Оптический путь

В приближении излучающей среды оптическая толщина по-прежнему предполагается малой [125]. Энергия, подводимая от внешних источников, считается несущественной (не учитывается поглощение) и учитывается собственное излучение среды. В этом случае решение уравнения переноса представляет интегральный вклад собственного излучения среды вдоль, всего оптического пути. [c.143]

При измерении дымности ОГ дизелей нашли применение два метода фильтрации потока ОГ определенного объема с последующим измерением степени черноты фильтра оптическим путем и метод, основанный на измерении оптических характеристик ОГ, которые зависят от ослабления светового луча при прохождении через измерительную трубку (кювету) или рассеивания светового потока содержащимися в газовом потоке частицами. [c.23]

Чем точнее определяется момент выхода и возвращения сигнала, тем меньшей можно сделать длину оптического пути при той же погрешности в измерении скорости. Поэтому применение различных оптических затворов (например, практически безынерционной ячейки Керра см. гл. 3) позволяет использовать [c.45]

Эта теорема, доказанная нами для волновой теории в том приближении, когда справедлива геометрическая оптика (А, 0), представляет в геометрической оптике аксиому, именуемую принципом кратчайшего оптического пути (или минимального времени распространения). Она была сформулирована Ферма как общий закон распространения света (принцип Ферма, около 1660 г.). Действительно, нетрудно видеть, что для однородной среды этот принцип приводит к закону прямолинейного распространения согласно геометрической аксиоме о том, что прямая есть [c.275]

В этом случае строгое решение задачи, основанное на волновой теории, практически не отличается от решения, найденного методом геометрической (лучевой) оптики. Установив, как зависит показатель преломления от свойств среды, т. е. от силовых полей, в которых движется электрон, мы можем рассчитать его движение по правилам геометрической оптики. С другой стороны, можно рассчитать движение электрона по обычным законам механики, зная силы, действующие на электрон. На возможность рассмотрения механической задачи с оптической точки зрения указывалось уже давно. Более 100 лет назад Гамильтон (около 1830 г.) показал, что уравнениям механики можно придать вид, вполне аналогичный уравнениям геометрической оптики. Первые можно представить в виде соотношения, выражающего принцип наименьшего действия (принцип Мопертюи, из которого можно получить уравнения ньютоновой механики), а вторые — в виде соотношения, выражающего принцип наименьшего оптического пути (принцип Ферма, из которого следуют законы геометрической оптики, см. 69). Оба эти принципа имеют вполне тождественное выражение, если подходящим образом ввести понятие показателя преломления. Блестящим результатом современной теории является то обстоятельство, что устанавливаемый ею показатель преломления связан с параметрами, характеризующими силовые поля, в которых движется частица, именно так, как требуется для отождествления принципа [c.358]

Принимая во внимание коэффициент увлечения, Лорентц мог доказать общую теорему, согласно которой движение системы не влияет с погрешностью до величин порядка = о /с на результаты оптических опытов с замкнутым путем света, т. е. опытов, к которым принадлежат все интерференционные явления. Таким образом, с помощью подобных опытов можно, согласно теории Лорентца — Френеля, обнаружить движение Земли относительно эфира, предполагаемого неподвижным, но лишь при условии, что точность опытов позволяет учитывать величины второго порядка (Р по сравнению с единицей), т. е. если погрешности при их выполнении не превышают примерно 10 . Все эффекты первого порядка в таких опытах с замкнутым оптическим путем компенсируются благодаря явлению частичного увлечения. Поэтому особый принципиальный интерес приобретают опыты, обеспечивающие погрешности не более Р . Как мы уже упоминали, явление Допплера могло бы, в рамках теории Лорентца, служить для обнаружения абсолютного движения систем в эфире, если бы соответствующие измерения можно было бы произвести с ошибкой, меньшей р . [c.449]

