Оптические перестройки

Более того, левая часть формулы (значение которой может быть ненулевым) сохраняется при оптических перестройках критических поверхностей с границей, при условии, что граница не перестраивается, и что все критические точки — только типов или В4. [c.52]

Высокая мощность лазерного излучения позволяет использовать в ОНК нелинейные оптические явления, в том числе параметрическую перестройку частоты излучения, самофокусировку света, активную спектроскопию когерентного рассеяния и др. Становится возможным активный оптический контроль, когда дефектные места объекта (дефекты топологии ИС и т. п.) могут локально удаляться испарением под действием луча ОКГ. [c.52]

К поверхности. Действительно, при этом изменяется значение Пе, которое зависит от угла между оптической осью и вектором электрического поля, и, следовательно, изменяется длина волны, при которой выполняется равенство (5.47а). Толщина пластинки (равная обычно 0,3—1,5 мм) определяет ширину перестроечной кривой, т. е. разрешающую силу. Чем тоньше пластинка, тем шире доступная область перестройки и ниже разрешающая сила. Наконец, заметим, что в лазерах с малым усилением, таких, как непрерывные газовые лазеры или лазеры на красителях, можно обойтись без двух поляризаторов, если остальные поляризующие компоненты, такие, как окна Брюстера лазерной трубки, обеспечивают достаточную дискриминацию по потерям между двумя поляризациями. [c.254]

Интерес представляют лазеры с ламповой накачкой. Их оптические схемы подобны схеме твердотельного лазера. Активный элемент представляет собой трубчатую кювету из прозрачного в полосе накачки материала, через который прокачивается краситель. Накачка от импульсных ксеноновых ламп, которые вместе с кюветой помещены в диффузное или зеркальное устройство, подобное головке твердотельного лазера. Резонатор образован внешними зеркалами. Схема имеет элементы перестройки по длине волны генерации. Схема импульсного лазера типа ЛЖИ показана на рис, 28. Параметры импульсных лазеров приведены в табл. 5. Длина когерентности этих лазеров менее 2 мм, что делает их неприменимыми непосредственно для голографической съемки. Их можно использовать в системах воспроизведения изображений. [c.53]

Наилучшим лазером для целей оптической интерферометрии является описанный в 4.1 однонаправленный кольцевой ФРК-лазер на чисто нелокальной нелинейности, в котором существует с хорошей точностью линейная связь между безразмерной отстройкой частоты генерации 5Го и изменением длины резонатора Д1, во всем диапазоне перестройки. Именно на таком лазере была впервые продемонстрирована активная оптическая интерферометрия в спектральной области (напомним, что обычные интерферометры являются пассивными спектральными приборами). [c.217]

Электронная проводимость в окрестности ФП диэлектрик — металл. Переходы этого типа имеют принципиальное значение для физики твердого тела, поскольку связаны с коренной перестройкой электронного спектра кристалла [26]. Изучение природы ФП нз металлического в диэлектрическое состояние представляет не только научный, но и технический интерес, так как резкие изменения электрических и оптических свойств кристаллов в окрестности таких переходов находят применения в устройствах электроники и автоматики [30]. [c.114]

Использование электрооптических интерференционно-поляризационных фильтров позволило также реализовать бистабильную перестройку излучения лазеров па красителях, что дополнительно облегчает осуществление в оптическом диапазоне ряда операций, используемых в традиционной электронике. [c.247]

При такого рода перестройке оптической системы удобно сохранить высоту h апертурного луча в плоскости материальной диафрагмы неизменной. Поэтому, получив новые значения углов а, переходим к определению высот h, пользуясь формулами [c.297]

Устройство действует как параметрический усилитель в том случае, когда наряду с волной накачки с частотой oi в кристалл направляется сигнальная волна с частотой сог- В процессе усиления возникает третья волна с частотой соз и волновым вектором kz = k — 2. Эту волну называют вспомогательной, или холостой . Под воздействием достаточно мощной волны накачки параметрический процесс может протекать и в отсутствие сигнальной волны. В этом случае роль входного сигнала играет фотонный шум и усилитель превращается в генератор. Частоты сй2, мз преимущественно генерируемых световых волн здесь определяются условием фазового синхронизма и геометрией взаимодействия. Изменение действующих показателей преломления нелинейного оптического кристалла для участвующих в процессе волн (например, при повороте кристалла или изменении его температуры) позволяет перестраивать частоты со2 и соз. Области перестройки для некоторых кристаллов и длины [c.287]

