Экспозиции короткие

Ячейка Керра, работающая в электрическом поле короткого мощного светового импульса, может служить фотографическим затвором, который позволяет делать время экспозиции порядка 10 с. Она с успехом применяется для изучения длительности люминесценции и других молекулярных процессов. Ячейка Керра, подобная изображенной на рис. 27.2, может служить для модуляции интенсивности света необходимо только питать конденсатор напряжением высокой частоты. [c.536]

Так как коррозия никеля имела локальный характер, то не могло наблюдаться определенной связи ее с длительностью экспозиции. Тем не менее, интенсивность питтинговой и щелевой коррозии возрастала с увеличением длительности экспозиции как на глубине, так и у поверхности. Скорости коррозии на глубине 1830 м возрастали с длительностью экспозиции, хотя это увеличение не было постоянным. В некоторых случаях скорости коррозии были существенно выше после коротких периодов экспозиции, чем после более длительных. Скорости коррозии на глубине 760 м с увеличением длительности экспозиции не менялись. [c.303]

Чистая вода, высокие напряжения. Несенсибилизированный инконель-600, напряженный после изготовления, растрескивается в чистой воде при высоких температурах (300—350° С) после относительно большой экспозиции [45] и в течение короткого времени в щелях при наличии растворенного кислорода [46]. [c.254]

Когда при высокотемпературной рентгеновской съемке используют короткие выдержки, температуру можно регулировать вручную реостатами или автотрансформаторами этот метод контроля, возможно, является самым точным для периода экспозиции, потому что запись температуры через правильные промежутки времени позволяет точно вычислить среднюю температуру при съемке. [c.283]

Твердотельные лазеры, используемые в голографии, характеризуются высокой степенью пространственной и временной когерентности. Способность лазера излучать два импульса с коротким промежутком между ними также оказывается полезной для некоторых целей голографии. С целью получения больших голограмм с высоким разрешением желательно иметь опорный пучок с высокой степенью пространственной когерентности. Временная когерентность лазера определяет глубину объекта или сцены, которую может обеспечить голограмма. Способность к формированию двойного импульса существенна для некоторых применений при проведении неразрушающего контроля. Обычно две голограммы регистрируются на одну и ту же пластинку с интервалом между экспозициями [c.279]

В 1966 г. автором был сделан мультипликационный фильм на 35-мм пленке с голографической записью механически оживляемого объекта. По этому поводу было много шума в прессе, утверждалось даже, что это предтеча полнометражных голографических художественных фильмов Мечты не только остались мечтами, но сегодня даже нет надежды на их осуществление. Тем не менее голографическое кино такого типа может найти полезное применение. С помощью голографических методов можно изучать кратковременные процессы — объекты, быстро движущиеся через фокальную плоскость. Поскольку качество голограмм не зависит от глубины фокуса, отдельные кадры голографического фильма можно использовать для перемещения исследуемого объекта в резкий фокус микроскопа. Если применяются очень короткофокусные объективы, изображение должно находиться в плоскости эмульсии или над ней. Очевидно, чтобы получить изображение без смаза, голографические фильмы следует снимать при очень коротких экспозициях В настоящее время имеется вполне достаточное число доступных импульсных лазерных источников, позволяющих получать на пленках кадры, близкие по свойствам к фотографии со вспышкой в наносекундном диапазоне. [c.493]

Выбор того или иного источника света определяется тем, движется объект или находится в покое. Для объектов, которые за время экспонирования перемещаются на расстояние, меньшее, чем Х/20, годится освещение непрерывным светом с механическим прерыванием. Для освещения же быстро движущегося объекта приходится применять импульсный источник света. Максимальная скорость объекта для данной длины волны Я и времени экспонирования Ы оказывается порядка i/8A/. Движение объекта может накладывать и другие ограничения, например требование к пиковой мощности вместо энергии светового импульса короткой длительности. Любая фоточувствительная среда характеризуется определенным уровнем экспозиции (энергией на единицу площади), выше которого она обеспечивает хорошее качество голограмм. Так как при освещении коротким импульсом время экспонирования короче, то для достижения той же самой экспозиции мощность импульса должна быть больше (см. гл. 8, т. 1 настоящей книги). Это может потребовать такой большой пиковой мощности излучения, которое, будучи направлено нн объект и оптические приборы, приведет к их разрушению, особенно в тех случаях, когда значитель- [c.628]

