Сила архимедова сопротивления

Ответ. 1) h i = 3,2 м Р == 90 Н 2) v =- 7 м/с 3) горизонтальная сила (лобовое сопротивление) Р == 400 Н вертикальная (архимедова) Р = 310 Н, суммарная Р = 505 Н. [c.118]

Горизонтальная сила (лобовое сопротивление) Р = 400 Н вертикальная (архимедова) Р = [c.120]

На твердую частицу, находящуюся на наклонной плоскости в движущемся потоке жидкости (рис. 9), действует несколько сил собственно гравитационная сила Р (сила тяжести минус Архимедова сила), сила трения Т, сила лобового сопротивления Fx и подъемная сила Fn от турбулентных вихрей. Соотношение этих сил зависит от скорости и толщины потока, шероховатости поверхности плоскости, [c.48]

Р е ш е и и е. На рис. I.I89 показаны силы, действующие на теплоход G — сила тяжести, Р — сила давления воды (архимедова сила) и Т — сила сопротивления воды движению судна. [c.162]

Действующие на аэростат силы суть сила тяжести mg, подъемная архимедова сила Q, равная весу вытесненного объема воздуха, и сила сопротивления, которую примем пропорциональной квадрату скорости. Относительная скорость с сбрасываемого балласта направлена вниз, поэтому ее проекция на направление восходящей вертикали (оси Ог) равна (—с). По основному уравнению (16) получаем [c.113]

На каплю, движущуюся в потоке, действуют сила сопротивления в однородном потоке, сила, вызванная градиентом давления в потоке, сила, вызванная ускорением частицы в потоке, сила тяжести и архимедова сила. Ввиду того, что плотность жидкости много больше плотности газа н капли движутся со скоростями, значительно превышающими скорость свободного падения, будем пренебрегать всеми силами, кроме силы сопротивления. Сила сопротивления зависит от формы капли и числа Ре, подсчитанного по скорости капли относительно газа. В общем случае эта зависимость определяется только экспериментально. [c.224]

Первый член этого уравнения представляет собою архимедову силу, отрывающую пузырь от стенки. Второй член представляет собою гидродинамическое сопротивление движению пузыря и третий — силу поверхностного натяжения, прижимающую ножку пузыря к стенке. Отсюда [c.395]

Архимедова сила может наблюдаться не только в тяжелой, т. е. находящейся под действием сил веса жидкости, но и в любом случае, когда тело находится в переменном поле давлений. Такова, например, индукция закрытого рабочего участка аэродинамической трубы с твердыми стенками на помещенное в трубу удлиненное тело, обусловленная падением давления в направлении потока из-за наличия сопротивления самого рабочего участка. [c.83]

Определим эту скорость. Для этого рассмотрим твердое тело А объемом V, которое находится в потоке жидкости, поднимающейся вертикально вверх (рис. 4.52). Пусть плотность тела будет рт, плотность жидкости рж, средняя скорость ее течения Иж- На рассматриваемое тело действуют следующие силы сила тяжести (вес) С = рт У, подъемная архимедова сила / = ржЯ < направленная по вертикали снизу вверх, и сила сопротивления, определяемая по общей формуле сопротивления при обтекании тел = и направленная вертикально вверх. [c.164]

Дифференциальное уравнение (1), учитывающее силы тяжести, архимедову и стоксову силу сопротивления, служит примером механической модели, одновременно в принципе объясняющей два технологических процесса — флотации и седиментации. [c.5]

Обозначим через т массу корабля и через Уо его скорость в момент остановки двигателей. На корабль действуют три силы сила тяжести mg, архимедова сила О и сила сопротивления Р, причем Р = аи , где а — постоянный коэффициент жидкостного сопротивления. Первые две силы вертикальны, а сила сопротивления горизонтальна и направлена в сторону, противоположную скорости корабля (рис, 1,7). [c.30]

Указание. Так как гравитационное подобие отсутствует (значения числа Фруда для модели и натуры неодинаковы), поля давлений на поверхности тела в модели и натуре неподобны. Поэтому действующую на тело суммарную силу нельзя пересчитывать по закону динамического подобия. Этому закону будет удовлетворять только сила лобового сопротивления, возникающая при обтекании тела, которая равна рагнюсти вектора суммарном силы Р н архимедовой силы Ра = = pgV, обусловленной весомостью жидкости. Так как в условиях задачи эти силы при вертикальном положении капала направлены противоположно, получаем для пересчета сил [c.118]

На судно действуют вес Р, выталкивающая сила (архимедова сила) D, сила упора винтов Q, сила сопротивления Т. [c.298]

Получим уравнение подобия для теплоотдачи при свободном движении жидкости. Метод подобия используем в упрощенной форме, не проводя детального анализа системы дифференциальных уравнений конвективного теплообмена (см. 49, 50). При этом будем полагать, что движение среды в области динамического пограничного слоя осуществляется под действием двух сил архимедовой (движущая сила) и силы вязкого трения (сила сопротивления). Силами инерции пренебрегаем. [c.394]

