Полная монохроматических

Излучение, соответствующее определенной длине волны (достаточно узком у интервалу), называют монохроматическим, спектральным или однородным. Полное излучение содержит лучи различных длин волн, является суммой всех монохроматических потоков оно получается в результате интегрирования функции распределения энергии по всему спектру частот. [c.14]

Формула (2.40) определяет среднюю интенсивность излучения (это выражение называют полной мощностью излучения) осциллятора. Следовательно, приходим к выводу, что при гармоническом колебании электрона излучается монохроматический свет с той же частотой щ, причем интенсивность пропорциональна oj (или же [c.33]

Как ясно из описания, картина будет представлять чередование резких черных полос, разделенных более светлыми промежутками, только в том случае, когда мы имеем дело с монохроматическим светом (А. имеет вполне определенное значение). Практически для интерференционного опыта достаточно покрыть источник цветным стеклом (светофильтром), выделяющим совокупность волн, незначительно отличающихся друг от друга по своей длине. Если же источник посылает белый свет, то интерференционная картина представит собой чередование цветных полос, причем полной темноты не будет нигде, ибо места минимумов для одной длины волны совпадают с местами максимумов для другой. Измеряя расстояния Si между соседними максимумами для данного цвета, можно определить (приблизительно) длину волны, соответствующую этому цвету. [c.76]

Приведем количественные соотношения, отвечающие представлению об интерференции немонохроматических пучков. Будем считать, что частоты монохроматических компонент, входящих в состав интерферирующих пучков, сосредоточены вблизи некоторой средней частоты ш. Обозначим 1 (т — в)д(и, /2 (м — а)с(ш интенсивности колебаний в интерферирующих пучках, происходящих с частотой (0. Величины (ш — и), /2 (т — а) носят название спектральных плотностей интенсивности колебаний. Полные [c.99]

Если усиление в среде компенсирует потери при отражениях, т. е. г ехр [a(oj)L] = 1, то при выполнении интерференционного условия интенсивность обращается в бесконечность. Последнее означает бесконечную спектральную плотность излучения для частот, задаваемых (228.3), т. е. генерацию монохроматических излучений с указанными частотами. Полная же интенсивность определяется эффектом насыщения и находится из условия a( o)L = = —In г, что было уже выяснено в 225. [c.798]

Метод рентгеновского гониометра. Рентгенограмма вращения не всегда позволяет получить полную информацию об интерференционной картине. Дело в том, что в некоторых случаях при исследовании методом вращения вследствие симметрии кристалла в одно и то же место фотопленки попадает несколько интерференционных лучей. Этого недостатка лишен метод рентгеновского гониометра. В этом методе используют монохроматическое излучение, кристалл вращают вокруг выбранной оси, кассета с цилиндрической пленкой движется возвратно-поступательно вдоль оси вращающегося кристалла, поэтому отражения разделяются по их третьей координате. Снимают не всю дифракционную картину, а с помощью определенного приспособления вырезают одну какую-нибудь слоевую линию, чаще всего нулевую (рис. 1,48). При таком методе съемки каждый интерференционный рефлекс попадает в определенное место на пленке и наложения рефлексов не происходит. С помощью такой развертки, используя сферы отражения, определяют индексы интерференции и по ним устанавливают законы погасания (см. выше). Затем по таблицам определяют федоровскую пространственную группу симметрии, т. е. полный набор элементов симметрии, присущий данной пространственной решетке, знание которого в дальнейшем облегчает расчеты проекций электронной плотности. Далее определяют интенсивности каждого рефлекса, по ним — значения структурных амплитуд и строят проекции электронной плотности. [c.52]

Вместе с тем характер проводимых экспериментов часто не позволяет выполнить все эти условия. Тогда вторичное поглощение будет искажать истинную форму спектра люминесценции и его влияние должно быть учтено путем введения в полученный спектр соответствующих поправок. В общем случае такие поправки требуют трудоемких расчетов, предусматривающих знание спектра поглощения исследуемого вещества и распределение энергии в спектре возбуждающего люминесценцию источника. Расчеты сильно упрощаются, когда для возбуждения свечения используется монохроматическое излучение (выделяется одна монохроматическая линия из возбуждающего спектра). В этих условиях при полном поглощении возбуждающего света, истинная интенсивность люминесценции /ист в некоторой частоте v связана с интенсивностью люминесценции в этой же частоте /набл, наблюдаемой на опыте, соотношением [c.203]

