Фоточувствительная поверхность

В соответствии с формулой (7.3) выпускают датчики четырех типов, основанные на изменении площади 5 (рис. 7.14, а) входного зрачка (световой поток перекрывается либо заслонкой, связанной с деталью Д, либо кромкой самой детали) расстояния г от источника света до фоточувствительной поверхности (световой поток изменяется путем перемещения источника света или фотоприемника, вызванного изменением контролируемой величины) силы света / (рис. 7.14, б) источника (световой поток изменяется при изменении отражательной способности контролируемой поверхности) угла наклона а светочувствительной поверхности. [c.158]

А — освещаемая площадь фоточувствительной поверхности.) [c.439]

Предположим на некоторое время, что для волны, падающей на фоточувствительную поверхность, площадь когерентности намного больше площади фотоприемника. При таком предположении внимание может быть полностью сконцентрировано на эффектах временной когерентности. Тогда можно непосредственно использовать приближенное решение для pw(W), представленное выражением (6.1.31), т. е. плотность гамма-распределения [c.447]

Выше мы предполагали, что тепловое излучение, падающее на фоточувствительную поверхность, является пространственно-когерентным. В этом случае число степеней свободы Ж определяется исключительно временными эффектами. Если же волна пространственно-некогерентна, то ее пространственная структура может сказаться на числе степеней свободы в каждый данный момент времени интенсивность падающего света на различных участках фоточувствительной поверхности может быть разной. В таких случаях нужно изменить определение степени свободы с тем, чтобы включить в рассмотрение как временные. [c.450]

Если фоточувствительная площадь А намного меньше площади когерентности Ас падающего излучения, то, как легко показать, число пространственных степеней свободы Жв равно единице. Если же фоточувствительная площадь намного больше площади когерентности, то (задача 9.4) число пространственных степеней свободы равно отношению площади фотоприемника к площади когерентности (или, что эквивалентно, равно числу пространственных площадей когерентности света, укладывающихся на фоточувствительной поверхности) [c.452]

В п. А мы рассмотрим флуктуации числа фотоотсчетов в случае, когда на фоточувствительную поверхность падает свет разного типа. В результате мы придем к определению параметра вырождения. В п. Б этот параметр рассматривается в частном случае излучения абсолютно черного тела. Важное значение параметра вырождения станет еще яснее после того, как мы рассмотрим в последних параграфах этой главы различные приложения. [c.453]

Рассмотрим дисперсию числа фотоотсчетов в случае теплового излучения и условия, при которых она заметно отличается от дисперсии в случае излучения стабилизированного одномодового лазера. Сначала укажем на прямую связь между дисперсией числа фотоотсчетов и дисперсией классических флуктуаций интенсивности света, падающего на фоточувствительную поверхность. [c.453]

Предположим теперь, что свет, падающий на фоточувствительную поверхность, является поляризованным тепловым излучением. В этом случае, комбинируя выражения (6.1.10) и [c.455]

ЛОГ гармонического осциллятора. Такую картину можно получить в явном виде, применяя теорему выборки ) для частотного представления ограниченного во времени сигнала, поступающего на фотоприемник в рассматриваемой нами задаче. Число степеней свободы сигнала одно и то же независимо от того, рассматриваются ли временные или частотные выборки. Действительно, энергию, падающую на фоточувствительную поверхность, можно рассматривать как сумму энергий, приходящихся либо на временную, либо на частотную выборку обе суммы приводят к одному и тому же результату. [c.459]

ЧИСЛО К фотоэлектронов, выходящих с фоточувствительной поверхности за время измерения т. [c.497]

Принцип действия существующих оптических измерителей перемещения основан на модуляции светового потока, падающего на фоточувствительную поверхность приемника, с помощью непрозрачной заслонки, связанной с упругим элементом датчика силы. В качестве чувствительных элементов и источника света в большинстве случаев используют светодиод-фотодиод. [c.35]

