Восприимчивость, анизотропия

Воздухо-разделительные установки ИЗ, 114, 118, 119 Вольфрам 191, 273, 274, 279, 336, 354, 355 582, 585, 589 Восприимчивость, анизотропия 542, 553 [c.927]

Влияние анизотропии восприимчивости некубических кристаллов в большинстве случаев можно сделать малым либо путем тщательной ориентации монокристалла, либо применяя порошкообразный образец, хотя несферическая форма зерен порошка может вызвать нескомпенсированный магнитный момент и остаточную анизотропию. Осуществить тепловой контакт с образцом из порошка проще, чем е монокристаллом, поэтому в магнитной термометрии применяется удобная форма образца независимо от кристаллической симметрии соли. [c.125]

Эффект Коттона — Мутона во многом аналогичен эффекту Керра. По своим магнитным свойствам молекулы делятся на парамагнитные молекулы (р>1), обладающие постоянным магнитным моментом, и диамагнитные молекулы (н<1), которые не имеют постоянного магнитного момента, но могут приобретать его в магнитном поле. Анизотропия среды под действием магнитного поля возникает либо благодаря ориентации парамагнитных молекул (по аналогии с полярными молекулами), либо благодаря анизотропии магнитной восприимчивости [c.69]

Наибольший вклад в быстрый рост восприимчивости при напряженности поля - 60 эрстед, по-видимому, обусловлен переориентацией доменов с направления, параллельного полю, на направление, перпендикулярное полю. Мы сталкиваемся здесь с полем Н., о котором говорилось в п. 55. Рассчитать значение трудно оно очень сильно зависит от величины анизотропии. Ван-Пески и Гортер показали, что в случае кубического кристалла, когда предпочтительная ориентация ионов параллельна кубической осп [c.550]

В 27.1 и 27.3 в каждом из пунктов, объединяющих ту или иную группу металлических ферромагнетиков, сначала приводятся температурные зависимости парамагнитной восприимчивости, зависимости намагниченности, удельного или атомного магнитного моментов от температуры, магнитного поля, состава сплавов и зависимости температур Кюри сплавов от их состава. Затем идут данные по магнитной анизотропии и, наконец. по магнитострикции. [c.615]

Следует отметить, что из многочисленных методов осаждения ферромагнитных покрытий для изготовления сердечников феррозонда может быть рекомендован метод электрохимического осаждения металлов из солей на катод [47, 48]. Этот метод позволяет 1) без особых трудностей получать покрытия толщиной 5—10 мкм (такая толщина необходима для того, чтобы избавиться от некоторых отрицательных свойств, присущих собственно магнитным пленкам значительно меньшей толщины, а также для обеспечения необходимой анизотропии формы сердечников по отношению к измеряемому полю) 2) наносить покрытия на основы любых форм, в том числе и на наиболее устойчивую к механическим воздействиям трубчатую 3) достигать высокой восприимчивости магнитных свойств покрытий от образца к образцу 4) получать изотропные покрытия с высокими значениями магнитной проницаемости, что крайне желательно при использовании трубчатых сердечников в феррозондах с поперечным возбуждением. [c.54]

Жидкие кристаллы обладают анизотропией упругости, электропроводности, магнитной восприимчивости и диэлектрической проницаемости, оптической анизотропией, сегнетоэлектрическими свойствами и др. [c.14]

В дальнейшем чаще всего мы будем оценивать векторные и скалярные часта нелинейных восприимчивостей, так как связь этих величин на микро-и макроуровнях очевидна. Все остальные составляющие возникают в основном за счет анизотропии среды, и проследить их вклад на молекулярном уровне значительно труднее. [c.21]

Здесь fa - факторы локального поля, V - объем элементарной ячейки кристалла. Следовательно, для определения нелинейной восприимчивости по молекулярной гиперполяризуемости необходимо учесть лишь факторы локального поля. Эти факторы для изотропной среды дает формула (42). В случае кристаллов необходимо учесть анизотропию факторов локального поля. [c.23]

