Уравнение обращения воздействия

Уравнение (10-21) по структуре аналогично уравнению обращения воздействия газодинамика однофазных сред. [c.267]

Уравнение обращения воздействия [c.109]

Это уравнение называют уравнением обращения воздействия. [c.110]

Как и ранее, исключим теперь р и р из первых двух уравнений (14.19) и уравнения (14.20). Получим уравнение обращения воздействия, аналогичное (14.10), [c.113]

Умножая уравнение неразрывности (2.4) на —1 и используя уравнение обращения воздействий для скорости (3.3), получим [c.189]

А х), определим по формуле (5.8) М (х), а затем по формулам <5.4), (5.5), (5.6) и (5.7) функции Т (х), р (х), о (х) и и (х). Уравнения обращения воздействий (3.10) [c.197]

При наличии одновременно нескольких воздействий на поток газа для получения простейшего решения, зависящего от одного параметра, необходимо иметь дополнительные соотношения, которые устанавливали бы зависимость между воздействиями. Вообще говоря, воздействия независимы, и таких соотношений нет. Если же воздействия влияют друг на друга, обычно не удается найти такие соотношения. Поэтому в некоторых технических задачах прибегают к предположению о политропическом характере процесса. Предполагают, что отношение правых частей уравнения обращения воздействий для давления и уравнения обращения воздействий для плотности есть постоянная величина [c.212]

На практике газовый поток часто подвергается одновременна нескольким воздействиям. Суммарный эффект может быть оценен с помощью уравнения закона обращения воздействия. Например определим положение критического сечения сопла Лаваля, работающего с трением. Учтем, что критическому сечению соответствует М= 1 и запишем уравнение обращения воздействия [c.269]

Если электромагнитное поле отсутствует, то уравнение (191) переходит в известное соотношение для сопла Лаваля (гл. IV, (1)). Если добавить в исходные уравнения члены, характеризующие изменение расхода газа, работы трения, технической работы и подвода тепла извне, то путем элементарных преобразований можно уравнение (191) превратить в условие обращения воздействия еще более общего вида, чем условие (49) гл. V [c.239]

Уравнение (71) показывает, что в процессе расширения число М однозначно связано с проточной частью канала. Применив закон обращения воздействий [4] к уравнению (70), получим при М = = 1 (т. е. при достижении критической скорости) dF =0. Это значит, что площадь поперечного сечения канала должна принять свое минимальное значение, а удельный массовый расход через эту минимальную площадь должен стать максимальным. [c.50]

Как видно из закона геометрического обращения воздействия, это уравнение справедливо для суживающихся сопл в таком диапазоне давлений, при котором скорость истечения остается меньшей, чем местная скорость звука в выходном сечении сопла, или, в крайнем случае, достигает ее. [c.156]

Имея в виду особенности двухфазных течений (тепло-и массообмен и механическое взаимодействие между фазами, изменение физических констант несущей фазы), основные уравнения сохранения можно получить в канонической форме [в рамках закона обращения воздействий (гл. 3)]. [c.320]

Рассматриваемая монография имеет следующие наименования отдельных глав ч. 1—общие свойства газовых течений введение закон обращения воздействий, изолированные воздействия общие соотношения ч. 2 — течение идеального газа основные уравнения и характеристики качественные соотношения примеры расчета для отдельных воздействий (геометрическое и идеальное расходное сопло, механическое сопло, тепловое сопло, движение с трением в цилиндрической трубе, расходное воздействие, сравнение некоторых результатов расчета) примеры расчета для сложных воздействий ч. 3 — тепловые и адиабатические скачки адиабатический скачок уплотнения тепловые скачки в газовых течениях количественные соотношения применение уравнения количества движения к газовым течениям. [c.330]

Найдем условия обращения воздействий для давления, плотности и температуры. Умножая уравнение Бернулли (2.23) на [c.189]

Уравнение закона обращения воздействия (11.59) для данного случая [c.234]

