Нормальное падение звука

Интересен случай прохождения звука из жидкости через слой твердого тела снова в жидкость. Рассмотрим нормальное падение звука из воды на железную пластину толщиной с1= . см [c.53]

Вывод формул для этого случая проводится по ранее изложенному методу. Для нормального падения звука (9i = 0) коэффициент звукоизоляции [c.55]

Согласно соотношению (6), давление звука на препятствие, помещенное в ультразвуковое поле, при нормальном падении звука может быть записано в виде [c.367]

Нормальное падение звука из воздуха в воду. При [c.278]

Нормальнее падение звука на границу раздела. При перпендикулярном падении звука из воздуха на поверхность воды волны, как мы видели, почти полностью отражаются, и в воздухе возникает стоячая волна. На границе раздела сред воздух вода будет пучность акустического давления р. Следовательно, амплитуда давления на границе раздела (т. е. в этой пучности) будет в 2 раза больше, чем амплитуда давления в падающей волне. Коэффициент прохождения волн из первой среды во вторую (например, из воздуха в воду) [c.276]

Как и в случае звукоизоляции, теоретически снижение отражения легче всего вычислить при нормальном падении звука на однородную пластинку из непоглощающего материала, погруженную в воду. Другие случаи более сложны и выходят за рамки этой книги. [c.327]

Нормальное падение звука [c.91]

Найти коэффициент отражения по давлению и коэффициент передачи энергии при нормальном падении звука из воздуха в воду и из воды в воздух. Плотность воздуха р = = 1,29 кг/м, воды Р2 = 10 кг/м. Скорость звука соответственно с = 340 м/с, = 1480 м/с. Как изменится коэффициент передачи при косом падении волны на границу раздела сред [c.31]

Решение. Входной импеданс жидкого непоглощающего слоя, расположенного на полупространстве с импедансом Zj, при нормальном падении звука на слой выражается формулой (1.1) [c.40]

Практически свободной можно считать границу твердой или жидкой среды не только с вакуумом, но и с газом, если только давление газа не слишком велико (требуется, чтобы плотность газа была мала по сравнению с плотностью конденсированной среды). Такова, например, для подводного звука свободная поверхность воды (например, в море). При нормальном падении звука из воды на свободную поверхность результирующее давление на границе с атмосферой меньше 0,0006 от давления в падающей волне, что практически всегда пренебрежимо мало. В газе осуществить свободную границу для плоской волны нельзя. [c.125]

Реальное осуществление абсолютно жесткой границы для жидкостей и для твердых сред весьма затруднительно. Абсолютно жестких тел в природе нет — речь может идти только о большей или меньшей жесткости ограничивающей среды по сравнению со средой, в которой распространяется звук. Для газов при нормальном давлении, ввиду большого различия плотностей, по крайней мере при не слишком скользящем падении волны, границу с жидкостью или твердым телом с достаточной степенью точности можно считать абсолютно жесткой практически это значит, что на такой границе нормальная компонента результирующей скорости частиц много меньше этой компоненты в падающей волне. В самом деле, например, для нормального падения звука из воздуха на водную поверхность результирующая скорость частиц у границы (а значит, и скорость границы) меньше, чем 0,0006 скорости частиц в падающей волне. [c.126]

В архитектурной акустике весьма важен вопрос о звукоизоляции перегородок, характеризующей уменьшение интенсивности звука при прохождении через перегородку. Если считать перегородку сосредоточенной массой, то для нормального падения звука отношение потоков энергии в прошедшей и в падающей волнах равно [c.149]

В случае нормального падения звука на границу раздела [c.13]

Система уравнений (20.28) более удобна для расчетов, чем система (20.20), поскольку она содержит вдвое меньше неизвестных коэффициентов. Кроме того, как видно из формулы (20.21), при нормальном падении звука все коэффициенты с нечетными значениями т — п (а следовательно, и т + га) равны нулю. Поэтому в системе (20.28) строки, соответствующие четным значениям п, будут содержать лишь четные коэффициенты С , а строки, соответствующие нечетным п, — нечетные коэффициенты. Таким образом, система уравнений распадается на две независимые системы одна для четных коэффициентов, а вторая—для нечетных. Это позволяет еще вдвое сократить порядок системы уравнений. [c.148]

