Поверхность вязкая

Четвертый этап /) является развитым турбулентным движением, где вязкое движение имеет место только возле твердой поверхности. (Вязкое движение - это осредненное по времени движение вязкой среды возле твердых поверхностей при развитом турбулентном движении в основном потоке). Начало четвертого этапа может быть определено своим характерным числом Рейнольдса Re4. Переход из третьего этапа в четвертый происходит быстро, на сравнительно коротком интервале чисел Рейнольдса. [c.52]

Рис. 1.4. Возможные случаи смачивания твердой поверхности вязкой жидкостью

Обычно поверхность вязкого разрушения проходит через зерно — это так называемое транскристаллитное разрушение. В некоторых случаях, когда мелкие ямки располагаются по поверхности зерен, наблюдается [c.25]

Вначале рассмотрим задачу о воздействии сосредоточенного нормального или касательного напряжения на поверхность вязко-упругой полуплоскости [39] в предположении, что коэффициент Пуассона среды постоянен, и уравнения движения среды будем [c.122]

Результаты измерений МОС фрактальной размерности изломов с характерными фрактографическими особенностями [64] показали, что Df поверхности вязкого излома существенно превышает соответствующую размерность хрупкого (типа скола) излома. В случае межзеренного разрушения наблюдался разброс данных, при этом величина Df не зависела [c.50]

Таким образом, в отличие от идеальной жидкости, при обтекании твердых поверхностей вязкой жидкостью должно выполняться граничное условие равенства нулю скорости жидкости на неподвижной обтекаемой поверхности или совпадения скоростей частиц жидкости со скоростями точек движущейся твердой поверхности, с которыми жидкие частицы соприкасаются. Это граничное условие даже в конце XIX века оспаривалось отдельными авторами, но в настоящее время уже полностью оправдано ). Исключением из этого общего положения являются граничные условия в сильно разреженных газах, где допускается наличие скольжения газа по твердой поверхности, пропорциональное производной по нормали к поверхности от касательной составляющей скорости. [c.364]

Исследования Ф. А. Шевелева показали, что сопротивление в гидравлически гладких трубах прямо не зависит от высоты выступов шероховатости, но на него влияет волнистость поверхности вязкого подслоя, которая зависит от [c.34]

На свободной поверхности вязкой жидкости принимается, что касательное напряжение равно нулю, а нормальное напряжение равно постоянному давлению среды, с которой граничит жидкость. [c.232]

Для капиллярно-гравитационных волн на поверхности вязкой жидкости характерно наличие вихревого скин-слоя, толщина которого пропорциональна квадратному корню из вязкости жидкости [13]. Поэтому при малой вязкости жидкости производные по вертикальной координате 2 могут быть велики. С учетом этого обстоятельства ряд для производной представим в виде [c.27]

Обобщая это, мы можем утверждать, что при установившемся медленном движении вязкой среды под действием данных постоянных внешних сил рассеивается наименьшее количество энергии по сравнению с потерями энергии при любом другом движении со скоростями на граничной поверхности, равными заданным. Добавим еще если внешние силы на граничной поверхности вязкого тела не производят работы при виртуальном изменении скоростей течения внутри тела, то достаточно минимизировать скорость диссипации [c.159]

Перед войной Л. Н. Сретенский опубликовал обширное исследование волн Коши — Пуассона на поверхности вязкой и тяжелой жидкости (1941). Значение этой работы состояло не только в получении ряда интересных результатов физического характера. Еще в XIX,веке Г. Ламб обратил внимание на возможность представить поле скоростей в виде суперпозиции потенциального и чисто соленоидального полей. В работе [c.69]

При распространении ударной волны по неподвижному газу вдоль твердой поверхности вязкий пограничный слой впереди фронта отсутствует. Однако при условиях, когда на твердой поверхности впереди ударного фронта имеется слой нагретого газа (в течении относительно фронта), давление торможения потока в нагретом слое уменьшается вследствие увеличения скорости звука. При достаточно высокой температуре в нагретом слое, когда давление торможения оказывается ниже давления за фронтом ударной волны, возникает явление отрыва, аналогично тому, как это происходит при взаимодействии ударной волны с вязким пограничным слоем. Отметим, что температура в нагретом слое, необходимая для возникновения отрыва, уменьшается по мере увеличения амплитуды ударной волны. [c.311]

