Момент магнитный атома

В аморфных сплавах носителями магнетизма являются атомы переходных металлов — железа, кобальта, никеля или хрома, марганца и др., а атомы, стабилизирующие аморфное состояние (металлоиды типа фосфора, бора, углерода, кремния, германия), являются немагнитными. Поэтому ц определяется только величиной магнитного момента магнитных атомов металлов ц/ и их концентрацией с в сплаве . [c.126]

Из курса атомной физики известно, что в результирующий магнитный момент свободного атома вносят вклад а) спиновые магнитные моменты электронов б) орбитальные магнитные моменты, связанные с движением электронов вокруг ядра. Спиновый и орбитальный магнитные моменты Ms и связаны с соответствующими механическими моментами Рд и гиромагнитными отношениями [c.321]

Магнитный момент вещества складывается из проекций магнитных моментов отдельных атомов на направление поля. Аналогично тому, как это мы делали при рассмотрении тепловой диполь-ной поляризации, запишем среднее значение проекции магнитного момента [c.325]

Обсудим теперь более подробно вопрос о природе магнитных моментов, вносящих вклад в парамагнетизм. Выше уже отмечалось, что магнитный момент свободного атома представляет собой векторную сумму как орбитальных, так и спиновых моментов всех электронов. Атомы с полностью заполненными оболочками имеют результирующий магнитный момент, равный нулю. Такие атомы диамагнитны. [c.328]

Если в неметаллическом кристалле имеются атомы с частично заполненными внутренними оболочками, то вещество представляет собой парамагнетик. Однако магнитный момент незаполненных оболочек в кристалле может отличаться от момента изолированного атома. Поэтому найти парамагнитный момент кристалла путем суммирования моментов всех входящих в него свободных атомов в большинстве случаев нельзя. [c.329]

Отметим, что локализованные магнитные моменты могут быть связаны не только с магнитными атомами. Так, А. Ф. Хохлов и П. В. Павлов наблюдали возникновение ферромагнитного упорядочения в аморфном кремнии. Здесь нет атомов с недостроенными внутренними оболочками, однако имеются оборванные ковалентные связи. На каждой такой связи локализован неспаренный электрон. В обычных условиях концентрация оборванных связей в аморфном кремнии невелика ( --10 —lO s см- ), поэтому взаимодействия между локализованными на связях магнитными моментами нет. Такое вещество представляет собой парамагнетик. Однако при высокой плотности оборванных связей, которую можно создать, облучая аморфный кремний ускоренными ионами инертных газов, возникает обменное взаимодействие, приводящее к ферромагнетизму. [c.340]

Масса эффективная 231 Междоузельные атомы 86 Металлическая связь 58, 82 Модуль сдвига 124 Молекулярные кристаллы 55, 64 Момент магнитный 319 [c.383]

Если в атоме имеется г электронов, то дополнительный магнитный момент всего, атома из-за ларморовской прецессии будет [c.144]

Такой мерой является нарушение симметрии системы. В рассматриваемом случае полиморфного превращения кристалла при понижении температуры возможна утрата симметрии, поскольку кубическая решетка обладает более высокой симметрией. Аналогично, кристалл, возникающий после охлаждения жидкости, менее симметричен (более упорядоченная система), чем исходная жидкость жидкость после возникновения в ней конвекционных течений в задаче Бенара менее симметрична, чем та же покоящаяся жидкость ферромагнетик, где все магнитные моменты отдельных атомов ориентированы в одном направлении, менее симметричен парамагнетика со случайным направлением этих моментов. И вообще, возникновение любой пространственной или временной структуры нарушает однородность среды, т. е. симметрию по отношению к трансляциям в пространстве или во времени. Поэтому турбулентное течение жидкости, возникающее при сильной неравновесности и характеризуемое появлением сложной структуры (самоорганизация), является более упорядоченным (менее хаотическим), чем ламинарное течение. [c.373]

ФВ (АФВ) в (ikl) — ферромагнитное (антиферромагнитное) обменное взаимодействие между магнитными атомами, принадлежащими одной плоскости (ikl), которое приводит к параллельной (антипараллельной ориентации магнитных моментов атомов плоскости (ikl) [c.654]

