Мода быстрая

Все волноводные моды быстрые, их фазовая скорость v > (точнее, больше скорости однородной плоской волны в среде, заполняющей Р.) и всегда нелинейно зависит от частоты ю, [c.607]

Теперь рассмотрим случай, когда частота турбулентных пульсаций жидкости соответствует одной из частот собственных колебаний поверхности пузырька (4. 2. 3) для п 2. Так как затухание собственных колебаний поверхности пузырька очень мало, газовые пузырьки в этом случае будут быстро деформироваться и дробиться. Приравнивая характеристическую частоту турбулентных пульсаций каждой такой резонансной частоте, получим выражение, позволяющее определить критические значения критерия Уе, соответствующие условиям резонанса. В общем случае для моды собственных колебаний и-го порядка из (4. 2. 1) и (4. 2. 5) следует выражение для критического значения е в виде [c.133]

Основная мода обладает наименьшими дифракционными потерями. Для мод высших порядков они быстро увеличиваются с ростом индексов т, п или р, I. Дифракционные потери для каждой моды возрастают при уменьшении числа Френеля [c.284]

Некоторое представление о теплофизических свойствах композиционного материала типа Мод 30 можно получить из табл. 6.9. Теплоемкости матрицы и материала мало различаются, и влияние углеродного волокна на значение теплоемкости незначительно. Коэффициенты теплопроводности и линейного расширения а во многом определяются анизотропией матрицы, а также пористой структурой. При высоких температурах (выше 1127 °С) термическое расширение быстро закрывает начальные поры и трещины, поэтому термические свойства композиционного материала приближаются к свойствам твердой фазы углерода [98]. Температурный коэффициент линейного расширения высокоплотного пироуглерода характеризуется высокими значениями в трансверсальном направлении, что в меньшей степени проявляется для композиционного материала. [c.178]

У поверхности сдвиговый процесс формирования скосов от пластической деформации под дет -ствием мод III+I раскрытия берегов трещины остается неизменным как на стадии стабильного роста трещины, так и на этапе ее быстрого роста в образце или элементе конструкции. Смена механизма разрушения у поверхности не происходит, а наблюдаемые изменения в кинетике усталостной трещины по поверхности образца или детали отражают смену механизмов разрушения в срединной части фронта трещины. Поэтому изучение эффектов влияния параметров цикла нафужения на развитие усталостных трещин связано с сопоставлением наблюдаемой реакции материала на внешнее воздействие на поверхности образца и сопоставлением этой реакции с процессами в срединной части материала, где по изменениям величин параметров рельефа излома можно следить за кинетикой усталостного процесса. [c.285]

ГАЛ мод. ПАСМА-1 (рис. 114) компонуется на базе узлов агрегатных станков и АЛ и предназначена для автоматической обработки разнотипных корпусных деталей в условиях среднесерийного производства. Принятая компоновка при смене обрабатываемых деталей в случае заблаговременного изготовления приспособлений и новых шпиндельных коробок и при перепрограммировании систем управления позволяет быстро переналадить линию. Линия обеспечивает механическую обработку отверстий (сверление, зенкерование, развертывание, снятие фасок, нарезание внутренней резьбы) в корпусных деталях четырех наименований (семи типоразмеров) винтовых компрессоров блока цилиндров, камеры всасывания, камеры нагнетания и крышки. Материал обрабатываемых деталей — чугун СЧ 21 твердостью НВ 170—229. На линию подаются отливки массой 60—130 кг с подготовленными базами. Производительность — 4800 комплектов (19 200 деталей) в год при коэффициенте технического использования [c.190]

Проекторы Кодак мод. 2 и 30 имеют оригинальную конструкцию и оптику с телескопической системой, позволяющей быстро [c.384]

Естественно, могут встретиться и другие виды плотности вероятности времени выполнения ремонта. У некоторых плотностей имеется несколько мод, одни из которых расположены на малых интервалах времени, а другие — на существенно больших интервалах. В таком случае ремонт выполняется либо относительно быстро и легко, либо он гораздо сложнее и требует боль ших затрат времени. [c.29]

Для достаточно быстрых)> нелинейностей, когда времена релаксации т различных физ. величин, от к-рых зависит т, сопоставимы с обратной частотой световой волны ш" -, самовоздействие света приводит к раз,ч. эффектам генерации гармоник, вынужденному рассеянию света и др. Максимальный коэф. передачи по каналу положительной О. с. в этих случаях обеспечивается при выполнении условий резонансной связи мод (условий фазового синхронизма). [c.387]

