Мода, значение

Мода значение х, для которого f (х) максимальна. [c.122]

Потери энергии в неустойчивом резонаторе с конечной апертурой определяются как дифракционными, так и геометрическими, эффектами. Коэффициент потерь, определяемый модулем собственных значений уравнений (3.16), (3.17), сложно немонотонно зависит от геометрии резонатора. На рис. 3.17 представлены характерные зависимости коэффициентов потерь от эквивалентного параметра Френеля. В области малых Л з св различным модам соответствуют разные потери, уменьшающиеся с ростом Л экв. При некоторых (разных для различных мод) значениях параметра Френеля рассматриваемые зависимости претерпевают минимум. Затем потери растут вплоть до максимума. Дальнейшее возрастание Л э в реализует квазипериодическую зависимость а(Л зкв). При этом положение экстремумов характерно для каждой моды с возрастанием Л экв амплитуда изменения потерь уменьшается, а среднее значение коэффициента потерь стремится к значению, соответствующему геометрооптическому приближению (см. 2.4 и 5.3). [c.87]

Блоховская волна эквивалентна представлению соответствующего волнового поля или моды. Значение амплитуды такого поля представляет сумму амплитуд преломленной и дифрагированной волн с учетом соответствующего сдвига фаз. Такое поле имеет пучности и узлы на атомных плоскостях и между ними. — Прим. ред. [c.195]

При вычислении величин у к О необходимо учитывать знаки при г и г . Если 2] и 22 расположены по одну сторону от моды, значения функции Лапласа вычитаются, если по разные стороны, значения функции Лапласа складываются. [c.295]

Множитель переводной от единицы атомного веса к Мэв 345 Мода, значение 593 Модуль упругости 91 [c.775]

Наконец, решение (5.91) должно удовлетворять всем вариантам циклических граничных условий (5.83). Вместо простого блоховского распределения волновых чисел (5.83) теперь нужно принять во внимание и фазовые соотношения между вырожденными модами. Значения к , кг надо выбрать из набора, удо- [c.202]

В том случае, когда разброс происходит не из-за ошибки инструмента, а по свойству изучаемого явления, нет смысла искать средние значения как наиболее точные . Соответственно измерениям все значения имеют примерно одинаковую точность. В подобном случае среднее значение теряет свой особый интерес. Возможно, что мода (значение, получаемое более часто, чем любое другое) играет большую роль, оно находится в верхней точке диаграммы распределения и совпадает со средним значением, если диаграмма симметрична. В других случаях может быть пригодна медиана. В основном сведения, которые нужны для практических целей, когда воспроизводимость низка, представляют собой не отдельные числа (среднее значение или моду), а диаграмму распределения или оценку вероятностей. Эта диаграмма показывает вероятность получения значений в определенных пределах или же возможность превышения некоторого значения, которое рассматривается как опасное. К сожалению, даже когда каждый опыт повторен 20 или 30 раз (а в коррозионных исследованиях небольшое количество опытов предполагает большее количество повторений) надежда на получение точной диаграммы распределения мала. Однако, правильно обрабатывая данные, мы можем, по крайней мере, получить представление [c.826]

Иными словами, мода - значение случайной величины, при котором плотность вероятностей имеет максимальное значение. Для симметричных распределений мода и среднее значение совпадают. [c.220]

Для сложного напряженного состояния подобный метод оценки прочности непригоден. Дело в том, что для одного и того же материала, как показывают опыты, опасное состояние может наступить при различных предельных значениях главных напряжений Ох, Оз и 03 в зависимости от соотношений между ними. Поэтому экспериментально установить предельные величины главных напряжений очень сложно не только из-за трудности постановки опытов, но и вследствие большого объема испытаний. В случае сложного напряженного состояния конструкции рассчитывают на прочность, как правило, на основании теоретических разработок с использованием данных о механических свойствах материалов, получаемых при испытании на растяжение и сжатие (иногда используют также результаты опытов на кручение). Только в отдельных случаях для оценки прочности конструкции или ее элементов прибегают к моде- [c.195]

Теперь рассмотрим случай, когда частота турбулентных пульсаций жидкости соответствует одной из частот собственных колебаний поверхности пузырька (4. 2. 3) для п 2. Так как затухание собственных колебаний поверхности пузырька очень мало, газовые пузырьки в этом случае будут быстро деформироваться и дробиться. Приравнивая характеристическую частоту турбулентных пульсаций каждой такой резонансной частоте, получим выражение, позволяющее определить критические значения критерия Уе, соответствующие условиям резонанса. В общем случае для моды собственных колебаний и-го порядка из (4. 2. 1) и (4. 2. 5) следует выражение для критического значения е в виде [c.133]

