Теория вязкого вещества

В математической теории упругости величины / , i G, /К (обратные значения модулей упругости) называются коэффициентами упругости . Если вместо составляющих пластической деформации подставить составляющие тензора скоростей пластической деформации, то получатся соответствующие уравнения для вязкого вещества, которые будут рассмотрены в дальнейшем. В последнем случае риф представят собой обратные величины коэффициентов вязкости соответственно для растяжения и сдвига. [c.438]

Теория упругого и чисто вязкого веществ. Рассмотрим более подробно ряд полезных решений и приведем вкратце (ссылаясь на т. 1, гл. 25 и 26) следующие уравнения. [c.219]

Отсюда следует, что для медленного течения чисто вязкого вещества, находящегося в статическом равновесии, пригодны точные решения, полученные в математической теории упругости, а новые решения можно получить классическими методами решений задач теории упругости ). В следующих главах мы рассмотрим ряд точных решений для несжимаемых упругих или чисто вязких тел, часто даже не делая различий между этими двумя типами тел. [c.222]

Избранные решения бигармонического дифференциального уравнения. Определение компонент напряжений при плоской деформации в упругом или чисто вязком материалах, компонент скоростей в вязком веществе и прогибов плоской слабо изогнутой упругой или вязкой пластинки (см. гл. 9) приводит к нахождению интегралов бигармонического дифференциального уравнения АА/ = 0 при заданных граничных условиях. Функция f может представлять функцию напряжений, или функцию Эри Р, функцию тока ар или функцию прогибов ш плоской пластинки. Естественно, что в этой книге нельзя дать подробное перечисление и обзор большого числа существующих точных решений, полученных в этой области за последние 50—60 лет. Данная глава посвящена краткому ознакомлению читателя с теорией получения некоторых интегралов уравнения АА/=0 для избранной группы двумерных задач, имеющих отношение к задачам о действии сосредоточенного давления в упругом и вязком телах и к некоторым геофизическим приложениям. [c.237]

В учебном пособии рассмотрены основные вопросы совре менной гидромеханики статика, кинематика и динамика. Приведены выводы общих уравнений движения сплошных сред. Даны законы переноса импульса, тепла и вещества. Изложена теория потенциального днижения как для плоских, так и для пространственных потоков. Рассмотрена сжимаемость газа при дозвуковых и сверхзвуковых течениях. Освещены вопросы теории движения вязкой жидкости, подробно рассмотрены ламинарное и турбулентное движения в трубах и в пограничном слое. Дан метод расчета трубопроводов. [c.2]

Экспериментально было установлено, что введением в движущуюся вблизи тела жидкость весьма малых (до сотых долей процента) количеств специальных полимерных веществ (присадок) можно значительно повлиять на движение жидкости в пристеночном слое и уменьшить сопротивление трения на стенках трубы. Добавление присадок в столь малых количествах фактически не изменяет плотности и вязкости жидкости и не сказывается заметно на распределении скорости в ламинарном движении при малых значениях чисел Рейнольдса, но может влиять на свойства турбулентного движения вблизи обтекаемых стенок. Поэтому ясно, что в этом случае принятая до сих пор теория движения вязкой жидкости Навье — Стокса нуждается в существенных видоизменениях. Можно вполне определенно сказать, что в некоторых областях при турбулентных движениях могут проявиться некоторые свойства среды, которые несущественны для описания ламинарных движений. [c.246]

Реологию полимеров можно определить как научное исследование течения и деформации материалов, содержащих весьма длинные высокополимерные молекулы. Упругие и вязкие свойства этих веществ таковы, что к ним неприменимы классические представления гидродинамики и теории упругости. Предмет интересен с физической точки зрения отчасти разнообразием эффектов, могущих возникать в материалах с большими периодами релаксации при значительных формоизменениях, и отчасти по причине достигнутых заметных успехов в нашем понимании молекулярной природы упругого поведения веществ в высокоэластическом состоянии. [c.9]