Интерференционное поле, образующееся в области перекрытия опорной и предметной волн, конечно, не локализовано на поверхности фотопластинки. Как и в любом опыте с когерентными волнами, места повышенных и пониженных значений амплитуды суммарного колебания распределены во всем пространстве по тому или иному закону, зависящему от вида волновых фронтов. Поэтому в слое фоточувствительной эмульсии, всегда обладающем некоторой толщиной, образуется трехмерная структура почернений, а не двумерная, как приближенно предполагалось нами ранее. Вместе с.тем, законы дифракции света на трехмерных структурах имеют свои особенности (см. гл. X), которые, как сейчас выяснится, находят интересные применения в голографии. [c.262]

Скорость коррозии в морской атмосфере в большой степени зависит от количества частиц соли и тумана, оседающих на поверхности металла. Осаждение соли зависит от направления и силы ветра и волн, высоты над уровнем моря, длительности и т. п. Поскольку соли морской воды (хлориды кальция и магния) гигроскопичны, то на поверхности металла может образоваться жидкая пленка. Солнечный свет может ускорять фоточувствительные коррозионные реакции па таких металлах, как железо и медь, а также стимулировать биологическую активность грибов и микроорганизмов. [c.29]

Пятна меньшей плотности по сравнению с плотностью остальных участков изображения на снимке происходят вследствие неравномерного переноса проявляющего порошка с поверхности фоточувствительного слоя на бумагу или плохой работы зарядного устройства. Они устраняются заменой бумаги низкого качества, подзарядкой проявляющего порошка перед переносом изображения — увеличением потенциала на коронирующем электроде и увеличением времени зарядка бумаги при переносе изображения. [c.621]

При отсутствии дефектов на поверхности фоточувствительного слоя на снимке в одних и тех же местах проявляются пятна из-за недостаточно тщательной очистки подложки. Пластина должна быть заменена. [c.621]

Эта величина, следовательно, пропорциональна первой степени перемещения испытуемой поверхности при ее износе (А). Именно это обстоятельство и дает возможность легко записать диаграмму износа. На рис. 3 показана принципиальная схема такой записи при помощи светового луча, испускаемого источником 5, отражаемого зеркалом 117 на щель регистрирующего аппарата FR, в котором медленно движется фоточувствительная пленка или бумага. [c.196]

При теоретических исследованиях и в практике инженерного проектирования связных и локационных систем оптического диапазона весьма важно знать статистические характеристики оптических полей. Одной из важнейших характеристик свободного оптического поля является так называемая весовая функция поля. Весовая функция поля Р а) играет роль, аналогичную плотности вероятности, для распределений значений комплексной амплитуды поля а по комплексной плоскости. Основной характеристикой, описывающей результат взаимодействия оптического поля с приемником (например, с фоточувствительной поверхностью), является распределение вероятностей Р(п, Т) появления фиксированного числа п фотоэлектронов (или переходов в фотоионизаци-онные состояния) за постоянный интервал наблюдения Т. Производящая функция этого распределения позволяет путем дифференцирования находить как сами вероятности Р(п, Т), так и статистические моменты распределений. [c.22]

При обеспечении хорошей пространственной селекции в приемном устройстве внешние шумы можно свести к л нимуму. В этих условиях мешающее воздействие оказывают внутренние шумы приемного устройства. Основным источником внутренних шумов фо-тоэмиссионного приемника являются шумы, обусловленные тем-новым током. Темновой ток является результатом случайной эмиссии фотоэлектронов с фоточувствительной поверхности и не зависит от интенсивности поступающего оптического сигнала. Эквивалентное темповому току приведенное ко входу приемной системы статистическое распределение фотоэлектронов обычно считается пуассоновским [23]. [c.52]

Вводя коэффициент п.ередаад оптики приемника я квантовую эффективность фоточувствительной поверхности, получим среднюю скорость эмиссии электронов с фотокатода, обусловленных солнечным светом, отраженным от объекта [c.176]

