Представление

Рнс. 15. Представление произвольного закона распределения в виде взвешенной по вероятности (Р, н Р,) суммы нормальных распределений [c.47]

Для нахождения дисперсий инерционных нагрузок, а затем по ним дисперсий изгибающих моментов и напряжений воспользуемся обычным представлением [27] [c.76]

Рис. 20. Представление балки в виде трехмассовой системы при случайных колебаниях

Такое представление корреляционной функции в виде спектрального разложения очень удобно потому, что между спектральными плотностями входа и выхода существует очень простая зависимость [9] [c.119]

Формула (П.99) является известной формулой Райса. В работе А.С. Гусева [15] эти формулы обобщены дая случая, когда уровень, за который происходят выбросы, является случайной функцией. Там рассмотрен случай, когда уровень a(t) может быть представлен в виде ряда [c.121]

Кинематическая схема механизма дает полное представление о структуре механизма и определяет его кинематические свойства. Она является графическим изображением механизма посредством условных обозначений звеньев и кинематических пар с указанием размеров, которые необходимы для кинематического анализа механизма. [c.15]

В некоторых случаях необходимо дать полное представление [c.28]

Представленные на рис. 8.15 и 8.16 системы координат О. , и Од, Од имеют соответственно общие оси у = уз и г , = таковы [c.176]

На плане сил вектор 23 представлен тем же отрезком (bf), что и реакция F32, но имеет противоположное направление. [c.252]

Коэффициент нечувствительности в может быть приближенно представлен так [c.409]

Для записи информации в цифровой форме используются различные способы ее представления, т. е. различные коды. На рпс. 28.7 показаны участки перфолент (зачерненные кружки соот- [c.584]

Часто используется также альтернативное представление векторов (и тензоров) в виде упорядоченных систем чисел, называемых компонентами. По сравнению с геометрическим представление посредством компонент имеет то неудобство, что оказывается зависящим от векторного базиса и, следовательно, зачастую от системы координат, т. е. при изменении векторного базиса данный вектор (стрелка в пространстве) будет менять свои компоненты. [c.16]

Три определенных выше инварианта, называемых в совокупности главными инвариантами, чрезвычайно важны из-за следующей теоремы представления симметричных тензоров. [c.29]

Теорема представления, выражаемая уравнением (1-3.46), может быть сформулирована также и в терминах моментов [c.29]

Интерпретация уравнения (1-5.4) очевидна оно отражает изменение начала отсчета времени. Уравнение (1-5.3) есть уравнение преобразования точек, описывающее относительное движение двух систем отсчета при этом Q (<) дает представление для жесткого вращения, а вектор Y ( ) — Z — представление относительного смещения двух систем отсчета в произвольный момент времени, т. е. дает математическое описание переноса. Если Q(f) = 1, то относительное движение представляет собой только перенос если Y (<) — Z есть постоянный вектор, то относительное движение есть только вращение ). [c.38]

Другой получившей широкое распространение формой функциональной зависимости т) S) является модель Прандтля — Эйринга [10], которая, по крайней мере частично, основана на молекулярных представлениях. Предполагается, что функция т) (S) имеет вид [c.68]

При обычном подходе некоторый вид представления первого и второго законов термодинамики приводит к так называемым уравнениям Максвелла, из которых мы рассмотрим здесь в качестве примера лишь следующее А — свободная энергия Гельм- [c.147]

Таким образом, рассматривается система уравнений и переменных, представленная в табл. 4-1. [c.150]

Это налагает действительно серьезное ограничение. Рассмотрим, например, произвольное движение, которое неожиданно прекращается. После того как движение остановится, все тензоры становятся нулевыми, и если выполняется уравнение (6-2.1), то же справедливо и для девиаторных напряжений. Это можно легко понять из уравнения (6-2.3) для случая п = 2 и из аналогичных представлений при и > 2. Таким образом, для жидкости, удовлетворяющей уравнению (6-2.1), независимо от того, как велико п, не существует явления релаксации напряжений, которое, напротив, весьма типично для большинства полимерных жидкостей и в целом проявляется простой жидкостью. Как установлено выше, это обусловлено разрывом истории деформирования, соответствующей явлению релаксации напряжений. [c.212]

Более точно, уравнение (6-3.8) представляет собой альтернативную (но отношению к уравнению (4-3.24)) форму приближенного представления функционала простой жидкости, справедливую в предельном случае достаточной близости предыстории дефор-мирования к предыстории покоя. Сравнение уравнений (6-3.3), (6-3.8) и (5-1.44) показывает, что [c.218]