Используем уравнение закона обращения воздействия (13.1) [c.247]

Кризис воздействия (запирание канала) для любого воздействия состоит в том, что дозвуковой поток, в соответствии с уравнением (11.59) закона обращения воздействия, за счет воздействия одного знака можно разогнать только до скорости звука, которая поэтому может установиться только на срезе канала. Величина критического воздействия для данного газа определяется величиной Л,1. При дальнейшем увеличении воздействия на срезе трубы сохраняется критическое истечение Яг=1, а расход газа в сечении 1—1 снижается и вместе с ним приведенная скорость до Ац, для которой новая величина воздействия является критической. [c.256]

Прежде всего попытаемся установить положение критического сечения в сопле. Необходимое условие перехода через скорость звука состоит, как известно, в обращении в нуль суммарного воздействия на поток в соответствующем сечении. На основании уравнения (6-6) можно заключить, что указанное условие имеет вид [c.221]

Иначе дело обстоит у компрессоров, принцип работы которых основывается на использовании сил инерции газа. По существу, турбокомпрессоры представляют собой обращенные турбины. В последних поток газа воздействует на лопатки, расположенные на роторе, а в ТК, наоборот, лопатки специального профиля вращающегося ротора воздействуют на газ, повышая его давление и перемещая его в сторону более высокого давления. В обоих случаях происходит обмен энергией между лопатками и потоком газа, который описывается следующим уравнением (индексы для компрессора) [c.199]

В литературе нередко используется традиционное для теоретической механики представление движения с помощью осей Кенига.В этом случае поступательное движение тела характеризуется скоростью центра тяжести которую и принимают в качестве основы для обращения задачи.Оси Кенига удобны для составления уравнений движения тела, но использование их для описания сил воздействия среды представляется нелогичным, т.к. положение центра тяжести в теле зависит от распределения масс, а воздействие среды определяется лишь формой поверхности тела, с точками которой взаимодействует среда, и, следовательно, инвариантно по отношению к распределению масс "внутри" тела. [c.13]

В соответствии с (11.59) уравнение закона обращения расходного воздействия принимает вид [c.257]

Эти примеры не противоречат установлешым выше закономерностям и уравнению обращения воздействий (49). Дело в том, что при наличии какого-либо внешнего воздействия условие изо-баричности р = onst) может быть выполнено только при вполне определенном изменении площади сечения F. [c.217]

В сравнительно длинном разгонном сопле перед исследуемой решеткой рассогласование скоростей фаз невелико, частицы жидкой фазы приобретают большие скорости и процесс дробления капель на входных кромках лопаток и в межлопаточных каналах происходит более интенсивно. Структура потока в решетке оказывается мелкодисперсной, что дает основания предположить существование частичной конденсации пара. При этом следует иметь в виду, что в связи с длительным пребыванием капель в разгонном сопле их температура приближается к термодинамической температуре пара. На входных участках профиля температура пара растет. Следовательно, температура капель в этой зоне оказывается ниже температуры пара, и происходит частичная конденсация. Из уравнения обращения воздействия при dy>0 и Ма<1 следует, что йр/р вл> > dplp n, т. е. при дозвуковых скоростях и конденсации падение давления при расширении влажного пара происходит более интенсивно, чем при расширении перегретого пара. Кроме того, на входных участках сопла капли вследствие инерции дополнительно разгоняют паровую фазу. Под воздействием этих факторов, преобладающих. [c.82]

Течение в трубке тока. Уравнение обращения воздействия. Переход через скорость звука. Сопло Лаваля. Формула сопла Лаваля. Течение релаксирующего газа — пример неизэнтропи-ческого течения. Замороженная скорость звука. Течение газа через простое сопло. Течение через сопло Лаваля с уменьшением противодавления расчетный и нерасчетный режимы. [c.109]

Напишем уравнения обращения воздействий для калорически совершенного газа, для которого термическое уравнение состояния имеет вид [c.191]