Короткое время экспозиции снижает требования к механической стабильности всей установки, и получить высококачественные пропускающие или отражательные голограммы становится сравнительно легко. [c.672]

Стробоскопическое освещение обычно производят короткими импульсами, следующими с частотой колебаний объекта и появляющимися в те моменты времени, когда объект находится в положении максимального отклонения. Таким образом, этот метод сводится, по существу, к методу двойной экспозиции и получается постоянный контраст независимо от порядка интерференции. [c.167]

Стробоскопический метод дает возможность исследовать колебания в различных фазах. Поскольку импульсы очень короткие, можно считать, что за время импульса происходит равномерное изменение фазы, и функция полос получается как произведение функции полос при двойной экспозиции и функции, соответствующей случаю равномерного изменения фазы за время экспонирования [c.167]

Сфотографируем изображение одиночной звезды, видимый диаметр которой пренебрежимо мал по сравнению с диаметром дифракционной картины, создаваемой объективом О телескопа (такая звезда не разрешается телескопом). Пусть регистрация изображения осуществляется через монохроматический фильтр и при наличии атмосферной турбулентности. Предположим, что чувствительность фотоприемника достаточна для работы с очень малыми временами экспозиции, например порядка 0,01 с. При таких условиях волновая поверхность S оказывается как бы замороженной . Она практически не изменяется за время столь короткой экспозиции. Поскольку волновая поверхность Б сильно искажена, изображение, регистрируемое в плоскости Я, состоит из большого числа случайно распределенных световых пятен, диаметр самых малых из которых равен диаметру дифракционной картины, создаваемой всей апертурой объектива О телескопа. Такой набор пятен представляет собой настоящую спекл-структуру. На рис. 118 эта структура представлена [c.118]

Было показано [150], что можно восстановить изображение звезды, записав изображение, полученное при длительной экспозиции, и определив автокорреляцию изображения, полученного при короткой экспозиции. Такой метод применим только к малым изолированным объектам на темном фоне (т. е. к звездам он применим). [c.128]

Фотография жидкости, снятая за короткий промежуток р с. 26. времени, показывает, что следы освещенных точек изображаются в виде небольших черточек, длина каждой из которых пропорциональна расстоянию, проходимому точкой за время экспозиции, и поэтому пропорциональна ее скорости. Действительно, такие фотографии являются одним из способов наглядного изображения действительного движения жидкости ). [c.16]

Как указывалось в разд. 2.5, глаз не обладает достаточной скоростью реакции для непосредственного наблюдения процессов, происходящих в кавитационной зоне. Поэтому важное значение имеют фотографические методы. В первых исследованиях часто ограничивались единичными фотографиями, полученными с помощью обычных камер. Поскольку стандартные скорости затворов совершенно недостаточны для предотвращения смазывания изображения, то для получения коротких экспозиций обычно использовалась одна из нескольких разновидностей электронных импульсных источников света. Этот метод позволил получить обширную информацию, но, к сожалению, он вызвал некоторые ошибочные представления у многих экспериментаторов. Чрезвычайно легко сделать неосознанное предположение, что вид кавитационной зоны, зафиксированной на единичной фотографии, точно отражает это явление. Наблюдения, проведенные с помощью высокоскоростной киносъемки, подобные исследованиям цикличности присоединенной каверны, рассмотренным в гл. 5, показывают, что это предположение далеко от действительности. Поэтому аппаратура для высокоскоростной киносъемки представляет особую ценность для лабораторий, занимающихся исследованием кавитации. [c.595]

Хорошо выраженное отклонение от взаимозаместимости при высоких освещенностях для внутреннего скрытого изображения, подобное наблюденному на наших эмульсиях, -еще не описано в литературе, хотя Берг и Бертон [3] получили результаты, указывающие на существование такого явления. Анализ опубликованных данных показывает, что описанный нами эффект раньше не наблюдался потому, что довольно низкая внутренняя светочувствительность исследованных эмульсий мешала регистрации экспозиций при коротких временах освещения в сенситометрах с лампами обычной силы света. [c.264]

