Система полос анализ

При оптическом методе исследование ведется не на самой детали, а на геометрически подобной ей по форме и характеру нагружения модели, изготовленной из оптически активного материала. Такую модель помещают в специальную установку, называемую полярископом, нагружают и просвечивают Пучком плоскополяризованного света. При этом на экране появляется изображение модели, покрытое системой полос, анализ которых позволяет изучить характер напряженного состояния модели в каждой ее точке. После соответствующего пересчета данные исследования переносятся на натурный- объект. Обоснование правомерности такого переноса дано в теории упругости, где доказано, что при некоторых условиях, в пределах упругих деформаций, распределение напряжений в детали не зависит от упругих констант ее материала. [c.229]

Оптический метод исследования напряжений заключается в том, что прозрачная модель из оптически активного материала (большей частью из специального органического стекла) в нагруженном состоянии просвечивается в поляризованном свете. Изображение модели на экране оказывается при этом покрыты м системой полос, форма и расположение которых определяются напряженным состоянием модели. Путем анализа, полученной картины имеется возможность найти величину возникающих напряжений. [c.516]

При анализе условий возникновения полос следует иметь в виду, что u i e t zo множества параллельных пучков лучей, падающих на пластинку под близким к нормальному углом, обычно найдется такой, который удовлетворяет условию появления максимума интерференции. Вся система полос будет локализована в бесконечности. [c.208]

Ширина полосы анализа зависит от добротности испытываемой системы и уровней шума. Повышение уровня колебаний конструк- [c.150]

Измерение перемещения верх, системы полос осуществляется применением компенсатора (см. Интерферометр Жам.епа), к-рый вводит между лучами, проходящими через Л] II Ri, дополнит, разность фаз до совмещения верх, и ниж. систем полос. С помощью И. Р. достигается весьма высокая точность измерения до 7-га и даже 8-го десятичного знака. И. Р. применяется для обнаружения малых примесей в воздухе, в воде, для анализа рудничного и печного газов и др. целей. [c.174]

Существование трех различных подсистем усложняет систему ГНК- Приемник данных изображения должен принимать следующую информацию восстановленное изображение с интерференционными полосами, получаемое на выходе оптической подсистемы ГНК восстановленное изображение внутренней структуры объекта с внутренними трещинами от акустооптической подсистемы ГНК и относительное распределение интенсивности в точке от корреляционной подсистемы. В задачу оптической сканирующей системы входит анализ полученных данных. С целью адекватной интерпретации данных, получаемых от оптической подсистемы в виде интерференционных полос, что оказывается наиболее сложным видом данных, обрабатываемых системой, сформулируем несколько новых методов. [c.350]

Мы начали с составления для использования в нашей лаборатории списка длин волн кантов систем полос для некоторых веществ, часто нам встречавшихся в качестве примесей при спектральном анализе. Этот список оказался настолько полезным, что стало желательным распространить его, по возможности, на все известные системы полос. Нам казалось, кроме того, что такая таблица могла бы быть полезной не только в работе спектроскопистов, но и при использовании спектроскопических методов исследования в астрофизике, химии, химической технологии и т. д. Поэтому мы решили собрать в форме книги все те сведения об известных полосатых спектрах, которые могут оказаться полезными при их отождествлении. [c.7]

Относительно некоторых систем обнаружилась значительная неполнота существующих данных. Для таких систем, встречающихся часто, мы произвели новые измерения длин волн. Во многих случаях, когда в оригинальных статьях отсутствуют оценки интенсивностей, но приведена фотография спектра, мы приводим оценки интенсивностей, сделанных по этой фотографии. В других случаях, когда приводится только анализ спектра, без указание положений и интенсивностей наиболее отчетливых кантов, мы вычисляли положения кантов, где это было возможно, из приводимых авторами данных и, если это было необходимо, пересчитывали соответственные волновые числа на длины волн. В этой связи мы хотели бы указать, что для целей отождествления было бы весьма полезно, если бы авторы статей, описывающие новые системы полос, в будущем всегда приводили краткое описание вида системы с длинами волн и интенсивностями наиболее отчетливых и сильных кантов, указывали источники, в которых были получены спектры, и, по возможности, приводили спектрограммы со шкалой длин волн или со спектром сравнения. [c.8]

