Взаимодействие резонансов

В такой форме (нестабильные частицы, рождающиеся во взаимодействиях) резонансы были обнаружены для яЛ, пК, 2я, Зя и многих других систем из сильновзаимодействующих частиц. Эти резонансы получили соответственно названия Y -, К -, р-, (о-резонанса. Каждый из них при своем образовании и распаде ведет себя как единая элементарная частица (квазичастица) с вполне определенными свойствами электрическим и ба- [c.661]

Кроме обычных элементарных частиц, время жизни которых определяется их нестабильностью относительно электромагнитного (х сек) и слабого (t lO сек) процессов распада, в настоящее время открыто несколько десятков весьма короткоживущих (t 10 сек) квазичастиц, или резонансов, нестабильных относительно сильного взаимодействия. Резонансы, как и обычные частицы, характеризуются массой, барионным зарядом, спином, электрическим зарядом, изотопическим спином, четностью, странностью. Единственным отличием их от обычных сильновзаимодействующих частиц (мезонов и барионов) является очень малое время жизни из-за быстрого распада. Если сравнение резонансов с обычными частицами производить в преде- [c.703]

В такой форме (нестабильные частицы, рождающиеся во взаимодействиях) резонансы были обнаружены для яЛ, лК, 2л, Зл и многих других систем из сильновзаимодействующих частиц. Эти резонансы получили соответственно названия Yi -, К -, р- и I, (о-резонанса. Каждый из них при своем образовании и распаде ведет себя как единая элементарная частица с вполне определенными свойствами электрическим и барионным зарядами, массой, спином, изотопическим спином, четностью, странностью, временем жизни (точнее, шириной резонанса). Резонансу, как и обычной частице, можно приписать определенное значение импульса и энергии. Таким образом, формально резонанс отличается от обычной частицы только меньшим временем жизни, малое значение которого определяется его нестабильностью относительно сильных взаимодействий. [c.280]

Обратим также внимание на то, что величина расщепления уровней АЕ пропорциональна е , а не е, как, например, при резонансном возмущении двухуровневой спстемы. На первый взгляд может показаться, что все основные особенности квантового нелинейного резонанса те же, что и в классическом случае. В действительности имеется одно существенное отличие, связанное со вторым неравенством в (3.4) Атг 1. Оно проявится при взаимодействии резонансов, которое рассматривается нпже. [c.191]

Взаимодействие резонансов 82 Возврата среднее время 10, И Времен основное соотношение 49,116 Время расплывания пакета 170 [c.270]

Химические сдвиги Квадрупольное взаимодействие Резонанс [c.537]

В шестидесятые годы были открыты резонансы — квазичастицы (короткоживущие образования, возникающие при взаимодействии элементарных частиц), проводится интенсивное их исследование. Было доказано существование двух видов нейтрино и антинейтрино, обнаружена симметрия в свойствах сильно взаимодействующих частиц и резонансов. [c.14]

Все сильно взаимодействующие частицы и резонансы в настоящее время называются адронами. Число известных адронов велико и продолжает расти за счет открытия новых. [c.345]

Истолкование опыта, приведшее к тому, что явление было названо резонансным излучением, покоилось на классических представлениях о резонансе (совпадение периодов) возбуждающего света и возбуждаемого атома, в результате которого последний приходит в сильное колебание и становится самостоятельным источником соответствующего излучения. Возможны, конечно, случаи, когда поглощающий атом передаст свою энергию окружающим атомам ранее, чем амплитуда его колебания приобретет заметное значение, т. е. ранее, чем резонансное излучение его достигнет наблюдаемой величины. В таком случае оно ускользнет от наблюдения, и эффект поглощения света сведется к нагреванию всего газа. Очевидно, что такие явления будут происходить при наличии сильного взаимодействия между окружающими атомами, например, при большой плотности пара или при добавлении к нему постороннего газа достаточной плотности. Действительно, при этих условиях свечение значительно слабеет или даже совсем пропадает (тушение свечения). Так, если к парам ртути с давлением около 0,001 мм рт. ст., обнаруживающим хорошо выраженное резонансное свечение, добавить водород под давлением 0,2 мм рт. ст., то интенсивность свечения упадет вдвое при большем давлении водорода свечение ослабевает соответственно сильнее. Аналогично действуют и добавки других газов, хотя количество, необходимое для ослабления свечения вдвое, зависит от природы добавляемого газа, что показывают приводимые ниже данные. [c.727]