Возвратимся к ф-ле (4.15) и определим среднее число электронов S в функ-лии дальности для различных значений мощности ОКГ. Выберем ОКГ на смеси газов гелия и иеона. Выбираем приемник с фоточувствительной поверхностью S-20. Числовые значения постояиных величин, входящих в ф-лу (4.15), следующие [23] [c.177]

В идеальном случае отпечатанную контактным способом реплику голограммы получают точно так же, как контактный отпечаток с обычного фотонегатива. Голограмму-оригинал прикладывают вплотную к фоточувствительной поверхности (обычно к поверхности фотопленки с достаточно высоким разреп]ением) и пропускают через нее свет экспонированная пленка обрабатывается, как если бы это была обычная голограмма. В идеальном случае не имеет значения, какой тип источника света мы применяем, лишь бы освещение было однородным, а оригинал и копия достаточно плотно прижаты друг к другу. В (негативной) копии голограммы интерференционные полосы имеют обратный контраст. Однако это обращение контраста не оказывает влияния на вид восстановленного изображения оно просто вводит в амплитудное распределение света в восстановленном изображении сдвиг фазы на 180° по отношению к опорной волне. Это изменение фазы можно обнару жить, только если изображение исследуется интерферометрически [c.409]

Поскольку мгновенный выходной сигнал вакуумного фотоэлемента пропорционален мгновенной интенсивности или мощности света, падающего на фотокатод, можно измерять энергию лазерного импульса, интегрируя выходной сигнал по времени [51, 52]. Для этого можно измерять площадь кривой зависимости выходного сигнала от времени или предусмотреть интегрирующую электронную схему. Максимальная энергия в импульсе фиксированной длительности, которую можно непосредственно измерить, ограничивается тем уровнем мощности, падающей на фоточувствительную поверхность, начиная с которого выход перестает быть линейным. Предельный уровень мощности большинства вакуумных фотоэлементов порядка 1 вт. Следовательно, при миллисекундных длительностях импульса максимальная измеримая энергия — величина порядка миллиджоулей. Калибровка обычно производится путем сопоставления с калориметром и поглотителем с известными характеристиками. [c.122]

Когда электромагнитные волны падают на фоточувствитель-ную поверхность, происходит сложная последовательность событий. Основные стадии этого процесса таковы 1) поглощение кванта световой энергии (фотона) и передача этой энергии возбужденному электрону, 2) перенос возбужденного электрона к поверхности и, наконец, 3) выход электрона с поверхности. Будем называть выход электрона с фоточувствительной поверхности фотособытием. Число К таких фотособытий, происходящих в данном временном интервале, назовем числом фотоотсчетов. [c.438]

Если на фотоприемник падает свет, интенсивность которого регулярно изменяется в пространстве и во времени, то, как было показано, флуктуации числа фотоотсчетов подчиняются распределению Пуассона. Однако в большинстве задач, представляющих реальный интерес, световая волна, падающая на фоточувствительную поверхность, есть стохастический объект ее флуктуации нельзя предсказать заранее. Как будет видно из дальнейшего, любые стохастические флуктуации классической интенсивности могут оказывать влияние на статистические свойства регистрируемых фотособытий. По этой причине необходимо рассматривать распределение Пуассона (9.1.7) как условное распределение его условность состоит в том, что нам точно известна интегральная интенсивность W. [c.440]

Из формулы (9.2.1) должно быть очевидным, что, несмотря на исходное условное пуассоновское распределение фотособытий, полное распределение, вообще говоря, не является пуассоновским, если возможны случайные флуктуации самой классической интенсивности. В действительности мы наблюдаем флуктуации фотоотсчетов, обусловленные как фундаментальными неопределенностями, связанными с взаимодействием света и вещества, так и с классическими флуктуациями света, падающего на фоточувствительную поверхность. Эти фотособытия образуют дважды стохастический пуассоновский процесс (гл. 3, 7, п. Д). [c.441]

