Обтекание с отрывом струй

Найдем коэффициент сопротивления пластины при ее обтекании с отрывом струй безграничным симметричным потоком (рис. 7,30). Другими словами, получим предельное значение коэффициента С для пластины в канале (рис. 7.28, б), когда последний бесконечно расширяется. В этом предельном случае должны совпадать по величине и направлению скорости течения бесконечно далеко слева и справа от пластины, т. е. Vg = ti . Тогда можно считать, что в плоскости течения г (см. рис. 7.24, а) бесконечно удаленная точка Н сливается с бесконечно удаленной точкой А. [c.264]

Исследование гидродинамических сил, действующих на тело при нестационарном обтекании с отрывом струй, имеет практическое значение его результаты необходимы для различных инженерных расчетов, в частности при проектировании конструкций быстроходных судов. [c.166]

В практических условиях обтекание цилиндров происходит, как правило, при столь значительных числах Re, что речь может идти только об обтекании с отрывом струй от поверхности цилиндров. Картина явления такова. Лобовая часть цилиндра окутана [c.130]

Обтекание с отрывом струй. Метод Кирхгоффа. Разобранные нами выше случаи обтекания цилиндрических тел плоскопараллельным потоком жидкости предполагали непрерывность скорости течения во всех точках потока. При этом было показано, что при отсутствии циркуляции чисто поступательный потенциальный поток не оказывает результирующего давления на обтекаемое тело. В попытках найти объяснение этому парадоксу Гельмгольц и Кирх-гофф ввели в рассмотрение, как возможную форму движения жидкости, обтекание с образованием поверхностей разрыва непрерывности скорости. При таком обтекании некоторая линия тока, приходя из бесконечности и встречая нормально контур обтекаемого тела, разделяется на две ветви, которые следуют вдоль контура тела до некоторых точек и В (р ис. 115), после чего обе линии тока В С и В С отрываются от контура и уходят в бесконечность, отделяя область течения / от области покоя II. [c.321]

Перейдем теперь к изложению метода Кирхгоффа. Становясь на точку зрения теории обтекания с отрывом струй, мы будем считать поле скоростей непрерывным и потенциальным в области течения I. Точка разветвления А линии тока, прилегающей к передней части обтекаемого контура, должна тогда быть критической точкой, в которой скорость г == 0, иначе бы вектор скорости терпел разрыв непрерывности по направлению. В зоне застоя II, протягивающейся в бесконечность, скорость везде равна нулю и, следовательно, давление постоянно, если отсутствуют массовые силы, что мы и будем предполагать в дальнейшем. В таком случае линии тока Bfi и В2С можно рассматривать как свободные границы жидкости, и величина скорости течения на этих линиях должна в силу интеграла Бернулли-Коши оставаться постоянной и равной величине скорости потока в бесконечности w. [c.322]

ОБТЕКАНИЕ С ОТРЫВОМ СТРУЙ. МЕТОД КИРХГОФФА 323 [c.323]

Первую задачу об обтекании с отрывом струй криволинейной дуги заданной формы — задачу об обтекании неограниченным потоком идеальной, невесомой, несжимаемой жидкости дуги окружности произвольного радиуса Е (рис. 1) — решил А. И. Некрасов (1922). Он свел нахождение функции Жуковского к решению следующего интегрального уравнения, заменяющего интегро-дифференциальное уравнение Вилля [c.7]

С математической точки зрения задача об обтекании контура с отрывом струй неоднозначна даже в случае простейшей схемы течения. На рис. 4 в качестве примера изображены различные возможные картины обтекания с отрывом струй круглого цилиндра. [c.9]

Берман Я. Р. Удар клина при обтекании с отрывом струй. — ПММ, [c.187]

Реальная физическая задача об обтекании заданного тела, разумеется, однозначна. Дело в том, что в действительности не существует строго идеальных жидкостей всякая реальная жидкость обладает какой-то, хотя бы и малой, вязкостью. Эта вязкость может практически совсем не проявляться при движении жидкости почти во всем пространстве, но сколь бы она ни была мала, она будет играть существенную роль в тонком пристеночном слое жидкости. Именно свойства движения в этом (так называемом пограничном) слое и определят в действительности выбор одного из бесчисленного множества решений уравнений движения идеальной жидкости. При этом оказывается, что Е общем случае обтекания тел произвольной формы отбираются именно решения с отрывом струй (что фактически приводит к возникновению турбулентности). [c.34]

Кавитационные течения, которые могут возникнуть при обтекании тел с большими скоростями (их еще называют течениями с отрывом струй или разрывными). О таких течениях уже было упомянуто в гл. 1. [c.250]