Критический размер дробящегося пузырька при резонансе колебаний моды и-го порядка оказывается меньше, чем при возбуждении низшей моды колебаний поверхности (л=2), Зависимость В В от п, рассчитанная при помощи (4. 2. 17), показана на рис. 41. Таким образом, когда критерий Вебера достигает своего максимального критического значения (4. 2. 7), размеры пузырьков, соответствующие этому значению Уе= Уе2 (т. е. при л=2), оказываются связанными с характеристическими частотами высших мод турбулентных пульсаций жидкости (т. е. при л > 2). Эта зависимость В (л) объясняется тем, что турбулентные пульсации жидкости, частоты которых совпадают с частотами собственных колебаний поверхности пузырьков при л > 2, вызывают дальнейшее дробление дисперсной фазы, что ведет к образованию более мелких пузырьков газа с размерами В Т 2. [c.133]

Значении моду.лей /п. мм, выбирают (по Ч)Г,Т 1%72 74 и ГОСТ 2144 76 ) ит ряда 1, 1,25 1,0 2 2,Г 3,15 4 5 0,3 8 10 12,5 16 20 25 допускаются т, pa ini.ie [c.229]

В общем случае осуществляется сложная амплитудно-фазовая зависимость между волной сдвига и поворотной модой деформации. Рост основной гармоники волны сдвига происходит монотонно, достигая при больших степенях деформации 3,2- 5,0 мм, и зависит от величины зерна. Волна поворота растет с периодическим затуханием коротковолновых составляющих, характерным движением по фазе для образцов с различной рабочей длиной, достигает значения 3,5 мм, что сравнимо с поперечным сечением образца. [c.84]

Обычно каждый резонанс характеризуется несколькими способами (путями, модами) распада. Чем больше эффективная масса резонанса, тем больше различных способов для его распада или, как говорят, тем больше у него открытых каналов (сравните с аналогичным термином для ядерных реакций). Каждый из них характеризуется некоторой комбинацией распад-ных частиц, которая имеет тот же набор квантовых чисел и то же значение эффективной массы, что и резонанс. Обычные частицы (не резонансы) стабильны относительно сильных взаимодействий и распадаются либо слабым, либо электромагнитным способом, а некоторые из них р, e,y,vv их античастицы) стабильны относительно всех видов взаимодействия. [c.662]

Из (5.52) и (5.53) легко видеть, что число допустимых неэквивалентных значений k в интервале (5.53) ограничено пределами —iV/2 m + V/2 и равно N — числу элементарных ячеек В цепочке. Так как каждому значению k соответствует две моды колебаний, то полное число нормальных мод в интервале (5.53) равно числу степеней свободы в системе, т. е. 2N. Интервал [c.154]

Таким образом, для каждого значении волнового вектора к имеют место три моды колебаний, которые определяют три ветви (рис. 5.14) дисперсионных соотношений [c.159]

Для иллюстрации процессов переброса предположим, что исходные векторы ki и ка имеют положительные относительно kx направления и их модули таковы, что вектор k a=ki + k2 выходит за границы зоны Бриллюэна (рис. 6.16,6). Можно утверждать, что вектор кз эквивалентен вектору кз, расположенному в зоне Бриллюэна и имеющему отрицательное направление относительно kx. В самом деле, векторы кз и кз, как мы показали в гл. 5, физически не различимы, характеризуют одно и то же колебание и отличаются друг от друга на наименьший отличный от нуля вектор обратной решетки G, параллельный оси fe и в нашем примере равный по модулю 2л/а. Видно, что после U-процесса тепловая энергия передается в направлении, которое не совпадает с направлением групповых скоростей в модах ki и ki. Такие существенные изменения к всегда ведут к восстановлению равновесного распре-ления фононов, а следовательно, и к конечному значению теплопроводности. [c.190]

Каждая мода может быть охарактеризована тремя индексами, принимающими целые неотрицательные значения. Первые два индекса (которые принято обозначать буквами тип для прямоугольных зеркал и буквами р и I для круглых) характеризуют распределение амплитуды в поперечном сечении пучка и, в частности, на зеркалах резонатора Третий индекс q равен числу узлов стоячей волны, возникающих между зеркалами резонатора. [c.283]