Магнитное расщепление ядерных уровней, вызванное сверхтонким взаимодействием дипольного магнитного момента ядра ц с магнитным полем на ядре Ип, которое создается электронами собственного атома и магнитными моментами соседних атомов, а также поляризованными электронами проводимости [3—6]. [c.1055]

В кристаллах, состоящих из атомов, обладающих магнитным моментом, возможно определенное взаимное расположение этих моментов, что приводит к дополнительному межатомному взаимодействию. Такими моментами обладают атомы металлов группы железа Fe, Со, Ni с нескомпенсированной Зй -оболочкой и ряда редкоземельных металлов — Gd, Dy, Tb, Но и др. — с некомпенсированной /-оболочкой. Природа спиновых взаимодействий имеет квантовомеханический характер и связана с обменными взаимодействиями, а ее результатом является магнитное упорядочение, дополняющее в соответствующих случаях закономерное расположение атомов в кристаллической решетке [2]. [c.114]

Физическая природа эффектов. Между магнитным моментом и механическим моментом Lj атома существует соотношение [c.222]

Линейные размеры доменов составляют от тысячных до десятых долей миллиметра, а их магнитный момент — около 10 магнитного момента отдельного атома. Домены разделены между собой граничными стенками, в которых происходит постепенное изменение направления намагниченности одного домена по отношению к направлению намагниченности другого соседнего. Реальные площади доменов некоторых ферритов составляют от 0,001 до 0,1 мм при толщине граничных стенок между ними несколько десятков — сотен атомных расстояний. Размеры доменов особо чистых материалов могут быть больше. [c.25]

Если каждый атом вещества обладает магнитным моментом в один магнетон Бора, то момент грамм-атома Л оР = 5587. Число магнетонов Бора, приходящихся на один атом, [c.60]

Ферромагнитные вещества содержат атомы, обладающие магнитным моментом (незаполненные электронные оболочки), однако расстояние между ними не так велико, как в парамагнетиках, в результате чего между атомами возникает взаимодействие, которое называется обменным (предполагается, что соседние атомы обмениваются электронами). В результате такого взаимодействия энергетически выгодным в зависимости от расстояния становится параллельная ориентация магнитных моментов соседних атомов (ферромагнетизм) либо антипараллельная (антиферромагнетизм). [c.86]

Антиферромагнетиками называют материалы, в которых во время обменного взаимодействия соседних атомов происходит антипа-раллельная ориентация их магнитных моментов. Так как магнитные моменты соседних атомов взаимно компенсируются, антиферромагнетики не обладают магнитным моментом, а характеризуются магнитной восприимчивостью, которая близка к восприимчивости парамагнетиков. Выше некоторой критической температуры, которая получила название температуры Нееля (аналогична температуре Кюри), магнитоупорядоченное состояние антиферромагнетика разрушается и он переходит в парамагнитное состояние. [c.87]

При отсутствии момента ядра механический момент всего атома в целом совпадает с результирующим моментом его электронной оболочки. С моментом связан магнитный момент электронной оболочки среднее по времени значение которого равно ( 63) [c.533]

Значение величины g(F), заменяющей обычный множитель Ланде, получим, приняв во внимание, что момент всего атома складывается из момента электронной оболочки и момента ядра с каждым из векторов j, и связаны соответствующие магнитные моменты jty и век- [c.534]

Магнитное поле, изменение которого со временем вызывает вращение магнитного вектора Н с определенной частотой v, связано по теории Максвелла с электрическим вектором Е, также вращающимся с частотой v. Таким образом, для того чтобы вызвать переориентацию магнитного момента jty, атомы надо подвергать действию поляризованной по кругу электромагнитной волны. Практически можно воспользоваться плоско-поляризованной волной, так как прямолинейные колебания можно разложить на два круговых, вращающихся в противоположных направлениях. Круговое колебание, направление вращения которого совпадает с направлением вращения вектора jiy, поведет к переориентациям. Круговое колебание, происходящее в противоположном направлении, переориентации не вызовет. [c.570]

Ферромагнетики — это вещества, в которых магнитные моменты атомов или ионов находятся в состоянии самопроизвольного магнитного упорядочения, причем результирующие магнитные моменты каждого из доменов отличны от нуля. Упорядочение называется коллинеарным (рис. 1, а), если векторы магнитных моментов соседних атомов параллельны, и гели- [c.7]