Рассмотрим одномодовый лазер, работающий значительно выше порога. Свет от этого источника падает на фоточувствительную поверхность, п мы хотим найти распределение числа фотособытий, регистрируемых в некотором интервале времени т. Предположим, что в очень хорошем приближении интенсивность падающего света можно считать постоянной в пространстве и во времени, и обозначим эту интенсивность символом /о. Тогда интегральная интенсивность в этом простом случае будет равна [c.442]

Выше предполагалось, что свет, падающий на фоточувствительную поверхность, полностью поляризован. Интерес представляет также случай теплового излучения с произвольной степенью поляризации. Чтобы найти распределение числа фотоотсчетов в общем случае, заметим сначала, что если свет поляризован частично, то полная интегральная интенсивность может рассматриваться как сумма двух статистически независимых составляющих интегральной интенснвностн, по одной для каждой поляризационной компоненты волны, после прохождения через поляризатор, который диагонализирует матрицу когерентности (4.3.38). Такнм образом, [c.449]

Чтобы хоть немного упростить анализ, мы сделаем ряд предположений относительно характера света, падающего на фоточувствительную поверхность. Предположим, чтО свет имеет тепловое происхождение и полностью поляризован. Кроме того, предположим, что он обладает взаимной спектральной чист0 той. Тогда комплексная степень когерентности может быть представлена в виде произведения временной и пространствен-ной компонент. Наконец, как временные, так и пространствен-ные флуктуации интенсивности предполагаются по крайней мере стационарными в широком смысле ). Тогда [c.451]

Заметим, что при выводе выражения (9.3.3) не было необходимости делать какие-либо предположения относительно распределения классических флуктуаций интегральной интенсивности. Результат носит совершенно общий характер, т. е. справедлив при любом типе излучения, падающего на чувствительную поверхность фотоприемника. Более того, оба слагаемых этого выражения имеют простой физический смысл. Первый член К—просто дисперсия числа фотоимпульсов, которая должна была бы наблюдаться, если бы классическая интенсивность была постоянной и число фотоотсчетов было чисто пуассоновской переменной. Назовем этот вклад в флуктуации числа фотоотсчетов дробовым шумом по аналогии с распределенным по Пуассону дробовым шумом, наблюдаемым, например, в вакуумном диоде [9.12]. Второй член а сг в отсутствие флуктуаций классической интенсивности, очевидно, равен нулю. Следовательно, эта составляющая дисперсии числа фотоотсчетов обусловлена флуктуациями класспческой интенсивности. В случае излучения стабилизированного одномодового лазера эта составляющая была бы тождественно равна нулю, а дисперсия числа фотоотсчетов просто соответствовала бы распределению Пуассона. Если на фоточувствительную поверхность падает тепловое излучение, то классические флуктуации не равны нулю и дисперсия числа фотоотсчетов оказывается больше, чем соответствующая распределению Пуассона, на величину, пропорциональную дисперсии интегральной интенсивности. Эта дополнительная составляющая дисперсии числа фотоотсчетов часто называется избыточным шумом такое название указывает на то, что эта часть шума добавляется к чисто пуассоновским флуктуациям. [c.454]

Поскольку параметр вырождения фотоотсчетов пропорционален К, он пропорционален и квантовому выходу фоточувствительной поверхности. Иногда целесообразно исключить эту зависимость от данной характеристики конкретного фотоприе.м-ника и иметь дело с параметром вырождения, который был бы характеристикой только самого падающего поля. Поэтому мы введем волновой параметр вырождения [c.455]