При этом обтекание выступов шероховатости происходит с отрывом струи от них (см. далее 4-14). [c.153]

При шероховатой поверхности стенок обтекание выступов происходит с отрывом струи, и коэффициент сопротивления в этом случае зависит не только от числа Re, но и от относительной шероховатости [c.60]

Значительное развитие и углубление получила гидродинамика плоского безвихревого потока в работах М. В. Келдыша, М. А. Лаврентьева, Л. И. Седова и других, продолжавших с успехом применять в теории крыла методы теории функций комплексного переменного, в свое время выдвинутые Н. Е. Жуковским и С. А. Чаплыгиным. Исследования Жуковского по обтеканию тел с отрывом струй были обобщены и получили новые применения в работах М. А. Лаврентьева, А. И. Некрасова и др. [c.33]

Плоское движение с отрывом струй. Разрывное обтекание пластинки и протекание жидкости сквозь отверстие [c.262]

Обтекание криволинейных препятствий с отрывом струй. [c.7]

Сведения о результатах работ М. Ю. Цейтлина и Е. А. Федорова о взаимном влиянии пластинок, обтекаемых с отрывом струй, и обтекании пластинки в присутствии стенки можно найти в гл. VI книги М. И. Гуревича (1961). [c.19]

Постановка задачи об ударе контура, обтекаемого с отрывом струй, была дана М. И. Гуревичем (1952). Определение дополнительного течения, вызванного ударом, и коэффициентов присоединенных масс опиралось на следующие предпосылки 1) форма свободной поверхности определялась из установившегося струйного обтекания контура ) 2) всюду на контуре задавалась нормальная скорость 3) на свободной поверхности импульсивное давление, а вместе с ним и потенциал скоростей возмущенного течения полагались равными нулю. Была найдена присоединенная масса плоской пластинки, которая оказалась немного большей, чем присоединенная масса пластинки при ударе о горизонтальную поверхность жидкости (об ударе о поверхность жидкости см. 13). [c.22]

ОБТЕКАНИЕ С ОТРЫВОМ СТРУЙ.. ЧЕТОД КИРХГОФФА 321 [c.321]

М. Т. Бекулов (1965) решил новую для теории струй задачу об обтекании с отрывом струй проницаемого клина. При этом автор исходил из предположения, что нормальная скорость протекания жидкости сквозь стенки клина пропорциональна разности давлений перед клином и за ним, а коэффициент пропорциональности мал. [c.19]

Как показали исследования, плохо обтекаемые тела, например, круглый и эллиптический цилиндры, нормально расположенная к потоку пластинка и др,, порождают интенсивные вихревые дорол<-ки и, следовательно, значительную величину вихревого лобового сопротивления. Удобообтекаемые тела, к числу которых принадлежат авиационные профили, при малых углах атаки обладают незначительным вихревым сопротив. лением, которым можно пренебречь,— в этом случае их лобовое сопротивление порождается в основргом силами трения. Однако при увеличении угла атаки, когда плавное обтекание профиля крыла сменяется обтеканием с отрывом струй и интенсивным вихреобра-зованием, силу лобового сопротивления следует рассчитывать с учетом вихревого сопротивления. [c.197]

Рис. 2.43. Поперечное обтекание цилиндра вячкой жидкостью безотрывное а) с отрывом струи (6) с образованием вихревой зоны (в)

А. И. Некрасов (1883—1957) дал точную теорнюволн установившегося вида на поверхности идеальной несжимаемой тяжелой жидкости. Получил первое строгое решение задачи обтекания дуги круга с отрывом струй идеальной несжимаемой жидкостью. [c.8]

Задача о симметричном обтекании дуги круга с отрывом струй впервые была точно решена А. И Некрасовым в 1921 г. в его работе О прерывном течении жидкости в двух измерениях вокруг препятствия в ( рме дуги круга , Собр. соч., т. I, стр 52-69, Изд-во АН СССР, М.. 1961. [c.326]

В 1910 г. С. А. Чаплыгин написал работу О силах, действующих на цилиндр, обтекаемый потоком с образованием поверхностей разрыва , напечатанную в 1935 г. в трудах ЦАГИ. В этой работе автор, исследуя поток, обтекающий цилиндр со срывом струй, показывает, что очертания струй на достаточно большом расстоянии от тела уподобляются параболе и лобовое сопротивление пропорционально параметру этой параболы. Е ти параметр параболы равен нулю, т. е. если струя на бесконечности имеет конечную ширину, то и сопротивление равно иулю. В этой работе С. А. Чаплыгин решил также задачу об обтекании круглого цилиндра с отрывом струй. Эта задача 22 года спустя (в 1932 г.) была решена немецким аэродинамиком Шмиденом. [c.196]

