Распределение впадин по размерам

Распределение впадин по размерам [c.392]

Число действующих на поверхности центров кипения увеличивается по мере перегрева стенки. Оно зависит от распределения дефектов по размерам чем меньше характерный линейный размер у дефекта (например, устье впадины), тем больше таких дефектов. Полагая для зародышевого пузырька 2г у, можем, используя формулу [c.170]

Опыты по изучению образования одиночных пузырей показали, что охарактеризовать впадину можно единственным размером. Следовательно, характеристика способности поверхности к парообразованию была бы задана, если бы было известно распределение впадин на поверхности. Уравнение (3) позволяет выразить размер впадины через степень перегрева стенки и свойства жидкости. И хотя это позволяет утверждать, что средняя температура поверхности является плохим критерием температуры впадины, все же для поверхности из конкретного материала и определенного способа ее обработки должно существовать единственное значение числа действующих центров при данном перегреве стенки и данных свойствах жидкости. Иначе говоря, если эта теория применима к реальной поверхности кипения, то график зависимости поверхностной плотности действующих центров от теоретического радиуса должен быть инвариантом даже тогда, когда одну жидкость заменяют другой или когда изменяют ее давление. Так, для поверхностей из одинакового мате- [c.115]

На фиг. 8.5 показано распределение по размерам частоты образования впадин в рассмотренных выше короткой и длинной зонах кавитации. Следует отметить, что вверх по течению от зоны максимального разрушения больших впадин мало, а вниз по течению от этой зоны их гораздо больше. Этот результат согласуется с результатами, полученными в Мичиганском университете [15, 17, 54, 55], и, по-видимому, означает, что перемещающиеся каверны продолжают расти, и чем длиннее каверна, тем больше появляется крупных пузырьков, способных образовать большие впадины. При сравнении числа больших впадин для каверн длиной 25,4 и 50,8 мм обнаруживается та же тенденция. [c.392]

Фиг. 8.5. Распределения по размерам частоты образования впадин по результатам испытаний, проведенных в гидродинамической трубе КТИ.

Огромная разница между числом перемещающихся каверн, сносимых в зону схлопывания, и числом впадин, образующихся на испытываемых образцах, свидетельствует о большом значении размеров пузырьков при определении интенсивности разрушения, так как этот параметр может оказаться важным при определении соотношения между общим числом пузырьков и числом пузырьков, вызывающих разрушение. Согласно имеющимся данным, размеры перемещающихся каверн определяются главным образом размером и числом ядер кавитации в жидкости. По всей вероятности, очень большие пузырьки вырастают из особо больших ядер (хотя соотношения между давлением и временем для отдельных ядер, вероятно, изменяются в зависимости от их положения и влияния турбулентности). В таком случае даже незначительное увеличение числа крупных ядер может привести к резкому ускорению разрушения. Однако в настоящее время не существует достаточно надежного метода определения числа и распределения по размерам ядер в данном потоке жидкости. Такие данные помогли бы лучше разобраться в механике кавитационного воздействия. [c.401]

Жесткость такого нагружения можно усилить многими способами. Если напряжение концентрируется в одном из витков резьбы, то болт подвергается разрушению по надрезу, вероятность которого увеличивается, если нагрузка приложена не аксиально. Различие температуры фланца и болта может увеличить максимальное напряжение и внести циклические изменения, а если существует градиент температуры в самом болте, то деформация ползучести может концентрироваться в одном конце вместо равномерного распределения по всей длине. Уменьшения прилагаемых нагрузок лучше всего добиваться за счет конструкторских проработок. Так, шпильки должны быть сконструированы таким образом, чтобы обеспечить равномерную релаксацию вдоль тела шпильки, а не в районе резьбы, что может случиться, если тело шпильки меньше диаметра по впадине резьбы. Везде, где возможно, витки резьбы должны заостряться книзу так, чтобы каждый отдельный виток нес пропорциональную нагрузку, которая в противном случае будет сконцентрирована в первом витке. Размеры фланца должны быть такими, чтобы обеспечить эффективное аксиальное нагружение шпильки, а если это невозможно, то может быть использована сферическая шайба. Температура может [c.229]

