Волнь частично поляризованные

Итак, при падении света на границу двух диэлектриков под углом Брюстера отраженная волна полностью поляризована, тогда как преломленная волна оказывается частично поляризованной. Изучение графиков для коэффициентов отражения и пропускания (см. рис. 2. 13) показывает, что при ф = ф р поток отраженной энергии невелик, а главная его часть распространяется в направлении преломленной волны. Поэтому для получения поляризованного света выгодно многократно преломить падающий под углом Брюстера свет, каждый раз увеличивая степень его поляризации. Расчет показывает, что при ф == фвр стопа из 10 стеклянных пластинок дает степень поляризации преломленной волны, близкую к 100%. При этом интенсивность прошедшей радиации заметно больше, чем в отраженной волне. Такой компактный прибор удобен и прост в изготовлении. Он [c.89]

Если угол падения отличается от угла Брюстера, то вдоль ОВ может распространяться волна, содержащая наряду с компонентой р и компоненту а, доля которой будет тем больше, чем больше угол между направлением а и направлением отраженной волны. Таким образом, отраженный свет будет частично поляризован, и степень поляризации возрастает по мере приближения к углу Брюстера. [c.482]

Если угол падения отличен от угла Брюстера, то вдоль ОВ будет распространяться волна, колебания которой наряду с компонентой р содержат и компоненту а, и в тем большей степени, чем больше угол между направлением а и направлением нормали к отраженной волне, В этом случае отраженный свет будет частично поляризован. [c.19]

Деполяризация рассеянного света связана с оптической анизотропией рассеивающих молекул. Так, например, если линейная молекула АА поляризуется вдоль своей оси (рис, 23.10, а), то поле, направленное вдоль ОЕ, вызовет все же колебания вдоль ОА с амплитудой, пропорциональной составляющей поля ОВ, величина которой зависит от величины угла а. Если среда состоит из таких линейных молекул, то вторичная волна будет иметь составляющие электрического вектора как вдоль Ог, так и вдоль Оу (рис. 23.10,6), относительные величины которых зависят от степени анизотропии молекул. Таким образом, свет, рассеянный в направлении, перпендикулярном к первичному пучку, будет частично поляризован. [c.120]

В формуле (47.17) слагаемое с <5о1 > описывает рассеянную линейно,поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси Z, а слагаемое с <15 о2 > — линейно поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси У. Чтобы освободиться в описании рассеяния от координатной системы, назовем плоскостью наблюдения плоскость, проходящую через падающий луч и точку наблюдения. Можно сказать, что слагаемое с <5 о1> в (40.17) описывает рассеянную волну, электрический вектор которой колеблется перпендикулярно плоскости наблюдения, а с <5 о2> —волну с электрическим вектором, колеблющимся в плоскости наблюдения. Рассеяние волны с направлением электрического вектора, перпендикулярного плоскости наблюдения, описывается в (47.20) слагаемым с единицей в последних круглых скобках, а параллельно плоскости наблюдения — слагаемым с со8 ф. Таким образом, при рассеянии неполяризованного света наблюдается частично поляризованное рассеянное излучение, степень поляризации которого зависит от угла ф. Степень поляризации определяется соотношением [c.294]

С помощью четвертьволновой пластинки можно также Отличить на опыте свет круговой поляризации от естественного, а эллиптический — от частично поляризованного. Одного только поляризационного прибора (анализатора) недостаточно, чтобы различить эти типы поляризации. Как для поляризованного по кругу, так и для света естественного, интенсивность после прохождения через анализатор одинакова при любой его ориентации. Если же предварительно ввести пластинку Х/4, то поляризованный по кругу свет превратится в линейно поляризованный, который можно полностью погасить при определенной ориентации анализатора. Естественный свет можно рассматривать как наложение двух волн одинаковой интенсивности с ортогональными поляризациями, разность фаз между которыми изменяется в течение времени наблюдения случайно. Внесение четвертьволновой пластинкой дополнительной постоянной разности фаз между ними не может изменить случайного характера соотношения фаз ортогональных составляющих. Поэтому прошедший через четвертьволновую пластинку свет остается неполяризованным и его интенсивность не меняется при повороте анализатора. [c.178]

Рассматривая вопрос о статистических характеристиках оптического излучения, можно говорить о характеристиках первого порядка (т. е. в отдельный момент времени), о характеристиках второго порядка (в два момента времени) и о характеристиках более высоких порядков (в три или большее число моментов времени). В данной главе мы сосредоточим внимание на характеристиках первого порядка. Начнем с нестатистического случая— с распространения световых волн при различных ограничениях на ширину оптической полосы. Затем перейдем к распределению первого порядка амплитуды и интенсивности поляризованного, неполяризованного и частично поляризованного теплового излучения. В заключение остановимся на различных статистических моделях для лазерного излучения. [c.118]