На рис. 5.1 показан наиболее простой случай ферромагнитного состояния магнитные атомы неупорядоченно расположены в пространстве, но все магнитные моменты выстраиваются взаимно параллельно. Характерно, что в этом случае вектор магнитной поляризации имеет строго фиксированное направление, спонтанная [c.123]

Аналогично тому, как в любом веществе, помещенном в электрическое поле,, возникает электрический динольный момент Р, в любом веществе, внесенном в магнитное поле, возникает магнитный момент М. Этот магнитный момент складывается из элементарных магнитных моментов то, связанных с отдельными частицами тела М = 2п1о. Точно так же, как существуют атомы и молекулы с постоянными электрическими моментами, имеются атомы и молекулы, обладающие магнитными моментами. В гл. 8 мы отмечали, что некоторые твердые тела обладают спонтанным электрическим моментом. Аналогично, ряд материалов обладает спонтанным магнитным моментом. Другими словами, поведение различных веществ в магнитном поле в значительной степени подобно поведению диэлектриков в электрическом поле. В силу этого при изучении магнитных явлений часто проводятся соответствующие аналогии с диэлектрическими явлениями. [c.319]

АФ — антиферромагнитное состояние АФВ между (ikl) — антиферромагнитное взаимодействие между магнитными атомами, принадлежащими соседним плоскостям ikl), которое приводит к антипараллелыюй ориентации магнитных моментов атомов соседних плоскостей ikl) [c.654]

Наиболее вероятна неколлинеарная трехлучевая магнитная структура с ориентацией магнитных моментов на атомах ypaEia вдоль пространственных диагоналей куба [115J. [c.702]

Опыт Штерна и Герлаха. О. Штерн предложил (1921) идею эксперимента по измерению магнитного момента атома, который был выполнен им совместно с В. Герлахом (1922). По классическим представлениям в пучке атомов магнитные моменты направлены под всевозможными углами к оси Z и, следовательно, в (15.15) принимает весь интервал значений от IPml ДО - IPml, где 1р -модуль магнитного момента. Пучок атомов вдоль оси X (см. рис. 52) распределяется на экране П между А п В. Наибольшие отклонения испытывают атомы, магнитные моменты которых коллинеар-ны оси Z. По этим отклонениям можно определить модуль магнитного момента атома. [c.94]

Опыт Эйнштейна-де Гааза. На тонкой упругой нити (рис. 73) подвешен цилиндрический образец, который может перемагничиваться под влиянием продольного магнитного поля, создаваемого током, текущим по соленоиду, охватывающему образец. Из формулы (39.2) видно, что изменение магнитного момента образца 5ц и изменение механического момента всех атомов образца 5L связаны соотношением [c.223]

Во-первых, даже при отсутствии внешнего поля энергетически выгодно антипараллельное расположение спиновых магнитных моментов соседних атомов или ионов ферритов. Р1ри этом суммарный магнитный момент не равен нулю. Следовательно, при отсутствии внешнего поля ферриты находятся в состоянии спонтанного (самопроизвольного) намагничивания. [c.25]

Ферриты принадлежат к аитиферромагнетикам — веществам, у которых обменная энергия между соседними атомами, отрицательна (см. рис. 17. 2) нескомпенсированные спины электронов соседних атомов например, в марганце ориентируются антипараллельно. Если магнитные моменты одного направления компенсирую т антипарал-лельные им моменты, то магнитными свойствами такие вещества не обладают. Однако во многих соединениях этого вида магнитные моменты атомов с ориентацией в одном направлении, преобладают над магнитными антипа-раллельными им моментами других атомов. Такие антиферромагнетики, обнаруживающие магнитные свойства, называют фер- [c.241]

В первую очередь сверхтонкая структура спектральных линий обусловливается наличием у ядер магнитного момента связанного с механическим моментом Магнитный характер взаимодействия между ядром и электронной оболочкой атома позволяет перенести на сверхтонкую структуру все рассуждения, которые применялись для объяснения обычной мультиплетной структуры. Вместе с тем, тот факт, что сверхтонкая структура, грубо говоря, в тысячу раз уже обычной мультиплетной структуры, заставляет предположить. что и магнитный момент ядер составляет приблизительно Viooo от магнетона Бора [Хд. Сходство сверхтонкой структуры с мультиплетной позволяет, прежде всего, построить векторную схему, которая дает возможность определять число компонент.- Если до сих пор мы характеризовали состояние атома результирующим моментом то при наличии ядерного [c.521]