Расчеты по одномерной модели, выполненные А. Г. Андриецем, подтверждают в основном результаты, представленные в 7.1. Численное решение уравнений одномерного движения двухфазной среды (см. гл. 6) показало, что наиболее значительное воздействие на двухфазный поток в диффузоре оказывают геометрические параметры и механическое взаимодействие фаз. В соответствии с законом обращения воздействий логарифмическая производная скорости несущей фазы определяется по уравнению [c.240]

Пять приведенных уравнений дают возможность найти пять логарифмических производных параметров d j , dpjp, dT/T, dp/p, dSjS. Решение указанной системы уравнений приводит к следующему уравнению, отражающему закон обращения воздействия, сформулированный Л. А. Вулисом [4) [c.69]

Из этого уравнения вытекает сформулированный Л.А. Вулисом [15, 31] закон обращения воздействия для монотонного и непрерывного перехода через скорость звука необходимо, чтобы знак суммарного внещнего воздействия изменялся на обратный при М = 1. [c.68]

Уравнение закона обращения воздействий поз1воляет определить какой знак должно иметь то или другое воздействие для ускорения или торможения дозвуковых и сверхзвуковых газовых потоков. [c.204]

Подставим dp/q в уравнение Бернулли —dplQ = WdW+dl.iex+diip,. упростим и получим уравнение закона обращения воздействия [c.205]

Из (5) следует, что при условии (4), функция (со) не обращается в нуль, если l -j- С2 Ч и со 0. Найденные в предыдущей задаче значения a , b и при условии (4) удовлетворяют исходным дифференциальным уравнениям движения. Значит, в этом случае мы имеем те же резонансные колебания и критические угловые скорости, которые уже определены уравнением (3). На этом основании можно заключить, что при воздействии на ротор возмущающих сил, вызванных его статической и динамической неуравновещенностью, резонансных колебаний, соответствующих обращению в нуль, функции /i (ш) возникнуть не могут. Однако при действии других возмущающих сил, изменяющихся с частотой, равной угловой скорости ротора ш, резонансные колебания, соответствующие обращению в нуль/j (to), могут возникнуть. Доказательство этого утверждения приводится в следующей задаче. [c.639]

Большинство объектов ЭИ-технологии характеризуется высоким уровнем предела текучести у , модуля сдвига ji, что существенно влияет на такие параметры течения, как давление в канале, уровни напряжения, формирование зоны растягивающих тангенциальных напряжений. Трудности извлечения из экспериментов информации о радиальных размерах искрового канала при пробое большинства объектов ЭИ-технологии побуждают обратиться к уравнению энергобаланса, в котором зашифровано граничное условие для силового импульса, воздействующего на стенку канала, или для радиальных размеров последнего. Такое обращение, например, к уравнению (1.25) имеет то преимущество, что его можно произвести априорно. Преобразуя уравнение энергобаланса к конечно-разностному выражению, имеем [c.61]

Известно, что решения уравнений Эйлера обладают свойством обратимости. Смена направления скорости на противополонгное (вообще говоря, и знака времени, по здесь рассматриваются стационарные течения) не выводит нас из класса решений. Однако граничные условия в случае вихревых течений уже не обладают такой симметрией. Для однозначной разрешимости обычно па участках втекания требуется дополнительно к нормальной компоненте скорости задать завихренность [147] или касательпые компоненты скорости [63]. Для обращения движения в такой постановке ужо необходимо ие только изменить знак скорости, но и переформулировать краевую задачу. С формально математической точки зрения дополнительные граничные условия могут быть поставлены па участках как втекания, так и вытекания. Предпочтение первых основывается па соображениях физического характера и является по сути дополнительным постулатом в рамках теории идеальной жидкости. Приведенный пример показывает, что этот постулат может рассматриваться как следствие предельного перехода в течении вязкой жидкости. Хотя в пределе вязкость равна пулю ее воздействие проявляется в раз,личии краевых условий на участках втекания и вытекания. [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...