Реальный световой пучок представляет собой суперпозицию огромного числа независимых мод поля излучения, быстро сменяющих друг друга со случайными фазами и направлениями колебаний. С. п. суммарного пучка равны суммам С. п. отд. пучков [c.690]

Будем использовать для описания процессов колебательной релаксации модель локальных колебательных температур [11]. При этом каждому типу колебаний молекулы ставится в соответствие свой гармонический осциллятор. Поскольку скорость внутримодового УУ-обмена существенно больше скоростей междумодового УУ -обмена и УТ-релаксации, то в моде быстро устанавливается квазиравновесное больцмановское распределение с температурой, отличной от Т. [c.92]

В работе [9] эта задача рассматривалась с точки зрепия поддержания основной моды. В идеально выставленной системе эта мода всегда расположена симметрично относительно лннии, соединяющей центры двух зеркал (т. е. вдоль оси лазера). При на-клоцепии зеркала дифракционные потери моды быстро возрастают, а диаметр пятна уменьшается, оставаясь, однако, распреде-лвнпым симметрично относительно оси лазера. Объем основной моды идеально выставленной системы можно рассматривать как величину, характеризующую пределы области допустимых ориентаций осп лазера. Па рис. 1Ы9 показана обсуждаемая система зеркал. Углы 6 и ф малы, следовательно, [c.325]

При отсутствии РРМ волокно называется переполненным или ненапошен-ным. В переполненном волокне неэффективные моды участвуют в переносе оптической энергии. Свет, переносимый этими модами, быстро затухает или теряется на небольшом расстоянии. Это явление можно рассматривать как избыток энергии и не учитывать его в большинстве случаев. Некоторые источники света, особенно СИД, могут переполнять волокно. Это означает, что они излучают свет в модах, перенос которьк вдоль волокна неэффективен. Некоторые из этих мод существуют в оптической оболочке. Другие существуют в ядре и являются модами высокого порядка, перенос которьк неэффективен. [c.71]

Перейдем к анализу профиля скорости течения жидкости, вызванного колебаниями пузырька. Рассмотрим возмущение жидкости, соответствующее линейным колебаниям. Из соотношения (2. 6. 29) следует, что колебания жидкости быстро затухают по мере отдаления от поверхности пузырька пропорционально 1/г"" . При этом скорость затухания колебаний тем выше, че.м больше порядок. моды колебаний пузырька п. Следовательно, наиболее заметными колебаниями жидкости будут колебании, вызванные линейной модой колебаний п=2. Угловая зависимость потенциала скорости в различные моменты времени и зависи.мость потенциала от времени в раз.лпчных плоскостях сечения при о < 6 при фиксированном г показаны па рис. 16 и 17 соответственно. Анализ этих зависимостей позволяет сделать следующие заключения. При любых значениях t, за пск.лючением точек г = 0, 7т/2, л, скорость течения ж]1Дкостп достигает своего макси.мального значения на оси сплшетрип пузырька. (6=0, ). [c.62]

Основным аппаратом, который используется при исследовании нелинейных сред, является уравнением с часчными производными. В общем случае они описывают поведение системы с бесконечным числом степеней свободы. Однако, в нелинейной среде вблизи неравновесных фазовых переходов происходиг конкуренция быстрых и медленных мод. Медленные подчиняют быстрые. Так что н таких системах параметрами порядка являются моды с наибольшими характерными временами (бысфые моды). [c.35]

При наличии инверсной населенности уровней энергии 2 и i активной среды ( 2> i), т. е. при выполнении условия N2lg2>N)gi (Ni, Nu 2, g — населенности н кратности вырождения уровней 2, i) вынужденное излучение превалирует над поглощением и свет с резонансной частотой ш = 2— i/h усиливается при прохождении через среду. Усиленный таким образом свет люминесценции активной среды называют излучением сверхлюминесценции. Для возникновения генерации вводят положительную обратную связь, располагая активную среду в оптическом резонаторе, который в простейшем случае представляет собой два параллельных зеркала. Одно из зеркал резонатора делается полупрозрачным для частичного вывода излучения. Пространственное распределение поля генерируемого излучения соответствует собственным колебаниям резонатора, называемым модами. Различают продольные и поперечные моды, относящиеся к распределению поля вдоль оси резонатора и в плоскости, перпендикулярной оси. Искусственное снижение добротности резонатора позволяет достичь значительного коэффициента усиления активной среды без возникновения генерации. Последующее быстрое включение добротности приводит к генерации мощных световых импульсов малой длительности (гигантских импульсов). [c.895]

