Оптические моды в ионных кристаллах

Чтобы найти законы дисперсии нормальных мод в ионном кристалле, мы можем следовать общему методу, описанному в гл. 22. Однако при этом могут встретиться серьезные вычислительные трудности, связанные с очень большим радиусом электростатического взаимодействия между ионами. Разработаны методы, позволяющие решить эту задачу они аналогичны методам, применявшимся нами в гл. 20 при расчете когезионной энергии ионного кристалла. Оказывается, однако, что для длинноволновых оптических мод можно обойтись без таких вычислений, сформулировав эту задачу как задачу макроскопической электростатики. [c.170]

В соответствии с этими двумя различными возможностями при каждом данном к мы имеем 6Л фононных мод. Колебания, при которых ионы в данной ячейке движутся синфазно, называются акустическими в отличие от оптических, когда ионы движутся в противофазе. Интуитивно ясно, что при одном и том же векторе к частоты оптических колебаний будут значительно выше, чем у акустических движение соседних ионов в противоположных направлениях может привести к заметному увеличению частоты. Оптические колебания решетки называются так потому, что в ионных кристаллах они сильно взаимодействуют с электромагнитными волнами. Последнее связано с заметным раздвижением положительных и отрицательных зарядов при таких колебаниях ионных кристаллов. [c.51]

Бравэ 1 120, 121 Определение фононного спектра из оптических данных II 108—111 Оптические моды II 64, 70, 71 в ионных кристаллах II 170—176 в моделях Дебая и Эйнштейна II 89 и акустические моды II 65 и рамановское рассеяние II 109 См. также Колебания решетки Фононы Оптические свойства I 293, 390—393 алюминия I 302—303 благородных металлов II 295—297 бриллюэновское рассеяние II 109 ионных кристаллов II 173—176 и приближение независимых электронов I 345 (с) [c.403]

Более широкое распространение получил метод оптического контроля в связи с созданием оптического квантового генератора (ОКГ). С его помощью можно производить контроль геометрических размеров изделий со сложной конфигурацией, несплошностей, неоднородностей, деформаций, вибраций, внутренних напряжений прозрачных объектов, концентраций, чистоты газов и жидкостей, толщины пленочных покрытий, шероховатости поверхности изделий. Первым ОКГ был рубиновый генератор, активным элементом которого являлся цилиндрический стержень из кристалла рубина с внедренными в его решетку ионами хрома. Возбуждение активных частиц в ОКГ осуществлялось воздействием на активный элемент светового излучения высокой интенсивности с помощью газоразрядных ламп-вспышек и ламп непрерывного горения серийного производства (оптическая накачка). Управление излучением частиц (создание обратной связи) производилось с помощью зеркал, одно из которых полупрозрачно на длине волны генерации. В резонаторе (системе из двух зеркал и помещенного между ними активного элемента) устанавливаются стоячие волны. Типы колебаний (или моды) отличаются друг от друга. [c.540]

Поскольку кристалл легче поляризуется на низких частотах ), чем на высоких, UL больше (От- Может показаться странным, что (о вообще отличается от (От в пределе больших длин волн, поскольку в этом пределе смещения ионов в любой области конечных размеров неразличимы. Однако из-за большого радиуса действия электростатических сил их влияние может всегда распространяться на расстояния, сравнимые с длиной волны, какой бы большой она ни была в результате электростатические возвращающие силы имеют разную величину для продольной и поперечной оптических мод ). Действительно, воспользовавшись соотношением Лоренца (27.27), получаем из (27.65), что электростатическая возвращающая сила в длинноволновой продольной (L) оптической моде определяется локальным полем [c.172]

ТЕОРИЯ ЛОКАЛЬНОГО ПОЛЯ СООТНОШЕНИЕ КЛАУЗИУСА — МОССОТТИ ТЕОРИЯ ПОЛЯРИЗУЕМОСТИ ДЛИННОВОЛНОВЫЕ ОПТИЧЕСКИЕ МОДЫ В ИОННЫХ КРИСТАЛЛАХ ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ИОННЫХ КРИСТАЛЛОВ ОСТАТОЧНЫЕ ЛУЧИ КОВАЛЕНТНЫЕ ДИЭЛЕКТРИКИ ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ И СЕГНЕТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ КРИСТАЛЛЫ [c.157]

Оценка сор приводит к значению, равному 2-10 з с , эта частота попадает в инфракрасную область электромагнитного излучения. В ионных кристаллах оптические моды действительно акт1[вны в инфракрасной области. Это проявляется в поглощении и испускании инфракрасного излучения. [c.158]

Это позволяет применить динамическую теорию кристаллов для объяснения диэлектрических свойств рисггаллов, имеющих весьма высокую ИК-ДНЭлектриче-скую проницаемость е(0). Частоты поперечной и продольной оптических мод в (3.8а) выражаются через коэффициент упругой жесткости с, заряд q, оптический вклад е(оо), плотность кристалла п, массу колеблющихся ионов т-. [c.86]

Ионные кристаллы. Самым сильным и, вероятно, самым простым является электрон-фононное взаимодействие между продольными оптическими модами и электронами в ионных кристаллах. В таких кристаллах (для определенности можно рассматривать хлористый натрий) положительные и отрицательные ионы в продольных модах при больших длинах волн смешаются в противоположных направлениях. Для упрошения обозначений пренебрежем различием амплитуд кмебаний положительных и отрицательных ионов, что оправдано, поскольку в окончательный ответ входит лишь разность векторов этих амплитуд. Положим [c.437]

Операции группы симметрии для решетки Бравэ 1120, 121 Определение фононного спектра из оптических данных II108—111 Оптические моды П 64, 70, 71 в ионных кристаллах П 170—176 в моделях Дебая и Эйнштейна II 89 [c.424]

При этом мы не будем рассматривать суш,ествуюш,ие на сегодняшний день многомодовые твердотельные лазеры с оптической накачкой, ибо они нам кажутся непригодными для применения в линиях связи. Как импульсные, так и непрерывно ра-ботаюш,ие твердотельные лазеры часто испускают излучение в виде пичков, характер которых определяется активной в данный момент модой. Разность частот двух мод, зависяш,ая от изме-няюш,ихся во времени размеров кристалла и показателя преломления, обычно попадает в СВЧ-диапазон. Поскольку выходной сигнал твердотельного лазера многомодовый, после детектирования он будет содержать очень сложные произведения перекрестной модуляции. В принципе от многомодового характера излучения твердотельных лазеров можно избавиться, пользуясь известными методами селекции мод. Но при этом резко падает выходная мош,ность лазера, а к. п. д. оказывается настолько низким, что такой прибор уже не мол ет конкурировать с ионными газовыми лазерами непрерывного излучения. [c.454]

Соответствующая математическая теория оказывается весьма сложной [14], хотя по сути дела она представляет собой не что иное, как усложненную форму теории спиновых волн в ферромагнетике (последняя рассматривается в 1.8). Чтобы еще более усложнить задачу, надо, по-видимому, ввести в гамильтониан дополнительные члены, описывающие связь между смещениями протонов и оптическими фононами [15]. Переход в сегнетоэлектри-ческое состояние в KDP представляет собой, следовательно, не только переход порядок — беспорядок в конфигурации протонов — он связан также с искажениями элементарной ячейки и относительными смещениями других ионов в кристалле. Следуя по этому пути, мы пришли бы к эадаче о других типах сегнето-электрических и антисегнетоэлектрических материалов, в которых роль доминирующего механизма играет неустойчивость решетки по отношению к некоторым особым фононным модам. При этом, однако, речь пошла бы уже не о теории беспорядка, которая составляет главную нашу тему. [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...