Калибровочное условие

Покажите также, что он идентичен лагранжиану, который рассматривался в этом параграфе (за исключение.ч среднего члена, который в любом случае равен нулю вследствие калибровочного условия). [c.400]

Калибровочное условие 397 Квантовое число главное 335 [c.413]

Есть, правда, одно исключение если одна из компонент к обращается в ноль, то калибровочное условие, согласно (10.33), выполняется автоматически. В этом случае есть только один вектор поляризации. Действительно, предположив, например, что ку = О, мы получаем из (10.32) следующую модовую функцию [c.299]

Выберем калибровочное условие д А = 0. Такой выбор называют калибровкой Лоренца, это условие слабее, чем предыдущее. Получаем д д А , = О, т. е. АА , = 0. [c.44]

С учетом калибровочного условия (2.12.6) (второе условие) справедливо равенство V Х.( X Ф) = поэтому пространственное интегрирование дает [c.140]

Известный произвол в выборе ф и А по формулам (3.2.2) можно уменьшить, если предположить, что ф и А удовлетворяют так называемому калибровочному условию Лоренца [c.159]

Простые преобразования с учетом калибровочного условия [c.162]

Кадмия сульфид 251, 260 Калибровочное условие для упругого перемещения 139 [c.550]

График зависимости /=/(С) для какой-либо спектральной линии, полученный экспериментально с помощью эталонов, называют градуировочным графиком. Он служит калибровочной кривой, характеризующей выбранные условия проведения анализа. [c.41]

Условие (7.214) и отражает свойство калибровочной инвариантности. Очевидно, что калибровочная инвариантность является существенно более высокой симметрией, чем обычная, поскольку калибровочных преобразований симметрии гораздо больше, чем обычных. Действительно, обычной симметрии изотопического типа соответствует частный случай не зависящих от времени функций а и р в (7.213). Из-за сходства инвариантности (7.213) с изотопической дублеты (7.193) часто называют слабыми изотопическими дублетами. Употребляется также термин слабый изотопический спин. [c.427]

В качестве заготовок шпинделей используют прокат (трубы), поковки, чугунное или стальное литье. Прокат, поковки, чугунное литье применяют в условиях единичного и мелкосерийного производства. В серийном производстве заготовки шпинделей получают штамповкой на ГКМ или радиально-обжимных машинах. По сравнению с ковкой /Си.м возрастает с 0,2...0,3 до 0,5...0,8. Для обеспечения прямолинейности оси шпинделя в ряде случаев заготовка подвергается правке на специальных правильно-калибровочных станах, обеспечивающих отклонение от прямолинейности оси не более 0,05 мм на 1 м длины. [c.233]

Замечание о конечной, не равной нулю массе фотона неправильно, так как противоречит условию калибровочной инвариантности. [c.913]

При составлении калибровочных таблиц следует учитывать, что вместимость резервуара изменяется за счет упругих деформаций, возникающих под действием гидростатического давления жидкости, залитой в резервуар. При этом для резервуаров емкостью до 500 включительно ( При условии, что величина отношения диаметра резервуара к средней толщине стенки 0/б<2 ООО) поправка на деформацию из-за ее незначительности в расчет калибровочной таблицы не вводится. Для исключения величины погрешности, возникающей в результате неучета деформации, эти резервуары рекомендуется, обмерять при за полнен ии их жидкостью иа высоту 60— 80%. [c.111]

Т. о., каждый фотон М. и. с заданным азимутальным индексом т уносит, наряду с энергией йы, угл. момент тА, поскольку — Рт/а>. Необходимо отметить, что мультипольные поля с заданными значениями полного угл. момента = / и типа (электрического или магнитного) не имеют определ. значения спиральности и орбитального момента, поскольку без нарушения условия поперечности свободного эл.-магн. поля невозможно разделение орбитального момента и спина. Последнее связано с калибровочной инвариантностью поля и отсутствием массы у фотона. [c.221]

Предположим сначала, что ни одна из компонент вектора к не равна нулю. Так как калибровочное условие (10.33) должно выполняться для любой точки г внутри ревонатора, то есть для любого выбора г = = х, у, г), получаем [c.299]