Полный анализ триплет-синглетного перехода для какой-нибудь молекулы типа истинного симметричного волчка до сих пор произведен не был, хотя рассматривавшаяся выше система полос СНз представляет собой, по всей вероятности, одну из триплетных компонент перехода — (гл. V, разд. 3,6). Примеры таких переходов для почти симметричных волчков приводятся ниже. [c.242]

Поскольку в наблюдаемых системах полос имеются интенсивные начальные полосы, сопровождаемые короткими прогрессиями с частотными интервалами, соответствующими колебаниям связей X — С и С = N в возбужденных состояниях, авторы [1432] на основании анализа структуры полос (с учетом принципа Франка — Кондона) рекомендуют следующие молекулярные постоянные [c.688]

Система полос в области 3400—3900 А состоит из диффузных полос, не имеющих структуры при всех исследованных давлениях. Длинноволновый предел поглощения достигается при 4735 А. Анализ колебательной структуры полос показал, что они образуют прогрессии с частотами 475 20 сж-1 в области 26 ООО—21 ООО м и 365 50 см в области 38 000—26 000 Авторы высказали предположение, что полосы обус- [c.689]

БЕЛЫЙ ШУМ - процесс, имеющий постоянный энергетический спектр во всем диапазоне частот. Б Ш - наиболее эффективный тестовый сигнал, позволяющий оценить основные свойства и характеристики системы путем воздействия им на ее вход с последующим анализом выходного сигнала. Б Ш является математической идеализацией, и его моделирование связано с некоторыми допущениями относительно ширины полосы частот, характеризующей пропускную способность исследуемой системы, то такой процесс с достаточной для практики точностью можно считать белым шумом. [c.10]

С целью установки датчиков делали шурфы до наружной поверхности труб. В местах установки датчиков снимали гидроизоляцию, а поверхность труб зачищали наждачной бумагой. Для оптимизации расстановки датчиков поэтапно определяли особенности распространения волн и характеристики акустических шумов на участке коллектора низкого давления в штатном режиме работы агрегатов. На первом этапе использовали частотные фильтры системы на диапазон 30-200 кГц и соответствующие приемники. Уровень шумов при данном частотном диапазоне, приведенный к входу принимающего устройства, составил около 5000 мкВ (42 бВ относительно 1 мкВ). Столь высокий уровень шумов не позволял проводить измерение эмиссии в указанном частотном диапазоне, так как существенно снижался динамический диапазон системы. В связи с этим на втором этапе был использован диапазон 200-500 кГц, и уровень акустических шумов составил около 10 мкВ (20 бВ), что предпочтительнее при проведении акустических измерений. С помощью регистратора РАС-ЗА были записаны реализации шумов в частотных полосах 30-200 и 200-500 кГц, на основе которых получили частотный спектр шумов на объекте в суммарной полосе 30-500 кГц. Анализ спектра показал, что наиболее эффективным является использование полосы частот 100-500 кГц. [c.201]

Методом рентгеноструктурного анализа и по фигурам травления было установлено [144], что для алюминиевого сплава системы А1—Zn—Mg эти фасетки представляют собой плоскости [100]. На фасетках с хрупкими полосками часто наблюдается речной узор (рис. 106), образующийся в результате различия в уровнях поверхностей разрушения. Иногда на изломе наблюдается периодическое изменение цвета чередование темных и светлых полос (рис. 109, б). Вероятно, это связано с окисляющим воздействием среды в начальной стадии образования полоски. [c.133]

Анализ графиков спектральной плотности виброускорения и звукового давления показал нестабильность во времени амплитуд и положения максимумов на низких частотах, что позволяет предполагать наличие в системе амплитудной и частотной модуляции. Причиной модуляции является изменение периода и абсолютных величин силовых воздействий, вызывающих вибрацию и шум. Амплитудная модуляция отчетливо проя вляется в виде боковых полос в спектре относительно некоторого среднего значения и характеризуется коэффициентом модуляции [c.73]