При повышении температуры титана до 882° и циркония до 867° С вследствие возрастания амплитуды тепловых колебаний атомов в антифазной оптической ветви происходит сближение, спиновое расщепление и перекрывание р-орбиталей остовных р -обо-лочек. Образование шести ковалентных двухэлектронных а-связей каждого атома с шестью соседями во второй координационной сфере ведет к перестройке ПГ структуры a-Ti(Zr) в ОЦК структуру p-Ti(Zr). При этом из 12 сильных и коротких металлических связей каждого атома со своими соседями в плотной гексагональной а-фазе сохраняется восемь таких же металлических связей в ОЦК Р фазе и появляется шесть новых более длинных и слабых ковалентных связей. Длина металлических связей примерно равна атомному диаметру и составляет 2,93 А для титана и 3,19 А для циркония. Фактически кратчайшие межатомные расстояния между атомами в плотноупакованных рядах базисных плоскостей а-титана и а-циркония составляют 2,95 и 3,23 А, а вдоль объемных диагоналей ОЦК Р-модификаций 2,86 и 3,125 А соответственно. [c.75]

Первое замечание касается учета структурных особенностей слюд. Его теоретической предпосылкой является положение о том, что оптические свойства слюд зависят не только от состава, но и от структуры [1 ]. Здесь возможны два случая 1) изменению состава сопутствует изменение структуры и 2) перестройка структуры не сопровождается изменением состава. [c.168]

В последнее время промышленность начала выпускать измерительные вычислительные комплексы (ИВК) па базе малых ЭВМ, снабженные необходимой периферией и математическим обеспечением и предназначенные для автоматизации отдельных видов анализа. Их особенностью является модульный принцип построения как технических, так и программных средств, а следовательно, гибкость перестройки структуры, управление анализатором, наличие соответствующего метрологического обеспечения, возможность расширения как технических средств, так и программного обеспечения [6]. Примером таких ИВК могут служить комплексы, базирующиеся на ЭВМ серии СМ и аппаратуре КАМАК и предназначенные для автоматизации спектральных анализов со спектрометрами комптоновского рассеяния, оптическими спектрофотометрами высокого разрешения и др. [c.9]

Выбор одной из приведенных схем зависит, как обычно, от характера источника света. Для источников с широкой, равномерно излучающей поверхностью рациональнее использовать схему а. В случае, если источник света имеет малую излучающую поверхность или поверхность неравномерно излучающую (со структурой), следует применить схему 6. Переход от одной схемы к другой, как легко видеть из рис. 307, не требует какой-либо существенной перестройки оптических систем сочлененных приборов. К оптической системе схемы а следует дополнительно подобрать осветительную линзу О (см. схему б) с параметрами, которые [c.398]

Существующие возможности нелинейного оптического преобразования частоты первичного лазерного излучения приводят к созданию вторичных источников излучения с перестраиваемой частотой, таких как параметрический генератор, поляритонный лазер, лазер с переворачиванием спина эти источники будут рассмотрены в следующем разделе, посвященном проблеме перестройки источников света, [c.38]

Новые возможности перестройки открываются при использовании описанной выше нелинейной оптической конверсии частот. [c.39]

Омбилическая особенность 28 Оптические лгиргшжевы особенности 49 Оптические перестройки 50 Оптическое лагргшжево подмногообразие 49 Особенности притягивают особенности 74 Отмеченные циклы 180 Отображение главного символа 278 Отображение периодов 95 Отобргьжение периодов [c.333]

Поскольку и в этом случае частотное соотношение остается в силе (о) со 1- o)j С0 г ы + м., — ш = 0) + соо), то в этом новом нанравлеиии произойдет усиление волн с частотами со = o)i + со и ьн = 2 — со. Величина оз зависит от угла О между направлением распространения волны накачки и оптической осью кристалла. Следовательно, плавно меняя каким бы то ни было способом этот угол, М0Ж1Ю осуществить плавную перестройку частот. [c.409]

Оптические квантовые генераторы с плавной перестройкой частоты служат основой для спектральных приборов с исключительно высокой разрешающей силой. Пусть, например, требуется исследовать спектр поглощения какого-либо вещества. Измерив величину лазерного потока, падающего на изучаемый объект и прощедшего через него, можно вычислить значение коэффициента поглощения. Перестраивая частоту лазерного излучения, можно, следовательно, определить коэффициент поглощения как функцию длины волны. Разрешающая способность этого метода совпадает, очевидно, с шириной линии лазерного излучения, которую можно сделать очень малой. Ширина линии, равная, например, 10 см" , обеспечивает такую же разрешающую способность, как дифракционная рещетка с рабочей поверхностью длиной 5 м, а изготовление таких больших решеток представляет почти неразрешимую задачу. [c.819]

