Идеально вязкое вещество

Для аморфных твердых тел (стекло при высокой температуре) также имеет место равенство = это показывает, что при высокой температуре стекло течет, подобно идеально вязкому веществу. [c.281]

Идеально вязкое вещество 201 [c.854]

Итак, в самом общем виде задача пластического течения как и задача малых упруго-пластических деформаций физического вещества, даже в тех случаях, когда практически допустимо считать вещество идеально пластичным или идеально вязким, математически настолько сложны, что даже в классической теории пластичности до сих пор не удалось установить какие-либо общие методы ее решения. [c.141]

УПРУГИЙ, ВЕСЬМА ВЯЗКИЙ И ИДЕАЛЬНО ПЛАСТИЧНЫЙ ТИПЫ ВЕЩЕСТВА И НЕКОТОРЫЕ ИХ ОБОБЩЕНИЯ. СПЕЦИАЛЬНЫЕ ЗАДАЧИ ТЕОРИИ ИДЕАЛЬНО ПЛАСТИЧНОГО ВЕЩЕСТВА [c.429]

В вязкой жидкости, заключенной в сосуде и находящейся в равновесии под действием системы объемных сил, давление распределяется по законам идеальной жидкости, изучаемым в гидростатике. Но если очень вязкое вещество находится в состоянии медленного установившегося движения, то в нем возникают также и касательные напряжения. Во многих практических приложениях, однако, деформация развивается при этом столь медленно, что в динамических уравнениях можно пренебрегать членами, содержащими ускорения материальных частиц, и полагать, что напряжения и объемные силы образуют систему, находящуюся в равновесии. [c.448]

В отличие от идеальных жидкостей и газов, у которых вязкость равна нулю и отсутствует перенос тепла и вещества, в реальных вязких жидкостях имеют место процессы и теплопереноса, [c.12]

Все перечисленные аналогии относятся к изучению потоков идеальной жидкости. Для изучения сил трения при движении вязкой жидкости вдоль стенки применяют тепловую и [ диффузионную аналогии. Основанием для применения их служит общность уравнений переноса количества движения, тепла и вещества. [c.481]

Реальные жидкости (и газы), а также и твердые тела обладают вязкостью, возникающей от внутреннего трения в веществе. Наше определение жидкости отличает вязкую жидкость, такую, как патока или деготь, от пластического твердого тела, такого, как замазка или глина. Действительно, жидкости первого вида не могут оказывать сопротивление какому-либо напряжению сдвига, как бы ни было оно мало, в то время как в последнем случае, чтобы вызвать деформацию, требуется напряжение определенной величины. Деготь — пример очень вязкой жидкости вода — пример жидкости с небольшой вязкостью. Более точное определение вязкости будет дано позднее. Для точной математической трактовки предмета мы пока будем поступать так, как в других разде 1ах механики, и делать упрощающие предположения, вводя определение идеальной субстанции, известной как невязкая, или идеальная, жидкость. [c.13]

Наблюдения над обтеканием твердых тел жидкостями п общие соображения по поводу механизма вязкого (и турбулентного) течения в аэро- и гидродинамике дали убедительное доказательство того, что вещества, подобные воде или воздуху, которые в некоторых явлениях можно рассматривать как идеальные жидкости, вблизи стенок из твердых тел должны передавать тангенциальные силы (торможение). Здесь мы имеем случай, когда представление [c.20]

Суммируя сказанное, можно утверждать, что третий тип идеального композитного вязко-упругого чувствительного к восстановлению деформаций вещества (8 = е + е" - -е", а = а + а") обладает такими свойствами, при помощи которых можно вос произвести, по крайней мере качественно, некоторые фазы неупругого поведения реальных поликристаллических тел или органических материалов (пластмасс). [c.218]

Принципиальный интерес связан с необычным характером ударного сжатия вещества, которое происходит чрезвычайно быстро и, в отличие от изэнтропического, сопровождается резким возрастанием энтропии газа. В рамках гидродинамики идеальной жидкости, когда не учитываются диссипативные процессы (вязкость и теплопроводность), ударные волны появляются как поверхности математического разрыва в решениях дифференциальных уравнений. Гидродинамические величины по обе стороны разрыва связаны между собой и со скоростью распространения разрыва законами сохранения массы, импульса и энергии. При этом необратимость ударного сжатия и возрастание энтропии газа, протекающего через разрыв уплотнения, вытекают из этих законов. На самом деле во фронте ударной волны, который представляет собой, конечно, не разрыв, а тонкий переходный слой, протекают диссипативные процессы, о чем и свидетельствует факт возрастания энтропии. И действительно, в рамках гидродинамики вязкой жидкости разрывы исчезают и превращаются в слои резкого, но непрерывного изменения гидродинамических величин. [c.208]