При равномерном распределении напряжения в критическом сечении стальной детали предел скольжения почти одновременно достигается в ряде зерен феррита. При монотонном увеличении нагрузки образуется большое число микротрещин, которые в конце концов объединяются, образуя поверхность вязкого излома с большим числом неровностей и изменением направления развития от зерна к зерну. Отсюда следует, что классическая теория пластичности, обычно оперирующая с представлением однородной в смысле деформации среды в малых и больших объемах и во всех направлениях, описывает определенные макродеформации тел при простых условиях нагружения и в пределах определенных величин пластических деформаций. Это пределы определяются, с одной стороны, тем условием, что пластические деформации должны преобладать над другими. С другой стороны, пластические деформации не должны быть слишком большими для того, чтобы имели место основные положения, вытекающие из малости перемещений по сравнению с исходными размерами тела. [c.183]

Титан и цирконий принадлежат к группе 1Уа периодической системы элементов и имеют весьма сходные металлургические и химические свойства. Оба металла характеризуются очень сильным сродством к кислороду, и их отличная коррозионная стойкость объясняется наличием на поверхности вязкой компактной пленки окисла. При температурах свыше 1000° С как титан, так и цирконий быстро поглощают кислород, азот, водород и углерод, в результате чего материал становится настолько хрупким, что обработка деформацией затруднена. По этой причине только в последнее время с изобретением современных методов восстановления металла из хлоридов, а также последующей очистки и уплотнения материала путем переплавки в высоком вакууме или в инертной атмосфере появилась возможность получать достаточно пластичные титан и цирконий, представляющие интерес для технических целей. [c.187]

Л. Н. Сретенский внес немалый вклад и в теорию возникновения волн на поверхности вязкой жидкости (1941, 1959 гг.), в частности, дал формулу для вычисления волнового сопротивления постоянной системы нормальных давлений, перемещающихся равномерно по поверхности жидкости. С помощью теории непрерывных дробей он решил в известном приближении задачу о диффузии вихревой пары ( О диффузии вихревой пары , 1947 г.), обобщив решение задачи А. И. Некрасова о диффузии одного вихря. [c.12]

Предложено асимптотическое решение задачи о временной эволюции формы периодической волны на поверхности вязкой бесконечно глубокой жидкости в квадратичном по амплитуде волны приближении. [c.184]

Заключение. Представленная модель распространения волны по поверхности вязкой жидкости отличается от модели волны, рассчитанной в линейном по ее амплитуде приближении, квадратичной поправкой, представляющей собой волну вдвое меньшей длины и обладающей той же фазовой скоростью. От соответствующего нелинейного квадратичного по амплитуде решения для идеальной жидкости, представленное отличается тем, что амплитуда квадратичной добавки в резонансной ситуации остается конечной, тогда как для идеальной жидкости он обращается в бесконечность [13]. Выяснилось, что декремент затухания квадратичной добавки вдвое меньше, чем декремент основной волны. [c.192]

Исследования Ф. А. Шевелева показали, что сопротивление в гидравлически гладких трубах прямо не зависит от высоты выступов шероховатости, но на него влияет волнистость поверхности вязкого подслоя, которая зависит от неровностей стенок трубы, В связи с этим Ф. А. Шевелев рекомендует формулы [c.37]

Выше были рассмотрены основные вопросы теории сухого трения в кинематических парах. В настоящем параграфе изложим некоторые основные сведения по теории жидкостного трения. Как указывалось выше, при жидкостном трении непосредственное соприкасание между двумя поверхностями, движущимися друг относительно друга, отсутствует, ибо между этими поверхностями имеется промежуточный смазочный слой жидкости. При относительном движении поверхностей наблюдается сдвиг отдельных слоев жидкости друг относительно друга. Таким образом, трение в жидкостном слое сводится к вязкому сдвигу. [c.229]

Рис. I. Схематическое сече-и е через поверхность вязкого 1>азрушеЕ1ия чашечка— конус часть конуса может проходить по пупктирЕюй линии

