Магнитные ферриты

Превращение магнитного феррита в немагнитный и обратно соответствует точкам Ас и Аг . Независимо от содержания углерода в стали точка Лг находится при температуре 768° С. Она существует только у сталей, содержащих менее 0,6% углерода. В сталях с большим содержанием углерода магнитное превра- [c.120]

Керамические материалы разнообразны по свойствам и области применения. В электротехнике используют керамику в качестве полупроводниковых, магнитных (ферриты), сегнето- и пьезоэлектрических материалов. [c.200]

Мягкие магнитные ферриты изготовляют главным образом на основе систем NiO —ZnO — РегОз или МпО — ZnO — РегОз они обладают чрезвычайно высоким удельным электросопротивлением. [c.211]

Превращение магнитного феррита в немагнитный и обратно соответствует точкам Ас и Аг . Независимо от содержания углерода в стали точка А находится при температуре 768° С. Она существует только у сталей, содержащих менее 0,6% углерода. В сталях с большим содержанием углерода магнитное превращение наступает при достижении линии OSK на диаграмме состояния, когда заканчивается превращение феррита в аустенит. [c.115]

Керамические материалы могут быть весьма разнообразны по свойствам и области применения в электротехнике в последние годы используют керамические материалы в качестве полупроводниковых (см. стр. 354), магнитных (ферриты, см. стр. 383) и т. п. Чрезвычайно большое значение имеют керамические электроизоляционные материалы, которые мы и рассмотрим в настоящем параграфе. [c.238]

С изменением состава ферритов существенно меняются их свойства например, величина магнитной проницаемости р). [c.385]

Ферриты, подобно пьезокерамике, обладают определенным температурным диапазоном проявления магнитных свойств и соответствующей предельной температурой, до которой проявляются магнитные войства (точка Кюри). Магнитная проницаемость и диэлектрические потери ферритов зависят от температуры и частоты. Так, магнитная проницаемость ферритов с повышением частоты понижается (величина р может составлять от единицы до тысячи). [c.385]

Большинство ферримагнетиков относятся к ионным кристаллам и поэтому обладают низкой электропроводностью. В сочетании с хорошими магнитными свойствами (высокая магнитная проницаемость, большая намагниченность насыщения и т. д.) — это важное преимущество по сравнению с обычными ферромагнетиками. Именно это качество позволило использовать ферриты в технике сверхвысоких частот, где они произвели -целый переворот. Обычные ферромагнитные материалы, обладающие высокой проводимостью, [c.342]

В последнее время в связи с микроминиатюризацией радиоэлектронной аппаратуры проявляется большой интерес к изучению и использованию для обработки информации специфических доменных структур — полосовых, цилиндрических магнитных доменов (ЦМД) и ряда других. Долгое время микроминиатюризация магнитных элементов и устройств значительно отставала от микроминиатюризации полупроводниковых устройств. Однако в последние годы здесь достигнуты большие успехи. Они связаны с возможностью использования единичного магнитного домена в качестве элементарного носителя информации. Обычно таким носителем информации является ЦМД. Он формируется при определенных условиях в монокристаллических пластинках или пленках некоторых ферритов. [c.349]

ФЕРРИТЫ И ДРУГИЕ МАГНИТНЫЕ ДИЭЛЕКТРИКИ [c.707]

При описании магнитных свойств ферритов пользуются также удельной намагниченностью насыщения [c.707]

Энергию магнитного взаимодействия, зависящую от ориентации намагниченности относительно кристаллографических осей, называют энергией магнитной кристаллографической анизотропии. Для кубического кристалла (к ним относятся ферриты со структурой шпинели и г[)аната) эту энергию Еа обычно записывают в виде [2] [c.708]

Магнитоакустические эффекты в ферритах возникают в результате взаимодействия спинов магнитных ионов и упругих колебаний кристаллической решетки, т. е. в результате тех же взаимодействий, которые определяют магнитострикционные эффекты. Выражение для упругой и магнитоупругой энергий можно записать в виде [c.708]

Рис. 29.3. Магнитные моменты насыщения pJJ, при О К некоторых смешанных ферритов, полученных замещением магнитных ионов двухвалентного металла Ме + немагнитными ионами цинка (Ме2+ — один из ионов Мп, Fe, Со, Ni, Си, Mg или Lio.s Feo.s) [37]

Рис. 29.7. Зависимость начальной магнитной проницаемости (1н смешанных марганец-цинковых ферритов от температуры [5J

Рис. 29.8. Зависимость начальной магнитной проницаемости температуры для ферритов Fe РегО [72]

Рис. 29.6. Зависимость начальной магнитной проницаемости fi,H ферритов в системе Ni—ZnO—РегОз от их состава [71]

Рис. 29.9. Зависимость вещественной ц и мнимой ц" частей начальной магнитной проницаемости от частоты для поликристаллического феррита

Таблица 29.19. Поля и константы магнитной кристаллографической анизотропии иттриевых ферритов-гранатов при температуре 20" С [121 —129]