В качестве примера определим условия динамической устойчивости системы (6.105) в полосе частот 2 ( oj + toj). В этом случае, как это следует из непосредственного анализа уравнений (6.107), (6.108), наличие параметрического возмущения при нелинейных функциях от фазовых координат приводит к новому по сравнению с линейной моделью (5.73) динамическому эффекту — Субгармоническому комбинационному резонансу. Аналогично могут быть рассмотрены и другие полосы частот субгармонического комбинационного резонанса. [c.272]

Наряду с указанными требованиями существенными вопросами голографической интерферометрии являются локализации полос, а также чувствительность метода к изменениям состояния объекта. Детальный анализ процесса образования голографических интерференционных полос показывает, что в общем случае плоскость локализации полос может находиться на произвольном расстоянии от поверхности объекта. В результате полосы на объекте оказываются малоконтрастными, что затрудняет их наблюдение. Данный недостаток может быть преодолен увеличением глубины резкости системы наблюдения путем ограничения ее апертуры [4]. [c.212]

Фязвческне основы метода фотоупругостн. Метод основан на том, что некоторые прозрачные материалы при деформации становятся оптически анизотропными в деформированном состоянии они приобретают свойство двойного лучепреломления (стекло, целлулоид, желатин, бакелит ц др.). Такие материалы называют оптически активными. В оптическом методе исследуется не сама деталь, а ее модель, изготовленная из такого материала. Модель помещается в оптическую установку, называемую полярископом, где она просвечивается пучком поляризованного света. При нагружении модели на зкране цоявляется ее изображение, покрытое системой полос, анализ которых дает возможность изучить распределение напряжений в модели. [c.529]

При введении солей кальция в пламя или дугу наблюдаются интенсивные системы полос в инфракрасной, крайней красной, оранжевой и зеленой областях спектра при дуговом разряде и в разрядной трубке с полым катодом появляется несколько более слабых систем в синей, фиолетовой и ближней ультрафиолетовой областях. Маханти и Кинг приписали полосы в зеленой и оранжевой областях молекуле Сзг, но это противоречит нашему опыту, указывающему на СаО как на их источник. Бродерсен, повидимому, включает зеленую систему в свою схему термов для СаО, но опускает оранжевые полосы. Желательны дальнейшие исследования этих оранжевой и зеленой систем, возникающих очень легко и появляющихся часто в дуговых спектрах вследствие наличия примесей решающие результаты мог бы дать анализ вращательной структуры спектров, полученных при большой дисперсии. [c.112]

Следующим важным примером является система полос поглощения НоСО в близкой ультрафиолетовой области (эта молекула обладает несколько более высокой симметрией). Анализ полос был впервые проведен Дике и Кистяковским [277] еще в 1934 г. (в действительности это был первый успешный анализ вращательной структуры электронного спектра многоатомной молекулы). Анализом занимались также Дайн [332], Робинсон [1075] н Калломон и Иннес [178]. Спектр в данном случае также состоит из типичных перпендикулярных полос. Происходит четкое чередование интенсивности по К более интенсивны подполосы с нечетными значениями К", откуда следует, что нижнее электронное состояние относится к типу А или А 2,. Хотя на основании структуры полос и нельзя решить, относится ли состояние к типу Al или к типу Az, рассмотрение электронной конфигурации молекулы [c.259]

