Волна плоская импульсная

Распространение плоской импульсной волны в случае слабых флуктуаций [c.72]

Распространение плоской импульсной волны в пределах прямой видимости [c.143]

Рассмотрим характеристики плоской импульсной волны, падающей на полупространство, заполненное частицами. Предположим, что излучаемый импульс имеет узкую полосу, сосредоточенную вблизи несущей частоты соо. В этом случае среднее поле в точке наблюдения г = (О, О, I) дается формулой [c.143]

На рис. 1.46 показаны нормированные по максимуму (О дБ) диаграммы направленности для продольных и поперечных волн для преобразователей с призмой из оргстекла при излучении в сталь. Общий ход расчетных и экспериментальных кривых удовлетворительно совпадает (см. рис. 1.46, а). Отсутствие многочисленных лепестков в экспериментальных результатах можно объяснить большими размерами приемного элемента и импульсным характером излучения, сглаживающими экстремумы. Причина несовпадения может заключаться также в условиях расчета поле в призме не соответствует ограниченной плоской волне, а размеры призмы вдоль поверхности изделия больше области 5 D > D. [c.87]

Если движение в плоскости и изгиб возбуждаются в результате импульсного воздействия одновременно, то две волны, соответствующие плоскому движению, и две волны изгиба распространяются с одинаковыми скоростями. [c.277]

В монографии представлены результаты исследования механического поведения конструкционных материалов под действием импульсных нагрузок ударного и взрывного характера. Рассмотрена связь процессов нагружения и деформирования материала при одноосном напряженном состоянии. Описаны оригинальные методики и средства квазистатических испытаний на растяжение со скоростями до 950 м/с. Приведены результаты испытаний ряда металлических материалов и реологическая модель их механического поведения учитывающая влияние на сопротивление скорости деформации. Исследовано упруго-пластическое деформирование и разрушение материала в плоских волнах нагрузки. Описаны новые методики и изложены результаты экспериментальных исследований зависимости характеристик ударной сжимаемости н сопротивления пластическому сдвигу за фронтом плоской волны от ее интенсивности, связи силовых и временных характеристик откольной прочности. [c.2]

Таким образом, импульсное нагружение плоской волной армко-железа и стали 45 приводит к изменению микроструктуры, которое характеризуется ростом микротвердости и плотности двойников (в армко-железе) тем в большей степени, чем выше интенсивность волны нагрузки. Изменение микротвердости и плотности двойников зависит не только от интенсивности волны нагрузки, но и от длительности действия нагрузки. [c.214]

Схема установки, использующей принцип последовательного измерения локальных значений МОВ, включала следующие элементы лазер ЛГ-126, позволяющий проводить исследования на трех длинах волн 0,63 1,15 и 3,39 мкм импульсный магнит в виде двух спиралей, свитых из плоской металлической ленты и соединенных по типу катушек Гельмгольца фотоэлектронный умножитель, сигнал с которого подавался на осциллограф, работавший в режиме ждущей развертки. [c.196]

Остановимся кратко на особенностях постановки экспериментов. Импульсное механическое нагружение образцов осуществлялось путем удара алюминиевыми пластинами различной толпщны, ускоряемыми до необходимой скорости продуктами взрыва при тангенциальном падении детонационной волны на поверхность алюминиевой пластины. Инициирование слоя ВВ производилось с помощью генератора плоской волны. Для предотвращения откольных явлений в пластине-ударнике межд/ пластиной и слоем ВВ размещался тонкий слой технического сукна. Между пластиной-ударником и образцом находился воздух. В опытах с повышенной начальной [c.148]

В современных импульсных ультразвуковых дефектоскопах (табл. 4.16) применяют преобразователи "(искательные головки), рассчитанные на работу в контактном и иммерсионном вариантах с возбуждением в контролируемом изделии ультразвуковых волн. В соответствии с ГОСТ 14782—76 по конструктивному выполнению они могут быть раздельными, совмещенными и раздельно-совмещенными, прямыми, угловыми (призматическими), с плоской или фигурной контактной поверхностью. [c.123]

На современном уровне развития методов математического описания лазеров и, в особенности, процессов в активной среде можно выделить ряд типовых задач, для которых формулируются основные рекомендации по их решению с использованием типовых схем вычислений. В случае более сложных задач, возникает множество новых особенностей, связанных с выбором расчетной схемы, необходимых величин, шага вычислений, нормирующих коэффициентов, проверкой сходимости, аппроксимации и устойчивости решений. К числу задач, допускающих использование стандартизованных методов, алгоритмов и программ, можно отнести 1) генерацию или усиление стационарного или импульсного излучения в возбужденной двухуровневой активной среде в приближении плоской волны 2) приближенный расчет энергетических характеристик генерации, основанный на использовании вероятностного метода с упрощающими приближениями 3) расчет эффективности получения гармоник и суммирования частот с принятием распространенных для этого случая упрощений, в частности таких, как приближение заданного поля 4) расчет характеристик излучения, распространяющегося в световодах, в частности, с учетом нелинейности показателя преломления их материала. [c.37]