Смещение частоты 2 в световом пучке может быть осуществлено применением двухчастотного лазера [53] или однополосного частотного оптического модулятора. Частотные модуляторы могут быть выполнены на акустооптических ячейках с дифракцией Брэгга или Рамана — Натовского на бегущих ультразвуковых волнах [100, 174]. В результате дифракции на бегущей ультразвуковой волне в дифракционных порядках имеет место допле-ровский сдвиг частоты, пропорциональный скорости движения волны. Обычно в ЛДИС акустооптические ячейки совмещают функции лучевого расщепителя и однополосного частотного модулятора. Однако возбуждение бегущей ультразвуковой волны в акустооптической ячейке осуществляется в узкой полосе частот. Это ограничение связано с резонансными свойствами возбудителя и геометрией активной среды. Резонансные свойства ограничивают возможность перестройки частоты в акустооптическом модуляторе. [c.298]

Широкое распространение получили дифракционные решётки как диспергирующие элементы в спектральных приборах (монохроматорах, спектрографах, спектрофотометрах и др.) и как элементы резонаторов в лазерах с перестройкой частоты излучения. Они используются также в качестве ответвителей монохроматич. (лазерного) излучения (см. Дифракционный ответвитель) велика их роль в интегральных оптич. устройствах. ракция на ультразвуке в прозрачных средах позволяет определить упругие константы вещества, а вакже создать акустооптич. модуляторы света (см. также Акустооптика), применяемые в светодальномерах, оптич. локаторах и системах оптической связи. [c.420]

Харрис с сотр. [14, 15] предложили спектральный фильтр с электронной настройкой на основе коллинеарного акустооптического взаимодействия в оптически анизотропных средах и продемонстрировали его работу. В разд. 9.5.2 мы кратко рассмотрели одну из конфигураций взаимодействия с участием сдвиговой волны. В другом эксперименте, выполненном этими авторами, оптические волны и продольная акустическая волна распространялись вдоль оси X кристалла LiNbOj. На рис. 10.12, а показано схематически устройство этого фильтра. Падающий пучок может быть поляризован либо вдоль оси у, либо вдоль оси Z. Благодаря фотоупругому эффекту с постоянной /7,4 (= (см. задачу 10.4) возникает брэгговская дифракция в ортогональную поляризацию. Перестройка по спектру от длины волны 7000 до 5500 А была получена изменением акустической частоты от 750 до 1050 МГц (см. рис. 10.12, б). Для кристалла LiNbOj длиной 1,8 см с указанной на рис. 10.12, а ориентацией двулучепреломление равно Ап = 0,09. Из (10.3.9) следует, что ширина полосы пропускания АХ,/2 на длине волны X = 6250 А составляет около 2 А. Необходимо заметить, что в спектре пропускания не присутствуют вторичные полосы или полосы высших порядков, поскольку акустическая волна является синусоидальной. Интенсивность звука 1 , необходимая для 100%-ного преобразования мощности (т. е. для того, чтобы ,2 - = 7г/2), так же, как и в (10.1.9), определяется выражением (см. задачу 10.4) [c.423]

Отметим, что сильная зависимость коэффициента поглощения оптического излучения от превышения энергий светового кванта ширины запрещенной зоны Wg позволяет, используя различные (или перестраиваемые) источники света, в широких пределах изменять характерную глубину области фотогенерации носителей В тех случаях, когда длительность акустических импульсов определяется временем пробега звука по области поглощения света (та т = (6 a) i), это должно приводить к эффективной перестройке длительности акустических импульсов. Для генерации сверхкоротких импульсов деформации с важно, что в полупроводниках можно реализовать поглощение оптического излучения в тонком приповерхностном слое (/ 10- —10-1 см-1). [c.167]