В предыдущем параграфе была предложена общая схе.ма. построения интегрируемых динамических систем в двумерном пространстве, связанных с произвольной градуированной алгеброй или супералгеброй Ли, и развит групповой метод нахождения их решений. Он позволяет получить замкнутые выражения. для решений, однако, ввиду отсутствия общего способа описания (определения структурных постоянных) алгебр Ли произвольного положения , сами уравнения не всегда удается представить в явной форме, а не в абстрактной (см. (1.4)). Кроме того, формулировка уравнений существенно зависит от выбора калибровочных условий. Вместе с тем нелинейные динамические системы, порождаемые локальной частью произвольной алгебры. Ли, градуировка которой согласована с целочисленным вложением в ней Зс -подалгебры Ai, удается записать в компактном. виде. Именно такие системы будут рассмотрены ниже. [c.124]

Для объяснения эффекта Мейснера—Оксенфельда, т. е. вытеснения магнитного поля нз сверхпроводника, рассмотрим общий случай сверхпроводящего электронного газа в магнитном поле. Поле будем описывать вектор-потенциалом А. В качестве калибровочного условия выберем diVi4=0. [c.336]

Таким образом, условие форминвариантности И х, р, t) относительно калибровочного преобразования приводит к необходимости введения электромагнитного поля. Аналогичное условие, используемое в квантовой теории поля, явилось основой для построения единой теории элементарных частиц. [c.246]

Задача учета границ тесно связана с вопросом о калибровочной инвариантности. Условие divA = 0, при котором были получены все наши [c.722]

Полученное выражение для jq обладает одним большим недостатком оно не является калибровочно инвариантным. В этом можно убедиться, если вычислить divj, которая, согласно условию непрерывности, должна быть равна нулю. В Фурье-компонентах это требование сводится к условию qjq = 0. Легко видеть, что выраженио (4.7) в общем случае не удовлетворяет этому условию. Это обстоятельство, но замеченное авторами работы [2], но является удивительным, поскольку использовавшаяся ими техника теории возмущений не является калибровочно инвариантной. В действительности в формуле (4.7) под Aq следует понимать лишь поперечную часть потенциала. Преобразование (2.3) от операторов а , к паре операторов и производится таким образом, что образующиеся [c.899]

Функция отсева, определяющая вывод продукта определенного размера из активной зоны и устраняющая попадание осколков этих размеров в расчетные цепочки, зависит от конструкции рабочих камер и принципа выноса готового продукта. Вынос готового материала может осуществляться через заземленный электрод-классификатор, отверстия которого являются калибровочными восходящим потоком жидкости, скорость которого определяет требуемую крупность путем горизонтального перемещения из-под высоковольтного электрода. В качестве примера рассмотрим наиболее часто используемые в электроимпульсной технологии (особенно для грубого измельчения) системы со сферическим заземленным электродом-классификатором, в котором основной характеристикой является скважинность отношение площади отверстий к поверхности сита в. Существенную роль в определении функции отсева играет скорость накопления готового продукта, которая зависит, при прочих равных условиях, от частоты посылок импульсов /. Если в единицу времени накопление готового продукта превышает возможность его удаления из рабочей зоны, то он будет накапливаться в рабочем объеме, что приведет к его переизмельчению, излишним затратам энергии и зачастую к ухудшению технологических параметров дальнейшего передела материала. [c.103]

Общая производительность электроимпульсного дробления и измельчения материала, кроме удельных характфистик, определяется частотой посылок импульсов от генератора импульсных напряжений при прочих равных условиях. В конструкциях рабочих камер ограничение частоты посылок импульсов определяется скважностью электрода-классификатора и временем жизни парогазовой полости, образующейся в активной зоне при истечении плазмы из устьев канала разряда. Для различных размеров и количества калибровочных отверстий в электродеклассификаторе максимальное значение частоты посылок импульсов можно определить из выражения (2.35). Увеличение скважности электрода-классификатора позволяет увеличить частоту посылок импульсов. Расчеты для реальных конструкций показали, что частота посылок импульсов может достигать 20-25 1/с. Ограничение частоты посылок импульсов за счет времени жизни парогазовой полости не связано с конкретной конструкцией рабочей [c.113]

