Состояния антиферромагнитные

Магнитные свойства. Наибольший интерес представляют магнитные свойства аморфных сплавов переходных (Мп, Fe, Со, Ni,. ..) и редкоземельных (Ей, Gd и т. д.) металлов с другими металлами и металлоидами. При достаточно высоких температурах эти сплавы находятся в парамагнитном состоянии. Температурные зависимости магнитной восприимчивости хорошо описываются законом Кюри — Вейсса. При понижении температуры ниже 9 в них возникает магнитное упорядочение. Магнитное упорядочение аморфных сплавов может быть ферромагнитным, антиферромагнитным, а также ферримагнитным. В ряде случаев наблюдается состояние спинового стекла. Спиновое стекло характеризуется замораживанием спиновых магнитных моментов в случайных направлениях при температуре ниже некоторой характеристической. Заметим, что состояние спинового стекла обнаружено также и в некоторых кристаллах. [c.374]

Антиферромагнитные вещества характеризуются кристаллическим строением, небольшим коэффициентом магнитной восприимчивости (х га 10 н-10 ), постоянством X В Слабых полях и сложной зависимостью от Я в сильных ПОЛЯХ, специфической зависимостью от температуры, а также температурой точки Нееля, выше которой вещество переходит в парамагнитное состояние. [c.7]

X, парамагнитен. При 20° магнитная восприимчивость = 1,65-10 см . X, имеет антиферромагнитное строение до 44—200° в зависимости от состояния металла и содержания примесей, [c.415]

В интервале температур 100—150°С параметр решетки (а), как и коэффициент термического расширения (а), становятся нечувствительными к повышению температуры. Слабая температурная зависимость коэффициента термического расширения ниже температуры Нееля и его более низкие значения в антиферромагнитном состоянии свидетельствуют о наличии инварных свойств у данных сплавов, что ранее уже отмечалось в работах О. Г. Соколова [2]. [c.74]

На основании этого можно предположить, что изменения в магнитной структуре железомарганцевых сплавов будут проходить по следующей схеме при Ti = Tx, в сплаве с 13% Мп, антиферромагнитное упорядочение 7-фазы, при переходе из парамагнитного состояния в антиферромагнитное, должно проходить с образованием коллинеарной спиновой структуры типа 7-Fe. Эта схема распространяется на сплавы и с меньшим 13% содержанием марганца. При Т ФТх, в сплавах с содержанием марганца более 13%, антиферромагнитное упорядочение в точке Нееля протекает с образованием изотропной спиновой конфигурации, переходящей в коллинеарную в точке Тх [119]. Переход в точке Тх этих сплавов связан с изменением магнитной симметрии 7-фазы, то есть с превращением типа AFi- AF2, подобно тому как это имеет место в хроме и ряде редкоземельных металлов [119]. Образование коллинеарной спиновой магнитной структуры в ГЦК-решетке должно приводить к ее тетрагональному искажению, что подтверждается исследованиями электронной структуры с помощью метода ядерного 7-резонанса [121]. [c.76]

Вторая группа сплавов (15—60% Мп) включает в себя двухфазные (е + у)-сплавы с максимальным количеством 8-мартенсита. Исследование магнитных свойств е-фазы в системе Fe—Мп посвящено небольшое количество работ. Исследованиями с помощью эффекта Мессбауэра и нейтронной дифракции сплавов, содержащих 17,8 25,9 и 28,6% Мп, установлено, что при охлаждении е-фаза, так же как и аустенит, переходит в антиферромагнитное состояние [126]. Температура Нееля е-фазы по данным этой работы составляет —23°С, а средний магнитный момент д, равен 0,25[хБ обе эти величины не зависят от содержания марганца. [c.82]

Переход 7к- 7т сопровождается одновременно переходом из парамагнитного состояния в антиферромагнитное. Такая тождественность температур мартенситного и магнитного превращений наблюдается в сплавах с марганцем, а также других систем легирования Мп—Zn, Мп—Ga, Мп—Ge, в системе Мп—Си при содержании марганца свыше 85%. При меньших содержаниях марганца температура Нееля значительно превышает температуру мартенситного превращения. [c.302]

К (Р-фаза), переходит в антиферромагнитное состояние [7]. [c.270]