Поверхность, представляющая геометрическое место точек А, для которых сумма оптических путей до двух сопряженных точек Р и Р есть постоянная, носит название апланатической. Такой отражающей поверхностью является эллипсоид вращения по отношению к своим фокусам. Апланатическая преломляющая поверхность была указана Декартом (1637 г.) это — поверхность вращения, сечение которой (картезианский овал) плоскостью, проходящей через ось, определяется условием [c.867]

Если пропустить мощную волну частотой со через кристаллическую кварцевую пластинку, изменяя длину оптического пути, проходимого лучом в пластинке, то поток энергии второй гармоники, выходящий из пластинки, тоже изменится, причем можно подобрать такие условия, чтобы поток менялся от максимального значения до нулевого. Экспериментальная зависимость мощности второй гармоники на выходе кварцевой пластинки от угла 0 между направлением падающей волны и нормалью к поверхности пластинки показана на рис. 36.2. [c.303]

Пуассона v ). Если верхняя поверхность балки отполирована и на нее положена стеклянная пластинка, то после изгиба между стеклянной пластинкой и криволинейной поверхностью балки создается воздушный просвет переменной толщины. Эти переменные толщины можно замерить оптическим путем. Луч монохроматического света, скажем, желтого света натрия, перпендикулярный поверхности пластинки, будет частично отражаться пластинкой, а частично поверхностью балки. Два отраженных световых луча интерферируют друг с другом в точках, где толщина воздушной прослойки такова, что разность между длинами путей двух этих лучей равна нечетному числу световых полуволн. Таким путем получена картина гиперболических горизонталей, показанная на рис. 146, б. [c.297]

Интерференция наблюдается при наложении двух когерентных пучков света. Если разность фаз этих пучков в некоторой точке будет равна половине периода, то колебания погасят друг друга. В ре.зультате образуются чередующиеся темные и светлые интерференционные полосы. Когерентные интерферирующие пучки получают расщеплением светового луча от одного источника света. Разность фаз расщепленных пучков возникает, если оптические пути их различны, например, вследствие прохождения, через среды с различной плотностью и, следовательно, с неодинаковыми коэффициентами преломления. [c.122]

Окрашивание зерна алюминия и алюминиевого твердого раствора в сплавах можно осуществлять при травлении погружением или оптическим путем. [c.260]

Принцип Якоби является фундаментальным принципом механики. Если ограничиться случаем одной частицы, то линейный элемент ds совпадает с линейным элементом обычного трехмерного пространства в произвольных криволинейных координатах. Принцип Якоби в этом случае оказывается механическим аналогом принципа Ферма наименьшего времени в оптике, согласно которому оптический путь светового луча определяется минимизацией интеграла [c.162]

В применении к оптике этот результат выражает принцип наикратчайшего оптического пути принцип Ферма). [c.105]

Фиг. 3,13. Способ нагружения моделей турбинных лопаток (прилагаемые силы и моменты в тягах измеряют оптическим путем).

Поглощение (абсорбция) лучистой энергии стеклом зависит преимущественно от его химического состава, а также длины оптического пути луча в стекле и в принципе носит избирательный характер, так как лучи различных длин волн как в видимой, так и в невидимых частях спектра поглощаются стеклом неодинаково. [c.460]

Д, — К0э( х )ициент поглощения света стеклом d <— длина оптического пути луча в стекле (т. е. его толщина). [c.461]

Двойным лучепреломлением обладает лишь закалённое или плохо отожжённое стекло. Двойное лучепреломление измеряется разностью хода лучей и в мк, отнесённой к толщине стекла в 1 см (оптический путь), и характеризует наличие внутренних напряжений, определяющих степень отжига или закалки стекла. [c.384]

Пучок излучения разделяется поляризатором 2 на два пучка со взаимно-ортогональными плоскостями поляризации Ej и Е2, каждый из которых направляется соответственно на зеркало 3 или 4. Со стороны зеркала 9 на выходе лазера установлен анализатор 8, в результате чего выходной сигнал зависит от разности оптических путей расщепленных плоскополяризованных лазерных лучей, проходящих между зеркалами 4, 9 w 3, 9. Если одно из зеркал, например зеркало 3, оставить неподвижным, а другое зеркало 4 связать с объектом 5, можно измерять величину перемещения объекта. [c.233]