Весьма высокой коэрцитивной силой обладают бариевые ферриты ВаО-бРезОд. Как и другие магнитные ферриты они относятся к не-скомпенсированным антиферромагнетикам бариевый феррит обладает гексагональной кристаллической решеткой. Высокая коэрцитивная сила обусловлена его структурой — разбиёнием на однодоменные частицы с высокой кристаллографической анизотропией. Составляю- [c.269]

Типичными ферритами являются сложные ферриты, имеющие большое практическое значение. Эти ферриты представляют собой твердые растворы ферромагнитных ферритов никеля, марганца, магния и меди. Ферриты получают методом прессования порошков с последующим обжигом до спекания при температурах от 1000 до 1300°. Ферритовые изделия широко применяют в технике связи, автоматике, телемеханике, для изготовления деталей электроизмерительных приборов, работающих при звуковых и высоких частотах, катушек индуктивности, магнитных усилителей, радиоволновых элементов, экранов и пр. Ферриты обладают в 10" — О раз большим электрическим сопротивлением, чем металлы. Добавляя немагнитный феррит цинка к магнитным ферритам (например, введение в феррит N 0.РегОз, феррита гпО.РегОз), можно улучшить их магнитные свойства. Это объясняется снижением точки Кюри до температур, превышающих на 50—100° рабочую температуру изделйй вблизи же точки Кюри магнитная проницаемость феррита резко возрастает. [c.324]

В последнее время широкое применение получили высокопроницаемые магнитные материалы — оксиферы (ферриты), представляющие собой окислы металлов типа Л1з04. Однако ферриты уже не обладают металлическими свойствами, они нолупроводники и здесь не рассмотрены. [c.551]

Применение электрофизических и электрохимических способов размерной обработки материалов, предназначенных главным образом для отраслей новой техники, где широко применяются жаропрочные, нержавеющие, магнитные и другие высоколегированные стали и твердые сплавы, полупроводники, рубины, алмазы, кварц, ферриты и другие материалы, обработка которых обычными механическими способами затруднительна или часто невозможна. К числу электрофизических способов обработки относятся электроискровая, электроим-пульсная, электроконтактная и анодно-механическая. [c.122]

Ферромагнитная керамика (ферриты) — это соединения типа МедО-РезОд или МеО-РедОд(где МедО и МеО — условное обозначение окислов одно- или двухвалентных металлов соответственно), характеризующиеся высокой магнитной проницаемостью и хорошими диэлектрическими свойствами. Ферриты имеют кристаллическую решетку К8. [c.384]

Ферриты можно рассматривать также как пр фодные магнитные минералы — магнетит РеО-РедОд, в которых двухвалентный РеО [c.384]

В зависимости от состава и свойств ферритов из них изготавливают различные контурные катушки, магнитные экраны, сердечники, ан-"еины радио- и телеприемных устройств, блоки ЗУ современных ЭВМ я т. д. Различают магнитномягкие, с прямоугольной петлей гистерезиса и магнитнотвердые ферриты. [c.385]

Магнитные материалы с прямоугольной петлей гистерезиса (ППГ) применяют в элементах логики и вычислительной техники. Наибольшее распространение получили ферриты с ППГ на основе системы MgO— МпО—FejOg (обозначают ВТ). Число, стоящее в марке пмед буквами, означает коэрцитивную силу в эрстедах (например, 0,9ВТ). [c.134]

Биакс — магнитный запоминающий элемент с неразрушающим считыванием информации из феррита с прямоугольной петлей гистерезиса размеры элемента порядка IX 1X2 мм, частота опроса до 10 МГц, частота записи значительно ниже [9]. [c.140]

О К до некоторой критической 0n, называемой температурой Нееля. Если при антипараллельной ориентации локализованных магнитных моментов результирующая намагниченность кристалла равна нулю, то имеет место антиферромагнетизм. Если при этом полной компенсации магнитного момента нет, то говорят о ферримагие-тизме. Различные типы магнитного упорядочения иллюстрируются рис. 10.13. Наиболее типичными ферримагнетиками являются ферриты— двойные окислы металлов состава МО-РеаОз, где М — двухвалэнтный металл (Mg=+, Zn +, u +, Ni"+, Fe +, Mn +). [c.341]

Если В антиферромагнетике магнитные моменты атомов, направленные на встречу друг другу, неполностью взаимно компенсируются, то о данном явлении говорят как о веско мпенсированном антиферромагнетизме (ферри-магнетизме). Степень нескомпенсированности у различных ферримагнитных веществ неодинакова. Так, например, ферримагнетики типа Ее20з-Ы10 и ЕегОз-МпО, относящиеся к классу ферритов, обладают Сильным ферромагнетизмом. [c.152]