Как можно ожидать на основании вида изображений, приведенных на рис. 8.12, имеется существенное различие между ОПФ, полученными при длительной и короткой экспозиции. В данном параграфе мы рассмотрим только случай большой экспозиции, который соответствует, например, регистрации изображения слабых астрономических объектов, требующих времени интегрирования, измеряемого секундами,. минутами и даже часами. В основе нашего анализа будет лежать предположение о временной эргодичности, а именно о том, что усредненная за большой промежуток времени ОПФ, на которую оказывает влияние большое число независимых реализаций атмо- [c.378]

Рнс. 8.12. Фотографии звезды Лямбда Кратера, а — длительная экспозиция б — короткая экспозиция. [c.379]

Недавно появился интерес к ОПФ при короткой экспозиции, связанный с успехами адаптивной оптики [8.24] и звездной [c.379]

А. Длительные и короткие экспозиции [c.407]

ФРТ и ОПФ, отвечающие изображениям, полученным при короткой экспозиции, заметно отличаются от соответствующих функций при длительной экспозиции. Как показано на рис. 8.27 (см. также рис. 8.12), ФРТ для длительно экспонируемого изображения— плавная и широкая функция, а соответствующая ОПФ — плавная и узкая. В случае же короткой экспозиции ФРТ — зубчатая и суженная, тогда как соответствующая ОПФ обнаруживает значительные флуктуации как величины, так и фазы при изменении пространственной частоты. [c.408]

Рнс. 8.27. Типичные функции размытия точки и передаточные функции для изображений, полученных при разной экспозиции, а — длительная экспозиция б — короткая экспозиция. [c.408]

Усреднение числителя и знаменателя в этом выражении по отдельности привело к нашему предыдущему выражению для длительно экспонированной ОПФ. Теперь мы хотим учесть то, что наклон волнового фронта не влияет на качество изображения в случае короткой экспозиции. Таким образом, нам нужно исключить наклон волнового фронта из фаз 5] и в выражении (8.7.1), а затем выполнить усреднение. [c.409]

Необходимо сделать несколько замечаний относительно предыдущих результатов. Во-первых, заметим, что в случае короткой экспозиции средняя ОПФ, связанная с атмосферой, зависит от диаметра /)о изображающей оптики, тогда как в случае длительной экспозиции результат не зависел от параметров оптической системы, формирующей изображение. Причина зависимости от йо в случае короткой экспозиции заключается в том, что среднеквадратичный наклон зависит от обратной величины как это видно из формулы (8.7.10). Таким образом, чем больше апертура, тем меньше наклонная компонента искажения волнового фронта. [c.413]

На рис. 8.28 представлены кривые общих усредненных ОПФ системы для телескопа с круглым зеркалом диаметром 1 м и атмосферы с Го = 10 см. Длина волны принята равной 0,5 мкм. Кривая при а = 0 соответствует длительной экспозиции, а кривые при а =1/2 и а=1—короткой экспозиции. На том же графике показана ОПФ дифракционно-ограниченной системы прн диаметре круглой оптики, равном 1 м. [c.413]

Адгезионная прочность за короткий промежуток времени снижается до постоянного уровня, который не меняется в течение длительного времени экспозиции. Анализ приведенных зависимостей показал, что время падения адгезионной прочности складывается из времени проникповення агрессивной среды к поверхност. металла н времени, необходимого для развития коррозионных процессов ria металле. Это время можно оценить с помощью коэффициента диффузии и коэффициента проницаемости среды через покрытие. [c.47]