Пример расходомера постоянного перепада давления— ротаметр (рис. 39). Он состоит из конической трубы / с помещенным в нем поплавком 2, воспринимающим гидродинамическое давление обтекающей его жидкости. При подъеме поплавка скорость жидкости из-за увеличения сечения трубы уменьшается. При достижении равенства суммы всех действующих на поплавок сил (архимедовой, сил тяжести и сопротивления обтеканию) он останавливается в положении, соответствующем данному расходу. Существуют расходомеры и других типов (индукционные, акустические и др.), однако их применение более ограничено. [c.71]

Пусть частица объемом V и плотностью удерживается иа весу набегающим со скоростью потоком жидкости. Сила тяжести частицы С = уравновешивается архимедовой силой = = направленной вверх по вертикали, и силой лобового сопротивления, определяемой по формуле (4.18). Из условия равновесия этих сил (равенства проекций этих сил на направление движения жидкости) получим [c.44]

Проведем из начального положения точки С вертикально вниз ось Сх и изобразим цилиндр в произвольном положении, при котором точка С смещена вниз т величину X (рис. 261, б). На цилиндр в этом сложении действуют сила тяжести Р, архимедова сила J/ и сила сопротивления R (при ABi eHjHH цилиндра вниз, т. е. когда Vx>0, она направлена вверх) изобразим силы Р к R приложенными в точке С. Поскольку дополнительное погружение цилиндра равно х, то N=yS h+x)= =NQ-i ySx (мы видим, что N здесь является восстанавливающей силой, пропорциональной смещению х . Составляя дифференциальное уравнение поступательного движения цилиндра в проекции на ось Сх, получим [c.241]

Решение, Вес судна Р уравновешивается архимедовой силой А. В горизонтальном направлении действует одна только сила сопротивления воды R, направленная в сторону, противоположную скорости судна. Направляя ось х в сторону движения, имеем [c.285]

Решение. Система состоит из трех тел, которые примем за материальные точки. Внешними силами являются силы тяжести Pi, Pj, Р3, силы выталкивания (архимедовы силы) D , D , сила сопротивления R и сила упора винтов Q (рнс. 541, б). Приложим к точкам силы инерции jf = — [c.384]

Пример 3.9.5. Рассмотрим груз, подвешенный на пружине к некоторому основанию. К грузу с помощью штока прикреплен поршень, перемещающийся в цилиндрическом сосуде, наполненном жидким маслом (демпфер) (рис. 3.9.4). В положении равновесия вес груза с поршнем за вычетом архимедовой силы равен силе, развиваемой пружиной Р = с(/ — /о), где с — жесткость, /о — длина нерастянутой пружины, / — длина пружины в положении равновесия. Если пружину укоротить на величину х, то сила, развиваемая пружиной, будет Г — с 1 — х — /о). Груз под действием силы тяжести начнет опускаться. Масло из нижней части сосуда, просачиваясь между краями поршня и стенками цилиндра в верхнюю часть, окажет поршню сопротивление силой = —ах. Уравнение движения груза примет вид [c.218]

Опущенное в жидкость тело под действием силы тяжести тела и архимедовой силы Ра = РЯ т. сли 0 . > Ра, будет двигаться вниз. При появлении относительной скорости между телом и жидкостью возникает сила сопротивления [c.124]

Если приравнять полное сопротивление сферы архимедовой силе (1.19), то легко получить скорость установившегося движения сферы под действием силы Архимеда. [c.183]

Определим эту скорость. Для этого рассмотрим твердое тело А объема V, находящееся в потоке жидкости, поднимающемся вертикально вверх (рис. 128). Пусть плотность тела будет р. , плотность жидкости Рж и средняя скорость ее течения На рассматриваемое тело действуют следующие силы сила тяжести (вес тела) G=PxgV", подъемная архимедова сила R = p gV", направленная по вертикали снизу вверх, и сила сопротивления, определяемая по [c.182]

Этот критерий характеризует соотношение подъемной (архимедовой) силы, действующей на данный элемент потока под влиянием разности плотностей фаз, и силы сопротивления, вызываемой молекулярной вязкостью. [c.26]

Если слой находится в равновесии ( неподвижен) и температура его постоянна и равна окружающей среде, то неподвижные газы, заполняющие промежутки между кусками, будут по всей высоте слоя находиться под одним и тем же давлением, так как горизонтальное давление слоя воспринимается стенами шахты, а вертикальное — нижележащим слоем и в конечном счете — дном шахты. По указанной причине статическое давление газа внизу шахты практически не связано с вертикальным давлением слоя. При увеличении плотности газа вертикальное давление слоя практически ничтожно уменьшается за счет действия архимедовых сил. Таким образом, потребное давление газа для обеспечения фильтрации его через слой определяется исключительно сопротивлением слоя движению газа. [c.316]

Отстаивание. Самый простой способ очистки — отстаивание— основан на том факте, что плотность примесей выше плотности металла. При достаточно длительной выдержке частицы взвесей оседают на дно бака. Установившуюся скорость оседания можно найти из условия равенства веса частицы сумме архимедовой силы и силы сопротивления [c.131]