Это обстоятельство позволяет в механике ввести понятие сплошной среды. Прежде всего заметим, что в рамках понятия сплошной среды можно отличить твердые тела от газов и жидкостей, идеальную жидкость от вязкой жидкости, сжимаемую — от несжимаемой. Введенное понятие позволит учесть существенные свойства реальных веществ. Заметим следующее если материя сплошным образом заполняет пространство, то, казалось бы, эта среда должна быть несжимаемой. Но, как мы упомянули, сплошная среда может быть рассматриваема как сжимаемая. Не следует полученное противоречие считать неразрешимым. Оно показывает диалектический характер понятия сплошной среды. [c.6]

Горные породы - это тела с бесконечным многообразием реологических свойств, поэтому для описания их поведения могут быть использованы те или иные механические модели. При составлении модели нужно учитывать механические свойства минеральных агрегатов, составляющих породу, её структурные особенности, а также тип и характер цементирующего вещества. Горные породы и вязкоупругие жидкости могут быть представлены в виде некоторых комбинаций двух идеальных тел - вязкого (Ньютона N ) и упругого (Гука И ). Качественное описание реологического поведения подобных тел дают механические модели, в которых упругие свойства представлены пружиной, а вязкие -поршнем, движущемся в цилиндре, наполненном маслом (рис.8.4). [c.92]

При весьма быстрых механических воздействиях вязко-упругое вещество ведет себя как идеально-упругое тело. В последующем, когда 1 С 4> развивающееся течение перекрывает упругую деформацию и материал можно рассматривать как простую ньютоновскую жидкость. Лишь когда значение I будет того же порядка, что и величина о. налагаются эффекты упругости и вязкости. Тогда и проявляется сложная природа деформации. [c.85]

В дальнейшем скорость ползучести опять начинает возрастать, па стержне образуется шейка, после чего происходит, наконец, и разрушение. При данной температуре эта скорость наименьшей ползучести, т. е. скорость установившейся ползучести, является функцией одного лишь напряжения. Поведение металла в течение этой второй стадии ползучести можно довольно точно сравнить с поведением вязкого материала, с той, однако, существенной разницей, что если для идеально вязкого вещества скорость деформации пропорциональна напряжению, то для пластичных металлов этой пропорциональности не существует. Несмотря на это различие, мы включаем все же явление установившейся ползу-, %ф р Цщия чести твердых тел в широкий в круг явлений вязкости, противопоставляя ее, таким образом, общим явлениям пластичности, рассмотренным нами в п. 3 настоящей главы. Термин вязкий 0 - время 1 [c.471]

Теорпя течения такого вещества, обладающего пределом текучестп, должна и основных чертах совпадать с теорией двпженпя идеально вязкого вещества (в тех частях тела, в которых происходит движение). В формуле (28.32) предел текучестп и коэффициент вязкости а являются константами материала (а , а , а —главные напряжения, при которых начинается течение). [c.476]

Некоторые из формул (31.23) при т = 0 приводят к неопределенности, п тогда приходится прибегать к непосредственному вычислению по уравнениям (30.19) если же т —1, то получаются формулы Ламэ для упругого цилиндра густое идеально вязкое вещество должно деформироваться подобным же образом. Легко также убедиться в том, что осевое усилие не завпсит от величины показателя степени т и равно т Ь — а ) р, так что [c.508]

Упругость и вязкость комбинируются в веществе простейшими способами. А. Введение. В упругом теле компоненты малых деформаций являются линейными функциями компонент напряжений. Поведение вещества называется в общем случае вязкам, если скорости необратимых перемещений точек относительно друг друга возрастают с ростом напряжений, вызывающих деформацию вещества. Таким образом, вязкое вещество деформируется при тем больших значениях скоростей деформации, чем больше напряжения, причем простейшим случаем служит идеально вязкое вещество, у которого компоненты скоростей необратимых деформаций возрастают пропорционально соответствуюияим компонентам напряжений. Вязкость твердых веществ становится заметной при повышении температуры. Одним из обычных примеров этого служит подвешенный вертикально прямой стеклянный стержень, нагруженный грузом при температуре, приближающейся к температуре размягчения стекла. При этом наблюдается непрерывное опускание груза, стержень же необратимо удлиняется с тем большей скоростью (пропорционально увеличивающейся с увеличением груза), чем больше груз. В этом параграфе вначале рассматривается несколько типов таких тел, которые можно назвать простейшими идеальными композитными телами, а именно тела, у которых свойства идеальной упругости и вязкости проявляются одновременно и в простейшем сочетании. Примеры такого рода рассматриваются также с целью лучшего уяснения более общих явлений, наблюдаемых в поведении твердых тел при повышенных температурах, как, например, медленной ползучести податливых металлов или поликристаллических твердых тел, находящихся под действием напряжений в течение продолжительного времени. Эти примеры рассмотрены далее при более точных предположениях. [c.201]