Для вычисления этих коэффициентов можно воспользоваться формулами, приведенными в работе [149]. При нормальном падении звука (9 = 0°) коэффициенты Ъп-т определяются формулами [c.149]

При вычислениях будем предполагать, что длина цилиндра значительно больше любого линейного размера его поперечного сечения. Кроме того, допустим, что ку> X. При этих условиях можно воспользоваться рассуждениями, приведенными в конце 21, и заменить коэффициент пересчета для задачи рассеяния коэффициентом пересчета для задачи излучения. При нормальном падении звука на рассеивающий цилиндр можно непосредственно воспользоваться формулой (21.23). Однако в рассматриваемом случае (Р Ф 0) следует заново вычислить коэффициент пересчета. [c.164]

При нормальном падении звука (0 = 0) приведенные ниже формулы (30.4), (30.5) остаются справедливыми не только для жидких слоев, но и для упругих пластин, поскольку при 0 = 0 волны сдвига в упругом материале не возбуждаются. Поэтому различия во взаимодействии звуковой волны с жидкими (или резиноподобными) и упругими материалами проявляются лишь при наклонном падении волны. [c.206]

Здесь 2 — длина звуковой волны в слое. При нормальном падении звука последнее условие соответствует пластине, на толщине которой целое число раз укладывается половина длины волны звука в слое. [c.209]

На рис. 65 показана зависимость коэффициента прохождения звука через слой от волновой толщины слоя при нормальном падении звука. Параметром семейства служит отношение ш = р.гСг/рА. При волновой толщине, кратной jt, звук полностью проходит через пластину (полуволновой резонанс), причем с увеличением отношения волновых сопротивлений слоя и среды резонансы становятся все более острыми. [c.209]

При нормальном падении звука волны сдвига не возбуждаются в любой изотропной среде и формулы (31.7) также переходят в выра- жени я (30.4). [c.215]

Рис. 70. Зависимость коэффициента прохождения звука через пластину от частоты вблизи полуволнового резонанса при нормальном падении звука.

При нормальном падении звука (0 = 0) из последней формулы находим [c.219]

Поскольку почти не зависит от угла падения, то р р увеличивается при наклонном падении волны. Другими словами, энергия волны, соответствуюш,ая излучению участка (18, при нормальном падении звука сосредоточена в трубке /, а при наклонном падении — в трубке 11, ширина которой меньше ширины трубки I. Поэтому и звуковое давление р р при наклонном падении оказывается больше, чем при нормальном падении. [c.225]

При нормальном падении звука активные потери слабо влияют на прохождение звука через тонкие пластины, и их действие сказывается лишь вблизи полуволнового резонанса (рис. 67). [c.227]

При нормальном падении звука получаем простое условие [c.241]

Формула (38.13) приобретает более простой вид при нормальном падении звука (0 = 0). Из выражений (38.8), (38.11) следует, что при 0 = 0 произведение [1 — А (0 )] os 0 является четной функцией п. Члены, которые суммируются в формуле для if , являются нечетными функциями п. Поэтому = 0. В результате получаем [c.293]

Существует большое число теорий движения тонких оболочек, построенных при различных приближениях. Обзор этих теорий приведен в статье [124]. В качестве уравнений движения можно принять, например, уравнения, приведенные в работе [132]. Учитывая, что при нормальном падении звука составляющие смещения оболочки вдоль оси цилиндра будут равны нулю, перепишем уравнения [132] в виде [c.304]

Параметры а тл г могут быть выбраны произвольным образом. В частности, можно принять 2 = 1, что соответствует условию полного звукопоглощения при нормальном падении звука на поверхность с импедансом Z=p . В работе [141] указано, что ряд (2.48) сходится при любых значениях х , удовлетворяющих условию х >а / у. [c.75]

Таким образом, при нормальном падении звука, при котором соотношение (5.1) является законным, основная величина а, характеризующая материал, как абсорбент, однозначно выражается через Z ). Нахождение поглощательных свойств однородного материала сводится, следовательно, к отысканию его акустического сопротивления (правда в том случае, если материал взят минимально требуемой толшины). [c.203]