Импульсный отклик распределения ), формируемого в плоскости Рз, оказывается идентичным картине корреляции в выходной плоскости, поскольку для получения корреляции плоскость Рз освещается плоской волной. В табл. 4 приведены значения для ширины и координат положения слагаемых, образующих импульсный отклик (или корреляционное распределение) в рассматриваемой схеме коррелятора, которые непосредственно вытекают из выражения (13). Как видно из табл. 4, полная ширина импульсного отклика в случае равна 411 " , в случае [c.565]

Интересная особенность заключается гом, что всегда имеется такое расстояние между S, и S2, при котором интерференционные полосы от протяженного некогерентного источника получаются с хорошим контрастом. Это замечание можно использовать для оценки условий, при которых с помощью обычного теплового источника света, например, миниатюрной импульсной лампы, можно сформировать пространственно когерентную сферическую (или плоскую) волну. Если такую лампу расположить за достаточно узким красным светофильтром, то ее излучение можно сделать до такой степени когерентным, что удастся наблюдать восстановленное изображение с помощью голограммы, например голограммы Фурье. Для этого голограмму необходимо держать перед глазом, а лампу удалить на расстояние вытянутой руки. [c.85]

Чтобы перейти в импульсное представление, введем базисные одночастичные состояния /) = р) = р,о-), где р — импульс, а а указывает на спиновое состояние частицы. Соответствующие одночастичные волновые функции — плоские волны (1.2.39). Используя теперь общие соотношения (1.2.57), запишем гамильтониан (1.2.61) через операторы рождения и уничтожения а . Простые преобразования дают [c.36]

Активные исследования в области физики ударных волн были начаты во время второй мировой войны с целью получения термодинамических уравнений состояния конденсированных сред в широком диапазоне давлений и температур. Для проведения необходимых измерений ударной сжимаемости веществ в этот период были созданы взрывные генераторы плоских ударных волн, разработаны дискретные методы измерения скорости ударных волн и скорости движения поверхности образца. Логика дальнейшего развития экспериментальной техники привела к разработке способов непрерывной регистрации давления и массовой скорости в полных импульсах ударной нагрузки, что открыло новые возможности для исследований механических и кинетических свойств различных материалов и химически активных веществ в условиях ударно-волнового нагружения. Радикальное улучшение пространственного и временного разрешения современных методов измерений сделало возможным исследования экстремальных состояний в лабораторных условиях с применением перспективных генераторов интенсивной импульсной нагрузки, таких, как лазеры, релятивистские электронные и ионные пучки. [c.43]

Взрывные и баллистические генераторы плоских ударных волн являются сейчас основными инструментами в физике высоких динамических давлений. Стремление к дальнейшему продвижению в область недоступных ранее параметров и организации ударно-волно-вых исследований в условиях обычной физической лаборатории побуждает к использованию новых, нетрадиционных способов интенсивного динамического воздействия на вещество. В качестве перспективных источников высоких динамических давлений предлагается использовать электро-взрывные устройства, импульсные лазеры большой мощности и сильноточные ускорители электронов и ионов. [c.51]

Эксперименты с плоскими ударными волнами предоставляют уникальную возможность изучения прочностных свойств твердого тела в условиях весьма малых одноосных деформаций при напряженных состояниях, близких к всестороннему растяжению. Помимо того, что такого рода измерения дают сведения о сопротивлении материалов разрушению под действием высокоскоростного удара, взрыва и других интенсивных импульсных нагрузок, ударно-волно-вые испьггания представляют несомненный интерес с точки зрения физики прочности. [c.149]

Но хотя использование одномерных моделей и позволяет исследовать ряд проблем, связанных со структурой фронта ударной волны [16—18], для полного и последовательного описания поведения материала при высокоэнергетическом импульсном нагружении необходим учет возможности изменения атомной структуры, т. е. необходимо использование плоских и объемных моделей. [c.220]