Энергия излучается телом при данной температуре во всех направлениях в виде спектра. Суммарное количество энергии, излученной на всех длинах волн в единицу времени, называют полным, или интегральным лучистым потоком Q. Монохроматическим или однородным (спектральным) лучистым потоком Qk называют излучение в узком интервале длин волн от X до Я-ЬДЯ. [c.183]

Величина 7 называется коэффициентом затухания, а х—временем затухания. В результате затухания излучение не может определяться одной единственной частотой v, но характеризуется набором частот, распределенных в некотором интервале. Другими словами, линия перестает быть строго монохроматической и оказывается расширенной (естественная ширина линий, см. 83). Однако пока мы не будем принимать во внимание естественного расширения линий, а предположим, что линии расширены лишь за счет беспорядочного теплового движения атомов (осцилляторов) в силу принципа Допплера ( 84). Тогда по отношению к каждому отдельному осциллятору сохраняются в неизменном виде формулы (I) — (4), расширение же линий определяется тем, что отдельные атомы движутся с разными (по величине и направлению) скоростями по отношению к спектральному прибору. с помош.ью которого линия наблюдается. В этом случае формула (5) относится к полному (интегральному) излучению, приходящемуся на всю линию в целом. [c.391]

Полная световая эффективность представляет собой отношение светового потока белого света к соответствующей мощности излучения. Такое же отношение для определенной длины волны называется спектральной эффективностью или световой эффективностью монохроматического света. [c.299]

Приведённые коэфициенты (способности) зависят не только от природы тела, но и от вида лучей (длины волны X), поэтому соотношение А- =1 даёт указание на свойства тела по отношению к монохроматическому пучку (у которого длина волн в диапазоне от X до л-1-dAj соотношение Л-t-1 имеет смысл по отношению к интегральному (полному) излучению, охватывающему волны всех длин. [c.500]

Обычно суммирование энергии монохроматических излучений сводится к интегрированию функции ее распределения по всему спектру частот (от v=0 до оо). Поэтому получаемое в результате такой операции полное излучение называют также и и т е г р а л ь-н ы м излучением. [c.18]

Эффективные монохроматические коэффициенты полного ослабления и ослабления рассеянием могут быть в этом случае определены из соотношений [c.55]

Различают монохроматическое и интегральное (или полное) излучение. Монохроматическим называют излучение, лежащее в узком интервале длин волн от X до Я. -f + d k. Все величины, описывающие монохроматическое излучение, относятся к данному интервалу длин волн dl. и обозначаются индексом Я,. [c.8]

Степень черноты есть монохроматическая степень черноты (при длине волны X), е — полная степень черноты, суммарным образом характеризующая лучеиспускание тела. Отсюда взамен выражения (7-4) получаем [c.193]

Для каждого данного тела интенсивность лучеиспускания является функцией длины волны > и, конечно, еще функцией температуры Т. Допустим для примера, что при некоторой температуре величина меняется с X так, как показано на рис. 7-3. Площадь заштрихованного столбика дает монохроматическую лучеиспускательную способность а вся площадь под кривой — полную лучеиспускательную способность В. Полезно обратить внимание на то, что чем уже основание столбика, тем монохроматичнее, [c.196]

Пневматические струйные датчики работают на принципе изменения давления в выходном сопле при истечении газа на поверхность изделия чем ближе сопло к поверхности, тем давление больше. Большой объем информации о сварке можно получить, используя для освещения шва монохроматическое излучение лазера. За один поворот датчика, закрепленного на горелке, проводится до 200 измерений, дающих полную трехмерную модель свариваемого стыка в зоне вокруг места сварки. Общим недостатком рассмотренных датчиков является то, что они не контролируют блуждание конца электродной проволоки из-за ее искривления или износа токоподвода. Поэтому более перспективна система, при которой в качестве датчика используют сварочную дугу или электрод, что позволяет получать информацию непосредственно в точке сварки. Отпадает необходимость в запоминании информации и в построении следящих систем, сблокированных со сварочной горелкой. [c.331]

Средства измерения температуры тел по их тепловому излучению называются пирометрами. По принципу действия их разделяют на четыре группы монохроматические полного излучения частичного излучения спектрального отношения. [c.338]

Таким образом, проведенный анализ показал, что дифракционные линзы и сферические преломляющие поверхности имеют существенно разные аберрационные свойства. Ряд особенностей ДЛ, в полной мере присущих только плоским линзам — хорошая сходимость аберрационного разложения, возможность эффективного управления сферической аберрацией, совпадение коэффициентов различных аберраций — позволяют предполагать, что наибольшие успехи при использовании ДЛ могут быть достигнуты в области создания монохроматических (в силу резко выраженного хроматизма ДЛ) высокоразрешающих объективов. [c.37]