Ферромагнетизм обусловлен взаимной ориентацией постоянных магнитных моментов групп атомов в одном направлении. Природа парамагнетизма и ферромагнетизма одна. К ферромагнетикам относятся железо, кобальт, никель и некоторые редкоземельные элементы. Общей чертой всех фе рромагнитных материалов является их электронная структура. Железо, кобальт и никель относятся к переходной 3d группе, а редкоземельные элементы —к переходной 4/группе [Л. 5]. Наличие у ферромагнетиков незаполненных d и f оболочек является важной деталью современных теорий ферромагнетизма. Во всех случаях соотношение между диаметром атома D и радиусом нестабильной орбиты г равно или больше 3. Атомы металла, обладающего магнитными свойствами, группируются в области, называемые доменами. Это наименьшие из известных постоянных магнитов. В каждом домене примерно 10 атомов. Шесть тысяч доменов занимают площадь сравнимую с булавочной головкой. [c.10]

В табл. 11.3 приведены данные о спинах электронов оболочки 3d свободных атомов группы железа. Максимальной нескомпенсированностью спинов обладают атомы хрома и марганца, поэтому магнитные моменты этих атомов должны быть максимальны. Однако такая ориентация спинов нарушается, как правило, при образовании твердого состояния, вследствие, чего результирующий спиновый магнитный момент атомов в твердом теле оказывается иным у железа он равен в среднем 2,3,. у хрома 0,4, у а-марганца 0,5 магнетонов Бора. [c.290]

АНАЛИЗ [активационный — метод определения химического состава вещества с помощью регистрации излучения радиоактивных изотопов, образующихся при облучении вещества ядерными частицами люминесцентный — химический анализ вещества по характеру его люминесценции рентгенорадиометрический— анализ химического состава, основанный на регистрации рентгеновского излучения, возникающего при взаимодействии излучения радиоизотопного источника с атомами вещества рентгеноснектральный — метод определения химического состава примесей вещества по характеристическому рентгеновскому спектру его атомов рентгеноструктурный— метод исследования структуры вещества, основанный на изучении дифракции рентгеновского излучения в этом веществе спектральный — физический метод качественного и количественного анализа веществ, основанный на изучении их спектров — испускания, поглощения, комбинационного рассеяния света, люминесценции АНТИФЕРРОМАГНЕТИЗМ— магнитоупорядоченное состояние кристаллического вещества с антипараллельной ориентацией спиновых магнитных моментов соседних атомов в кристаллической решетке АЭРОДИНАМИКА—раздел аэромеханики, изучающий законы движения газообразной среды и ее взаимодействие с движущимися в ней твердыми телами АЭРОМЕХАНИКА— раздел механики, изучающий равновесие и движение газообразных сред и механическое воздействие этих сред на погруженные в них твердые тела [c.225]

МОМЕНТ инерции (относительно оси — мера инертности тела во вращательном движении вокруг этой оси системы механической относительно оси равен сумме произведений масс всех малых частей тела на квадраты их расстояний до оси центробежный характеризует динамическую неуравновешенность масс при вращении тела экваториальный есть момент инерции однородного тела вращения относительно оси, перпендикулярной к оси симметрии и проходящей через центр масс тела) крутящий является силовым фактором, вызывающим деформацию кручения магнитный [атома орбитальный равен геометрической сумме орбитальных магнитных моментов всех электронов атома нлоского контура с током перпендикулярен ему и равен произведению силы электрического тока и площади котура соленоида равен векторной сумме магнитных моментов всех его витков [c.251]

ОПТЙЧЕСКАЯ ОРИЕНТАЦИЯ парамагнитных атомов газа — ориентация в определённом направлении угл, моментов (механических и связанных с ними магнитных) атомов (или ионов) под действием поляризованного по кругу оптич. излучения резонансной частоты. Открыта А. Кастлером (А. Kastler) в 1953. О. о. является частным случаем оптич. накачки— перевода вещества в неравновесное состояние в процессе поглощения им света. [c.440]