Третья часть книги посвящена ядерным силам и элементарным частицам. Здесь рассмотрены опыты по нуклон-нуклонным рассеяниям и свойства ядерных сил рассеяние быстрых электронов на ядрах и протоне и структура нуклонов свойства х- и я-мезонов и вопрос об изотопической инвариантности ядерных взаимодействий свойства и систематика странных частиц получение и свойства антинуклонов и других античастиц и свойства нейтрино и антинейтрино цикл вопросов, связанных со свойствами слабого взаимодействия, и, наконец, вопрос о квазичастицах (резонансах). [c.12]

Простейшим примером ядерного взаимодействия является сильное притяжение между нуклонами, находящимися на очень малых (10 см) расстояниях друг от друга внутри атомного ядра. В дальнейшем (часть третья) мы узнаем, что существуют и другие частицы (я- и /С-мезоны, гипероны, антинуклоны, антигипероны, квазичастицы, или резонансы), которые также участвуют в сильном ядерном взаимодействии. Переносчиками ядерного взаимодействия, т. е. ядерными квантами, являются я-ме-зоны (см. 79). [c.201]

Происхождение резонансов в этом случае точно такое же, как и в случае рассмотренных выше реакций взаимодействия с ядра- [c.442]

Второй этап исследования элементарных частиц начался в 1938 г., когда был открыт р,-мезон. Этот период исследования насыщен интереснейшими открытиями новых элементарных частиц (я- и /С-мезоны, гипероны, антинуклоны, антигипероны) и резонансов и новых свойств старых частиц (структура нуклона, прямое взаимодействие нейтрино и антинейтрино с веществом, два сорта нейтрино и др.). В связи с особым значением этих вопросов в современной ядерной физике, они будут рассмотрены более подробно ( 76—86). [c.542]

Впоследствии резонансы (в несколько другой форме) были обнаружены для многих элементарных частиц (см. 85). В настоящее время исследование резонансов является одной из наиболее важных задач ядерной физики, так как оно позволяет изучать взаимодействие между собой таких элементарных частиц (например, двух я-мезонов), для которых невозможно осуществить прямой процесс рассеяния. [c.590]

Таким образом, максимум в сечении (я — р)-рассеяния можно истолковывать как появление нестабильной частицы — резонанса с вполне определенными свойствами массой, зарядом, спином, изотопическим спином и др. Правильность подобной интерпретации была подтверждена тем, что впоследствии Д-резонанс обнаружили не только как максимум в сечении (я — р)-рассеяния, но и как квазичастицу, рождающуюся вместе с обычными частицами или другими резонансами в (я — р)-, К — р)-и других взаимодействиях [c.661]

Обычно каждый резонанс характеризуется несколькими способами (путями, модами) распада. Чем больше эффективная масса резонанса, тем больше различных способов для его распада или, как говорят, тем больше у него открытых каналов (сравните с аналогичным термином для ядерных реакций). Каждый из них характеризуется некоторой комбинацией распад-ных частиц, которая имеет тот же набор квантовых чисел и то же значение эффективной массы, что и резонанс. Обычные частицы (не резонансы) стабильны относительно сильных взаимодействий и распадаются либо слабым, либо электромагнитным способом, а некоторые из них р, e,y,vv их античастицы) стабильны относительно всех видов взаимодействия. [c.662]