В пирометрах излучения широко применяются стекла, зеркала, поглощающие тела. Для всех случаев — как для монохроматического, так и для полною потока излучения — справедливы аналогичные соотношения [c.304]

Коэффициент полного теплового излучения е . равен отношению излучательной способности данного излучателя к излучательной способности абсолютно черного тела при той же температуре. Аналогичные отношения справедливы и для монохроматического излучения [c.308]

Если у данного объекта монохроматический коэффициент излучательной способности для разных длин волн практически одинаков, то он равен полному коэффициенту излучательной способности, т. е. [c.325]

Частичная когерентность. Немонохроматичность света связана с механизмом излучения. Как мы уже знаем, излучение происходит в виде цугов конечной длины. Вследствие конечности длины цугов атом излучает (см. гл. И) не монохроматический свет, а целый сиектр частот, ширина интервала которого обратно пропорциональна длине цуга. Поскольку цуги волн, излучаемые одним и тем же атомом в разные моменты времени, взаимно не коррелированы, то очевидно, что интерференция произойдет только при встрече волн (полном или частичном нх перекрывании), образуемых из одного и того же цуга. С целью более подробного анализа когерентности в этом случае обратимся к следующему опыту. [c.77]

Несколько сложнее получить выражение для энергии, поглощенной осциллятором, в реальной задаче, когда действующее па него излучение не является строго монохроматическим, а распределено в спектральном интерва.ие 6 ii с плотностью ГЛ . При этом Eqj в формуле (8.28) должно быть заменено 87tГJ йо1/3 и полную мощность, поглощаемую осциллятором на всех частотах, можно получить интегрированием по со в пределах (О, оо) [c.419]

Понятие полной поляризации строго применимо только к монохроматическому свету. В случае немонохроматического света будут наблюдаться отступления, связанные с тем, что все экспериментальные методы получения поляризованного света зависят от длины волны. Чем щире спектр светового пучка, тем больше отклонения от строго линейной поляризации. Циркулярно поляризованный луч с конечной шириной спектра всегда будет иметь примесь эллиптически поляризованного. В свою очередь проекционная картина эллиптического света будет представлять собой эллипс, меняющийся со временем. Эти отступления от полной поляризации будут всегда тем больше, чем шире спектр светового пучка. [c.35]

Пусть параллельный пучок монохроматического света (рис. 20.1), поляризованный при помощи поляризатора Пь падает на пластинку, вырезанную из кристаллического кварца перпендикулярно к оптической оси 00. Известно, что свет, распространяющийся вдоль оптической оси в одноосных кристаллах, не претерпевает двойного лучепреломления, следовательно, второй поляризатор Пг, скрещенный с Пь не должен пропускать света. Однако в данном опыте свет при скрещенных поляризаторах все же проходит. Поворачивая Пг на некоторый угол, можно вновь добиться полного затемнения поля. Это свидетельствует о том, что свет, прошедший через кристалл кварца, остался линейно поляризованным, но плоскость поляризации повернулась на некоторый угол, измеряемый поворотом Пг. Изменяя длину волны света, можно обнаружить, что угол поверота плоскости поляризации различен для разных длин волн, т. е. имеет место дисперсия оптического вращения. [c.71]

Сказанное ранее относилось к когеэентному монохроматическому излучению. Если оптическая система принимает несколько волн различной длины, то имеет место когерентное полихроматическое освещение. Для расчета поля амплитуд в изображен необходимо найти КПФ (26) оптической системы для каждой монохроматической волны. Далее, найти в каждой точке плоскости изображения комплексную амплитуду монохроматических составляющих (27) и, суммируя их, получить полное поле в плоскости изображения, являющееся функцией времени (У, у, t). [c.49]

Формула (32.32) выведена для полного (гштегрального) излучения элемента dAy, понятно, что все рассуждения останутся в силе и для монохроматического излучения. Для этого случая формула (32.32) должна быть переписана в виде [c.395]