Надо заметить, что как ф-лы (5.10), так и приведенные кривые, как уже указывалось, справедливы для нормального падения звука (под прямым [c.208]

Стоячая волна возникает всякий раз при нормальном падении звука на плоскую границу раздела двух сред, обладающих разными акустическими сопротивлениями. Если отражение происходит от абсолютно жесткой поверхности, то, согласно граничным условиям, [c.25]

Легко убедиться, что для случая нормального падения звука (0=0, = =0) эта формула приобретает вид [c.375]

Три нормальном падении звука на плоскую границу раздела двух сред, обладающих разными акустическими сопротивлениями, возникает стоячая волна (колебание, образованное двумя волнами, бегущими навстречу друг другу). На расстояниях К/2 в стоячей волне располагаются точки, в которых колебания отсутствуют (узлы) посередине между узлами располагаются точки с максимальной амплитудой (пучности). В поле стоячих волн значения А, В, и, Р при полном отражении вдвое превосходят эти значения в исходных бегущих волнах. Узлы и пучности колебательной скорости располагаются в тех же точках, что узлы и пучности смещения. Распределение звукового давления в стоячей волне также характеризуется наличием узлов и пучностей, однако положение узлов давления совпадает с положением пучностей смещения. Таким образом, узлы и пучности скорости и смещения отстоят от узлов и пучностей давления на Х/4. [c.11]

Значения коэфициента отражения энергии при нормальном падении звука на плоскую границу раздела между двумя средами приведены в табл. 4, а график этой величины — на фиг. 13 [9]. [c.25]

Результаты предыдущего рассмотрения показывают, что наиболее подходящей частотной областью, в которой возможно управление акустическими свойствами решетки с помощью подвода разности потенциалов, является область частот f < /1. Если, кроме того, предположить, что 2й/ 1 < 1, то достаточно надежные оценки для коэффициента прохождения можно получить, удерживая в бесконечных рядах для скоростей пластин и потенциалов звукового поля лишь первые слагаемые. Для случая нормального падения звука (6 = 0) и без-массовых опор в решетке (Л1оп = 0) получаем следующее приближен- [c.229]

Найти модуль и фазу коэффициента отражения звука Гпри нормальном падении звука)частоты / от твердой поверхности, на которой по квадратной решетке с шагом а" расположены круглые каналы глубины С и плов ади . Определить модуль и фазу коэффициента отражения в диапазоне частот до 10 ООО Гц в функции приняв 16 см [c.16]

Характер изменения величин 2 р и 2 показан на рис. 79. При нормальном падении звука 2пр является положительной мнимой величиной, а 2 — отрицательной мнимой величиной. Однако в диапазоне углов падения > 0 > 02 [где 01 и 02 определяются формулами (32.15), (32.16)] импеданц 2 р меняет знак. Поэтому при некотором угле падения 0о будет выполнено равенство 2 р = 2. Из второй формулы (32.14) следует, что при этом значении угла падения коэффициент прохождения обратится в нуль. [c.225]

С другой стороны, при нормальном падении звука из (39.13) получаем В = p v plpo- Подставив это значение в (39.15), находим связь между В и p sn [c.303]

Коэффициент отражения плоской звуковой волны от бесконечного экрана, обладающего импедансом Z, определяется соотношением (3.89), из которого следует, что npnZ = рс коэффициент отражения обращается в нуль лишь при нормальном падении звука. В верхней полуплоскости при = 90° поле, отраженное по законам геометрической акустики, будет отсутствовать. Однако отсутствие отраженной волны еще не означает того, что экран ведет себя как идеально поглощающий при любых положениях точки наблюдения. Воспользуемся принципом взаимности и будем считать, что в точке А (см. рис. 3.11) находится источник звука, а на линии >ро = 90° расположен наблюдатель. Тогда становится ясно, что при 1 1, близких к 360°, звуковая волна, падающая на экран, должна пройти под острым углом к поверхности. Считая в формуле (3.89) в 90°, получим, что при скользящем падении коэффициент отражения близок к —1, т. е. к величине, соответствующей акустически мягкому экрану. Поэтому и дифрагированное звуковое поле для импедансного звукопоглощающего экрана в области тени оказывается близким полю для акустически мягкого экрана. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...