Зная а, находят на калибровочной кривой содержание фосфора [21]. Калибровочную кривую строят по растворам СО стали или раствору КН2РО4 с соблюдением всех условий анализа. [c.97]

Характерная особенность Ааронова — Бома рассеяния — исчезновение рассеянной волны, если магн. поток в соленоиде равен целому числу (ге) квантов потока, Ф = пФо. В этом случае точная волновая ф-ция отличается от волновой ф-ции свободной частицы лишь калибровочным множителем ехр(шф), и такое магн. поле не влияет на квантовое состояние частицы. Условие Отсутствия Ааронова — Бома рассеяния совпадает с условием квантования Дирака для магн. зарядов (см. Магнитный монополъ). [c.7]

Т. к. часть компонент калибровочного поля не участвует в дииамике п произвольным образо.м меняется при калибровочных преобразованиях, на них можно наложить дополнит, условие (условие к а-л и б р о в к и), чтобы выбрать по 0д1Е0му представителю в калибровочно инвариантпом классе. [c.230]

Если действие остаётся инвариантным и при выпол-веиии над рассматриваемым полем нек-рых других, не входящих в группу Пуанкаре непрерывных преобразований симметрии — преобразований внутр. симмет-рий,— из теоремы Нётер следует тогда существование новых сохраняющихся динамич. величин. Так, часто принимают, что ф-ции поля комплексны, налагают на лагранжиан условие зрмитовости (см. Эрмитов оператор) и требуют инвариантности действия относительно глобального калибровочного преобразования (фаза а не зависит от х) а" (з ) е и (ж), (i )- -e- i (л ). Тогда оказывается (как следствие теоремы Нётер), что сохраняется заряд [c.301]

С точки зрения развитой пока теории такие лагранжианы взаимодействия Lint могли бы быть любыми ф-циями полей и их первых производных, удовлетворяющими лишь ряду простых условий 1) локальности взаимодействия, требующей, что бы Lintix) зависел от разл. полей и (л ) и их первых производных только в одной точке пространства-времени х 2) релятивистской инвариантности, для выполнения к-рой должен быть скаляром относительно преобразований Лоренца 3) ин-вариантности относительно преобразований из групп внутренних симметрий, если таковые имеются у рассматриваемой модели. Для теорий с комплексными нолями сюда, в частности, входят требования эрмитовости лагранжиана и инвариантности относительно допустимых в таких теориях калибровочных преобразований. [c.302]

Простота этой картины в нек-рых случаях нарушается. Так, если в третьем из приведённых выше лагранжианов взаимодействия с безразмерными константами связи векторное поле имеет массу М, то возможно образование безразмерной комбинации с её участием и свойство П. исчезает. В реальных случаях этой оговоркой, по-видимому, можно пренебречь, поскольку известные массивные векторные поля (И -и Z-бозонные) имеют калибровочную природу, а калибровочные поля первоначально безмассовы и приобретают массу в результате спонтанного нарушения симметрии, при к-ром свойство П. не нарушается. Осложнения могут также возникнуть для калибровочного взаимодействия фермионов, не сохраняюп его чётность. В этом случае приходится иметь дело с т. н. аномалиями. С учётом этих оговорок безразмерность констант связи есть необходимое и практически достаточное условие П. [c.565]

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ ОПЕРАТОР в квантовой электродинамике — функция, представляющая собой аналог массового оператора для оезмас-совой частицы — фотона. Включает вклады диаграмм поляризации вакуума в пропагатор фотона. Совокупность таких вкладов, простейший из к-рых отвечает первой диагра.мме на рис. 4 в ст. Поляризация вакуума (также рассмотрен в ст. Регуляризация расходимостей), образует П. о. (к, а). Здесь к — 4-импульс фотона, а = е /4л ж 1/137 — постоянная тонкой структуры, по степеням к-рой располагаются вклады теории возмущений в П. о., р,, V — лоренцевы индексы, соответствующие разл. значениям поляризацип фотона. После устранения расходимостей в соответствии с условием калибровочной инвариантности имеет поперечную структуру [c.63]