НСО. В спектре радикала НСО наблюдались две системы полос расположенные в близком ультрафиолете полосы углеводородного пламени, найденные впервые Вай-диа [1233], и красные полосы, впервые наблюдавшиеся Рамсеем [1040]. Несмотря на значительные усилия, предпринятые многими авторами, полосы углеводородного пламени до сих пор полностью не проанализированы (см., например, работу Хорнбека и Германа [567] и одну из последних работ Вайдиа [1235]), в то время как для красных полос выполнен детальный анализ (Герцберг и Рамсей [538], Джонс, Приддл и Рамсей [638]). Как видно из фиг. 92, каждая из полос красной системы состоит из простых Р-, Q- и Д-ветвей. Заметный комбинационный дефект, который значительно больше в D O, чем в НСО (см. стр. 213), показывает, что НСО имеет сильно изогнутую форму в нижнем состоянии и линейную в верхнем состоянии рассматриваемого перехода. Предполагая, что расстояние С — Н равно 1,08 + 0,01 А, можно найти для геометрических параметров НСО в основном электронном состоянии следующие значения угол Н — С — О равен 119,5° и расстояние С — О равно 1,20А. [c.506]

Эти же системы полос были получены также в спектре испускания при флуоресценции, возбуждаемой фотолизирующей вспышкой. Спектры флуоресценции простираются вплоть до 6000 А и затрагивают ряд колебательных уровней основных состояний. Найденные в результате анализа спектров частоты колебаний в обоих состояниях, так же как и значения вращательных постоянных и геометрических параметров молекул HSi l и HSiBr, приведены в табл. 63. [c.508]

Яковлева и Кондратьев [619] обнаруииши несколько прогрессий в диффузных полосах, накладывающихся на полосу Хартли (или являющихся ее частью). Найденная из анализа этих прогрессий частота 300 см , без сомнения, соответствует деформационному колебанию молекулы озона v в возбужденном электронном состоянии. Большая протяженность нолос Хартли и Хаггинса указывает на существенное изменение угла при переходе из нижнего в верхнее состояние. Имеющиеся в настоящее время данные но исключают полностью возможности того, что обе системы полос в действительности связаны с одним и тем же электронным переходом. [c.521]

Еще одна очень слабая прогрессия с подобным же расщеплением была найдена Дугласом и Холлас(Ш [295] и Дугласом [294] в той же области спектра, где расположена система полос В — X. Анализ тонкой структуры показывает, что это полосы параллельного типа. Поэтому они, очевидно, должны быть связаны с другим электронным переходом С — X, хотя трудно с определенностью исключить возможность идентификации полос как принадлежащих к запрещенной компоненте системы В — X, для которой правила запрета ослаблены благодаря электронно-колебательному взммодействию. Поскольку нумерация колебательных уровней не проводилась, состояние С может быть либо состоянием А[, либо состоянием А" , однако на основании анализа электронной конфигурации отнесение состояния С к типу А х представляется более разумным. [c.526]

Две интенсивные системы полос, характер которых обсуждался выше, представляют собой первые члены двух довольно длинных ридберговских серий, наблюдаемых Прайсом [1013]. Система, являющаяся вторым членом первой серии и расположенная при 1250 А, была исследована на приборе с высоким разрешением Герцбергом [523], который нашел, что эта система связана с переходом Пц — Zg. Анализ вращательной структуры подтверждает линейное строение молекулы в возбужденном состоянии. В горячих полосах, сопутствующих основным полосам, наблюдается ясно различимое расщепление Репнера — Теллера. Логичным представляется заключение, что верхние состояния и других членов ридберговской серии также представляют собой состояпия тппа Пц. Предел этой серии расположен при 91 950 см , в то время как вторая серия [c.527]

С2Н4О (окись этилена). Спектр поглощения окиси этилена в ультрафиолетовой области очень сильно отличается от спектра ацетальдегида, хотя эти две молекулы представляют собой изомеры. В спектре окиси этилена нет аналогии с поглощением в длинноволновой области ацетальдегида. В спектре окиси этилена первое поглощение наблюдается при 2120 А (Лью и Дункан [755]). Это поглощение непрерывно и распространяется до 1600 А, Континуум налагается на две или три сильные диффузные полосы, начинающиеся при 1715 А, которые, по всей вероятности, связаны с электронным переходом, отличающимся от перехода, обусловливающего континуум. Вторая, несколько более резкая система полос начинается при 1572 А на нее также налагается континуум. Анализ колебательной структуры приводит к частоте 780 см- - в первой и 724 и 1125 см во второй системах полос. [c.551]