Строгое волновое представление пучка лучей , исходящих из некоторого источника, с резко ограниченным конечным поперечным сечением, получается в оптике, по Дебаю, следующим образом берется суперпозиция континуума плоских волн, каждая из которых заполняет все пространство, при этом нормали к входящим в суперпозицию волновым поверхностям изменяются в пределах заданного угла. Вне определенного двойного конуса полны в результате интерференции почти совершенно уничтожают друг друга, так что с ограничениями, связанными с дифракцией, получается волновое представление ограниченного светового пучка. Подобным же образом можно представить и бесконечно узкий лучевой конус, изменяя лишь волновую нормаль совокупности плоских воли внутри бесконечно малого телесного угла. Этим обстоятельством воспользовался фон Лауз в своей знаменитой работе о степенях свободы лучевых пучков ). Наконец, вместо того чтобы использовать, как это до сих пор молчаливо предполагалось, только чисто монохроматические волны, можно варьировать частоту внутри некоторого бесконечно малого интервала и посредством соответствующего подбора амплитуд и фаз ограничить возмущение областью, которая будет сравнительно мала также и в продольном направлении. Таким образом может быть шшучаыо анадихическоа прадртаилениА энергетического пакета сравнительно небольших размеров этот пакет будет передвигаться со скоростью света или в случае дисперсии с групповой скоростью. При этом мгновенное положение энергетического пакета (если не касаться его структуры) определяется естественным образом, как та точка пространства, где [c.686]

В настоящее время для определения размеров капель, взвешенных в паровом потоке, применяется метод, предложенный К- С. Шифриным и В. И. Голиковым [Л. 177, 178], основанный на измерении индикатриссы рассеяиия света под малыми углами. Такой прибор, предложенный ЦКТИ для изучения структуры жидкой фазы, показан на рис. 14-15. Свет от источника / проходит через отверстие Ди монохроматор ЗС и систему линз Li и /-2 с диафрагмой Дг, формирующих узкий параллельный пучок света. Призмы полного внутреннего отражения и / 2 разворачивают пучок света на 180°. Пройдя калибрующую диафрагму Дз диаметром 1,5 мм, узкий параллельный монохроматический пучок света прони- [c.402]

Наиболее детальной характеристикой поля излучения в пространстве является понятие монохроматической интенсивности излучения. Эта величина характеризует поток энергии, переносимой электромагнитными квантами единичного интервала частот около значения V, пересекающими единичную площадку, нормальную данному направлению в пространстве, и движущимися внутри единичного телесного угла, ориентированного в этом направлении. Если пространственное и частотное распределение интенсивности известно, то имеется полная картина протекания процесса излучения. Однако необходимость в столь детальном описании возникает обычно лищь при теоретическом анализе. В инженерной практике интерес представляют осредненные характеристики процесса [c.248]

Конечная продолжительность излучения атомом отдельного волнового цуга света означает, что он не может быть бесконечно длинным (мы проанализируем это более подробно в разд. 4.6). В результате он занимает некоторую (хотя и узкую) область частот, т.е. имеет полосу частот . Даже свет лазера обладает конечной полосой частот, хотя и предельно узкой, с соответствующей длиной цугов в несколько десятков километров. В типичных нелазерных источниках, называемых обычно тепловыми источниками, тепловые колебания излучающих атомов наряду с другими эффектами ухудшают когерентность света и ограничивают время, в течение которого волновой цуг можно рассматривать как аппроксимацию простого гармонического колебания. По этим причинам монохроматический свет от таких источников, как газоразрядные трубки, более правильно называть квазимонохрома-тическим. Белый свет является полной противоположностью лазерному и имеет столь короткие волновые цуги, что его нельзя отождествить ни с одной определенной частотой. [c.15]

Поскольку восприятие света зависит от длины волны, различают полную и спектральную (монохроматическую) видность. Полная видность — это отношение полного светового потока белого или другого смешанного света к соответствующему потоку лучистой энергии. Спектральная видность или спектральная световая эффективность-отношение светового потока к потоку лучистой энергии для евета одной определенной длины волны Я [c.57]

Поскольку а зависит от населенностей двух уровней, это не самый подходящий параметр для описания взаимодействия в тех случаях, когда населенности уровней изменяются, как, например в лазере. Однако достоинством данного параметра является то, что он может быть непосредственно измерен. Действительно, из выражений (1.7) и (2.86) следует, что dF =—aF dz. Поэтому, отношение плотности потока фотонов, прошедшего в среду на глубину /, к плотности падающего потока фотонов равно F l)/F 0)= ехр —а/). Экспериментальные измерения этого отношения при использовании достаточно монохроматического излучения дают значение а для этой конкретной длины волны падающего света. Соответствующее сечение перехода получается из выражения (2.86), если известны населенности Л , и N2. В случае, когда среда находится в термодинамическом равновесии, Ni и N2 можно определить (если известна полная населенность Л /=Л +Л г) с помощью выражения (1.8). Прибор для измерения коэффициента поглощения а называется абсорбционным спектрофотометром (спектрофо- [c.55]