Фундам. вопросы теории калибровочных полей допускают геом. формулировку. Напр., согласно физ. принципу относительности, реальной физ. конфигурации отвечает класс калибровочно эквивалентных конфигураций. Условие выбора однозначного представителя в каждом классе эквивалентных конфигураций, необходимое при вычислении континуальных интегралов, эквивалентно построению сечения в соответствующем Р. Можно показать, что локально такие сечения всегда существуют. Однако глобальных сечений (калибровок) построить нельзя. Этот важный результат (гри-бовские неоднозначности) следует из чисто тополо-гич. рассмотрений (теорема И. М. Зингера (I. М. Singer)). При доказательстве теоремы Зингера используется техника бесконечномерных Р. [c.284]

Общие преобразования координат хЧ даются первым членом разложения по 9f, суперпараметра 0l), локальная суперсимметрия — нервы.м членом разложения суперпараметра 0,J локальным преобразованиям Лоренца отвечает линейный по 0(. член этого разложения. Остальные члены разложений и X либо соответствуют локальной конформной суперсимметрии [7, 11 ] и обращаются в нуль в силу условия (5 ), либо описывают чисто калибровочные степени свободы. [c.20]

Выделение из суперполей неприводимых представлений осуществляется, как и в случае обычных полей, либо наложением дополнит, условий (устраняюищх лишние супер-спины), либо за счёт требования калибровочной инвариантности. Чтобы условия неприводимости были ковари-антны относительно суперсимметрии, они должны строиться из ковариантных дифференц. операторов. Такими операторами являются ковариантные спинорные производные [c.28]

Теория С. свободна от квантовых калибровочных и гра-витац. аномалий и конечна в однопетлевом приближении. Это требование в случае С. типа I выделяет калибровочную группу so (32), а также удовлетворяется и в теории гетерозисной струны для групп ОО ) и Е хЕ . Т. о., в этом подходе калибровочная группа фиксируется условием самосогласованности квантовой теории (Грин и Шварц. 1984). [c.36]

Из требования конечности энергии, приходящейся на единицу длины вихря, выводится асимптотич. поведение ф-ций /(р) и В(р) на пространственной бесконечности /(р)- а-цехр(-р/4) B(p)- (iV/< p)+л ехр(-р/5), где ц, т) — константы, S,= / ao ) — длина когерентности, задающая масштаб изменений скалярного поля, Ь = еоо — глубина проникновения (характерный масштаб для магн. поля). Т. о., вне линии вихря /(р) и В р) экспоненциально убывают с увеличением расстояния. Помимо точного (чисто калибровочного) решения /(р) = яо, B(p) = (Nlep), известны лишь численные решения ур-ний (10). По величине безразмерного параметра Гинзбурга — Ландау к = = сверхпроводники можно разбить на два класса условием к < 1/ /2 выделяются сверхпроводники первого рода при к > 1 имеем сверхпроводники второго рода. Устойчивые вихри характерны лишь для сверхпроводников 2-го рода, т.к. при k< j между вихрями возникают силы притяжения, под действием к-рых они коллапсируют. Напротив, при >1/,у2 между вихрями возникают силы отталкивания, приводящие к образова- [c.139]

Выбор нетривиальных условий (23), с одной стороны, обеспечивает конечность энергии с другой — позволяет полям (р (дг) принимать разл. направления (во внутр. изото-пич. пространстве, см. Изотопическая инвариантность) в бесконечно удалённых точках, т.к. фдф -Юо. Поскольку граница пространства может быть отождествлена с пространственной сферой 5 , а поля (р"(сс) принимают значения на полевой сфере 5 , то естественно рассматривать их как регулярные отображения, классифицируемые группой К2 8 )—Ж. Топологич. инвариант модели в этом случае связан с магн. зарядом монополя, что подтверждается с помощью калибровочно инвариантного тензора ЭЛ.-магн. поля т Хоофта [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...