Квантовые интерферометры на основе лазера с трехзеркальным резонатором. На рис, 137 приведена схема лазера с трехзеркальным резонатором. Зеркала I н 3 вместе с активной средой 2 образуют лазер. Изменение длины оптического пути либо за счет перемещения зеркала 4, либо за счет изменения характеристик среды между зеркалами 3 и 4 приведет к модуляции интенсивности лазерного излучения. [c.233]

Две волны, вышедшие из одного источника колебаний, пройдя разные оптические пути Si и 2, приобретают разность фаз [c.224]

Излучение лазера когерентно, т. е. связанные с ним колебания электромагнитного поля имеют постоянный во времени сдвиг фазы для двух произвольных точек. Необходимо выделять временную и пространственную когерентность. Первая имеет место при наличии разности оптического пути лазерных лучей, а вторая — при рассмотрении фазовых свойств излучения из разных, разнесенных точек поперечного сечения пучка. [c.57]

При перемещении точки в направлении оси Ох из положения А в положение возникает разность оптического пути [c.540]

При перемещении точки объекта в направлении оси Oz (от поверхности) из положения А в положение А (рис. 23.12,6) разность оптического пути равна [c.540]

В результате деформации прозрачного объекта между экспозициями оптические пути предметного пучка Lj и Lj, соответствующие первой и второй экспозициям, изменяются на величину [c.542]

Основным и наиболее распространенным методом измерения с помощью лазеров является измерение длины с использованием обычной оптической интерференции для коротких дистанций и техники модулированного света для длинных. Высокая временная когерентность газового лазера позволяет подсчитать число полос интерференции для значительно больших оптических путей. [c.210]

Лазерный дилатометр основан на интерференции двух световых лучей. Когерентный свет получают с помощью Не—Ne лазера (длина волны 0,633 мкм). Световой луч лазера разделяется на две части. После отражения от зеркал измерительный п опорный лучи складываются. При этом интерференция происходит из-за различия оптических путей измерительного и опорного лучей. Вследствие удлинения образца путь измерительного луча изменяется. [c.152]

Для обоснования геометрической оптики применяют различные постулаты, или принципы. В частности, используют принцип наикратчайшего оптического пути (или наименьшего времени), сформулированный Ферма в середине XVII в. Покажем, что этот принцип следует из уравнений электромагнитной теории [c.274]

Рассмотрим задачу о прохождении луча света через некоторую область 1 (рис. 11.1), показатель преломления которой в направлении координатных осей х и у отличается от показателя преломления окружающей среды. Очевидно, в соответствии с законом преломления Снеллиуса луч света после прохождения области / должен отклоняться от первоначального направления. Поведение луча после прохождения через неоднородность фиксируется в плоскости экрана 2 тремя измеряемыми параметрами смещением б между точками А и А углом отклонения е луча от первоначального направления временем запаздывания т прихода луча в точку А (по более длинному оптическому пути) по отношению к времени прихода луча в точку А. Па регистрации трех указанных параметров световой волны основываются три основных метода оптической визуализации неоднородностей плотности в газодинамическом потоке. Эти методы называют соответственно прямотене- [c.216]

Интерференция света наблюдается при взаимодействии двух или нескольких световых пучков, исходящих из одного источника света и прошедщих оптические пути разной длины. В зависимости от разности длин путей при их взаимодействии получается либо их взаимное усиление, либо ослабление. [c.222]