Схема экспериментальной установки представлена на рис. 6.18. Лазер, работаюш,ий в сдвоенном режиме, генерировал цуги импульсов с частотой повторения 2 кГц (1=1,06 мкм, т = 100 пс, Ро=1 МВт). Основными элементами волоконно-оптического компрессора служили одномодовый волоконный световод длиной 1 м, кристалл КТР и голо-графическая дифракционная решетка. Варьирование длины кристалла-удвоителя Lkp (2, 5, 8 и 11 мм) позволяло изменять ширину полосы спектрального синхронизма. На рис. 6.18 приведены корреляционные функции интенсивности второй гармоники, измеренные до (а) и после (б) сжатия в решеточном компрессоре. Видно, что увеличение от 2 до 11 мм приводит к уменьшению длительности частотно-модулиро-ванных импульсов на выходе кристалла с 62 до 30 пс. При этом длительность сжатых импульсов растет с 1,1 до 2,8 пс, но снижение степени сжатия компенсируется повышением контраста и уменьшением флуктуаций длительности с 30 до 10 %. Отметим, что простым поворотом кристалла-удвоителя осуш,ествляется плавная перестройка частоты излучения в пределах уширенного в световоде спектра (Av = [c.264]

Цел1.1й ряд эффектов в холестерических и смектических ЖК сводится к перестройке структуры жидкого кристалла под действием электрических напряженнп или тепловых полей. Такие переходы, как правило, изменяют симметрию ЖК и приводят к образованию новой фазы, чаще всего подобной нематической. Новое состояние отличается от первоначального оптическими свойствами и может быть устойчивым либо метастабильным [19, 20]. [c.100]

Для такой настройки на объект определенной яркости нет необходимости производить механическую перестройку оптической системы и можно воспользоваться тем, что чувствительность жидкокристаллических ПВМС к регистрируемому сигналу, а значит и оптическая сила микролинз, изменяются при изменении частоты и амплитуды питаюп1его напряжения. Изменение одной из этих величин также приводит к изменению положений плоскостей изображения при заданной яркости объекта. [c.234]

Режим ультракоротких импульсов. В работе [15] была реализована стационарная генерация ультракоротких импульсов ( = 15 пс) в лазере на красителе (родамин-6С) с пассивным обращающим зеркалом на BaTiOa, синхронно накачиваемом квазинепрерывным (/ = 76 МГц) Аг-лазером с синхронизацией мод ( = 514,5 нм, = 150 пс, < > = 700 мВт). Резонатор лазера на красителе содержал трехступенчатый двулучепреломляющий фильтр для селекции и перестройки спектра генерации. С учетом чрезвычайно жестких требований к согласованию оптической длиШ резонаторов обоих лазеров процедура получения генерации в гибридном лазере была более сложной, чем в предьщущих случаях, и состояла из сл цующих этапов [c.199]

Оптические эффекты, зависящие от интенсивности света (см. рис. 1.9). Под действием света в некоторых диэлектриках измеия-няется коэффициент оптического поглощения (фотохромнып эффект), вследствие чего в освещаемой области диэлектрик изменяет прозрачность и окраску. Спектр оптического поглощения фото-хромного диэлектрика изменяется под действием световых квантов за счет фотохимических реакций, перестройки валентных связей между атомами и появления центров поглощения (неорганические вещества) или из-за изменения конфигурации молекул (органические вещества). Из различных фотохромных материалов ча- [c.30]

Разработка более эффективных слоистых устройств на ПАВ, в том числе систем пьезоэлектрик — полупроводник с зарядовыми решетками, характеризующихся легкостью перестройки и широкой применимостью в приборах, в которых используются отражательные структуры. К этой же группе вопросов относится дальнейшее изучение электрической и механической нелинейности материалогз акустоэлектроники, а том числе с целью создания приборов на ПАВ с оптическим выходом, например визуализаторов процессоз свертки. [c.270]