Развитие пор между частицами и в частицах в виде некрпсталлографических трещин, сосредоточенных в узких областях в непосредственной близости к поверхности вязкого разрушения (Х1125) [59, 60]. [c.87]

Шкадов В. Я. К образованию волн на поверхности вязкой тяжелой жид- [c.228]

В работе [89] показано, что картина димплов, наблюдаемая на поверхности вязкого разрушения никелевого сплава, самоподобна. При анализе фрактограмм была аппроксимирована форма каждого димпла окружностями диаметром d (рис. 44). Количественный анализ ямочной поверхности разрушения, которую моделировали случайным набором окружностей (димплов) различного диаметра, показал, что общее число окружностей JV(J), диаметр которых превышает заданный диаметр d, опре- [c.62]

При обработке с использованием высоких плотностей тока деталь может иметь блестящую полированную поверхность. Коле и Хопенфельд исследовали механизм образования полированной поверхности. Они считают, что этот механизм отличается от механизма электрохимического полирования и заключается в образовании на анодной поверхности вязкого пограничного слоя. Именно этот слой определяет поведение ионов в прианодной области. [c.323]

Пистолет-распылитель фирмы Atlas op o (Швеция) используется при противокоррозионной защите больших поверхностей вязкими составами. Ствол и рукоятка его корпуса выполнены из алюминиевого сплава, а головка — из нержавеющей стали. В головке размещен запорный клапан с седлом. Рабочее давление 25 МПа. [c.242]

Иногда дендритный рисунок обнаруживается яа поверхности вязких изломов литой стали в1слвдствие ликвациояной неоднородности, обусловливающей неодинаковость механической прочности отдельных частей дендритных кристаллов. Часто встречающееся в практике разрущение отливок при [c.306]

Швеция Ессо-200 259 Предназначен для окраски больших поверхностей вязкими составами [c.199]

Сформулированная задача второго порядка малости получена на основе строгих рассуждений и учитьшает вязкость жидкости корректным образом на основе прямого асимптотического разложения исходной задачи для нелинеаризованного уравнения Навье-Стокса. Конечно, задача получилась достаточно громозкой. С другой стороны, уравнения (5.1)-(5.8) дают корректную математическую модель для исследования временной эволюции добавок второго порядка малости по амплитуде к отклонению поверхности вязкой бесконечно глубокой жидкости от положения равновесия при распространении волны. Эта модель представлена линейными дифференциальными соотношениями, поэтому, несмотря на громоздкость, она является гораздо более удобным объектом исследования, чем система нелинейных векторных уравнения исходной задачи. [c.189]

Для поиска частного решения задачи (5.2)-(5.7) использовался обычный метод разделения переменных. Расчеты проведены с помощью средств компьютерного пакета символьных вычислений МагНетапса. Достоверность решения проверялась его непосредственной подстановкой в уравнения (5.2), (5.3) и граничные условия (5.4)-(5.7). Найденное частное решение представляет собой набор довольно длинных и громоздких выражений для Ф2,1(<2 и 2- Величины Ф2 и ]/2 не несут информации об эволюции формы свободной поверхности во времени и формулы для них здесь не приводятся. Выражение для 2 имеет вид 2 = а [С1СО520 - 2 т0]ехр2Г с коэффициентами и 2. не зависящими от координат и времени, выражения для которых через 5, к, р, V не приводятся в виду громоздкости. Суммируя (4.1) с выражением для 2. можно построить частное решение задачи об определении профиля волны, распространяющейся по поверхности вязкой бесконечно глубокой жидкости, верное с точностью до величин второго порядка малости по отклонению формы поверхности от плоской равновесной [c.189]

Кислые шлаки обычно бывают очень вязкими и длинными, ири этом чем выше кислотность шлаков, тем больше их вязкость. Основные шлаки — короткие. Шлаки должны обладать небольшим удельным весом, чтобы легко всплывать на поверхность сварочной ванны. Слой шлака, покрывающий шов, в жидком виде и в процессе затвердевания должен легко пропускать газы, выделя-юн ,иеся из металла шва. [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...