Описание анизотропной диэлектрической среды..Анизотропия диэлектрических свойств среды означает, что зависимость поляризованности среды от напряженности электрического поля не может характеризоваться только одной скалярной величиной — диэлектрической восприимчивостью. В анизотропной среде проекции поляризованности. связаны с проекциями напряженности электрического поля более сложными по сравнению с изотропной средой соотношениями [c.262]

ДЛЯ ацетона поправка, найденная на основании главных значений тензора восприимчивости связи С=0, которые определены в [ ], вполне сравнима с абсолютным сдвигом При расстоянии О Н, 2.5—3.0 А поправка на анизотропию составляет 0.8—0.4 м. д. Если учесть вклад от анизотропии связи С=0, то точка для ацетона ляжет на кривую рис. 4 [c.344]

Диамагнитная восприимчивость для поликристаллического графита составляет в среднем 7-10 э.м.е.1г. [81]. Для монокристаллического графита наблюдается анизотропия В направлении, параллельном оси с, диамагнитная восприимчивость составляет 0,5Х ХЮ э.м.е.1г., в перпендикулярном направлении — 21,5Х Х10 э.м.е.1г. [82]. Аналогичные величины приводит автор работы [83] —0,3-10- и 21,5-10- э.м.е.1г. соответственно. [c.42]

Деформирование жидкого кристалла приводит, вообще говоря, к его дижлектрической поляризации и соответственно к возникновению электрического поля (см. VIII, 17) этот эффект обычно слаб, и мы не будем рассматривать его влияние на механические свойства среды. Мы не будем также рассматривать влияние, которое оказывает на свойства жидких кристаллов внешнее магнитное поле ввиду анизотропии магнитной (фактически диамагнитной) восприимчивости нематика магнитное поле оказывает на него ориентирующее действие. [c.191]

Основным состоянием свободного иона кобальта является состояние оно расщепляется кубической компонентой электрического поля на дублет и триплет, причем последний лежит ниже. В результате совместного действия тетрагональной компоненты электрического поля и спин-орбптальной связи триплет расщепляется на три крамеровских дублета, находящихся приблизительно на расстоянии 10 друг от друга. Влиянием более высоко лежащих дублетов пренебречь нельзя, и при температурах, выше водородных, закон Кюри не выполняется. При температурах жидкого гелия закон Кюри выполняется, но восприимчивость обладает очень большой анизотропией. Эксперименты по парамагнитному резонансу [184] дали для направления тетрагональной оси значение расщепления ц = 6,45 и для [c.494]

В п. 42 отмечалось, что восприимчивость М0дн0-калиев0] 0 сульфата обладает заметной анизотропией. Если бы такую же анизотропию обнаруживала также и у", то поглощен 1е тепла в различных зернах порошка могло быть различным. В этом случае возникнут разности температур, которые вследствие плохой теплопроводностп не успевают выравниваться достаточно быстро. Если эти эффекты ил еют место, то в значениях абсолютной температуры, приведенных на фиг. 66, могут оказаться заметные ошибки. [c.541]

В ферромагнетиках, в отличие от парамагнитных тел, между неспаренными электронами внутренних недостроенных оболочек имеет место сильное обменное взаимодействие, вызывающее упорядоченное расположение их СПИновых магнитных моментов и спонтанное намагничивание доменов до насыщения Это приводит к существенным особенностям в протекании резонансного поглощения высокочастотной энергии ферромагнетиками, которое называют ферромагнитным резонансом. Физическая суть его состоит е том, что под действием внешнего магнитного поля Нд, намагничивающего ферромагнетик до насыщения, полный магнитный момент образца М начинает прецессировать вокруг этого поля с ларморовой частотой ojl, зависящей от Яо (11.25). Если на такой образец наложить высокочастотное электромагнитное поле, перпендикулярное Яо, и изменять его частоту ш, то при ю = i. наступает резкое (резонансное) усиление поглощения энергии поля. Резонанс наблюдается на частотах порядка 20-Г-30 ГГц в полях 4- 10 -А/м (л 5000 Э). Поглощение при этом на несколько порядкоз выше, чем при парамагнитном резонансе, так как магнитная восприимчивость ферромагнетиков (а следовательно, и магнитный момент насыщения М) у них много выше, чем у парамагнетиков. Кроме того, так как в формировании эффективного магнитного поля в ферромагнетиках участвуют размагничивающий фактор и поле магнитной анизотропии, то частота ферромагнитного резонанса оказывается зависящей от формы образца.и,направления поля относительно осей легкого намагничивания. [c.306]