С учетом квазичастиц (резонансов) элементарных частиц насчитывается так много , что элементарность большей части из них, а, может быть, даже и всех, вызывает сомнение. Во всяком случае видна тесная связь между отдельными частицами, которая проявляется как во взаимных превращениях, переходах частиц в процессе их взаимодействия и распада, так и в наличии у них многих общих свойств. [c.662]

Выход из этого затруднения был найден в 1964 г. Гелл-Ман-ном и независимо Цвейгом, выдвинувшими гипотезу, согласно которой все сильно взаимодействующие частицы и резонансы могут быть построены из трех фундаментальных частиц (полей) с дробными значениями квантовых чисел. Эти частицы Гелл-Манн назвал кварками , а Цвейг — тузами . [c.692]

Второй том учебника Экспериментальная ядерная физика посвящен описанию свойств элементарных частиц и взаимодействий, в которых они участвуют (сильных, электромагнитных, слабых). Здесь рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при различных энергиях, ядерные силы, теория дейтона, структура нуклонов, свойства лептонов, мезонов, гиперонов и резонансов, физика античастиц, унитарная симметрия. [c.2]

Первый, наиболее прямой способ заключается в изучении-взаимодействия пучков странных частиц с водородной или ядерной мишенью. Этот способ широко применяется для изучения взаимодействия /С -мезонов, пучки которых имеются на. современных ускорителях. Результаты, получаемые этим способом, аналогичны, результатам изучения (я—Л )-рассеяния-(зависимость сечений от энергии /С-мезонов и изоспина взаимодействующих частиц, выделение максимумов и сопоставление их с известными резонансами (нестабильными частицами). [c.191]

Второй способ заключается в изучении свойств таких резонансов (т. е. частиц, нестабильных относительно сильного взаимодействия), среди продуктов распада которых имеются странные частицы. Этот способ имеет две разновидности выделение резонансов из кривых сечения взаимодействия /(-мезонов и выделение резонансов в результате статистического анализа некоторых свойств элементарных актов взаимодействия с участием странных частиц. Второй способ одинаково пригоден как для гиперонов, так и для /С-мезонов, причем он позволяет изучать взаимодействия странных частиц не только с нуклонами и между собой, но и с я-мезонами (которые могут входить в состав резонанса). Общие принципы выделения резонансов из экспериментального материала будут рассмотрены в 19. [c.191]

Идея метода недостающей массы заключается в определении импульса р и массы резонанса М (недостающая масса), удовлетворяющих законам сохранения энергии и импульса двухчастичного процесса. С этой целью строится распределение числа событий N, по импульсу нейтрона (протона) в с. ц. и. Если на фоне фазовой кривой (которая вычисляется на основе законов сохранения в предположении статистически равновероятного распределения всех трех частиц реакций) выявляется максимум, то это означает, что часть событий соответствует схеме двухчастичного взаимодействия [c.281]

Для резонансов характерно то, что они не только образуются, но и распадаются в результате сильных взаимодействий. Резонансы имеют определенные значения энергии, заряда, соина, изотопического спина. [c.260]

Влияние резонанса Ферми. Как упоминалось выше, в общем случае интенсивность обертонов и состав1 ых частот очень быстро падаед с ростом суммы I v ((за исключением случаев, когда эта интенсивность тождественно равна нулю вследствие симметрии). Однако положение существенно изменяется, если имеет место резонанс Ферми (см. гл. II, раздел 5в), например, когда при возбуждении двук квантов одного колебания, скажем V,., получается энергия, приблизительно равная энергии возбуждения одного кванта другого колебания Как мы видели ранее, если состояния 2 , - и имеют одинаковую симметрию, то происходит возмущение уровней энергии и одновременно изменение собственных функций..Если при отсутствии резонанса колебания 2у,. активны в инфракрасном или комбинационном спектре, то основная частота будет иметь, вообще говоря, значительно ббльшую интенсивность, чем обертон 2у,. Однако при учете взаимодействия (резонанса) интенсивности обеих полос будут не так сильно различаться, так как в данном случае в интегралах [c.288]

