Теплоемкость влажного пара

Удельная теплоемкость влажного пара численно равна количеству теплоты, необходимой для повышения температуры 1 кг влажного пара на 1° при условии неизменности степени сухости пара. [c.272]

Рис. 8.38. Линия нулевой теплоемкости влажного пара -= 0

Так как изохорная теплоемкость влажного пара Су — величина положительная, то это значит, что знаки дифференциалов dp и dv противоположны. [c.282]

Как видно из уравнения (8.73), изоэнтропическое расширение влажного пара сопровождается испарением жидкой фазы, если теплоемкость влажного пара положительна, и конденсацией пара, если отрицательна. [c.282]

Теплоемкость влажного пара при постоянном [c.438]

С помощью выражения для теплоемкости влажного пара и с учетом того, что (дз/дТ), = JT дз/дх)т— = s" — s = r/T, выражение для ds может быть представлено в виде ds — JT) dT + (r/Г) dx. [c.440]

Рис. 6Л9. Линия нулевой теплоемкости влажного пара

Так как изохорная теплоемкость влажного пара Су — величина положительная, то величины dp и dv — противоположны. Таким образом, изоэнтропическое расширение влажного пара обусловливает уменьшение его давления и температуры, а изоэнтропическое сжатие — возрастание их. [c.448]

Как видно из уравнения (6.34), изоэнтропическое расширение влажного пара сопровождается испарением жидко й фазы (если теплоемкость влажного пара по- [c.448]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ ВЛАЖНОГО ПАРА [c.241]

В пределах круга вопросов, разбираемых в книге, термодинамическим телом служит система жидкость—пар. Эта среда, включающая в себя газообразную и конденсированную фазы, рассматривается как единое термодинамическое тело, и к нему, как к единому целому, будем прилагать аппарат термодинамики. Такая постановка задачи позволяет установить в конечном виде характер связи калорических функций и теплоемкости влажного пара с его термическими параметрами и, следовательно, получить исходные соотношения, необходимые и достаточные для аналитического описания процессов, совершаемых парожидкостной средой. [c.5]

Теплоемкости влажного пара [c.10]

Влияние термических параметров на изохорную теплоемкость влажного пара [c.27]

Рассмотрим, при каких условиях парожидкостные системы следуют расширенному закону соответственных состояний. Выразим калорические функции и теплоемкость влажного пара через приведенные параметры. Начнем с выражения внутренней энергии. Заменим в формуле [c.53]

Значительно большие затруднения вызывает теплоемкость влажного пара которая, как установлено ранее, представляет собой существенно переменную величину, к тому же зависящую от двух параметров — температуры и удельного объема [c.62]

Изохорная теплоемкость влажного пара связана с термическими параметрами зависимостью (1-8) [c.233]

Если известны теплоемкости влажного пара, то это соотношение может оказаться более удобным для описания связи между энтальпией и температурой. [c.233]

Заметим, что в том интервале состояний, где истинные теплоемкости влажного пара могут быть заменены средними постоянными величинами, выражение (8-7 ) легко интегрируется и, наряду с формулами (8-6) и (8-6"), получаем еще одну зависимость, описывающую соотношение между количествами пара (или удельными объемами) и температурой [c.258]

Изохорная теплоемкость влажного пара по свой- [c.18]

Теплоемкость влажного пара при постоянном объеме С = (ди дТ) будет согласно свойству аддитивности внутренней энергии также аддитивной и равной [c.10]

Теплоемкость влажного пара. Теплоемкость Ср влажного пара при постоянном давлении, как это видно из уравнения (2.84) или (2.83), имеет [так как до1дТ)р = оо, др1до)у = 0] бесконечно большое значение. [c.271]

Так же, как и для насыщенного пара, целесообразно ввести понятие теплоемкости влажного пара, представляющей собой теплоемкость процесса X = onst (или, что то же самое, теплоемкость на линии постоянной степени сухости) и равной по определению с.. = Т (dsIdT), . [c.272]

Теплоемкость влажного пара переменна вдоль линии д = onst и, как уже указывалось, может принимать как положительное, так и отрицательное значение. Если соединить точки всех линий х = [c.446]

Теплоемкость влажного пара с.х переменна вдоль линии x = onst и, как уже указывалось, может принимать как положительное, так и отрицательные значения. Если соединить точки всех линий = onst, в которых Сж = 0, то мы получим линию нулевой теплоемкости влажного пара (рис. 6-39). [c.248]

Известным подтверждением правильности расчетного определения знака (d JdT) в полосе, близкой к нижней ветви пограничной кривой, служат опыты по измерению изохорной теплоемкости воды [Л.З], этилового спирта [Л.4] и этилена [Л.58] вблизи линии агрегатного перехода. Опыты показали, что вдоль изохор, на участках, прилегающих к нижней пограничной кривой, теплоемкость влажных паров перечисленных жидкостей растет с повышением температуры. Такая закономерность отмечена как в области малых и средних давлений, так и в околокритических состояниях. [c.29]

Удельная теплоемкость влажного пара с численно равна количеству тепла, необходи- [c.169]

Теплоемкость влажного пара переменна вдоль линии X = onst и, как уже указывалось, может принимать как положительные,, так и отрицательные значения. Если соединить точки всех линий х = onst, в которых = О,, то мы получим непрерывную линию нулевой теплоемкости влажного пара = О (фиг. 8-12 и 8-18). Эта линия будет исходить из критиче- [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...