Магнитные свойства. Среди магнитоупорядоченных материалов в особую группу выделяют ферримагнетики, или, иначе, ферриты. В отличие от простых ферромагнетиков, или антиферромагнетиков, характерной особенностью которых является расположение магнитных атомов в трансляционно-эквивалентных узлах, к ферримагнети-кам относят материалы, в которых имеются неэквивалентные в кристаллографическом и (или) в магнитном отношении подрешетки. При таком определении ферри-магнетизма ферромагнетик представляет собой частный Jiy4afl ферримагнетика с одной магнитной подрешеткой, а простой антиферромагнетик — частный случай ферримагнетика с двумя эквивалентными подрешетками. Наличие неэквивалентных подрешеток определяет богатство магнитных свойств ферримагнетиков, отличающихся от свойств ферро- и антиферромагнетиков, хотя при определенных условиях можно найти общие черты среди этих различных групп магнетиков. [c.707]

Магнитные свойства ферримагнетиков были впервые объяснены Неелем fl] на основе двухподрешеточной модели, предложенной им для ферритов со структурой шпинели (см. ниже), в которой магнитные ионы занимают тетраэдрические позиции (узлы Л) и октаэдрические позиции (узлы В), Основным взаимодействием является антиферромагнитное (отрицательное) взаимодействие между ионами из различных подрешеток, что вызывает [c.707]

Амплитуда и форма резонансной кривой поглощения определяются процессами релаксации. Наличие их приводит к тому, что компоненты тензора магнитной проницаемости становятся комплексными величинами. При отсутствии внешнего магнитного поля магнитная проницаемость скалярна. Ширина резонансной кривой ферромагнитного резонанса АН обычно определяется как разность полей, при которых мнимая часть диагональной компоненты тензора проницаемости ц" составляет половину своего значения м-"рез в точке резонанса. Зависимость ее вещественной ц и мнимой ц" частей от частоты называют магнитными спектрами. Для магнитных спектров ферритов характерно наличие двух областей дисперсии. Низкочастотная область дисперсии обусловлена смещением границ доменов, а более высокочастотная — естественг.ым ферромагнитным резонансом в эффективных полях анизотропии и размагничивающих полях. [c.708]

Оптические и магнитооптические свойства. Ферриты обладают сравнительно высокой прозрачностью в ряде участков ближнего и далекого инфракрасного спектров. Ферриты-гранаты характеризуются лучшей прозрачностью, чем ферриты-шпинели. Так, в иттриевом феррите-гранате имеются окна прозрачности при длинах волн K>L<0,1 мм и 1<л<10 мкм между двумя этими областями наблюдается сильное решеточное поглощение. В редкоземельных ферритах-гранатах в первой области прозрачности могут наблюдаться поглощение при ферромагнитном резонансе (если поле анизотропии велико) в случае обменного резонанса редкоземельной подрешетки в поле железных подрешеток, а также электронные переходы между уровнями основного мультиплета редкоземельных ионов. Во второй области наблюдаются электронные переходы в редкоземельных ионах и (при более коротких длинах волн) электронные переходы в ионах яселеза в октаэдрических и тетраэдрических позициях. Ферриты-гранаты в видимой и ближней инфракрасных областях спектра обнаруживают значительный эффект Фарадея при распространении света вдоль вектора намагниченности и примерно такой же по модулю эффект Коттона — Мутона (магнитное линейное двупреломле-ние) при распространении света перпендикулярно вектору намагниченности fl09—110]. [c.708]

Ниже рассмотрены характерные особенности структуры и магнитных свойств различных групп ферритов, наиболее интересных в научном и техническом аспектах, а именно ферритов со структурой шпинели, граната, гек-сгферритов. Кроме того, приведены некоторые сведения о свойствах халькогенидных шпинелей, обладающих ферромагнитными и антиферромагнитными свойствами, а также сведения о ферромагнитных и антиферромагнит-ных халькогенидах европия и других ферромагнетиков с различной структурой. Свойства большого и важного класса ортоферритов рассмотрены в главе об антиферромагнетиках. [c.709]

Магнитные свойства и намагниченность насыщения. В гранатах в отличие от ферритов со структурой шпине-ля были введены в рассмотрение три магнитные подре-шетки. Наиболее сильное антиферромагнитное взаимодействие, определяющее температуру Кюри Тс, осуществляется между ионами трехвалентного железа в октаэдрической 16а- и тетраэдрической 24 -подрешетках. Подрешетка редкоземельных ионов 24с наиболее сильно связана отрицательным обменным взаимодействием с тетраэдрической подрешеткоД (в гранатах с легкими редкоземельными ионами от Рг до Sm — октаэдрической подрещеткой), причем эта связь примерно в 10 раз слабее, чем (а — d)- взаимодействие. Намагниченность насыщения Ms в случае тяжелых редкоземельных гра- [c.716]

Рис. 29.30. Анизотропия магнитного линейного двупре-ломления на волне А= 1,15 мкм при 7 = 300 К в ферритах-гранатах гольмия, европия и самария [161]

Значительный прогресс в этой области и в теории параметрических явлений, которым мы обязаны школе Мандельштама и Папалекси, был достигнут в 50-е годы после появления высококачественных магнитных материалов (ферритов) и параметрических полупроводниковых диодов. Вольт-амперная и вольт-фарадная характеристики полупроводникового диода показаны на рис. 4.12. Как мы видим, в запорном (н<0) направлении ток через ДИО.Г практически отсутствует, а емкость легко меняется [c.151]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...