Приведенные выше результаты с указанным обобщением находят важное применение в теории смазки эта теория основана Осборном Рейнольдсом в его классической работе ). То обстоятельство, что две параллельные или приблизительно параллельные плоскости могут, несмотря на большое нормальное давление, с очень небольшим сопротивлением трения скользить одна по другой, если только между ними находится слой вязкой жидкости, было, конечно, давно известно. Задача заключалась только в том, чтобы объяснить, как это в практических случаях автоматически выполняется, несмотря на давление. Оказывается, что расположение двух поверхностей должно быть таким, чтобы промежуточное пространство между ними имело переменную толщину и чтобы относительное движение все время стремилось бы переносить смазывающее вещество от более толстых частей промежуточного слоя к более тонким. [c.729]

Итак, в самом общем виде задача пластического течения как и задача малых упруго-пластических деформаций физического вещества, даже в тех случаях, когда практически допустимо считать вещество идеально пластичным или идеально вязким, математически настолько сложны, что даже в классической теории пластичности до сих пор не удалось установить какие-либо общие методы ее решения. [c.141]

УПРУГИЙ, ВЕСЬМА ВЯЗКИЙ И ИДЕАЛЬНО ПЛАСТИЧНЫЙ ТИПЫ ВЕЩЕСТВА И НЕКОТОРЫЕ ИХ ОБОБЩЕНИЯ. СПЕЦИАЛЬНЫЕ ЗАДАЧИ ТЕОРИИ ИДЕАЛЬНО ПЛАСТИЧНОГО ВЕЩЕСТВА [c.429]

Дополнение. Релаксация при сложном напряженном состоянии может нарушить условия работы деталей машин. Высокие давления, удерживающие на валах плотно посаженные путем прессовой или термической посадки металлические диски, колеса, трубы или ступицы, могут понизиться вследствие действия повышенных температур. Эти явления навели Дэвиса ) на мысль обобщить теорию осесимметричных состояний плоской деформации вязко-упругого вещества путем постулирования (взамен линейной зависимости между остаточными скоростями деформации и напряжениями) степенного закона ползучести, отражающего поведение многих ковких металлов. При этом максимальные касательные напряжения Хт = Ч2 о1—ат) = 12 выражаются через максимальные остаточные скорости сдвига следующим образом [c.260]

В теории теплообмена и в гидродинамике обычно применяется феноменологический метод исследования. Отвлекаясь от микроструктуры вещества, предполагают, что среда является сплошной. Состояние сплошной среды характеризуется макроскопическими параметрами. Для однофазной химически однородной движущейся среды такими параметрами являются температура, давление и скорость. Физические свойства среды (плотность, теплоемкость коэффициенты вязкости и теплопроводности), зависящие в общем случае от температуры и давления, предполагаются известными. Отказ от рассмотрения микроструктуры вещества приводит к определенным ограничениям в применении феноменологического метода. Однако в дальнейшем рассматриваются лишь такие задачи теплообмена и динамики вязкой жидкости, к которым этот метод полностью применим. [c.5]

В гл. IV этой книги разбирается теория жидкостного треиия, а в гл. V — теория смазки в условиях жидкостного трения. Трение в присутствии жидкой пленки или вязкой смазки нацело зависит от вязкости смазывающ,его вещества поэтому минеральные масла при таких условиях смазки не только не уступают в качестве животным и растительным маслам той же вязкости, но Б некотором отношении (высокая стабильность, дешевизна) даже превосходят их. [c.10]

Характер поглощения звука в высокополимерных веществах интересен не только с точки зрения применения подобных материалов в ультразвуковой технике, но и с точки зрения теории. Ряд вопросов об упруго-вязких потерях и связанных с ними релаксационных процессах удается лучше понять, пользуясь результатами исследования механических свойств этих веществ в определенных температурных и частотных интервалах. [c.401]

В общем случае теория вязко-пластнчного вещества основывается на уравнении [c.474]

Теорпя течения такого вещества, обладающего пределом текучестп, должна и основных чертах совпадать с теорией двпженпя идеально вязкого вещества (в тех частях тела, в которых происходит движение). В формуле (28.32) предел текучестп и коэффициент вязкости а являются константами материала (а , а , а —главные напряжения, при которых начинается течение). [c.476]