Для улучшения использования станков заготовки закрепляют в быстро переналаживаемых (УНП) или универсальносбор-Бых (УСП) приспособлениях. Система управления с программированием цикла и режимов обработки применяется на многих станках токарной группы, например, на многорезцовом гидро-фицированном полуавтомате мод. АТ250П Савеловского машиностроительного завода (г. Кимры). Полуавтомат предназначен для обработки деталей диаметром до 250 мм типа дисков, фланцев, шестерен, муфт и т. п. по 2—3-му классам точности. Станок оснащен двумя суппортами, каждый из которых имеет независимую продольную и поперечную подачи. Величина перемещений устанавливается по линейкам и упорам при наладке станка на обработку очередной партии деталей. Последовательность [c.141]

На 1ГПЗ в автоматическом цехе по производству подшипников карданных валов используют приборы ОКБ-937А (рис. 13) к внутри-шлифовальным автоматам мод. Л54СЗ. Для обеспечения быстрой замены прибора, вышедшего из строя, создан резервный фонд приборов (на десять приборов один запасной), которые заранее налаживают на стенде (рис. 12) и хранят с запломбированными кожухами. [c.348]

Синхронизацию мод можно осуществить при использовании фототропных затворов. Такой затвор, помещенный внутрь резонатора между глухим зеркалом и рабочим телом (рис. 17), автоматически вызывает синхронизацию, и лазер при этом также излучает последовательность пикосекундных импульсов. Действие фототропного самопросветляющего затвора сводится к тому, что, являясь нелинейным поглотителем, он сильнее подавляет малые флюктуации интенсивности и слабее большие, что приводит к наиболее быстрому усилению и сужению самого интенсивного флюк-туационного пичка. [c.32]

Резцовая головка вращается в направлении А. В начале обработки ее центр находится в точке С . Во время нарезания головка движется в направлении Б1 до точки Са, в которой достигается полная глубина впадины. После этого головка быстро перемещается дальше—до положения Сз. Здесь направление подачи изменяется на обратное Б2) и производится чистовая обработка резцами, расположенными на участке Е. Деление происходит на участке головки, не име ющем резцов Мод. 5245 Завода зубострогальных станков [c.451]

Вид к А — движение резания, осуществляемое движением суп-порта / по на правляющим кронштейна 2 Б — движение подачи, осуще-сталяемое i p2-шением плиты вокруг оси о, совпадающей с верщиной конуса нарезае-мого колеса Ролик 4 (или палец) кронштейна 7 перемещается по неподвижному шаблону. 5 и заставляет кронштейн поворачиваться вокруг оси ОС. Резец 6 копирует профиль шаблона в масштабе, пропорциональном расстоянию от вершины конуса О. По достижении полной глубины впадины кронштейн 2 быстро отводится в исходное положение, и производится деление Станок мод. 52ТМ2 Завода зуборезных станков [c.452]

Осн. свойство В.— существование в нём дискретного (при не очень сильном поглощении) набора нормальных волн (мод), распространяющихся со своими фазовыми и групповыми скоростями. Почти все моды обладают дисперсией, т. е. их фазовые скорости зависят от частоты и отличаются от групповых скоростей. В экраниров. В. фазовые скорости обычно превышают скорость распространения плоской однородной волны в заполняющей среде (скорость света, скорость звука), эти волны наз. быстрыми. При неполном экранировании они могут просачиваться сквозь стенки волновода, переизлучаясь в окружающее пространство. Это т. н. утекающие волны. В открытых В., как правило, распространяются медленные волны, амплитуды к-рых быстро убывают при удалении от направляющего канала. Каждая мода характеризуется предельной частотой наз. критической мода может распространяться и переносить вдоль В. поток энергии [c.305]

Все волноводные моды (кроме кабельных) быстрые их фазовая скорость i>> (в общем случае больше скорости однородной плоской волны в среде, заполняющей В. м.) и всегда нелинейно зависит от частоты са, причём dv/d(a<0, т. е. В. м. подобен среде с норм, дисперсией (см. Дисперсия волн). Групповая скорость волны любого типа в В. м. обратно пропорциональна v v p= /v, она меньше скорости света с в вакууме. Т. к. ij м i rp различны для разных мод, то для неискажённой пере- [c.309]