Ниже приведены данные, заимствованные из работ английских исследователей [Л. 104]. Объектами исследования служили образцы картона различной толщины, применяемого в высоковольтном аппаратостроении, предварительно обработанные по следующему режиму вакуумная сушка образцов при 100 С и остаточном давлении не более 0,5 мм рт. ст. с последующей их пропиткой трансформаторным маслом при 100° С и остаточным давлением около 0,1 мм рт. ст. Хранение образцов до испытания производилось в холодном трансформаторном масле. Электродами служили плоская плита и шар диаметром 50 мм (или цилиндр того же диаметра с острыми краями). В табл. 55 приведены значения импульсной прочности образцов картона толщиной 6,4 мм (волна 1/50 мксек). [c.238]

Ультразвуковая дефектоскопия основана на свойстве ультразвуковых колебаний (волн) распространяться в однородном твердом теле и на его плоских и кривых поверхностях в виде лучей прямолинейно и отражаться от границ тела или нарушений сплошности, обладающих другими акустическими свойствами (трещин, раковин, расслоений, коррозии и т. п.). Этот метод позволяет выявить мелкие дефекты до 1 мм. Ультразвуковая дефектоскопия может осуществляться следующими способами теневым-ультразвуковые колебания (УЗК) вводятся в деталь с одной стороны, а принимаются с другой резонансным - основан на измерении режима работы излучающего УЗК пьезоэлемента при изменении нагрузки на него в момент возникновения стоячих волн в контролируемом материале импульсного э.га - метода, основанного на посылке в контролируемую деталь коротких импульсов высокочастотных колебаний и регистрация интенсивности и времени прихода эхо-сигналов, отраженных от дефектов или границ детали. Для ультразвукового контроля используют дефектоскопы УДМ-3, УДЦ-100, УДЦ- [c.241]

Теперь рассмотрим, какие особенности реальных плоских звуковых воли предотвращают эт невозможные деформации волновых профилей в общем случае, а затем исследуем, принимая во внимание эти особенности, реальную волну, порожденную импульсным движением поршня в жидкость. Заметим, что единственными особенностями, которые могут изменить наши заключения о распространении простых волн, являются диссипативные процессы, так как теория Римана (разд. 2.8), лежащая в основе наших заключений, точна только для недиссинативных волновых процессов. Среди разл чных диссипативных процессов, рассмотренных в разд. 1.13 и 2.7, мы должны установить, следовательно, может ли какой-нибудь из них вызвать эффекты, достаточно большие и быстрые, чтобы противостоять мощной тенденции к быстрому преобразованию волнового профиля, показанному на рис. 31 и 32. [c.194]

Если длина трех первых моноволн т2 превосходит 61,8% длины mi, то mi может завершать ЛИБО а-волну Плоской со сложной Ь-волной, ЛИБО третью волну Импульсной ценовой фигуры с Неудавшейся пятой у конечной точки mi поставьте обозначения F3/ 5 , описывающие две эти альтернативы соответственно. [c.93]

Волна-Ь однозначно должна быть коррективной (3) и не должна откатываться от волны-а брлее чем на 61.8%, отсчитываемые от ее завершения. Она не должна быть Подвижной Коррекцией, не считая случая, когда Зигзаг, частью которого может быть данная Ь-волна, входит в состав Треугольника. Если волна, которую вы считаете волной-Ь, оказывается Подвижной Коррекцией, то скррее всего она является волной-2 Импульсной волны. Волна-Ь может быть почти любой Коррективной фигурой Зигзага, кроме Двойного или Тройного Зигзага или Подвижной Двойной или Тройной Плоской и их Комбинапий. Если вы наблюдаете после Импульсной а-волны (входящей в Зигзаг) формирование одной из перечисленных фигур, то данное Сложное движение будет только частью Ь-волны Коррекции, а не целой коррекцией. [c.258]

Как сказано выше, с 1835 до 1860 гг. на рынке наблюдалась волна Плоской Коррекции - часть второй волны Суперцикла. По всей вероятности, повышение цен в период с 1860 по 1929 гг. также носило коррективный характер. Если бы оно было Импульсным, минимум 1860 г. был бы концом второй волны Суперцикла, но так как повышение 1860-1929 гг. коррективное, оно также представляет собой лишь часть второй волны Суперцнкла (см. Рисунок 4). [c.321]

