Отражение плоской волны от абсолютно

Отражение плоской волны от абсолютно жесткой стенки 679 -- — — свободной поверхности 675 [c.861]

Рис. 85. Абсолютная величина Ro — коэффициента отражения плоской волны от периодической структуры с граничными условиями (52.01) и (52.02) в зависимости от q.

Отражение плоской волны от свободной поверхности и от абсолютно жесткой стенки [c.675]

Но интереснее всего то, что для реальных сред парадокс делается беспредметным акустически абсолютно жесткая стенка не осуществима, как мы сейчас покажем, даже при помощи действительно абсолютно неподвижной границы среды. Мы увидим, что при 0 —> О коэффициент отражения плоской волны от такой границы в реальной среде всегда стремится к —1, а не к +1. [c.191]

Задача, которую мы только что рассматривали, в действительности совпадает с задачей об отражении цуга плоских волн от бесконечной плоской стены. Так как выражение в правой части уравнения (1) является четной функцией у, то 5 симметрично относительно оси х-ов, и, следовательно, движение поперек этой оси отсутствует. При этих условиях очевидно, что на движение нисколько бы не повлияло, если бы мы расположили вдоль оси л -ов абсолютно неподвижную стену. Если а есть угол между поверхностью и направлением распространения падающих волн, то скорость, с которой движутся места максимального сжатия вдоль стены (соответствующие местам наибольшего возвышения для волн на воде), равна а/соз а. Следует заметить, что воздушные давления не имеют тенденции перемещать стену как целое, за исключением случая абсолютно перпендикулярного падения, так как в любой момент времени их столько же положительных, сколько и отрицательных. [c.82]

В рамках плоского одномерного движения ударная волна распространяется по невозмущенной среде со скоростью D и отражается от абсолютно твердой стенки. За отраженной волной, распространяющейся со скоростью среда, как и перед падающей ударной волной, находится в состоянии покоя. Индексами О, 1, 2 обозначим параметры невозмущенного потока, среды за падающей и за отраженной ударными волнами. Тогда для отраженной волны получим следующую систему соотношений [c.729]

Заметим, что полученный результат справедлив при любом законе ге (г) лишь бы имело место полное отражение й угол падения волны не был слишком близким к п/2. Однако он справедлив для плоской волны и применять его к случаю ограниченного пучка или точечного источника надо с осторожностью. Рассмотрим все же случай точечного источника в приповерхностном волноводе (о котором речь пойдет подробнее в 43, 44). Последний характеризуется тем, что при удалении от абсолютно-отражающей плоскости z = О скорость звука увеличивается и определенный класс лучей, вышедших из источника О, заворачивает в среде и снова возвращается к границе. На рис. 15.5 изображен один из таких лучей, заворачивающий на горизонте z = Zm. [c.89]

Между полями, создаваемыми в волноводе с идеальными стенками сторонними воздействиями, распределенными по какому-либо сечению, и полями, создаваемыми в неограниченном полупространстве периодическим распределением давлений или нормальных скоростей по границе полупространства, есть глубокая связь. В самом деле, можно зеркально отразить в каждой из стенок волновода как распределения сторонних давлений по сечению, так и звуковые поля в волноводе и стенки волновода, и можно продолжать такие отражения неограниченно. После того как выполнено каждое отражение, промежуточные стенки можно убирать, не нарушая полей, так как, например для абсолютно жестких стенок в силу симметрии нормальные скорости на стенках и их отражениях равны нулю, а давления равны по обе стороны от стенок. В результате мы приходим к полупространству, на границе которого задано периодическое распределение сторонних давлений, т. е. к задаче, рассмотренной в 33, 34. Мы знаем, что в полупространстве получающееся поле состоит из (распространяющихся и неоднородных) спектров, бегущих по разным направлениям. Эти спектры и совпадают с теми плоскими волнами, из которых состоят нормальные волны волновода. [c.256]

Полного совпадения годографов волн, выделяемых при методе РНП, с годографами волн, выделение которых возможно при визуальной корреляции, повидимому, следует ожидать не во всех случаях. Такое совпадение возможно- лишь тогда, когда упомянутые волны, отразившись от абсолютно резких и гладких границ, сохраняют одинаковую форму колебаний на значительных участках их фронтов. Об этом свидетельствуют основы теории метода РНП, развитой для плоских волн, и лабораторные опыты суммирования колебаний одинаковой формы. Если же форма колебаний в волнах ввиду отражения от неодинаково резких или негладких границ меняется вдоль фронта, то их годографы, построенные путем визуальной корреляции, могут не совпадать с годографами, построенными по данным метода РНП. Об этом можно судить по результатам применения метода РНП в Актюбинском Приуралье. [c.108]

Стоячая волна возникает всякий раз при нормальном падении звука на плоскую границу раздела двух сред, обладающих разными акустическими сопротивлениями. Если отражение происходит от абсолютно жесткой поверхности, то, согласно граничным условиям, [c.25]