Нетрудно показать, что любое унитарное преобразование матрицы когерентности не изменяет следа этой матрицы. Следовательно, мы можем всегда рассматривать интенсивность частично поляризованной волны как сумму интенсивностей А,1 и Я.2 двух некоррелированных полевых составляющих. Средние интенсивности этих составляющих выражаются через степень поляризации следующим образом [c.136]

ЦИИ 5 . Как мы видели в предыдущем пункте, мгновенную интенсивность частично поляризованной волны всегда можно представить в виде суммы двух некоррелированных составляющих интенсивности [c.137]

Мы знаем, что в случае частично поляризованной волны мгновенная интенсивность может быть выражена через две некоррелированные интенсивности [c.230]

Зависимость (5/Л )скв от Т/хс тоже показана на рис. 6.1. В случае частично поляризованной волны все значения должны быть [c.232]

Для получения полностью или частично поляризованного света из естественного применяют поляризационные приборы. Линейную П. с. в видимой и ультрафиолетовой областях получают посредством поляризационных призм (разделяющих пучки света с различной поляризацией на основе явления двойного лучепреломления) или поляроидов (поглощающих одну из компонент). В инфракрасной области применяют почти исключительно П. с. при отражении. Для получения эллиптич. П. с. к перечисленным приборам необходимо добавлять пластинку четверть длины волны. Анализ состояния П. с. производят анализаторами. [c.149]

X — длина волны света. Рассеянный свет обычно частично поляризован. [c.351]

Для полностью поляризованных волн согласно (1.17) степень поляризации равна 1. Для полностью неполяризованных волн параметры 5з и 4 равны 0. Соответственно равна О и степень поляризации. Для частично поляризованных волн Р принимает промежуточное значение. [c.12]

В общем случае волна может быть частично поляризованной. Степень поляризации т определяется отношением [c.43]

Чтобы получить более общее описание рассеянной волны, пригодное для эллиптически-поляризованных, частично поляризованных и неполяризованных волн, удобно перейти к следующей системе координат. [c.44]

В этом разделе мы рассмотрим преобразование параметров Стокса при повороте системы координат (х, у, г) на угол ф вокруг оси г (рис. 2.17). Полученные здесь формулы будут затем использованы в гл. 7 при выводе уравнения переноса излучения для частично поляризованных волн. [c.45]

Уравнение переноса для частично поляризованной электромагнитной волны [c.183]

XIX столетие, в особенности его вторая половина, было эпохой замечательных успехов математической физики, Пуассон, Коши, Грин, Кирхгоф и особенно Стокс и Релей — вот очень неполный перечень имен, если его можно считать достаточным. Однако, за исключением обсуждения Стоксом вопроса о природе естественного и частично поляризованного света как суперпозиции многих поляризованных волн (разд. 5.13 этой книги), основные проблемы оптики не были решены. Поиски направлялись скорее на умение математически формулировать сложные явления, чем на проникновение в физическую сущность простых явлений. Были найдены координатные системы, в которых волновое уравнение допускает разделение переменных. Толкование Френелем принципа Гюйгенса было математически обосновано Кирхгофом. Бесселевы и родственные им функции стали могущественным оружием. Проблемой, типичной для той эпохи, было рассеяние света однородным шаром, что является одной из главных тем этой книги. Она оказалась одной из весьма трудных проблем, и, хотя многие частные случаи были рассмотрены ранее, ее полное решение было сформулировано Ми только в 1908 г. [c.17]

Знак равенства имеет место только в том случае, когда Р и х одни и те же для всех простых волн в таком случае свет называется полностью поляризованным. Во всех других случаях он называется частично поляризованным, кроме случая, когда Q = U= ]/=() что является определением естественного, или не-поляризованного,света. [c.58]

Рассмотрим теперь реальный (частично поляризованный) пучок света. Точно следуя определениям, т. е. суммируя параметры для простых волн как для входящего, так и для выходящего луча, находим, что конечная формула преобразования точно такая же, что и приведенная выше, с той же самой мат- рицей Р. [c.59]

Одним из важнейших параметров электромагнитной волны является ее поляризация, определяемая ориентацией вектора Е в пространстве по мере ее распространения. Волну называют естественной (неполяризован-ной), если вектор Е принимает в плоскости, перпендикулярной к направлению ее распространения, в различные моменты времени различные направления, а конец его описывает окружность. Если при тех же условиях конец вектора описывает эллипс, то волну называют частично поляризованной по эллипсу. Когда вектор Е равномерно вращается (влево и вправо) вокруг направления распространения, а конец его описывает эллипс, то волну называют поляризованной по эллипсу (влево или вправо) (рис. 2). В частных случаях эллипс вырождается в окружность (волна поляризована по кругу) или прямую линию (плоскополяризо-ванная волна). [c.206]