Вместо рассмотренной в предыдущем разделе синхронизации мод при модуляции внутренних потерь или оптической длины резонатора синхронизация мод может осуществляться путем модуляции усиления. Для этого в резонатор лазера вводится накачка в виде непрерывной последовательности импульсов, генерируемых другим лазером с синхронизацией мод (см. рис. 5.8). Если длина резонатора лазера достаточно близка к длине резонатора лазера накачки или кратна ей, то при определенных условиях усиление оказывается модулированным с периодом, равным времени полного прохода резонатора. Как и при модуляции потерь, короткий импульс в этом случае формируется за промежуток времени, соответствующий максимальному усилению. Длительность этого импульса при оптимальных условиях может быть на два-три порядка короче длительности импульса накачки. Наибольший практический интерес представляет применение метода синхронной накачки в лазерах на красителях, так как в лазерах этого типа используется преимущественно оптическая накачка, а их линии усиления весьма широки (величина А(0з2/2л лежит в пределах от 10 до 10 Гц). Лазеры на красителях допускают в определенном диапазоне плавную перестройку частоты в области максимума спектра излучения. Это достигается введением в резонатор частотно-селек-тивного оптического фильтра, в качестве которого могут быть использованы, например, эталон Фабри—Перо, фильтр Лио или призма. Ширина спектра пропускания этих фильтров, однако, не должна быть слишком мала, так как ее сужение может вызвать существенное увеличение длительности импульсов. По указанным причинам значение лазеров на красителях с синхронной накачкой в технике генерации пикосекундных и субпи-косекундных импульсов в последние годы все больше возрастает. По сравнению с лазерами на красителях с пассивной синхронизацией мод, которым посвящена следующая глава, синхронно накачиваемые лазеры имеют следующее преимущество для перестройки частоты их излучения может быть использована полная спектральная ширина лазерного перехода, тогда как при пассивной синхронизации полоса перестройки дополнительно ограничивается спектром линии поглощения насыщающегося поглотителя. [c.150]

В устройстве, показанном на рис. 5.9, частота излучения лазера непрерывно меняется настроечным элементом. Таким элементом может служить, например, фильтр Лио, эталон Фабри— Перо или интерференционный фильтр с клиновидными слоями. (Последний представляет собой четырехслойную диэлектрическую систему, в которой для некоторого направления толщина слоев меняется по линейному закону. Поэтому перемещение фильтра в этом направлении позволяет менять длину волны.) При применении призмы может быть использован резонатор V-образной формы. Применяя различные красители, можно при синхронной накачке лазера получать пикосекундные и субпико-секундные импульсы с возможностью плавной перестройки длины волны излучения оптическим фильтром в спектральном диапазоне примерно от 420 до 1000 нм. Особое внимание при этом следует обращать на относительно точную регулировку длины резонатора лазера на красителе и частоты следования импульсов лазера накачки. Это требует обеспечения высокой термической и механической стабильности лазерной системы. Следует подчеркнуть, что частота следования импульсов лазера накачки определяется частотой активного модулятора и может несколько отличаться от частоты прохода /(2L) соответствующего холодного резонатора (т. е. резонатора лазера без накачки активной среды). Поэтому необходимо подобрать длину резонатора лазера на красителе, согласовав ее с точностью порядка 10 с оптимальной частотой модуляции. Если не осуществляется постоянная подстройка частоты модуляции и длины резонатора лазера на красителе, то эти величины должны сохранять свои значения с точностью около Поэтому применяют высокочастотные генераторы с высокой стабильностью колебаний как по амплитуде, так и по фазе. Резонаторы монтируются на вибропоглощающих подставках и снабжаются стеклянными трубками, исключающими воздействие флуктуаций воздушных потоков. Осуществляется глубокая компенсация теплового расширения резонатора. Температура оптических элементов по возможности поддерживается постоянной, так чтобы изменение оптической длины не превышало 0,1 мкм. Для регулировки длины резонатора можно, например, поместить выходное зеркало резонатора лазера на красителе на микрометрический столик, позволяющий фиксировать изменение длины резонатора с точностью до 0,1 мкм. [c.177]

Структурная схема установки представлена на рис. 7.15. В ЛПМ Курс применяется плоский резонатор. Средняя мощность излучения в полезном пучке с расходимостью 4 мрад составляет 14-15 Вт. Пучок излучения диаметром 20 мм с помощью двух поворотных плоских зеркал 2 направляется на линзу 6. Линза фокусирует пучок ЛПМ в кювету ЛРК, в котором производится перестройка частоты в красную область (0,62-0,7 мкм). Вращающаяся кювета с рабочим раствором представляет собой две плоскопараллельные оптические пластины, укрепленные герметично в корпусе и разделенные зазором, в котором находится раствор красителя — активная лазерная среда. Ирисовая диафрагма 4 позволяет регулировать мощность излучения, а электромеханический затвор с плоским зеркалом 3 — перекрывать пучок излучения ЛПМ. Пучок излучения от ЛРК после поворота зеркалом 8 фокусируется линзой 9 на входной торец световода 10. С помощью световода излучение передается на биологический объект (например, на кожу) для проведения фотодинамической терапии. Измерение мощности излучения производится с помощью преобразователя мощности лазерного излучения ТИ-3 и милливольтметра М136 13 и 14). [c.199]