Подстановка выражения (6-3.10) в уравнение (6-3.3) дает явное представление для уравнения состояния [c.219]

Начнем рассмотрение с простой модели, представленной на рис. 6-2, которая состоит из амортизатора вязкостью х и пружины жесткостью [хД, соединенных последовательно. Механические уравнения для силы F, действующей вдоль оси модели, имеют вид [c.239]

Более сложные модели по сравнению с представленной на рис. 6-2 могут привести к обобщенным формам уравнения Максвелла. Например, модель, приведенная на рис.6-3, соответствует, очевидно, уравнениям (6-4.40) и (6-4.41), а следовательно, и уравнению (6-4.39). [c.240]

Более важное соображение касается моделей, допускающих движения между ограничивающими пределами без прохождения полной длины пружины см., например, модель, представленную на рис. 6-4. В этом случае уравнение для силы имеет вид [c.241]

Теорема представления симметричных тензоров 29 [c.306]

Прочитать современный чертеж изделия — значит получить полное представление о форме, размерах и технических требованиях к готовому изделию, а также определить по чертежу все данные для его изготовления и контроля. [c.3]

Наглядные изображения имеют и другие недостатки. Рассмотрим их на примере изображения куба (рис. 2), На различных правильно построенных наглядных изображениях куба (рис. 2, а, б, в) не видно прямых углов, хотя в действительности все они прямые. На рис. 2, г, д изображен тот же куб, причем рис. 2, д дает представление о действительных углах и сторонах куба. Однако по одному изображению (на- [c.7]

Для наглядного представления о проекции можно использовать настольную лампу с рефлектором и любую плоскость светлого тона (стена, дверь), помещая между ними различные непрозрачные геометрические тела. Тень, отбрасываемая этими предметами, и представляет их проекции. Процесс получения изображений (проекций) называют проецированием. [c.8]

Конструктор при составлении чертежей обычно не имеет ни готовых деталей, ни наглядных изображений. Эти детали он конструирует, отображая на бумаге в первую очередь их форму рассмотренными способами. В процессе конструирования какого-либо изделия сначала разрабатывают эскизный проект, дающий общее представление об устройстве и принципе работы проектируемого изделия, затем выполняют общий вид технического проекта, на которых детали даны во взаимной связи и отображена форма их элементов. После этого конструктор составляет чертежи деталей (рис. 10) и чертежи сборочных единиц. На чертеже детали отображена не только форма, но и содержатся размеры и технические указания, необходимые для изготов- [c.16]

При чтении чертежа надо найти главное изображение, которое дает наиболее полное и ясное представление об изделии (детали, сборочной единице), а затем по другим изображениям легко будет понять отдельные элементы изделия. [c.18]

При большом навыке в чтении чертежей этот процесс может быть настолько быстрым, что опытный рабочий или конструктор с первого взгляда получает достаточно полное представление о форме детали. [c.24]

Рис. 29 дает представление об образовании основных поверхностей, которыми ограничена деталь. [c.44]

При сварке по схеме, представленной па рис. 65, б, трубы собирают с определенным зазором. Дуга возбуждаетсп в зазоре между кромками паправление тока дуги совпадает с осью труб. Катушкп создают внешние магнитные потоки, направленные встречно, что приводит к созданию в зазоре между трубами радиальной составляющей магнитного поля. Взаимодействие радиальной составляющей с магнитным полем дуги приводит к перемещению дуги по кромкам труб. После их оплавления производят осадку труб вдоль их оси. [c.82]

При трех независимых факторах Xi, ij, I3 и двух уровнях пх изменения (максимальном и минимальном) нанменьшее число опытов будет равно = 2 = 8 и матрица планирования будет иметь вид, представленный п табл. 39. В таблице Хд — фиктивная переменная (для определения коэффициента Ь( ), и соответствующий столбец всегда имеет знак плюс. Столбцы XjXg, учитывают эффект взанмодейстпня факторов, их знаки [c.178]

Самостоятельное решение учащимися ряда примеров по каждому отделу курса теории механизмов и машин имеет большое значение оно не только учит практическому применению методов кинематического и динамического анализа и синтеза механизмов, не только развивает расчетную технги у, но и обогащает учащегося представлением (I новых, ему еще неизвестных схемах механизмов и их свойствах, тем самым расширяя его технический кругозор. [c.5]