Фундаментальные идеи Жуковского и Чаплыгина были в дальнейшем развиты их учениками и последователями. Значительное углубление гидродинамика плоского безвихревого потока получила в работах М. В. Келдыша, М. А. Лаврентьева, Л. И. Седова и других советских ученых, продолжавших с успе.чом применять в теории крыла методы теории функций комплексного переменного. Исследования Жуковского по обтеканию тел с отрывом струй были в дальнейшем развиты в работах Л . А. Лаврентьева, А. И. Некрасова, Я. И. Секерж-Зеньковича, М. И. Гуревича. За рубежом плоская задача об отрывном движении идеальной несжимаемой жидкости по схеме Кирхгофа была систематически исследована Леви-Чивита. Соответствующая пространственная задача был для некоторых простейших случаев решена Трефтцем. Принципиально новые схемы отрывного обтекания тел были предложены Д. Рябушинским н Д. Эфросом в связи с рассмотрением явления кавитации. [c.33]

В действительности, однако, все эти заключения имеют лишь весьма ограниченную применимость. Дело в том, что приведенное выше доказательство сохранения равенства rotv = 0 вдоль линии тока, строго говоря, неприменимо для линии, проходящей вдоль поверхности обтекаемого жидкостью твердого тела, уже просто потому, что ввиду наличия стенки нельзя провести в жидкости замкнутый контур, который охватывал бы собой такую линию тока. С этим обстоятельством связан тот факт, что уравнения движения идеальной жидкости допускают решения, в которых на поверхности обтекаемого жидкостью твердого тела происходит, как говорят, отрыв струй линии тока, следовавшие вдоль поверхности, в некотором месте отрываются от нее, уходя в глубь жидкости. В результате возникает картина течения, характеризующаяся наличием отходящей от тела поверхности тангенциального разрыва , на которой скорость жидкости (будучи направлена в каждой точке по касательной к поверхности) терпит разрыв непрерывности. Другими словами, вдоль этой поверхности один слой жидкости как бы скользит по другому (на рис. 1 изображено обтекание с поверхностью разрыва, отделяющей движущуюся жидкость от образующейся позади тела застойной области неподвижной жидкости). С математической точки зрения скачок тангенциальной составляющей скорости представляет собой, как известно, поверхностный ротор скорости. [c.33]

Наряду с ингибиторами в коррозионной среде могут находиться ионы, ускоряющие скорость коррозии за счет депассивирующего действия (С1", Вг , 1 ), образования комплексных соединений (NH3, N-), увеличения скорости катодной реакции (например, Fe3+=FiFe2+, u2+3=t u+). Как правило, скорость коррозионного прО цесса возрастает с увеличением скорости подвода окислителя в зону реакции. При больших скоростях имеет место совместное воздействие коррозии и абразивного износа (струевая коррозия, эрозионная коррозия). При нарушении гидродинамических условий обтекания поверхности металла в местах отрыва струи возникает корро-зионно-кавитационное разрушение. [c.24]

В дискуссии по докладу Б. Р. Паркин (США) привел результаты полученного им совместно с проф. Т. Яо-тзу Ву теоретического решения для обтекания потенциальным потоком кавитирующего плавноочерченного тела, описанного двумя дугами окружности с углами у = 5° (рис. 7-15). Как видно из рис. 7-15, имеет место влияние стенок трубы на параметр кавитации k и отношение с 1 (где с —расстояние от начала тела до точки отрыва струй, I — длина тела). Это решение не учитывает влияние вязкости и поверхностного натяжения. [c.136]

Физическую картину истечения жидкости из насадка с острой входной кромкой можно описать следующим образом обтекание острой кромки на входе происходит с отрывом потока даже при низких числах Рейнольдса (Re > 5). При Re < 5 наблюдается ползущее движение. При отрыве струя сжимается, образуя узкое сечение на некотором расстоянии от входной кромки. Между узким сечением и стенкой насадка создается отрывная область с вихревым теченим. Если насадок имеет достаточную длину, отрывная область замыкается на стенке. С увеличением числа Рейнольдса отрывная область заметно удлиняется. Если длина насадка мала, то замыкания на стенке не происходит. Давление на стенке по длине вихревой области сначала резко падает — до сжатого сечения, а затем начинает увеличиваться. Такая картина истечения жидкости из насадка определяет все возможные режимы истечения [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...