Эти волны наз. быстрыми, в отличие от медленных, для к-рых Гф<с медленные эл.-магн. В. могут распространяться, напр., в диэлектриках и разного рода пе-риодич. структурах (замедляющих системах). В случае (т. н. главная мода) В. не обладает дисперсией (см. ниже). [c.317]

Главная мода, распространяющаяся со скоростью света (звука) в заполняющей волновод среде, как бы отделяет семейства быстрых ( ф>й) и медленных (иф<с) В. Используя медленные эл.-магн. В., можно создать устройство, фор.мирующее и направляющее пх — т. н. замедляющ])Ю систему. [c.319]

В холодной (Г О) плазме в магн. поле F 0) могут наблюдаться пять ветвей колебаний (рис. 2). В случае распространения волн вдоль магн. иоля (/с li Нц) имеются одна мода продольных волн (ленгмюровские колебания) и четыре моды поперечных эл.-магн. колебаний, существующие в разных диапазонах частот (альвеновская, быстрая магнитозвуковая, обыкновенная и необыкновенная волны). [c.329]

В необыкновенной волне вектор электрич. поля лежит в плоскости, ортогональной Яо, а магн. поле волны параллельно внешнему. При ятом выделяют две моды необыкновенных волн быструю, электрич. вектор к-рой перпендикулярен к, а фазовая [c.329]

Если показатель преломления велик (N—k l —s- ж), В. в п. становятся почти эл.-статическими Ж к). Частоты квазиэлектростатич. мод при распространении вдоль магн. поля [0 = ar os (Л /о/йЯо) = 0] для медленной необыкновенной, быстрой магнитозвуковой и альвеновской волн равны соответственно = [c.329]

При учёте теплового движения частиц число ветвей колебаний в плазме увеличивается. Во-первых, в области низких частот, наряду с альвеновской и быстрой магнитозвуковой волнами, появляется мода, наз. мед-.пенной м а г н и т о 3 в у к о в о й, к рая аналогична ионному звуку os0 (при >Vs). Др. эффект, [c.330]

До 1964 в структурных исследованиях иснользовали лишь дифракцию быстрых электронов. Однако для анализа поверхностных структур более эффективным оказалось использование дифракции медленных электронов с энергией 10—100 эВ. Метод дифракции мод-ленных электронов основан на выборочной регистрации электронов, не испытавших неудругого рассеяния в веществе. Поскольку все электроны, проникающие в кристалл глубже чем на 1 нм, теряют часть энергии, распределение упруго отражённых частиц даёт информацию [c.682]

К. в. я. играют важную роль в таких коллективных процессах, как деление или слияние ядер, где диссипация энергии осн. движения идёт через возбуждение колебат. мод промежуточной двухцентровой системы. Для деления ядер важно наличие октунольных мод вблизи седловои точки, влияющих на угл. распределение и массовую асимметрию осколков. Тонкие детали процесса деления определяются квазистацио-нарными колебат. уровнями во втором потенц. минимуме, существующем на стадии сильного растяжения ядра. Есть указания на колебат. движение в возбуждённых (нагретых) ядрах и в быстро вращающихся ядрах. [c.409]

Аналогичные условия отражения могут быть реализованы и без применения диэлектриков полное отражение от закритич. волновода — плавным уменьшением расстояния между отражателями (рис. 1, в), сильное отражение на частотах, близких к критич. частотам внутр. волновода,— внесением неоднородностей скачкообразным иамененвем расстояния между отражателями (рис. 1, г) или ограничением размеров отражателей (рис. д). Высокодобротные колебания будут иметь в этих случаях разный характер. В первом существует каустика, разграничивающая области докри-тич. и закритич. волноводов, в последнем — поле быстро (экспоненциально) убывает при удалении от каустики, во втором случае поле ограничивается областью сильного отражения. Оба способа повышения добротности применяются в О. р. Когда не требуется высокой добротности рабочей моды, часто используются резонаторы с постепенным увеличением расстояния между отражателями рис. 1, с). Благодаря высоким значениям отношения запасённой энергии к энергии потерь доб-491 [c.491]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...