Многомодовый пучок, введенный в волокно анализируется на выходе оптоволоконном линии. Микрообъектив О3 согласует радиус принципиальной моды оптоволокна и радиус мод в плоскости модана М2. Модан Мд согласован с сопряженными модами, кодированными с использованием различных несущих. Значения интенсивности света на различных ячейках фотопржемника ЕЗ пропорциональны мопщости соответствующих мод. Заметим, что из-за разных значений фазовых скоростей различных мод значения их мощностей должны замеряться с временными задержками, пропорциональными константам распространения. Для компенсации различных значений модовой задержки и затухания целесообразно ввести компенсирующие фа зовые добавки в каналах модана М2, определяемые уравнением [c.457]

В п. 3 5 гл. I на основании одних лишь соображении симметрии было показано, что каждому нормальному колебанию решетки, как и электронному состоянию в идеально периодической структуре, можно приписать некоторое значение волнового вектора. Зададим для некоторой моды значение волнового вектора я и перенумеруем различные моды с одним и тем же значением я с пo ющью индекса X. Тогда в кристаллах с одним атохюм на примитивную ячейку величину отклонения атома от положения равновесия г для данной моды можно записать в виде [c.409]

Постоянная распространения волноводной моды Р = СО/Т7ф = ЙИо sin 0 = ftn, где л — эффективный показатель преломления волноводной моды. Значения угла G соответствуют набору углов, удовлетворяющих самосогласованному распределению поля в волноводе, при котором поддерживается распространение волноводной моды. Условие самосогла-сованности поля или условие поперечного резонанса в волноводе [7] [c.144]

Для заданного безразмерного продольного волнового числа п для / й моды AV(o/i Av o/ и (о>0 при аь, немного большем чем значение а/. При аь>а/ имеем Avo)/>Av o/ 0. Для положительной моды значение срезающей ширины шельфа немного больше, а для отрицательной — немного меньше, чем при [c.132]

В настоящее время особое внимание уделяют миниатюрным полосковым резонаторам со сдвиговыми колебаниями по толщине, изготовляемым из ЫТаОз или Ь1ЫЬОз. Оптимальная ориентация полосковых резонаторов из иТкОз показана на рис. 5.43 и обозначается символом ХУа/Ф, где угол Ф находится в интервале от - 48° до - 54°. Ориентированные таким образом резонаторы испытывают колебания растяжения — сжатия по толшине или сдвиговые колебания по толщине приблизительно в направлении длины (в литературе эти колебания известны как быстрая мода ) и сдвиговые колебания по толщине в направлении ширины (эти колебания называют медленной модой ). Значения параметров, характеризующих приведенные типы колебаний для ориентации ХУа/- 54°48, даны в табл. 5.4 [139]. В последней работе показано также, что наименьшей величины последовательного эквивалентного сопротивления можно достичь при ориентации ХУа/ - 48°. Для исключения паразитных резонансов необходимо, чтобы Отношение ширины резонатора к его толщине находилось в интервале 1,5 — 2,0 или 2,8 — 3,1. Температурная характеристика резонансной частоты у полосковых резонаторов с ориентацией ХУа/4,5°/- 48° имеет вид параболы. Точка поворота зависит при этом от длины и толщины электродов и изменяется в интервале от - 20° С до + 30° С. [c.209]

Существование том или иной фа.зы определяется ее термодинамическим потенциалом. Так, например, для однокомпонентной системы (см. рис. 86) модификация а имеет минимальное значение термодинамического потенциала (свободной. энергии) ниже температуры а выше температуры Р-моди-фикация имеет минимум свободной энергии поэтому при температуре Л свободная энергия а- и Р-модифмкаций равны. Температура I2 имеет то же значение и разделяет области равновесного существования жидкого (L) и твердого (Р) состояния. [c.113]

Здесь — 2 — константа разделения по переменной г, = = коо — ооо — комплексное волновое число для неограниченного пространства, ооо — коэффициент поглощения, оо= = 2яДоо, а До — длина волны. Значения Хтп могут быть табулированы (табл. 3.5) для удобства нахождения волнового числа дтп моды тп по формуле [c.108]