Согласно МКК сплав с формулой (Ре] МПх)з51 описывается матрицей, имеющей два столбца, соответствующих компонентам Ре и Мп, и 6 строк, соответствующих трем типам подрешеток, б каждой из которых магнитные моменты железа и марганца находятся в ферромагнитном (I) и антиферромагнитном ( ) состояниях. Пусть — относительное число атомов Мп в подре-шетке А, тогда число атомов Ре в А-узлах будет равно 1—,>и1. Допустим далее, что л 1—относительное число атомов железа в А ( I )-подрешетке и V2 — число атомов марганца в Л ( ). Аналогично 2 — относительное число атомов Мп в подрешетке В, Уз и ч — доля атомов железа и марганца в В ( t )-состояниях, а У5 7 99 [c.99]

Излагается статистическая механика одномерных квантовых систем на основе точных решений, получаемых с помощью анзатца Бете. Сам метод детально демонстрируется на примере гейзенберговской цепочки с обменным взаимодействием между ближайшими соседями и атомным спином <5 = 1/2. Для изотропной (ХХХ-модель) и анизотропной (ХХ2-модель) цепочек подробно выведены уравнения для состояния с произвольным числом тп спиновых отклонений при учете периодических граничных условий. Получаются две системы уравнений — одна для быстрот, параметризующих импульсы, другая — для самих импульсов. Показывается, что вещественные решения для быстрот определяют основное состояние системы, а комплексные решения определяют структуру возбужденных состояний. В частности, показано, что комплексные решения группируются в так называемые струны, которым соответствуют связанные состояния некоторого числа спиновых отклонений (бетевских спиновых комплексов). Описывается структура основного состояния антиферромагнитной цепочки и спектр ее возбуждений. Выводится система уравнений, описывающих термодинамику гейзенберговской цепочки. [c.184]

АФ — антиферромагнитное состояние АФВ между (ikl) — антиферромагнитное взаимодействие между магнитными атомами, принадлежащими соседним плоскостям ikl), которое приводит к антипараллелыюй ориентации магнитных моментов атомов соседних плоскостей ikl) [c.654]

Для примера приведем две нейтронограммы окиси марганца МпО, снятые при температурах 80 и 300 К (рис. 10.12). Соответствующие рентгенограммы одинаковы, так что изменения кристаллической структуры в этом интервале температур не происходит. Появление новых максимумов в нейтроно-грамме при понижении температуры обусловлено тем, что при 120 К МпО переходит в антиферромагнит-ное состояние, причем размер антиферромагнитной ячейки в два раза больше размера химической ячейки (рис. 10.13). [c.558]

В работах [4,5] было рассмотрено влияние примеси внедренных атомов некоторого сорта С на упорядочение и спонтанную намагниченность упорядочивающихся ферро- и антиферромагнитных сплавов А — В как с ОЦК, так и с ГЦК решеткой ). При этом предполагалось, что атомы С могут находиться как в октаэдрических, так и в тетраэдрических междоузлиях. Распределение внедренных атомов по междоузлиям разного типа в упорядоченном состоянии, аналогично (18,14), зависит от степени дальнего порядка ц. В состоянии со спиновым упорядочением (в ферро-или антиферромагнитном состоянии сплава) степень атомного дальнего порядка р, устанавливающаяся при данной температуре, будет зависеть от спонтанной намагниченности ферромагнетика или подрешеток аптпферромагнетика. Поэтому в таких сплавах намагниченность будет оказывать влияние и на распределение внедренных атомов по междоузлиям разного типа. [c.209]

На рис. 5 показаны температурные зависимости упругих свойств прутка диаметром 6 мм и.з нержавеющей стали AIS1303 в состоянии поставки. Экспериментальные точки приведены для иллюстрации высокой точности измерений. Форма кривых обусловлена переходом из парамагнитного в антиферромагнитное состояние при 40 К [2]. [c.382]

В процессе длительной работы в окислительной атмосфере электросопротивление металла увеличивается. Например, после 200-часового нагрева при 1200° С на воздухе р сплава ВХ-1 повышается от 0,13 до 0,15, а после 300 ч — до 0,165 ом- мм Ы. Сплавы хрома не переходят в сверхпроводящее состояние при понижении температуры до 0,7° К. В хроме происходит антиферромагнитное упорядочение при понижении температуры ниже 40—44° С (точка Нееля). Точка Нееля не является константой хрома, так как изменяется от ряда факторов (легирования, содержания примесей и др.). При нагревании выше точки Нееля хром и его малолегированные сплавы переходят в парамагнитное состояние. [c.421]