В 1966 г. Робертсон и Мерритт [1496] исследовали электронный спектр различных изотопных модификаций диазирина в газообразном состоянии при температурах от 25 до 125° С. Давление газа в кювете достигало 0,2 мм рт. ст. Длина поглощающего пути изменялась в пределах от 4 до 24 м. Спектр регистрировался па приборе с диффракционной решеткой (/ = 3,4 л(), смонтированной по схеме Эберта. В спектре наблюдались две системы полос, расстояние между которыми составляет 200 см (начала полос расположены соответственно при 30 970 и 31 187 м- ). Анализ структуры полос в спектрах изотопных модификаций диазирина показал, что типы полос различны в двух системах, которые связаны, очевидно, с переходами из основного в различные возбужденные электронные состояния, и позволил вычислить приводимые ниже значения частот колебаний. [c.689]

При традиционном описании процесса пластической деформации исходят из того, что существующие в кристаллах системы скольжения позволяют обеспечить его формирование без разрушения сплошности. В.Е. Паниным и др. [11] было доказано, что пластическое течение происходит одновременно на нескольких уровнях, причем трансляция на одном уровне обязательно сопровождается поворотом на более высоком уровне, и наоборот. Принципиально важным в этом подходе является то, что любое нарушение структуры кристалла при подводе к нему внешней энергии рассматривается с позиции самоорганизации локальных структур, обусловленной энтропийными эффектами. Вторичные структуры, формирующиеся в деформируемом кристалле при достижении необходимого уровня возбуждения, представляют совокупность локальных структур - от дефектов типа точечных или линейных до аморфного состояния, возникающего при высокой плотности дефектов. Таким образом, при анализе пластической деформации кристаллов необходимо учитывать кооперативное взаимодействие трансляции, ответственной за изменение формы (дисторсии), и ротации, ответственной за изменение объема (дилатации). При этом важную роль в распространении скольжения играют границы зерен. Эволюция скольжения включает образование полос скольжения на начальных этапах пластической деформации, которые потом трансформируются в полосы микроскопического сдвига, что приводит к возникновению зоны локализованной макропластической деформации, проходящей через весь объем. Переход от одного масштабного уровня (микрополосы) к другому (макротюлосы) являет собой неустойчивость пластической деформации, предопределяющую шейко-образование. Он характеризуется тем, что шменяются элементарные носители деформации - дислокации сменяются дисклинациями. Дисклинации являются более энергоемкими дефектами, чем дислокации, что позволяет системе про- [c.241]

В СССР разработана система управления акустическими установками СУАУ, предназначенная для анализа, формирования и автоматического поддержания спектра акустического шума в Va-октавной полосе частот. Эта система используется в акустических лабораториях для испытания изделий на воздействие акустического шума. Вместе с усилителем низкой частоты и источниками мощного шума система управления акустическими установками образует ьамкнутую управляющую систему, которая позволяет проводить параллельное задание и анализ акустического шума с индикацией результатов измерения в реальном масштабе времени на экране и цифровом табло и вывести информацию на ЭВМ. Система позволяет также запоминать [c.459]

После постановки на входе в вентилятор специальных интерцепторов, турбулизирующих поток, общая динамическая картина поведения вентилятора существенно изменилась. Проявившиеся ранее резонансные колебания практически исчезли. Взамен возникли нерегулярные колебания рабочего колеса, максимальный размах которых превышал максимальные амплитуды резонансных колебаний. Спектральный анализ показал, что этим нестационарным колебаниям, носящим случайный характер, соответствуют частоты, отвечающие полосе сгущения собственных частот системы (точки на рис. 8.12), т. е. нерегулярные колебания преимущественно происходят по формам колебаний с большим числом волн по окружности. Эти результаты свидетельствуют о возможности радикального из менения дивамического состояния рабочих колес вентиляторов и компрессоров в зависимости от конкретных условий, которые складываются во входном устройстве. [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...