При уменьшении размера ферромагнетика замыкание магнитных потоков внутри него оказывается все менее выгодным энергетически. Пока ферромагнитная частица имеет многодоменную структуру, ее взаимодействие с внешним магнитным полем сводится к смещению граничного слоя (стенки) между доменами. По мере приближения ферромагнитных частиц к однодоменному состоянию основным механизмом перемагничива-ния становится когерентное вращение большинства магнитных моментов отдельных атомов. Этому препятствуют анизотропия формы частиц, а также кристаллографическая и магнитная. При достижении некоторого критического размера частицы становятся однодоменными, что сопровождается увеличением коэрцитивной силы до максимального значения (для пере-магничивания однодоменной сферической частицы путем когерентного вращения нужно приложить обратное магнитное поле (максимальную коэрцитивную силу) Н, = 2К11 где К — константа анизотропии, /, — намагниченность насыщения). Согласно [329], наибольший размер однодоменных частиц Fe и Ni не превышает 20 и 60 нм соответственно. Дальнейшее уменьшение их размера приводит к резкому падению коэрцитивной силы до нуля вследствие перехода в суперпарамагнитное состояние. Исходя из соотношения неопределенностей Гейзенберга в [328] показано, что критический линейный размер частицы, при котором из-за тепловых флуктуаций ориентации магнитного момен- [c.94]

К первой фуппе редкоземельных металлов (РЗМ) относят элементы с атомными номерами от 57 до 71 La,Се, Рг, Nd, Pm, Sm, Eu, Gd, Tb, E>y, Ho, Er, Tm, Yb, Lu. Элементы от La до Eu причисляют к легким, а от Gd до Lu - к тяже.лым редкоземельныл эле.ментам. РЗМ имеют электронную конфигурацию общего вида 4 "Магнитная" 4/-оболочка последовательно за-по.лняется с уве,тичением атомного номера РЗМ от 57 к=0) у La до 71 ( 14) у Lu. Расположенная в глубине атома незастроенная 4/-оболочка экранирована от влияния кристаллического поля и "зavIopaживaния" орбитального момента атома не происходит. Поэтому магнитный момент в атомах РЗМ определяется как спиновым, так и орбитальным магнитными моментами 4/ -электронов. Для легких РЗМ, 4/ч)болочка которых заполнена менее чем наполовину, орбитальный и спиновый магнитные моменты устанавливаются антипараллельно и полный момент атома J==Z,-5. У гадолиния (и=7) орбитальные моменты электронов скомпенсированы (/,=0) и соответственно J=S. Для тяжелых РЗМ, у которых 4/оболочка заполнена более че.м наполовину, орбитальный и спиновый магнитные моменты устанавливаются параллельно и полный. момент атома J=L+S. [c.22]

Единственное исключение из этой закономерности превращение ОЦК -Fe-> ГЦК 5-Fe, происходящее при нагреве выше 911°С, которое лежит в основе термической обработки стали и чугуна. Однако при 1394°С происходит нормальное превращение ГЦК y-Fe -> ОЦК 5-Fe, связанное с термическим расщеплением Зй/ -оболочки, Уникальный переход обусловлен наличием у Fe четьфсх не спаренных Зс/- орбиталей, определяющих магнитный. момент на атоме Fe, и двух расщепленных Зй -орбиталей. Перекрытие таких Зй -оболочек и обусловливает ОЦК структуру а -Fe при те.мпературах ниже 911°С, Переход а -Fe y-Fe связан t ферро.магнитным состояние 1 железа при температурах ниже 768°С и антиферромагнитным состоянием а (P)-Fe в интервале температур 768-911°С. При 911°С происходит переход антиферро-магнитного ОЦК нм (P)-Fe в парамагнитное ГЦК y-Fe и, следовательно, это превращение не представляет исключения из общей последовательности переходов. [c.35]

Наиболее распространен последний тип ферритов, и его магнитные свойства зависят от разности различно ориентированных магнитных моментов соседних атомов (ионов). Самый распространенный вид керамических ферритов — ферриты, изготовленные из феррошпинелей. Магнитные свойства феррошпинели зависят от расположения ионов Fe+3 и Ме + в кристаллической решетке шпинели. Феррошпинели, обладающие магнитными свойствами, имеют структуру обращенной шпинели, т. е. половина ионов трехвалентного железа из обычного для них октаэдрического положения находится в тетраэдрическом. Формула обращенной шпинели записывается следующим образом [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...