В первом приближении капли рассматриваются как сферы. На них действуют аэродинамические силы сопротивления, силы от градиента давления, а также силы тяжести и архимедовы. [c.53]

При We > 1 капли деформируются, причем в определенной области размеров увеличение архимедовой силы с ростом объема капли компенсируется ростом силы сопротивления за счет большего сплющивания капли, так что скорость падения остается неизменной [c.91]

Для определения величины нисходящего потока рассмотрим движение одной частицы под действием силы тяжести, архимедовой силы и силы сопротивления движению, равной — аг, где а == бягг] Запишем уравнение Ньютона [c.192]

Равенство (7.17) представляет собой формулу Стокса для сопротивления шара при его движении в неограниченной вязкой жидкости. Согласно этой формуле сопротавленае движению шара про-аорцаонально коэффициенту вязкости, радиусу шара и скорости движения в первой степени. Формула Стокса (7.17) для сопротивления шара получена при условии отбрасывания в уравнениях движения вязкой несжимаемой жидкости квадратичных членов инерции, поэтому она может считаться справедливой только при сравнительно малых значениях чисел Рейнольдса. Тем не менее, эта формула находит себе широкое применение. В частности, она широко используется 6 коллоидной химии, в молекулярной физике и метеорологии. Пользуясь этой формулой, можно определять скорость осаждения мелких капель тумана, коллоидных частиц, частиц ила и прочих мелких частиц. Приравнивая силу сопротивления шара (7.17) равнодействующей сил от гидростатического давления (архимедовой силе), получим следующую формулу для предельной скорости падения шарика малых размеров в вязкой жидкости [c.181]

Определим критическую скорость восходящего потока. Для этого рассмотрим твердое тело 1 (рис. 68), имеющее объем V. Это тело находится в потоке жидкости, поднимающемся вертикально вверх. Пусть плотность тела рт, плотность жидкости рж, средняя скорость ее течения Vш. На тело 1 действуют сила тяжести 6==рт У, подъемная архимедова сила =рж , направленная по вертикали снизу вверх, и сила сопротивления определяемая по общей формуле сопротивления при обтекании тел Р= ==Сж5(ржИж/2), также направленная вертикально вверх. [c.124]

В отличие от предыдущей задачи, теперь, кроме внешних вертикальных сил тяжести m g, и архимедовой силы О, приложенных к системе, на баржу действует еще одна внешняя сила — сила сопротивления Р=а,и, где 1 — коэффициент пропорциональности. Эта сила направлена в сторону, противоположную скорости баржи у (рис. 8.6, о). Проекция количества движения системы на ось х была определена в предыдущей задаче —см. формулу (8.19) [c.190]

Начальные стадии расплывания турбулентного пятна были экспериментально изучены Ву (1968) и количественно теоретически описаны Као (1976). Пятно расплывается, сначала с большим запасом преодолевая силы сопротивления и интенсивно излучая внутренние волны, а затем достигая квазистационарного режима, при котором движущая сила расплывания (коллапс) уравновешивается суммой сопротивления формы и волнового сопротивления. Эта стадия проходится за время в несколько десятков периодов Вяйсяля—Брента. Относительная скорость роста горизонтальной площади 5 пятна 5 дS/дt сначала пропорциональна скорости коллапса (так как архимедово ускорение пропорционально При этом горизонтальный размер пятна растет по закону (L — Затем достигается режим дЬ1д1 [c.423]

Из условия равновесия действующих на пузырек сил подъемной архимедовой силы / п, радиационного давления и силы сопротивления [c.292]

Когда возникает перегрузка по оси х, поплавок в поле кажущегося тяготения начинает двигаться вдоль оси под действием архимедовой силы. Сопротивление электролита по одну сторону от поплавка возрастает, а по другую соответственно уменьшается. Происходит дисбаланс моста, и возникает сигнал на выходе. [c.387]

Посмотрим, каким образом в приборе форхмируется интеграл от перегрузки. Так как осевое смещение поплавка происходит с малым ускорением, можно считать, что архимедова сила уравновешивается вязким сопротивлением жидкости, и тогда [c.387]

В ряде работ для определения отрывного диаметра пузырька, растущего на поверхности, выписываются условия равновесия сил, действующих на пузырь (или части из них) архимедовой сцепления с поверхностью из-за поверхностного натяжения инерции со стороны жидкости лобового сопротивления и др. Из условия равновесия всех этих сил находят отрывной диаметр пузыря. Это удается сделать в силу приближенного характера выражений для перечисленных сил. [c.245]

Приравнивая силу сопротивления сферы Р разности гравитационной и архимедовой сил - -7га дАр, можно оценить установившуюся скорость относительного движения фаз (скорость осаждения или скорость всплытия сферической капли) [c.48]

Скорость падения частиц относительно жидкости определяется соотношением следующих действующих на частицы сил силы тяжести Р, подъемной (архимедовой) силы R, гидродинамического сопротивления F жидкости и сил механического взаимодействия частиц при их соприкосновевии. [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...