Из других свойств наиболее полно в литературе приведены данные об анизотропии магнитной восприимчивости. Известно, что магнитная восприимчивость характеризует несовершенство графитоподобных слоев. Измерение анизотропии магнитной восприимчивости дает информацию о микроструктуре пакетов кристаллитов с размерами от 0,1 до 1,0 мкм [60, с. 94], которые растут по мере совершенства кристаллической структуры графита. [c.33]

Соединения с почти локализованными 5/-элект-ронами. У А. м. такого типа величины магн. моментов в магнитоупорядоченном состоянии близки к теоретически рассчитанным, выполняется закон Кюри — Вейсса для парамагн. восприимчивости, наблюдаются гигантские значения магнитной анизотропии и маг-яитост.рикцаи. Характерными для актинидных ан-тиферромагнстиков являются сложные магнитные [c.40]

К.— М. э. используют для измерений анизотропии диамагн. восприимчивости молекул, изучения структуры примесных центров и магн. свойств электронных оболочек. [c.482]

С М. непосредственно связан Д -эффект — зависимость модуля упругости Е изотропных (поликристал-лич. или аморфных) ферро-, ферри- и антиферромагнетиков от величины магн. поля. В отсутствие внеш. магн. поля, когда векторы Мд доменов свободны , механич. напряжение, наложенное на образец, вызывает обычно упругое удлинение Ед и удлинение 8 ,1 магнито-стрикционной природы, т. е. — о/(Ед 4- ё ), где — модуль упругости упорядоченного магнетика в размагниченном состоянии. Наложение сильного магн. поля, закрепляя все векторы Мд и вызывая магнитострикцию насыщения Яд, сводит к нулю е 1 т. е. модуль д магнетика, намагниченного до технического насыщения, равен — модулю при отсутствии М. Макс. Д -эф-фект кЕ Е , = ( "д — Е )1Ед. Расчёты показывают, что АЕ Е = ЛЯ /с д/Л/ , где -/о — нач. восприимчивость данного процесса намагничивания, А я 1 (численная константа), Т, о., макс. Дй -эффект велик в материалах с большой магнитострикцией, малой магнито-кристаллич. анизотропией, малыми внутр. напряжениями, Напр., у отожжённого N1 .Е/Ец 19—22%. У соединений с большой Яд (ТЬо аОуо.тЕва и иГе ) обнаружен Д.Б-эффект, достигающий 160%, [c.131]

НЕЛИНЕЙНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ — совокупность методов оптич. спектроскопии, базирующихся на применении эффектов нелинейной оптики. Методами Н. с. исследуют нелинейные оптич. восприимчивости — их частотную дисперсию, симметричные свойства, изменения во времени и т. и., а также изменения линейных оптич. характеристик вещества (показателя преломления, коэф. поглощения, анизотропии и оптич. активности), вызванные нелинейным взаимодействием мощного оптич. (лазерного) излучения с исследуемым веществом, Н. с. относится к лазерной спектроскопии, т. к. для реализации всех методов Н. с. используется лазерное излучение одной или неск. длин волн. Одной из разновидностей Н. с. является активная лазерная спектроскопия. Первые работы по Н. с. появились в 1964—66, широкое развитие она получила после созда-Бия плавно перестраиваемых по частоте лазеров, а также лазеров со стабилизиров. узкими линиями генерации, лазеров, испускающих сверхкороткие световые импульсы с длительностью в пико- и фемтосекундном диапазонах, и др. [c.306]

В веществах, симметрия к-рых допускает существование С. ф., по анизотропия такова, что вещество переходит в чисто антиферромагн. состояние, в области вблизи Тк могут наблюдаться аномалии в температурной зависимости восприимчивости, аналогичные показанной на рис. 3. [c.557]