Сопоставляя постановку рассматриваемой задачи о сдавливании тонкого слоя вязкого вещества с постановкой задачи о прямолинейнопараллельном течейии вязкой несжимаемой жидкости, изложенной в I главы IV, мы видим их полное формальное сходство. Следовательно, й для решения задачи о сдавливании слоя вязкого вещества в порядке аналогии можно привлекать те методы, которые используются для решения задачи о вращении идеальной жидкости и кручении призматического бруса. [c.201]

Предельного значения +1 коэффициент v достигает при бесконечно большой скорости деформирования со, а значения —1 при скорости деформирования, равной нулю. При этих предельных значениях v вязкопластическое вещество описывается соответственно уравнениями пуазелевого движения вязкой жидкости и уравнениями идеально пластического вещества [179]. [c.618]

При рациональном изучении механических свойств материалов целесообразно принять простейшие допуш ения относительно этих свойств. В механике обычно приписывают материалам некоторые упрощенно-идеализированные характеристики. Если, например, приписать веществу определенные простые свойства, то как движение, так и состояние равновесия отдельных материальных элементов его становятся доступными для изучения с единой общей точки зрения. Таким именно путем мы и приходим к понятиям равномерно распределенных масс, идеальных жидкостей и газоб, вязких веществ, изотропных упругих тел и т. п. [c.19]

Хотя величина [х имеет одинаковую размерность кг - см сек) в технической системе единиц как для вязко-упругости, так и для стойко-вязкости, а коэффициент пропорциональности в зависимостях х=11й " сИ, х"= 1йу1(И для удобства обозначается той же буквой [х, следовало бы во избежание недоразумений назвать этот коэффициент в первом случае (вязко-упругость) коэффициентом вязкости, а во втором случае (стойко-вязкость) коэффициентом внутреннего демпфирования вещества. В последнем случае нам представляется неудачным называть величину [х коэффициентом внутреннего трения , как это предложил Гугенберг, ввиду того что различные идеальные твердые вещества (например, сыпучие зернистые среды, такие, как песок) обладаю внутренним сопротивлением типа кулонова трения, при котором отношение касательного напряжения к нормальному, т/а=М, постоянно. [c.209]

Первое допущение позволяет использовать классические представления и уравнения механики сплошных однофазных сред (уравнения идеальной и вязкой жидкостей, уравнения упругого и упругопластического тела и т. д.) для описания процессов в масштабах самих неоднородностей, т. е. процессов внутри или около отдельных включений или неоднородностей (для смеси в целом это — микропроцессы). При этом для описания физических свойств фаз (вязкости, теплопроводности, упругости и т. д.) моншо использовать уравнения и параметры, полученные из опытов с соответствуюпщми веществами в однофазном состоянии. [c.17]

Подводя итоги нашему ознакомлению с принятой в современной теории пластичности и в инженерных методах расчета идеализацией строения и свойств реальных материалов, подчеркнем, что используемое нами в целях упрощения расчетов гипотетическое вещество заполнено условно сплошным образом отдельнылш материальными частичками, обладает условно же однородным строением и односвойственностью (изотропностью), а в зависимости от разнородных условий той или иной конкретной задачи, может быть идеально упругим, выявлять вязкую или пластическую текучесть, а также деформироваться упругое, или вязкопластически. ". л.. [c.59]

К фундаментальным свойствам относят следующие упругость, вязкость, пластичность. Этими свойствами обладают вещества, названные по именам ученых их предложивших соответственно тело Гука (гуково тело), ньютоновская жидкость (вязкая жидкость), тело Сен-Венана (сен-венаново тело). Эти три идеальные тела, которые обладают только одним из фундаментальных свойств, являются своего рода эталонами, с которы- [c.34]

Н. В. Тябин [10], предложивший эту модель, относит пластичные смазки к упруго-пластично-текуче-вязким телам. Пружина 1 сообщает веществу свойства идеально упругого тела, элемент 2 (пара цилиндр-поршень)-свойства ньютоновской жидкости, а ползунки-свойства пластично-текучего р тела. До преодоления сил стати- [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...