Модели СМО должны описывать ироцеееы прохождения заявок через СМО. Состояние системы в каж,цы1 1 момент времени выражается совокупностью переменных (аналогов фазовых переменных), имеющих преимущественно дискретный характер. Так, состояние обслуживающего аппарата описывается переменной V, которая может принимать одно из двух возможных значений — свободен , занят , а также длинами очередей па входах обслуживающего аппарата. Очередей может быть несколько, сели в СМО фигурируют заявки нескольких различных типов (приоритетов). Состояние каждой заявки описывается перемсиион, значениями которой могут быть обслуживание , ожидание . Результатом анализа СМО должны быть значения выходных параметров (типичными выходными параметрами являются производительность СМО, среднее и максимальное времена обслуживания заявок, средние длины очередей и коэффициенты загрузки обслуживающих аппаратов, вероятности обслуживания заявок за время ис выше заданного и т. н.). Исходные данные при моде.тировании выражаются параметрами обслуживающих аппаратов и параметрами источников заявок. Обычно модели обслуживающих аппаратов II источников заявок представляют собой законы распределения таких величин, как время обслуживания [c.56]

Перейдем к анализу профиля скорости течения жидкости, вызванного колебаниями пузырька. Рассмотрим возмущение жидкости, соответствующее линейным колебаниям. Из соотношения (2. 6. 29) следует, что колебания жидкости быстро затухают по мере отдаления от поверхности пузырька пропорционально 1/г"" . При этом скорость затухания колебаний тем выше, че.м больше порядок. моды колебаний пузырька п. Следовательно, наиболее заметными колебаниями жидкости будут колебании, вызванные линейной модой колебаний п=2. Угловая зависимость потенциала скорости в различные моменты времени и зависи.мость потенциала от времени в раз.лпчных плоскостях сечения при о < 6 при фиксированном г показаны па рис. 16 и 17 соответственно. Анализ этих зависимостей позволяет сделать следующие заключения. При любых значениях t, за пск.лючением точек г = 0, 7т/2, л, скорость течения ж]1Дкостп достигает своего макси.мального значения на оси сплшетрип пузырька. (6=0, ). [c.62]

Минимальное значение критерия Вебера, при котором происходит дробление пузырька, соответствует низшей моде колебаний его поверхности я =2. Минимальный размер турбулентных пульсаций, вызываюсцих эти колебания, можно считать равным размеру пузырька газа 1=2Н. Тогда [c.131]

В свете этих представлений высокая монохроматичность лазерного излучения остается непонятной. Однако если обратить внимание на роль резонатора при образовании системы стоячих волн, то этому можно найти объяснение. Согласно формуле (17,12), стоячие волны возникают только при т = - 1, 2, 3,. .. (типы колебаний, соответствующие разным значениям т, называются модами). Можно оценить порядок числа мод для конкретного случая, например при L 10 см, I 5000 А, как следует из формулы (17.12), т 10 Однако в резонаторе возникнут не все моды, а лишь не-дшогие 113 них, которые одновременно удовлетворяют и условию, связывающему частоту излучения с разностью энергетических уровней атома активной среды, с учетом ширины данных уровней. Несколько таких мод представляют собой очень узкие линии, частоты которых отстоят друг от друга на Av = /2L. [c.387]

Следовательно, связанные осцилляторы являются полосовым фильтром — ослабляют влияние внешней силы частотой лежащей вне интервала (0J2, (Oi) [62]. Отметим чрезвычайно важный эффект сужения резонансной кривой. Определим ширину резонансной кривой С ((о) как интервал частот Л(о = (й—(о , в пределах которого значение амплитуды не опускается ниже величины 1/V2 С (о)). Для изолированного осциллятора A(Oti =v- Однако при возбуждении двух мод ширина резонансной кривой Дсоп = = 7/2. [c.166]

Отрицательные значения со не имеют физического смысла, поэтому нас будут интересовать только положительные значения. Тогда из (5,51) следует, что каждому волновому числу k соответствуют два значения м, а следовательно, и две моды колебаний типа (5.47). Воспользовавшись граничными условиями Борна— Кармана (условиями цикличности) И2п+гл = 2п или 2 +1+2лг = М2п+ь найдем допустимые значения волновых чисел к. Условие цикличности И2п+2л- =- 1 ехр i [ (2и -f- 2N)ka — со ] = = 1 exp i (2tt a—at)exp i 2Nka) выполняется, если exp (i2iV/%a) = 1, что возможно в случае 2Nka=2nm при целом т. Отсюда [c.153]

Оценка сор приводит к значению, равному 2-10 з с , эта частота попадает в инфракрасную область электромагнитного излучения. В ионных кристаллах оптические моды действительно акт1[вны в инфракрасной области. Это проявляется в поглощении и испускании инфракрасного излучения. [c.158]

ЛКПТИЧ6СКЙХ функций в - расстояние между рядами. Функции Якоби от аргумента X определяются при значении моду.дя К, а от аргумента -npi К. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...