Смещенная петля (рис. 18, а) имеет такую же форму, как обычная, но сдвинута относительно начала координат. Она сопутствует одновременному существованию у материала ферромагнитного и антиферромагнит-ного состояний. Эффект смещения наблюдается у однодоменных частиц ферромагнитных металлов, покрытых слоем антиферромагнетика (например, у оксидированных частиц кобальта) и у некоторых сплавов (никель — марганец, железо — алюминий, уран — марганец и др.), хотя для сплавов еще не решен вопрос о существовании дискретных ферромагнитных и антиферромагнитных областей. Для получения сдвинутой петли материал должен пройти термомагнитную обработку путем охлаждения в сильном магнитном поле (порядка 1000 кА/м) от температуры Нееля для антиферромагнетика до темпера- [c.17]

А.— магнитоупорядоченное состояние кристаллич. вещества, в к-ром все или часть соседних атомщых магн, моментов направлены так (как правило, антипараллельно), что суммарный магн. момент элементарной магн. ячейки кристалла равен нулю или составляет малую долю атомного момента). Ось, вдоль к-рой ориентированы антиферромагнитно-упорядоченные атомные магн. моменты, наз. осью антиферромагнетизма. А. устанавливается при теми-рах Т ниже Нееля точки 1 л - В более широком смысле А. наз, совокупность физ, свойств вещества в указанном состоянии. На рис. 1 приведены простейшие примеры антиферро-магн. упорядочения. Вещества, в к-рых устанавливается антиферромагн. порядок, наз. антиферромагнетиками (АФМ). [c.108]

Кроме двух параметров (г, U или t, J) X. м. характеризуется еще одним параметром — электронной концентрацией п (число электронов на один узел решётки). В этой невырожденной модели п меняется в пределах 0< <2, причём поведение системы существенно зависит от величины п. Из (3) видно, что при половинном заполнении зоны (п = ) гамильтониан /—У-модели сводится к гамильтониану Гейзенберга модели с атомным локализованным спином S— jj, так что основное состояние системы должно быть антиферромагнитным с волновым вектором Й = (п, я, п). За счёт взаимодействия электронных состояний с антиферромагн. порядком при п — 1 должна открываться щель на поверхности Ферми, так что в этих условиях система должна быть диэлектриком. При отклонении от половинного заполнения в системе появляется дырочная проводимость, а антиферромагн. порядок ослабляется за счёт движения дырок, так что при нек-рой концентрации дырок антиферромагнетизм исчезает при последующем уменьшении п сильно коррелированная система переходит в режим ферми-жидкости. Т. о., из рассмотрения двух предельных случаев ясно, что при изменении п должен существовать кроссовер от ферми-жидкостного поведения в фазу диэлектрич. состояния и одновременно кроссовер от коллективизированного магнетизма к магнетизму с локализованными маги, моментами. При фиксированном и аналогичный кроссовер должен возникать с ростом U. Эти наиб, интересные явления появляются в области промежуточных значений U W, где возмущений теория не работает, поэтому необходимо использовать при анализе X. м. другие приближённые подходы, не основанные на разложениях по параметрам UjW или WjU. Ниже рассматривается ряд таких подходов [2]. [c.392]

Единственное исключение из этой закономерности превращение ОЦК -Fe-> ГЦК 5-Fe, происходящее при нагреве выше 911°С, которое лежит в основе термической обработки стали и чугуна. Однако при 1394°С происходит нормальное превращение ГЦК y-Fe -> ОЦК 5-Fe, связанное с термическим расщеплением Зй/ -оболочки, Уникальный переход обусловлен наличием у Fe четьфсх не спаренных Зс/- орбиталей, определяющих магнитный. момент на атоме Fe, и двух расщепленных Зй -орбиталей. Перекрытие таких Зй -оболочек и обусловливает ОЦК структуру а -Fe при те.мпературах ниже 911°С, Переход а -Fe y-Fe связан t ферро.магнитным состояние 1 железа при температурах ниже 768°С и антиферромагнитным состоянием а (P)-Fe в интервале температур 768-911°С. При 911°С происходит переход антиферро-магнитного ОЦК нм (P)-Fe в парамагнитное ГЦК y-Fe и, следовательно, это превращение не представляет исключения из общей последовательности переходов. [c.35]