Рассмотрение вынужденных колебаний показывает, что ферромагн. тип колебаний возбуждается внеш. перем. магн. полем с круговой поляризацией и правым вращением и в области малых полей и низких частот магн. восприимчивость имеет такой же вид, как для ферромагнетика с теми же эфф. параметрами. Эта эквивалентность сохраняется и при учёте формы образца, в частности для резонансных частот и компонент тензора внеш. восприимчивости мaJЮГO эллипсоида. Сохраняется она и при учёте анизотропии и при учёте потерь. Ширина кривой Ф, р, для ферромагн. типа колебаний [c.291]

Характер температурной зависимости величины % для ферромагнетиков иллюстрируется рис. 3-2 (на этом графике изображена температурная зависимость магнитной проницаемости л = 1 + 4яу. = 1 -Н (4я"/)/а для железа при Я = 0). Как видно из этого графика, с приближением к точке Кюри при Я F= onst магнитная восприимчивость ферромагнетика возрастает, достигая максимума вблизи точки Кюри, а в непосредственной близости от точки Кюри резко уменьшается — так называемый эффект Гопкинсона (этот эффект наблюдается только в слабых магнитных полях). Появление этого максимума обусловлено значительным уменьшением магнитной анизотропии ферромагнетика вблизи точки Кюри, благодаря чему процесс намагничения ферромагнетика становится более легким , а уменьшение X при дальнейшем приближении к точке Кюри определяется исчезновением спонтанной намагниченности ферромагнетика при Т = в. При Г 0 величина % продолжает уменьшаться с ростом температуры, причем зависимость % от Т в этой области описывается законом Кюри—Вейсса (3-14) 3-3. [c.45]

Определение констант анизотропии при подходе к насыщению. Закон приближения намагниченности к насыщению для поликристалли-ческого образца записывается как й11йН= = Хр+( / ) + ( /УУ ) + [РУУ ). где В = = 0,0763 (УС У ), С = 0,0384 (УС /У ) — коэффициенты, обусловленные процессом вращения вектора спонтанной намагниченности под действием поля Хр — восприимчивость парапроцесса А—коэффициент, зависящий от величины остаточных внутренних напряжений. [c.315]

Анизотрощм магнитных свойств среды описывается аналогично с помощью тензора магнитной восприимчивости. В дальнейшем будем считать среду немагнитной и ограничимся описанием анизотропии электрических свойств, поскольку именно этот случай реализуется в большинстве задач кристаллооптики. Магнитная анизотропия играет существенную роль при распространении света в прозрачных ферритах и раде других сред. [c.263]

Ранее [ ] было показано, что данные ПМР об ассоциации аминов с хлороформом находятся в линейном соответствии с основностью аминов относительно триметилбора. На этом основании можно сделать вывод о том, что химический сдвиг комплекса хлороформа представляет собой меру электронодонорной способности оснований, принадлежащих к данному классу соединений. Необходимым условием является пренебрежимо малое (либо постоянное) влияние анизотропии диамагнитной восприимчивости молекулы основания на экранирование протона СНС1з в комплексе. Для ненасыщенных молекул это условие соблюдается достаточно хорошо [ °]. [c.339]

При наличии в молекуле основания кратных химических связей, обладающих значительной анизотропией диамагнитной восприимчивости, следует учитывать ее влияние на химический сдвиг комплекса б, . Для ацетонитрила и СНзСН = КСН(СНз)2 поправки на анизотропию связей GгsN и G = N составляют около —0.14 и 0.60 м. д., соответственно [ ]. По сравнению с б, для этих оснований указанные поправки невелики и не меняют вида кривой 6 ,==/ (Х ) для азотистых оснований (рис. 4). Однако [c.343]

Смотреть страницы где упоминается термин Восприимчивость, анизотропия : [c.411] [c.519] [c.6] [c.217] [c.109] [c.425] [c.631] [c.642] [c.647] [c.674] [c.703] [c.159] [c.252] [c.306] [c.545] [c.292] [c.285] [c.306] [c.49] [c.19] [c.144] [c.181] [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...