Большинство данных по влиянию атмосферных воздействий на композиционные материалы было получено в процессе ускоренных испытаний, когда условия экспозиции образцов специально делаются более жесткими, чем при эксплуатации конструкций. В таких условиях разрушение материала происходит за сравнительно короткое время. Однако всегда трудно коррелировать результаты ускоренных испытаний с реальными условиями эксплуатации. На фирме Грумман была сделана попытка изучить с этих позиций свойства старых, бывших в употреблении деталей из стеклопластиков, которые работали в жестких условиях. Результаты этих исследований сравнивали с данными, полученными при испытании не бывших в эксплуатации изделий. В число этих деталей входили большой (8 м) вращающийся купол обтекателя радиолокационной антенны самолета Е-2А серии № 1, который проработал 19 лет, несколько обтекателей антенны носовой радиолокационной станции самолета А-6А, бывших в эксплуатации в течение 11. .. 15 лет, и секция хвостового оперения самолета Е-2А, который пролетал 12 лет. [c.294]

Из рис. 11 следует, что голограмма сфокусированного изображения обеспечивает минимальный уровень фона независимо от длительности экспозиции фотопластинки, в то время как в случае регистрации голограмм по френелевской схеме такой уровень фона имеет место лишь при оптимальной длительности зкспо-зиции. Следовательно, сфокусированная голограмма может регистрироваться при относительно больших зкспо-зициях, обеспечиваюших весьма короткое время проявления. Что же касается голограмм Френеля, то при их получении необходимо строго контролировать режим зкспозиции и обработки фотопластинки во избежание появления значительных нелинейных шумов. [c.30]

Разработаны методы уменьшения влияния усадки эмульсии на геометрическую точность изображения, восстановленного с плоских (тонких) амплитудных голограмм. Келли и Стивенсон [29] рассмотрели методы, включающие переэкспонирование и недопроявление пластинок Агфа 10Е70. Они наблюдали, что лишь незначительная часть общей толщины эмульсии используется для записи информации, и нашли, что для фотограмметрической работы геометрическая точность восстановленного изображения более чем достаточна. Голограммы регистрировались на пластинках Агфа 10Е70 при экспозициях в 4—16 раз больше, чем это необходимо для величины чувствительности при регистрации,, указанной в табл. 2. Пластинки проявлялись в проявителе Кодак HRP при температуре около 20°С в течение 15—40 с (большее время проявления применяется для более коротких экспозиций). [c.302]

Голографическая интерферометрия в реальном времени, использующая стабильные лазеры непрерывного действия, согласно временной шкале, представляет собой одну из крайностей, тогда как голография с импульсными лазерами относится к другой. Если очевидно, что две голограммы, записанные с помощью достаточно коротких импульсов, чтобы избавиться от смаза, вызываемого движением объекта, можно интерферометрически сравнивать, как и голограммы статически деформированных объектов, полученные методом двух экспозиций, то абсолютно неясно, какого рода информация будет получена от голограммы, сделанной с непрерывным источником света при движении объекта во время экспозиции. [c.532]

Исследования статистических характеристик, описывающих смещение оптического изображения и реализующуюся в условиях короткой экспозиции угловую разрешающую способность, подробно изложены в [2, 7]. Полученные в этих работах результаты подтверждают физически очевидный вывод о том, что флуктуации центра тяжести изображения определяются в основном крупномасштабными неоднородностями, в то время, как величина разреша- [c.83]

Когда говорилось о характеристических кривых, мы предполагали, что экспозиция, которая откладывается по оси абсцисс на фиг. 4.1, зависит лишь от полной энергии света, падающего на эмульсию. На самом деле это не совсем верно, и чувствительность многих эмульсий уменьшается как при очень длинных, так и при очень коротких экспозициях, соответствующих одному и тому же количеству полной энергии. Такое уменьшение чувствительности (оно называется нарушением закона взаимоза-местимости [99]) может оказаться особенно существенным при измерении энергии пучков импульсных лазеров. Для многих эмульсий наблюдается очень широкий максимум чувствительности при экспозициях порядка 0,01 —1,0 сек. [c.126]