Вещества даже одного и того же химического состава в зависимости от кристаллического строения и фазового состава могут находиться в различных магнрпньк состояниях. Например, Ре, Со и Ni с кристаллическим строением ниже определенной температуры точка Кюри) обладают ферромагаитными свойствами, а выше этой температуры они парамагнитны. Переход из парамагнитного состояния в антиферромагнитное происходит при понижении температуры (ниже темпертуры Нееля Г ) и представляет собой фазовое превращение 2-го рода. У некоторых редкоземельных металлов между ферро- и парамагнитной температурными областями существует антиферромагнитная область. [c.98]

В интервале низкотемпературной хрупкости аустенит-яых сплавов с 37,76% [118] и 40% Мп [120] в качестве общей закономерности отмечается наличие аномалий на температурной зависимости физических свойств. Авторы работ [115, 120, 189] предполагают, что поведение физических свойств железомарганцевых сплавов при низких температурах вызвано магнитным превращением АР - АР2 (переходом изотропной спиновой структуры, образующейся в точке Нееля, к коллинеарной). Коллинеарпое расположение спинов должно приводить к тетрагональному искажению ГЦК-решетки железомарганцевых аустенитных сплавов (степень тетрагональности в четвертом знаке), что может являться одной из причин охрупчивания данных сплавов при низких температурах. В этом случае температура перехода в хрупкое состояние должна быть ниже температуры антиферромагнитного упорядочения аустени-та, что и наблюдается при сопоставлении данных, полученных в работе [189] и исследованиях автора. Потеря симметрии ГЦК-решетки при низкотемпературном антиферро-магнитном упорядочении 7-сплавов приводит к образованию новой фазы с ГЦТ-решеткой, что в свою очередь со- [c.244]

В отличие от антиферромагнитного состояния массивного. металла кластер rij несет магнитный момент, который следующим образом распределяется по объему —0,7 [Хв для центрального атома, +4,1 цв для первых и —3,4 [Хв Для вторых соседей. Согласно нейтронографическим измерениям магнитный момент атомов каждой из лодрешеток массивного антиферромагнитного хрома равен 0,7 д,в. Таким образом, магнитное состояние сердцевины Сг , практически такое же, как у массивного металла, по в то же время результирующий магнитный момент этого кластера обусловлен поверхностным эффектом, т. е. неполной компенсацией магнитных моментов электронов с противоположной ориентацией спинов. [c.247]

Для ванадия = 1,25 вн, где а — нормальный равновесный параметр решетки, В случае при увеличении Яц до 1,4 вн получены следующие результаты. Во-первых, величина и знак магнитных моментов для центрального и периферийных атомов являются чувствительными функциями размеров кластера. Во-вторых, в кластере наблюдается более сложное расположение спинов, чем допускают условия симметрии в зонной теории для однородного ферромагнетика. Это усложненное распределение спинов происходит при проме-жуточны.х значениях измененного параметра решетки и представляет собой либо искаженное антиферромагнитное состояние, подобное Сг15, при а=1,1 а , либо смешанное ферроантиферромагнитное состояние при а = (1,2- 1,3) Ян1 характеризуемое тем, что у некоторых ближайших соседей спины параллельны, тогда как у других они антипараллельны. [c.247]

Интересную нестабильность магнитного поведения демонстрируют тонкие пленки y-Fe, эпитаксиально выращенные на разных гранях монокристалла меди [1074]. Так, эпитаксиальные пленки y-Fe на u(llO) и u(lll) являются ферромагнитными, а на u(lOO) — антиферромагнитными. Чтобы показать зависимость магнетизма пленки от ее растяжения, Градман и Исберт [1074] эпитаксиально выращивали ГЦК-пленку y-Fe (111) толщиной в 2—3 атомных слоя на подложке из сплава ui- Au (111) переменного состава, параметр решетки которого возрастает по правилу Вегарда с увеличением концентрации золота. В результате пленки изменяли свое состояние от слабого ферромагнетизма (0,6 Хв/атом), когда они приготавливались на u(lll), к сильному ферромагнетизму (2,6 Хв/атом) при выращивании в растянутом состоянии на подложке Си— (14 ат. %) Аи. Для двух- и трехслойных пленок температура Кюри Гк соответственно равнялась 300+50 и 420 60 К. Трехслойные пленки, возможно, были островковыми. [c.322]