Импульсные методы измерения скорости звука позволяют измерять число длин волн, укладывающихся на акустическом пути, а также определять фазовые сдвиги, приобретенные волной при отражении от границ разных частей звукопровода. Поскольку вводимые в образец импульсы являются высокочастотными (1—100 МГц), длина волны существенно меньше поперечных геометрических размеров образца, что можно рассматривать как случай свободного распространения волн в полубесконечной среде (случай нормальной дифракции). Это позволяет достаточно точно рассчитывать поправки на создающееся в образце дифракционное поле плоского излучателя, причем эти поправки не зависят от упругих свойств изотропного материала. Для введения з образец звукового импульса используют обычно кварцевый преобразователь который приклеивают в случае работы на о т р а ж е-н и е к одному из плоскопараллельных торцов образца, а в случае работы на прохождение импульса — к обоим торцам. Радиоимпульс от генератора, работаю1цего на основной частоте преобразователя, возбуждает в пьезопреобразователе упругую волну, передающуюся в образец. С помощью пьезопреобразователя в образце можно возбуждать продольную и поперечную волны. [c.262]

Рассмотрим изготовление ГПФ на примере схемы, приведенной на рис. 7.2.1. Использование других схем для этой цели дано в [139]. Схема представляет собой модифицированный интерферометр Маха — Ценяера, дополненный восстанавливающей линзой Л-а. Допустим, что во входной плоскости Pi установлен транспарант, на котором в полутоновом виде записана импульсная характеристика синтезируемого фильтра t(j , j/)=h(j , у) в частотной плоскости помещена фотопластинка Ф. Транспарант просвечивается плоской монохроматической волной единичной амплитуды, сформированной [c.232]

Импульсная характеристика представляет отклик оптической системы на точечное воздействие. Поэтому подадим на вход схемы фильтрации сигнал вида s x, у)=5 х, у) и определим распределение поля в выходной плоскости Рг. Линза Лп формирует из этого сигнала плоскую монохроматическую волну, тождественную опорной волне при записи ГПФ, но распрострз-няющуюся вдоль оптической оси. Следовательно, искомое распределение найдем как результат восстановления записанного на ГПФ поля, взяв для этого обратное фурье-преобразование от (7.2.4), которое в схеме выполняет восстанавливающая линза Лв. В результате [c.234]

Подводя итог, можно сказать, что основным фактором, затрудняющим получение больших ультразвуковых интенсивностей с помощью плоских пьезоэлектрических излучателей в мегагерцевой области частот, является электрическая прочность жидкого диэлектрика. Электрическую прочность можно несколько увеличить тщательной очисткой и осушкой диэлектрика, укорочением рабочих экспозиций до нескольких секунд, работой в импульсном режиме, увеличением электрической прочности системы крепления кварца. Эти меры, однако, принципиально не позволяют получить резкого увеличения интенсивности в нефокусированпом пучке. В настоящее время экспериментально получены интенсивности ультразвука, по порядку величины равные предельным [16]. Однако акустические числа Маха для волн от плоских излучателей все-таки остаются много меньшими, чем единица. Существенное увеличение интенсивности ультразвука можно получить, применяя фокусировку. [c.361]

Эта специфика прежде всего выражается в реальной и широко используемой возможности генерирования плоских или квазипло-ских волн, в особом значении импульсного режима излучения, в воздействии мощного ультразвука на среду и ее реакции на это воздействие, в сильном поглощении ультразвуковых волн в газах и возможности распространения сдвиговых волн в жидкостях, в отчетливом проявлении нелинейных акустических эффектов в жидкостях и твердых телах, постоянных сил в ультразвуковом поле и т. д. Соответственно на первое место в ультраакустике выходят вопросы распространения плоских волн, их поглощения, отражения, преломления, прохождения через слои, фокусирования, рассеяния, анализ нелинейных эффектов, пондеромоторных сил в поле плоских волн, дифракционных и интерференционных эффектов в поле реальных излучателей ультразвуковых пучков вместе с анализом отклонений характеристик ультразвукового поля в ограниченных пучках по сравнению с полем идеальных плоских волн, распространения различных типов ультразвуковых волн в безграничных и ограниченных твердых телах, в том числе — в кристаллах и пр. В насго-яи ей книге сделана попытка дать всем этим вопросам достаточно полное освещение в сочетании с другими аспектами распространения ультразвуковых волн. В книге приводятся также э сперимеп-тальные данные по скорости и поглощению ультразвука в л<идко-стях и газах, а также по скорости звука в изотропных твердых телах и кристаллах. Наряду с классическим материалом в ней использованы данные из оригинальных источников, на которые сделаны соответствующие ссылки. [c.5]

Самоиндуцироваиная прозрачность. Рассмотрпм вопрос о поглощении импульсного резонансного излучепня веществом. Воспользуемся наиболее простои моделью такого процесса. Пусть плоская монохроматическая волна излучения частоты и и длительности Тл падает на среду из двухуровневых атомов с собственной частотой Шт = (О, занимающих полупространство при г 5= [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...