На рис. 7 представлен плоский кулачковый механизм, у которого на конце толкателя 3 имеется круглый ролик 2, поворачивающийся вокруг своей оси. Если ролик жестко связать с толкателем, то от этого закон движения толкателя, оче-вицно, не изменится. Круглый ролик, свободно поворачивающийся вокруг своей оа, вносит в механизм лишнюю степень свободы, и при подсчете степени подвижности механизма это вращательное движение приниматься во внимание не должно. Считая, что ролик жестко связан с толкателем, подсчитываем етепень подвижности механизма по формуле (2.4) [c.13]

В соответствии с авторской традицией постоянного обновления курса настоящее, четвертое издание дополнено кратким изложением некоторых проблем теории механизмов и машин, которые получили значительное развитие в последние десятилетия. Расиш-рено представление о силах инерции в механизмах и дано краткое изло/кеиие теории маишн вибрационного действия ( 63 гл. 13) рассмотрены вопросы динамики механизмов с переменными массами (гл. 18) и динамики механизмов с несколькими степенями [c.8]

Покай<ем теперь, как определить центр кривизны р траектории какой-либо точки D звена ВС (рис. 4.29, а), если построены его план скоростей (рис. 4.29, б) и план ускорений (рис. 4 29, в). Центр кривизны лежит на прямой Dn, проведенной через точку D (рис. 4.29, а) перпендикулярно к вектору скорости v,j, т. е. перпендикулярно. к отрезку (pd) плана скоростей (рис. 4.29, б). Прямая Dn является нормалью к траектории описываемой точки D в рассматриваемом положении этой точки и проходит через центр мгновенного вращения Р звена ВС. Вектор полного ускорения Oq точки D представлен на плане ускорений в виде отрезка (nd) (рис. 4.29, в). Разложим вектор по направлениям Dn и перпендикулярному к нему. Составляющая, направленная по Dn, будет нормальным ускорением Лд точки D. Имеем [c.102]

Решение задач кинематического анализа открытых цепей будет пояснено на примере схемы, представленной на рнс. 8.17 и обычно используемой в манипуляторах в качестве механизма так называемой руки . Все звенья этой цепи — стойка О и шесть подвижных звеньев /, 2.....6 — соединены между собой вращательными парами. Оси соседних пар A4B, iiD,EKF взаимно перпендикулярны и пересекаются между собой. Точки В, С и Е лежат в одной плоскости с осью шарнира А этой плоскости (на рис. 8.17 она не показана) перпендикулярны оси шарниров В и С. [c.178]

Механизмы некруглых колес получили распространение в современном приборостроении и в общем машиностроении. Они могут воспроизводить большое число разнообразных функций передаточного отношения. Рассмотрим геометрический метод ре-ше1П1я задачи о построении центроид этих механизмов. Как было показано выше ( 94, 1°), требуемый закон движения входного и выходтюго звеньев может быть задан или в виде функции положения, или в виде функции передаточного отношения. Предположим, что нам заданы графики угловых скоростей oj и (О3 входного и выходного звеньев в функции угла поворота входного звена 2 и задано расстояние АВ между осями вращения звеньев 2 w 3 (рис. 21.2, а). Так как угловая скорость входного звена 2 = = (Од (фз) может быть всегда []ринята постоянной и равной 0)2 = = 1, то функция передаточного отношения Изг (Фг)- представленная на рис. 21.2, б, имеет вид кривой, совпадающей с кривой 0>j = 0)3 (фз). [c.417]

Представление логических функций в виде формул не однозначно поэтому, применяя указанные выше правила и законы, можно преобразовать один логические формулы в другие, равж -сильные им формулы, т. е. заменять исходные формулы рав1 0-сильными. Равносильными называются две формулы, представляющие одну и ту же логическую функцию. Оин соединяются знак( ,1 тождества. При этом стремятся к наиболее простым формулам, иначе говоря, стремятся к минимизации формул. [c.600]

Неньютоновские жидкости образуют чрезвычайно широкий класс разнообразных материалов, единственными общими свойствами которых являются их текучесть и отклонение от закона трения Ньютона. Поэтому невозможно заниматься механикой неньютоновских жидкостей, не отдав нредночтения одному из двух возможных подходов либо анализу специального классажидкостей, обладающих общим типом механического поведения, либо рассмотрению лишь основ неньютоновской гидромеханики, которые в известной степени можно применять ко всем жидкостям. В этой книге мы предпочли второй путь и лишь в последних двух главах попытались дать представление о тех подходах, которые можно было бы выбрать для решения актуальных задач, касающихся некоторых специальных материалов. [c.7]