Рассмотрим структурную схему ЛДИС, показанную на рис. 11.12. Источником излучения является лазер 1, как правило, непрерывного действия. Излучение лазера в расщепителе пучка 2 делится на два луча, один из которых при помощи объектива 3 направляется на исследуемый объект 4, например на поток жидкости с рассеивающими частицами. Рассеянный свет собирается приемным объективом 5, проходит узел совмещения пучка 6 и направляется в блок выделения сдвига ДСЧ. Туда же направляется и второй луч, который (для выравнивания оптического пути) проходит линию задержки 7. В блоке 8 происходит сравнение частоты рассеянного света (Орас с,частотой зондирующего луча лазера. Выделенный сигнал, содержащий информацию о параметрах исследуемого потока, обрабатывается в блоке 9. [c.230]

Внешнее электрическое поле ориентирует молекулы, обладающие электрическим моментом (дипольным, квадрупольным и т. п.), в результате возникает анизотропия и показатели преломления пц(вдоль поля) и п 1 (перпендикулярно полю) становятся различными 11 —п =КпЕ , разность хода необыкновенного и обыкновенного лучей равна = Кп1Е , здесь К — постоянная Керра, м /В , п — показатель преломления в отсутствие поля, I — длина оптического пути, м Е — напряженность электрического поля, В/м. [c.872]

Система для автоматического контроля деформаций на основе исиоль-зования голографического интерферометра с оитоэлектронным преобразователем предназначена для управления процессом диффузионной сварки с одновременным дефектоскопическим контролем, а также может быть использована для механических испытаний с заданными скоростями и величинами деформаций при нагружениях образцов в термо-, криокамерах или вакуумных камерах. Принципиальная схема устройства представлена на рис. 32. Излучение лазера 1 разделяется светоделителем 2 и зеркалом 13 на два потока, которые расширяются и коллимируются системами 5, Более яркий иоток, проходя через пластинку 4, попадает в камеру 5. Отражаясь от поверхности образца б, пучок выходит из камеры по тому же оптическому пути и через объектив 8 попадает на фотопластинку 9, где записывается голограмма. Попадающий в процессе нагружения на онтоэлектронный преобразователь // через линзу Ю световой поток предварительно проходит через голографическую интерферо- [c.393]

Значительно повышена стабильность электронноламповых усилителей, работающих от О гц (или от малых долей 1 гц) [37]. Специально для виброизмерений созданы низкочастотные усилители на полупроводниковых элементах [38], [39 ]. Эта аппаратура питается низковольтными батареями, совершенно не создает микрофонного эффекта и весьма портативна. Вошли в практику осциллографы с непосредственной записью чернилами или оптическим путем на фотобумаге, не требующей лабораторной обработки [40]. Продолжается разработка автоматических анализаторов спектра, выдающих вместо виброграммы готовую спектрограмму [41 ]. Появились публикации о телеметрической аппаратуре, предназначенной для регистрации на земле вибрации, воспринимаемой датчиками, установленными на летящей ракете [42]. [c.406]

Для того чтобы создать микроизображение на пленке любого материала, необходимо сформировать его оптическим путем и затем осуществить требуемое воздействие лазерным излученим. В настоящее время известно несколько методов формирования оптического изображения, однако наибольший практический интерес представляют для лазерной литографии проекционный, контурно-лучевой и контурно-проекционный методы. [c.158]

Положение поверхностей измеряемого объекта фиксируется оптическим путем — с помощью коллиматоров или автоколли-маторов. [c.110]

Степень турбулентности е набегающего потока определялась двумя способами по тепловой шкале шара-турбулиметра [Л. 7], связывающей суммарную теплоотдачу нагретого тела со степенью турбулентности и числом Рейнольдса, и методом измерения длины теплового следа, [Л. 8]. Суть последнего заключается в том, что протяженность L спут-ной струи за нагретой проволочкой зависит от степени турбулентности е набегающего потока и может быть измерена оптическим путем. [c.258]

Оптические пути Lj и L2 компонент и V2 при прохождении образца из двупреломляющего материала определяются произведением геометрического пути (толщины образца) d на показатели преломления и П2, соответствующие направлениям или V2 s2) [c.532]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...