Взаимодействие резонансов. Перекрытие резонансов. Связь с условием. юкальной неустойчивости. Роль числа резонансов [c.80]

Приведенные определения подводят нас к вопросу о том, что будет происходить с системой, когда резонансы начнут сближаться и соответствующие им сепаратрисы на рис. 4.2 перекро-ются В этом случае можно говорить о сильном взаимодействии резонансов. [c.82]

Резонансы (квазичастнцы) нестабильны относительно сильных взаимодействий. Обычные элементарные частицы стабильны относительно сильных взаимодействий и распадаются или способом слабых взаимодействий, или способом электромагнитшзтх взаимодействий, а некоторые из них (у, eTv, свободный протон и их античастицы) стабильны относительно всех видов взаимодействия. [c.378]

Все силыю взаимодействующие частицы и резонансы называются адронами (крупными частицами). Их число велико. В таблице 27 приведены некоторые барионные адроны, а в таблице 28 приводятся мезонные адроны. В таблицы включены только те адроны, для которых характеристики определены достаточно надежно. Во второй колонке таблиц приводятся старые обозначения адронов, не употребляемые в настоящее время. В первой колонке таблицы приводятся обозначения, предлол<енные в последнее время, исходя из следующей системы обозначений [c.378]

Обобщением идей Э. Ферми и Ч. Янга на странные частицы является модель С. Саката, которая разрабатывалась Л. Маки, Л. Б. Окунем, М. А. Марковым и другими. Согласно этой модели истинно элементарными, сильно взаимодействующими частицами являются только три частицы протон, нейтрон и Л<>-гиперон — вместе с их античастицами. Все остальные барионы, мезоны и резонансы — являются составленными из этих частиц по следующей схеме [c.385]

В настоящее время силью взаимодействующих частиц и резонансов (называемых BMe i-e адронами ) известно так много, что уже можно пытаться их классифицировать с некоторой надеждой на успех. Описание таких попыток начнем с систематизации имеющихся сейчас данных об адронах в виде двух таблиц таблицы барионных адронов и таблицы мезонных адронов. (В таблицы включены только те адроны, параметры которых определены с достаточно высокой степенью надежности.) [c.665]

Значительно дальше удается продвинуться в вопросе классификации сильно взаимодействующих частиц и резонансов при помощи схемы Гелл-Ма нна и Неемана (1961 г.), в которой одним из барионных супермультиплетов является восьмерка барионов р, п, А, S+, 2°, S", Н°. Эта схема получила название SU 3)-симметрии (октетной симметрии, восьмипутки, восьмеричного пути). [c.680]

Шахтер В. М. Симметрия сильных взаимодействий и классификация резонансов. Вопросы физики элементарных частиц. Ереван, Изд-во АН АрмССР, 1963. [c.713]

Второй том посвящен физике элементарных частиц и их взаимодействиям. В книге рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при низких и высоких энергиях и свойства ядерных сил, изложена теория дейтона и элементы мезонной теории рассмотрены опыты по упругому и неупругому рассеянию электронов на ядрах и нуклонах и обсуждается проблема нуклон-ных форм-факторов подробно изложена физика лептонов, я-мезонов и странных частиц рассмотрена физика антинуклонов и других античастиц, а также антиядер изложены систематика частиц и резонансов на основе унитарной симметрии н цикл вопросов, связанных со свойствами слабых взаимодействий. [c.6]

В связи с этим резонансы можно считать некими самостоятельными образованиями типа нестабильных частиц с очень малым, но отличным от нуля, временем жизни (л 10 2 -н 10 22 e/ j. Масса резонансов равна сумме масс нуклона, л-мезона и резонансной энергии взаимодействия (в с. ц. и.), а время жизни определяется из соотношения неопределенностей б которое в качестве АЕ должна быть поставлена ширина соответствующих резонансных максимумов ( к100 Мэе). [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...