Таким образом, на данной стадии возможны два подхода к гидромеханике неньютоновских жидкостей. С одной стороны, можно сконцентрировать внимание на проблемах течения, для которых (в некотором смысле требующем определения) используется лишь кажущаяся вискозиметрическая вязкость, так что неадекватность уравнения (2-3.4) считается несущественной. Такая система представлений характерна для предмета, который мы будем называть обобщенной ньютоновской гидромеханикой. Этот подход может быть оправдан либо вследствие того, что в рассматриваемом течении существенна лишь вискозиметрическая вязкость (к этой категории относятся ламинарные течения, по крайней мере в первом приближении), либо вследствие того, что рассматриваемый материал имеет зависящую от сдвига вискозиме-трическую вязкость, но не обладает никакими другими неньютоновскими свойствами. (К этому типу зачастую относятся суспензии твердых частиц, но, к сожалению, нельзя отнести более важные в практическом отношении полимерные расплавы и растворы.) [c.66]

Концепции упругости текучих материалов и памяти по отношению к прошлым деформациям, хотя они и тесно связаны одна с другой, все же нельзя рассматривать как эквивалентные. Такие явления, как упругое последействие, очевидно, относятся к области, интуитивно рассматриваемой как упругость. Однако существуют такие наблюдаемые в реальных материалах явления, которые, хотя и подкрепляют концепцию памяти материала по отношению к прошлым деформациям, все же не отвечают нашим интуитивным представлениям об упругости. Типичные явления этого типа известны как реопексия и тиксотропия . Реопектиче-ские или тиксотропные материалы, подвергаемые сдвигу, как, например, в условиях линейного течения Куэтта, обладают зависящей от BjjeMeHH кажущейся вискозиметрической вязкостью, значение которой зависит от продолжительности сдвига и достигает асимптотического значения после весьма долгого периода. Однако такие материалы после мгновенного прекращения деформации не обязательно проявляют упругое последействие. [c.76]

Различие между такими уравнениями, как (6-4.39) и (6-4.47), никоим образом нельзя считать незначительным. Действительно, внезапный скачок деформации вызвал бы в материале, описываемом уравнением (6-4.39), внезапный скачок напряжения, в то время как материал, описываемый уравнением (6-4.47), отреагировал бы на эту деформацию возникновением бесконечного напряжения. Это легко понять, учитывая, что модель, представленная на рис. 6-4, не допускает мгновенного изменения z, в то время как для модели, представленной на рис. 6-3, это допустимо. При более формальном рассмотрении можно заметить, что уравнение (6-4.29) допускает мгновенный скачок деформации, который будет давать в результате скачок напряжения. Этим свойством обладает и материал, описываемый уравнением (6-4.37). Добавление Л -й временной производной скорости деформации в правой части уравнения (6-4.37) изменяет топологию определяющего функционала. Таким образом, уравнения, подобные уравнению (6-4.47), не допускают скачкооб1разной деформации, что делает тем самым неприменимой термодинамическую теорию, развитую в разд. 4-4. [c.242]

Имеется несколько возможных путей представления данных по снижению сопротивления, и часто то, что кажется противоречащим действительности, на самом деле оказывается просто следствием иного выбора системы графического представления. Рассмотрим график зависимости коэффициента трения от числа Рейнольдса типа приведенных на рис. 7-1 и 7-2. Линии 7 относятся к ньютоновским жидкостям, причем левые ветви соответствуют паузейлевому закону, справедливому для ламинарных течений, а правые ветви обычно представляют собой корреляции для гладких труб. [c.281]

По изображениям плоских и объемных деталей в масштабе, отличном от натурального, значительно труднее представить их истинную велг.чину, поскольку при увеличении или уменьшении в п раз пло-ш,адь плоских деталей соответственно увеличивается или уменьшается в раз, а объем объемных деталей в раз (например, на изображениях в масштабе 1 5 площадь уменьшается в 25 раз, а объем — в 125 раз). Чтение чертежей по масштабным изображениям требует хорошо развитого объемного представления. Поэтому при конструировании желательно пользоваться масштабом 1 1 или применять макеты в натуральную величину. Если чертеж выполнен в увеличенном масштабе, как правило, дополнительно помещают изображение изделия в масштабе 1 1 см. далее рис. 206, где указано соответствующее обозначение [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...