Ср. отражательная способность всей лунной поверхности 12,44%, материковых областей 13,45%, морских областей 7,30%. Поверхностный слой Л. по своим оптнч. свойствам в большой степени однороден. Отражённый Л. поток излучения частично поляризован. Максимум поляризации лунного света наступает при фазовых углах 100—110° и достигает степени поляризации для всего освещённого диска примерно 6—8%. Максимум отражённого излучения Л. приходится на длину волны примерно 0,6 мкм, т. е, по сравнению с солнечным светом имеет несколько красноватый оттенок. Степень покраснения варьирует в зависимости от типа поверхности. Максимум собственного излучения Л. приходится на область 7 мкм. Темн-ра поверхности в подсолнечной точке достигает 400 К. К концу лунной почи новерхность остывает до 100 К. [c.614]

Установлено, что люминесценция рентгенизованных монокристаллов фторидов оказывается частично поляризованной при возбуждении линейно поляризованным светом. Степень поляризации резко зависит от длины волны возбуждающего света и относительного расположения кристаллографических осей кристалла и электрического вектора возбуждающего света. Из этих опытов следует, что в отношении поглощения и излучения сложные электронные центры окраски в исследованных кристаллах необходимо рассматривать как анизотропные образования. [c.70]

ГО во>та называется неполяри юванной. Если же в колебаниях вектора напряженности имеется некоторая. регу лярность, хотя и не такая, как в поляризованной волне, то волна называется частично поляризованной. Количественная теория частичной поляризации основывается на теории когерентности взаимно перпендикулярных компонент напряженности цоля волн. Поэтому целесообразно ее изложить вместе с теорией когерентности (см, 30). [c.82]

Дисперсия (Тцгв случае частично поляризованной волны со степенью поляризации определяется выражением [c.231]

Частично поляризованная волна теплового излучения падает на фоточувствительную поверхность. Полная интегральная интенсивность падаюш,его света может рассматриваться состояш,ей из двух стат21стически независимых компонент W (среднее значение 1 1) и (среднее значение 1 2). Следовательно, плотность распределения величины может быть представлена в виде свертки плотностей распределения величин 1 и Покажите, что при этих обстоятельствах функция распределения Р К) полного числа наблюдаемых фотособытий может быть представлена в виде дискретной свертки функций распределения Р К) и Р2 К) чисел фотособытий, которые наблюдались бы при раздельном падении света интенсивностью 1 и W2. [c.495]

Таким образом, световая волна может быть поляризована полностью, частично или совсем неполяризована. Для полностью поляризованной волны необходимо указать параметры эллипса поляризации. Для частично поляризованной волны вводится понятие степени поляризации, которая численно характеризуется отношением интенсивностей поляризованной составляющей к полной интенсивности волны. [c.49]

Параметры Стокса квазимонохроматичаской плоской волны. Как мы видели, для характеристики квазимонохроматической плоской волны, вообще говоря, необходимы четыре вещественные величины, например Jхх> Jy,f, вещественная и мнимая части (или /, ). В своих исследованиях, относящихся к частично поляризованному свету, Стокс I271 ввел ) несколько отличное представление с четырьмя параметрами, тссно связанное с рассмотренным выше. Мы уже сталкивались с ним (в частном случае) в п. 1.4.2 при изучении монохроматического света. Параметрами Стокса общего вида являются следующие четыре величины [c.509]

До сих пор мы не учитывали никаких поляризационных эффектов, что оправдано только для акустических волн. Для электромагнитных волн такое описание может служить лишь некоторым приближением. В данном разделе мы дадим обшую формулировку теории переноса электромагнитных волн с учетом поляризации. Электромагнитные волны в случайно-неоднородных средах фактически всегда являются частично поляризованными, поскольку даже для линейно-поляризованной надаюшей волны [c.183]

При рассмотрении частично поляризованных волн лучевую интенсивность /(г, ) нужно заменить вектором 1(г, 8, 1), компонентами которого являются параметры Стокса 1, /г, и, V) для лучевой интенсивности (Вт м- -стерад- -Гц- ). Параметры Стокса определяются в прямоугольной системе координат, где ось 2 совпадает с направлением распространения, а /1 и /2 — средние интепспвностн компонент л и у электрического поля (разд. 2.9 и 2.10). В соответствии с принятыми в этой главе обозначениями единичные векторы в направлениях х м г обозначим ( и 8 (рис. 7.15). Аналогично (7.24) запишем [c.183]

У многих кристаллов поглощение света зависит от направления электрического вектора в световой волне. Это явление также используется для получения линейно поляризованного света в так называемых дихротных пластинках. К ним относятся, например, пластинки турмалина и поляроиды В турмалине обыкновенный луч поглощается сильнее необыкновенного Поэтому после прохождения через пластинку турмалина естественный свет становится частично поляризованным в плоскости главного сечения. Если пластинка достаточно толстая (около 1 мм), то в области видимого света [c.468]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...