Для изучения вопросов теории и практики смазки также требуются специально скопстр5 1рованные аппараты. Так, например, аппараты, которыми пользовался Б. Тауэр, далп Рейнольдсу возможность построить на прочном фундаменте математическую теорию вязкой смазки, в результате чего стала понятна роль, которую играет вязкость смазочного вещества в уменьшении сопротивления трения между цилиндрическими шипами, шейтами и их опорами. [c.547]

К настояще]иу времени издан ряд книг по физике твердого тела как советских, так и зарубежных авторов. Каждая из них хороша по-своему. Большинство изданий, однако, могут служить учебпымн пособиями либо лишь по разделу Физика твердого тела в курсе общей физики, либо по соответствующему спецкурсу во втузах. В связи с такой направленностью учебных пособий в них недостаточно полно отражено современное состояние физики твердого тела. К наиболее удачным пособиям следует отнести книги Н. Ашкрофта и Н. Мермина Физика твердого тела (М., 1979) и Ч, Кит-теля Введение в физику твердого тела (М., 1978), в которых, правда, главное внимание уделено теории твердого тела. Однако в них, так же как и в большинстве других книг, недостаточное внимание обращено на такие важные разделы, как физика некристаллических веществ, дефекты и диффузия в твердых телах, вязкое и хрупкое разрушения твердых тел. Кроме того, различие в планах и программах подготовки специалистов в зарубежных (а эти книги изданы как учебные пособия для американских вузов) и наших вузов не позволяет в полной мере использовать данные учебные пособия. [c.6]

Термодинамика нбравновеоных состояний в современном ее состоянии включает в себя феноменолопические теории молекулярного переноса тепла и массы вещества (теплопроводность и диффузия), количества движения ЖИДКОСТИ (внутреннее трение) и гидродинамику вязких жидкостей при фазовых и химических превращениях в их неразрывной связи. [c.7]

Независимо от правильности или неправильности вышеизложенной теории, мы имеем налицо определенное количество прямых опытных данных в пользу существования этих фаз. Так, Росси в своей работе по целлюлоиду утверждает, что когда образец исследовался в полярископе между скрещенными николями с помощью микроскопа, то поле представлялось усеянным небольшими блестящими, частями, обязанными своим происхождением частицам вещества, обладающего свойством двойного лучепреломления, рассеянного в веществе образца. Также и Рейгер, 1 исследуя двойное лучепреломление в вязких жидкостях (см. ниже 3.39), наблюдал исчезновение двойного лучепреломления в нагретых растворах канифоли и воска в толуоле, когда частицы воска осаждались при охлаждении—факт, уже ранее отмеченный Амбронном. [c.236]

Подводя итоги нашему ознакомлению с принятой в современной теории пластичности и в инженерных методах расчета идеализацией строения и свойств реальных материалов, подчеркнем, что используемое нами в целях упрощения расчетов гипотетическое вещество заполнено условно сплошным образом отдельнылш материальными частичками, обладает условно же однородным строением и односвойственностью (изотропностью), а в зависимости от разнородных условий той или иной конкретной задачи, может быть идеально упругим, выявлять вязкую или пластическую текучесть, а также деформироваться упругое, или вязкопластически. ". л.. [c.59]

Подробным исследованием тушения фотолюминесценцпп растворов органических красителе посторонними веществами занимались С. И. Вавилов и его сотрудники (Б. Я. Свешников, М. Д. Галанин п др.), разработавшие теорию тушения для вязкой среды на основании некоторых физических воззрений о механизме тушения. [c.538]

К этому второму классу твердых веществ относится также упруго-вязкое твердое тело. Последнее было введено Максвеллом в его классической статье О динамической теории газов в следующей формулировке ) ( Смещение производит в теле некоторое искажение, или деформацию, которую мы обозначим через г. При этом возникает упругое напряжение о. Зависимость между напряжением и деформацией может быть записана в виде о = где —коэффициент упругости для данного рода деформации. В твepдo vI невязком теле < = Ег ж dojdt — Edzjdt. Если же тело обладает вязкостью, то напряжение а не остается постоянным, а стремится к нулю с некоторой скоростью, зависящей от величины а и от природы тела. Если мы примем эту скорость пропорциональной о, то получим уравнение [c.477]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...