Все микрофотографии, из которых выбраны полоски, представленные на фиг. 8.2, исследовались с целью определения частоты разрушающих ударов. Для этого подсчитывалось число впадин в 12 положениях вдоль поверхности тела в зависимости от времени воздействия кавитации. Для определения общего числа впадин и их распределения по группам размеров использовался модифицированный метод подсчета кровяных телец. В зависимости от диаметра впадины можно разделить на следующие группы малые—менее 63,5 мк, средние — от 63,5 до 127 мк, большие — от 127 до 254 мк и очень большие — более 254 мк. По этим данным определялась частота образования впадин на площади 1 см2 каждой позиции (по общему числу впадин и распределению по группам). [c.387]

Плотность работающих центров парообразования на единице площади (или паровых каналов) п является функцией перегрева стенки ДГст (или теплового потока) при заданном качестве поверхности (числе центров парообразования). Отметим, что число центров парообразования не может быть определено по измерениям качества поверхности (высот шероховатости и их распределения). Для пояснения этого факта В. Сю [3.18] приводит пример из географии по средней высоте гор и холмов в данном районе и их распределению нельзя судить о числе и распределении прудов и озер. Тем не менее косвенным путем размер впадины, служащей активным центром парообразования, может быть определен. На рис. 3.11 показаны кривые изменения плотности центров парообразования п от перегрева по опытам Р. Гриффитса и Дж. Уоллиса [3.28] на полированной медной поверхности (см. кривые 2, 3 на рис. 3.11, а), а затем по уравнению (3.4) найден размер активной впадины (см. кривую 1 на рис. 3.11, а). [c.112]

Второе состояние волнового движения наблюдается тогда, когда скорость ветра, дующего над спокойной до того поверхностью воды, возрастает до двух миль в час. В этом случае начинается образование малых волн равномерно по всей поверхностн воды эти волны суть волны второго порядка, они покрывают поверхность воды с значительной закономерностью. Капиллярные волны размываются гребнями этих воли, но они еще ютятся во впадинах и на передних склонах волн. Правильность распределения по поверхности этих, волн второго порядка есть нечто замечательное волны начинаются с амплитуды приблизительно в один дюйм и с длины волны около двух дюймов они делаются все больше по мере возрастания скорости или продолжительности ветра примыкающие друг к другу волны соединяются в одну волну гребни растут, и если ветер усиливается, волны делаются остроконечными и образуются, таким образом, волны второго порядка" (гравитационные волны) ). Размеры этих волн все возрастают, одновременно с их размерами растет и та глубина, на которую распространяется это движение все большая и ббльшая часть поверхности покрывается волнами приблизительно одинаковой величины. [c.793]

Все реальные стенки в большей или меньшей степени шероховаты. Естественная шероховатость может иметь самые различные размеры, геометрические формы и распределение по поверхности. Это крайне затрудняет ее количественную оценку и обобщение результатов исследования ее влияния на закон сопротивления и распределение скоростей. На рис. 8.3 представлены результаты экспериментов Никурадзе с круглыми трубами, внутренние стенки которых были плотно обклеены песком с зернами определенных размеров. Такая однородная песочная шероховатость полностью характеризуется так называемой абсолютной шероховатостью, т. е-средней высотой гребешков шероховатости Ks и относительной шероховатостью Ks// или относительной гладкастью трубы i /Ks. При ламинарном течении все шероховатые трубы. имеют та.кое же сопротивление, как и гладкие — закон сопротивления, а следовательно и распределение скоростей не изменяется. Это объясняется тем, что вязкая жидкость заполняет впадины между бугорками и ламинарность течения не нарушается. Критическое число Рейнольдса и сопротивление в переходной области также практически не зависят от шероховатости. [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...