Интерферометры применяются как для абсолютных измерений длин волн с высокой точностью, так и для спектрального разложения с высокой разрешающей способностью. Если для абсолютных измерений прежде всего используется интерферометр Майкельсона, то для спектрального разложения доминирующим является интерферометр Фабри — Перо, он представляет собой открытый резонатор с двумя зеркалами, обладающими высокими коэффициентами отражения. Благодаря симметричной его конструкции относительно оптической оси этот интерферометр особенно удобен для исследования многих проблем НЛО и лазерной физики, в которых подобные резонаторы используются уже в самих источниках света. Кроме того, интерферометр многолучевого типа допускает относительно компактную конструкцию. Особенно часто употребляется интерферометр Фабри — Перо с плоскими пластинками, его аппаратная функция уже была рассмотрена в разд. BI.II. В первую очередь рассмотрим следующее условие регистрации пусть в направлении оси падает идеально параллельный световой пучок (угол падения 0 = 0). На выходе регистрируется прошедшая через интерферометр мощность излучения, зависящая от длины резонатора I. (Если интерферометр заполнен газом, то путем изменения давления можно изменять показатель преломления и оптическую длину пути в интерферометре.) Кроме того, можно регистрировать зависимость от 0, если направлять падающий свет под различными углами падения и затем измерять распределение интенсивности в фокальной плоскости [c.50]

Совершенно такой же процесс, как при отражении под углом, мы получим при наложении двух плоских волн одинаковой амплитуды, идущих под углом друг к другу. Пусть волны идут в направлениях АА у ВВ, лежащихпод углом 180° — 26 (рис. 7). Перпендикулярно оси у везде скорость частиц будет равна нулю, так как ввиду симметрии х-компоненты скорости в двух составляющих волнах будут равны и противоположны друг другу. Аналогичная картина волн, соответствующая отражению от стенки с другой стороны, будет иметь место и в правом полупространстве л ]>0. Картина отражения плоской волны АО от абсолютно твердой поверхности может быть, таким образом, формально представлена как наложение на прямую волну АА ее зеркального отражения в плоскости У= 0, т. е. волны ВВ [c.43]

Эффекты, близкие к фокусировке, могут наблюдаться и при падении звуковых ударных волн на неплоские поверхности. Таким воздействиям подвергаются тупиковые участки долин с крутыми склонами или улиц с высокими зданиями. Отражение волн от поверхности земли или сооружений и их последующее взаимодействие с падающими волнами значительно меняет интенсивность и всю эпюру давлений при звуковом ударе. Коэффициент отражения звуковой волны от плоской поверхности зависит от упруги.х свойств преграды для мягких материалов он близок к 1, для абсолютно жестких равен 2. Для зданий наиболее характерен случай, когда ограждающие конструкции, например оконные стекла, подвергаготся действию падающей и отраженной от зем ной поверхности волны (рис. 5.8), Нё этом же рисунке показаны типичные эпюры давления при последовательном действии двух N-волн одинаковой интенсивности в различных по высоте точках сооружения. [c.96]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Усиление средней интенсивности отраженного излучения зависит от параметров падаюш ей волны и при рассеянии на ламбертовской (2.82) поверхности конечных размеров. Если для сферической волны фактор усиления определяется выражением A (R) = = +Bi s x, R) при любых размерах рассеиваюш.ей поверхности (меняется лишь абсолютное значение интенсивности принимаемого сигнала), то для плоской волны с увеличением эффект усиления обратного рассеяния ослабевает. В частности, при Q ==l имеем Л (0) =1+0,27р2, а в предельном случае Qr l эффект усиления исчезает полностью (Л =1). [c.166]

Плоская ударная волна отражается от плоской поверхности абсолютно твердого тела. Определить давление газа позади отраженной волны. Н. Huftoniot, 1885). [c.525]

Модифицированная теория возмущений (МТВ) учитывает при расчёте ср. поля (I7) многократное рассеяние. Отражение ср. поля 17 от случайной поверхности происходит так же, как и от плоской границы раздела г = о, но с эфф. поверхностным импедансом Ti(ki), зависящим от длины волны Я. и направления облучения, т. е. при Р. в. на с. п. имеет место дисперсия пространственная. Для абсолютно жёсткой поверхности Г (кх) выражается через интеграл по всем направлениям рассеяния р от величины u(a, р), аналитически продолженной в область комплексных углов рассеяния 9 (sin 0 = Ipil = y lk > 1) [c.268]

Сходимость получающихся рядов (8.41) и (8.43) при достаточно больших значениях частоты со 1 - доказывается в книге [265, гл. 3]. Необходимое и достаточное условие абсолютной сходимости рядов получено в [288]. При падении на среду плоского бюбразного импульса (а не гармонической волны, как предполагалось выше) достаточным условием абсолютной сходимости рядов рассматриваемого вида, т.е. рядов по кратности отражения, является существование и ограниченность производной дМ/д [377]. В рассматриваемом нами случае движущейся жидкости со стратификацией скорости звука и плотности это условие будет выполняться, если только ограничены производные с (г), р (г), о г). Лучшую сходимость рядов в случае падения кЪроткого импульса можно объяснить тем, что в каждый конечный момент времени в формирование отраженного поля вносит вклад только ограниченная часть неоднородной среды. Применимость лучевого рассмотрения отражения б-им-пульса для произвольной среды с гладкой зависимостью параметров от 2 следует также и из того, что характерное значение со для такого импульса равно бесконечности в любом конечном интервале частот заключена бесконечно малая доля его энергии. [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...