Выше точки Кюри впло ть до 910° С вследствие сохранения четырех неспаренных и двух спиново-расщепленных 3 -электронов на атоме железа остается магнитный момент 2,22цв и сохраняется ОЦК решетка, но железо переходит в антиферромагнитное состояние, которому отвечает более высокая энергия. Магнитные моменты на атомах в двух простых кубических подрешетках, из которых составлена ОЦК решетка немагнитного а- или, точнее, антиферромагнит-ного Р-железа, направлены антипараллельно. [c.72]

Переходы ферромагнетик — парамагнетик F Р) и антиферромагнетик парамагнетик (А — Р) являются фазовыми переходами второго рода, в случае которых при охлаждении ниже температуры перехода Тс упорядочение в расположении спинов наступает постепенно. Такие изменения обычно сопровояодаются резким изменением наклона кривых температурной зависимости периодов решетки, в результате чего производная daldT претерпевает разрыв при Тс 1120]. В то же время превращение из ферромагнитного в антиферромагнитное состояние (/ — Л) является переходом первого рода, который характеризуется резким изменением ориентации спинов и сопровождается уже не только изменением наклона кривой температурной зависимости периодов решетки, но и появлением на ней разрыва [120]. Переходы второго рода F — Р тх А Р являются обратимыми, тогда как переходы первого рода сопровождаются появлением обычного температурного гистерезиса в области превращения. [c.197]

Рис. 30.2. Зависимость числа нейтронов N, рассеянных на угол , (нейтронограммы) для МпРг в парамагнитном (Т = 295° К) и антиферромагнитном (Т = 23° К) состояниях [14]. Пики (100) и (201), запрещенные при ядерном рассеянии, разрешены при магнитном рассеянии и появляются при переходе в антиферромагнитное состояние.

Согласно исследованиям Номура с сотрудниками [10], ортосиликат кобальта G02SIO4 при 49 + 2°К претерпевает магнитное превращение, когда при понижении температуры от парамагнитного состояния переходит в антиферромагнитное. В области парамагнитного состояния наблюдается строгое подчинение закону Кюри—Вейсса с — 5.09 + 0.6 [ig и 6 = 65+2° К. [c.123]

Тутов с сотрудниками [4] показали, что в системе существует еще одно соединение В120з-2Ре20д, полученное в виде монокристаллов (кристаллизация из расплавов), относящихся к ромбической сингонии с параметрами элементарной ячейки а=7.88, 6=8.40, с=6.00 А плотность пикнометрическая 6.81 г/см . При 265° К, по-видимому, происходит переход из парамагнитного в антиферромагнитное состояние. [c.705]

Изучение аномалии теплопроводности при фазовых переходах полупроводников из ферромагнитного в парамагнитное состояние представляет интерес в связи с вопросами спин-фоионного взаимодействия и переноса энергии магнонами. В [1—3] была измерена теплопроводность некоторых антиферромагнитных соединений переходных металлов выше и ниже температуры Нееля. На основании полученных результатов авторы пришли к выводу, что теплопроводность, возникаюшая за счет спиновых волн, отсутствует, но наблюдается дополнительное рассеяние фононов вблизи точки перехода в парамагнитное состояние. [c.359]

Такой эффект впервые наблюдали в 1956 г. Мейклджон и Бив на мелких частицах металлического кобальта, покрытых антнферромагнитной окисью кобальта, при охлаждении этого материала до температуры ниже точки Нееля окиси кобальта (293 °К) в магнитном поле 10000 э. Это явление они объяснили обменным взаимодействием двух магнитных веществ, находящихся в ферро- и антиферромагнитном состояниях и имеющих поверхность соприкосновения. Поэтому такую однонаправленную анизотропию называют еще обменной [1]. [c.109]

Смотреть страницы где упоминается термин Состояния антиферромагнитные : [c.394] [c.348] [c.585] [c.205] [c.649] [c.652] [c.232] [c.8] [c.118] [c.679] [c.252] [c.533] [c.577] [c.396] [c.394] [c.605] [c.200] [c.249] [c.250] [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...