В заключение данного пункта отметим следующее. Мы рассматривали волновой параметр вырождения, который является характеристикой излучения, падающего на фотоприемник. Квантовый выход последнего меньше единицы. Следовательно, параметр вырождения фотоотсчетов будет меньше волнового параметра вырождения, и в видимой области спектра вероятность встретиться с подлинно тепловым излучением, для которого классические флуктуации интенсивности доминировали бы в распределении числа фотоотсчетов, оказывается еще меньше. (Правда, квазитепловые источники могут создавать излучение с очень большим параметром вырождения, и в таких случаях классические флуктуации интенсивности могут доминировать в флуктуациях числа фотоотсчетов.) Кроме того, фотоприемник или коллекторная оптика могут охватывать только часть одной пространственной моды источника. (Практически в интервале измерения всегда охватывается очень много временных мод.) В таком случае параметр вырождения фотоотсчетов может снова стать меньше волнового параметра вырождения в результате неполного охвата пространственной моды. Хотя минимальное значение параметра Ж равно единице, нужно учесть уменьшение энергии, достигающей фоточувствительной поверхности. Для этого нормальное значение параметра вырождения фотоотсчетов нужно дополнить множителем, равным отношению эффективной площади измерения к площади когерентности падающего света. В случае протяженного некогерентного источника для параметра вырождения фотоотсчетов можно принять [c.461]

Классическая интенсивность света 1 х,у), падающего на фоточувствительную поверхность, непредставима в виде выборочной функции стационарного случайного процесса. Конечная [c.485]

Рассмотрим характеристическую функцию числа фотособытий, происходящих в интервале т при падении света на фоточувствительную поверхность. Выразите эту характеристическую функцию через характеристическую функцию интегральной интенсивности падающего света Учтите, что для этого [c.494]

Частично поляризованная волна теплового излучения падает на фоточувствительную поверхность. Полная интегральная интенсивность падаюш,его света может рассматриваться состояш,ей из двух стат21стически независимых компонент W (среднее значение 1 1) и (среднее значение 1 2). Следовательно, плотность распределения величины может быть представлена в виде свертки плотностей распределения величин 1 и Покажите, что при этих обстоятельствах функция распределения Р К) полного числа наблюдаемых фотособытий может быть представлена в виде дискретной свертки функций распределения Р К) и Р2 К) чисел фотособытий, которые наблюдались бы при раздельном падении света интенсивностью 1 и W2. [c.495]

Примером устройств второй группы могут служить оптические системы, включающие источники света и светочувствительные приемники. В качестве источника света может быть использован лазер, а в качестве приемника — фотодиод. Материализация с их помощью одной из осей системы координат, связанной со столом продольно-фрезерного станка, представляется следующим образом. Лазерный источник света устанавливается вне станка, и его" луч направляется параллельно плоскости стола. На столе станка в специальном приспособлении помещается позиционно-чувстви-тельный фотоприемник (ПЧФ). С помощью приспособления ПЧФ выставляется так, чтобы ось лазерного луча попадала в центр фоточувствительной поверхности ПЧФ, о чем свидетельствует отсутствие напряжения на горизонтальных и вертикальных клеммах фотодиода. Любое изменение положения стола станка в пространстве приведет к смещению центра ПЧФ относительно лазер-656 - [c.656]

Прибор ФПЗС6Л предназначен для преобразования в электрический сигнал оптического изображения светового штриха, проецируемого на фоточувствительные поверхности двух регистров по 264 элемента в каждом. [c.109]

Для устранения вуалирующего действия фонового теплового излучения предложен метод, позволяющий включать чувствительность. фотослоя только на время экспонирования. Он основан на использовании полупроводниковых материалов, изменяющих свои фоторезистнвные свойства под действием электрического поля. В качестве фоточувствительного материала используют тонкие пластинки мопо-кристаллпческого кремния, германия, сернистого свинца или арсенида галлия, Изображение получают непосредственно на поверхности полупроводника или на специальной токочувствительной пленке, находящейся с ней в контакте. [c.101]

В запоминающих и передающих телевиз. трубках приёмником электронов является мишень—слой диэлектрика или прлупроводкика. В запоминающих трубках элегтрон-ный луч создаёт на поверхности мишени потенц. рельеф , характеризующий вводимую информацию. В передающих телевиз. трубках мишень обладает фоточувствительностью и потенц. рельеф создаётся при проецировании на неё оптич. изображения, а пробегающий по мишени электронный луч преобразует потенц. рельеф в последовательность электрич. сигналов. [c.562]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...