Считается, что справедливы следующие условия 1) пространственный масштаб изменения поля скорости ветра Lv значительно превышает масштаб экстинкции пучка Lext (размера области, где происходит существенная перестройка нелинейной оптической толщи) L >>Lext 2) учитываются лишь наиболее крупномасштабные флуктуации искорости ветра, вариации которых на поперечном масштабе пучка незначительны 3) выполняется гипотеза замороженности , позволяющая не учитывать временные флуктуации скорости ветра 4) реализуется режим слабых флуктуаций оптической толщи и прозрачности среды 5) флуктуации скорости ветра являются гауссовыми. [c.102]

Возбуждение эмиссионного спектра аэрозолей осуществляется электроионизационным СОг-лазером, представляющим собой модифицированный вариант разработки [15] в малогабаритном транспортируемом исполнении. Максимальная энергия в импульсе генерации лазера достигает 500 Дж длительность главного пика генерации на полувысоте и длительность заднего фронта равны соответственно 0,3 и 1,5 мкс диаметр пучка ПО мм. Перед выходом в атмосферу лазерный пучок формируется оптической зеркальной системой Кассегрена с диаметром большого зеркала 2/ о=500 мм (парабола) и малого 2/ 2=И0 мм (гипербола). Перестройка фокусного расстояния в диапазоне fo=50- 250 м, определяющая дальность зондирования, производится перемещением малого зеркала. Сканирование по углу места осуществляется поворотом телескопа относительно горизонтальной оси, совмещенной с оптической осью лазерного пучка и центром поворотного [c.198]

Рассмотрим техническую реализацию изложенного выше метода нелинейного детектирования эхосигналов в приложении к задаче, связанной с обнаружением локальных газовых выбросов в сверхнизких концентрациях, когда оптические толш,и резонансного тазового поглош,ения суш ественно меньше единицы и традиционная методика газоанализа по двухпроходному поглош,ению на трассе не эффективна. В [23, 29] разработана аппаратура лазерного приема лидаров (ЛП-лидаров) с твердотельными лазерными элементами на рубине, перестройка полосы генерации которого путем терморегуляции активного элемента принципиально обеспечивает сверхчувствительный газоанализ в атмосфере фоновых концентраций О2, Н2О, NO2, N, I с малой измерительной базой (50—150 м), для которой минимальные оптические толш,и поглощения т((Об) составляли 10 —10 . [c.216]

Кратко рассмотрим результаты исследований кинетики лазерной генерации с учетом проявления внутри и вне резонаторных стохастизирующих факторов. В [20] экспериментально установлена реакция лазера на процесс адсорбции или десорбции молекул на оптических элементах резонатора, которая может быть практически использована, например, для дистанционной индикации адсорбированных веществ при помощи лазеров с областью перестройки, превышающей ширину выбранных спектров поглощения адсорбированных веществ. [c.217]

Дополнительным преимуществом данной схемы но сравнению с предыдущей является возможность простой ее перестройки к новым значениям входных параметров pt wq, путем изменения Ъ. Кроме того, в данной схеме заложена возможность компенсации астигматизма ТЛ АЭ за счет того, что при отражении поля от сферического зеркала с радиусом кривизны R под углом 9 к нормали (рис. 4.14) эффективный радиус кривизны сферического зеркала в плоскости рисунка и в нернендикулярной плоскости различен и равен соответственно = = Reos в и Rj = R/ eos в. Полагая, что оптическая сила ТЛ АЭ различна в этих взаимноперпепдикулярпых плоскостях и равна соответственно р и pj , можно, путем подбора угла в, добиться того, чтобы поперечная структура основной моды в АЭ и в левом плече резонатора была бы осесимметричной, а схема резонатора — динамически стабильной. [c.225]

ДЛЯ излучения на частотах соз и со/ поддерживаются малыми. Эта ситуация соответствует тому, о чем было рассказано в п. В1.111 по поводу усиления света и возникновения колебаний при достаточном усилении сигнальной и холостой волн потери могут быть компенсированы, так что возникает стабильная генерация. Благодаря эффекту максимального усиления при кр. = кз. + + А/. выделяется направление при заданном положении кристалла и (при учете дисперсионного соотношения для фотонов) создается селекция частот таким образом, путем вращения кристалла может достигаться генерация перестраиваемого когерентного излучения. Это имеет важное прикладное значение. С помощью описанного оптического параметрического генератора и путем изменения угла вращения и температуры кристалла Ь1КЬ0з была осуществлена перестройка длины волны почти от [c.349]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...