Рассмотрим монохроматическую электромагнитную волну на частоте v, взаимодействующую с полупроводником. Если hv > > Eg, то эта волна будет поглощаться полупроводником. Ради простоты мы НС будем вдаваться в квантовомсханичсский расчет процесса поглощения. В действительности результаты подобных расчетов редко используются на практике. Мы лишь отметим, что в случае прямого перехода должен сохраняться полный импульс [c.406]

В пирометрах полного излучения с более широкой спектральной характеристикой, снабженных, например, кварцевым (или флюори-тоБЫм) объективом, последний действует почти так же, как стеклянный объектив в пирометрах, предназначенных для измерения высоких температур. Таким образом, указанные пирометры также близки по своим свойствам к коротковолновым монохроматическим пирометра.м. [c.327]

Показания пирометров полного излучения и инфракрасных квази-.монохроматических пирометров приближаются к средней неоднородной температуре, что обусловлено законом Релея — Джинса. Последний действителен при линейной связи между интенсивностью излучения и температурой. На этом основаны известные рекомендации о применении инфракрасного излучения при измерении средней температуры неоднородных пламен. Пирометры полного излучения или инфракрасные квазимонохроматические пирометры также предпочтительны для измерения средней температуры в условиях неизотермич-ности. [c.331]

Понятие локального термодинамического равновесия было введено Милном. Им же было введено другое важное понятие — монохроматического лучистого равновесия, относягцееся к лучистой энергии определенной частоты г/. Монохроматическое лучистое равновесие мы будем иметь в том случае, когда вся погло-гцаемая частицей энергия частоты v полностью излучается этой частицей в той же частоте. Так как полное поглогцение энергии частоты г/, рассчитанное на единицу массы, есть [c.304]

Как показано выше, принцип взаимности при исследовании рассеяния волн на периодических структурах позволяет получить ряд важных резуль-тов еще до решения соответствующей краевой задачи. Аналогичная ситуация имеет место и в дифракционной электронике [5] при анализе характеристик излучения волн плоским монохроматическим потоком электронов, движущихся с постоянной скоростью V вблизи дифракционной решетки. В [100] показано, что суммарная энергия однородных плоских волн, которая обычно называется в электронике полными потерями монохроматического потока на излучение, не зависит от замены направления движения электронов на обратное даже для несимметричных решеток. От направления движения электронов зависит только перераспределение энергии между распространяющимися волнами, если их несколько. Фазовые скорости собственных волн решетки (в том числе и leaky waves) одинаковы для волн, бегущих влево или вправо от нормали, даже если сама решетка не симметрична относительно нее. [c.32]

Как показали расчеты, выполненные в приближении монохроматического излучения, учет ВРМБ приводит к снижению полного усиления при интенсивностях усиливаемых импульсов, превышающих 10 фотон/см -с (см. рис. 4.15). [c.212]

Такая естественная последбвательность цветов, расположенных вдоль полосы таким образом, что каждой линии, пересекающей перпендикулярно полосу, соответствует одна частота и один цвет, называется спектром-, свет, соответствующий той или другой линии спектра, называется монохроматическим или однородным. Белый свет образуется из суммирования цветов всего спектра. Обыкновенный цветной свет обычно образуется из света, соответствующего неполному спектру неполнота возникает или вследствие полного отсутствия частей спектра или недостаточности их интенсивности. Таким образом, обычные цвета являются смешанными в противоположность цветам спектра, которые рассматриваются как чистые. [c.12]

К настояш,ему времени имеется уже несколько попыток использования голографических методов для получения дисплеев произведений искусства. К сожалению, представители музеев и комиссий по искусству все еш,е не убеждены в достоинствах голографических дисплеев, за исключением достоинства новизны. Однако такое применение голографии позволило бы экспонировать более широко редкие и бесценные сокровиш,а искусства, не подвергая их опасностям. Многие произведения искусства выполнены из материалов, имеющих какую-либо одну монохроматическую окраску, например из золота, нефрита, слоновой кости или иных драгоценных материалов, так что в этих случаях не требуется многоцветной голографии, чтобы получить вполне реальную копию оригинала. Кроме того, особо ценные экспонаты, как правило, демонстрируются помеш,енными внутри стеклянных колпаков, так что отбеленная голографическая запись дала бы в этом случае полную [c.501]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...