Мы несколько отклонились от темы, занявшись рассмотрением той спектральной области, в которой продукт взаимодействия химического сенсибилизатора с эмульсией действует как оптический сенсибилизатор. Теперь вернемся к более важной области спектра, где светочувствительность обусловлена поглощением самого бромистого серебра. Обратимся снова к фиг. 18, которая показывает изменение поверхностной и внутренней светочувствительности при 400 для четырех чисто бромосеребряных эмульсий при понижении температуры от +25 до —195°. Для возможно более полного исключения химической сенсибилизации мы рассматриваем внутреннюю часть химически несенсибилизированной эмульсии а или Ь и сравниваем температурную зависимость ее светочувствительности с аналогичной зависимостью светопоглощения. Как видно из фиг. 18, различий в светочувствительности при +25 и —195° практически не наблюдается, однако это верно только для произвольного времени освещения 15 сек. Представляется логичным сравнивать светочувствительности для оптимального времени освещения, для которого экспозиция, необходимая для получения плотности 0,5, минимальна. Можно принять, что для этого времени освещения светочувствительность не затемняется вторичными эффектами. Переход от 15 сек. к оптимальному времени освещения был необходим только для +25°, поскольку, как указано выше, при —195° отклонения от взаимо заместимости не наблюдается ). Измерения отклонений от взаимозаместимости для внутренней части микрокристаллов эмульсии а, проведенные при помощи специального сенситометра для определения отклонения от взаимозаместимости, показали, что при 1/2000 сек. оптимум еще не достигнут. Для получения более коротких времен освещения использован сенситометр с высокой освещенностью, сконструированный Уэббом. Общая схема этого прибора не отличается от схемы прибора, сконструированного и кратко описанного О Бриеном [33]. В этом приборе перемешается кусок пленки, находящийся на внутренней поверхности обода цилиндрического ротора, вращающегося с большой скоростью. Время освешения определяется скоростью движения пленки и размером изображения в направлении движущейся пленки. Благодаря использованию ртутной лампы в качестве источника света удалось применять столь короткие времена освешения, как 4 10 сек., несмотря на сравнительно малую светочувствительность эмульсии. Кривые отклонения от взаимозаместимости для внутреннего изображения эмульсии а и, для сравнения, для поверхностного изображения эмульсии с (химически сенсибилизированной), полученные комбинацией результатов измерения на [c.314]

Мы пытались проверить правильность этого предположения, используя серию экспозиций при различных временах освещения ). В качестве примера полученных результатов на фиг. 5 приведена зависимость между (1/уг)с (/)/йр) [идентично й lg Е1) с1р)] и временем освещения для двух плотностей /)=1,0 и Д = 1,5 на пленке панхром Геверт, экспонированной в красном свете. К сожалению, опыты не могли быть проведены при достаточно коротких временах освещения, чтобы обнаружить излом кривой. Наши измерения соответствуют области, лежащей [c.402]

Рис. 7.48. Распад вихря в окрестности диафрагмы тангенциальной камеры. Re = 1,410 (определено но параметрам отверстия, d , = 70 мм), 5 = 6,86 (определен по характеристикам камеры до диафрагмы) а - экспозиция i/30 с o - 1/60 с в - фотовспышка. Короткая экспозиция демонстрирует двухспиральный тип расиа ча. При длительной экспозиции воспринимается как

Так как в случае короткой экспозиции структура ОПФ носит статистический характер, мы можем вычислить лишь некоторые стастистические ее характеристики. В п. Б мы найдем усредненную ОПФ для формирования изображения при короткой экспозиции, причем усреднение будем проводить по ансамблю реализаций атмосферных неоднородностей. [c.409]

Различие между результатами для длительной и короткой экспозиции связано с множителем [1 — а(й/йо) ]- В случае длительной экспозиции мы имеем а = О, и этот член равен единице. В случае же короткой экспозиции ненулевое значение а приводит к возрастанию ОПФ, особенно когда й приближается к йо- В различных значениях параметра а, отвечающих случаям ближнего и дальнего поля, просто находит отражение то обстоятельство, что изменение фазы, связанное с наклонной компонентой волнового фронта, ие влияет на ОПФ, а сама фаза играет меньшую роль в случае дальнего поля, чем в случае ближнего поля. В ближнем поле вся нечеткость обусловлена фазовыми эффектами, тогда как в дальнем поле только половина нечеткости обусловлена фазовыми возмущениями, а другая половина — амплитрудными эффектами. [c.413]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...