Сток, потенциал

Источник или сток. Потенциал [c.80]

Статическое давление 109 Сток, потенциал—128 Стокс, теорема — 80 Стратосфера 37 [c.223]

Используя уравнение (3.55), определим для источника и стока потенциал скорости и функцию тока с точностью до постоянной [c.52]

В полярной системе координат (6.27) представляет собой семейство прямых, проходящих через начало координат. Для стока потенциал скорости и функция тока имеют те же выражения, но с противоположными знаками, т.е. [c.53]

Поместим начало координат посредине расстояния между центром источника и центром стока и за ось х примем прямую, соединяющую эти центры. Пусть абсцисса источника —е, абсцисса стока +е. При таком расположении системы координат потенциал скоростей и функция тока для источника и стока определяются, согласно (110) и (112), следующими формулами [c.110]

НО И равномерно вытекает жидкость по радиальным прямым, а стоком —точка (прямая), к которой, наоборот, стекает жидкость. Определим потенциал скоросги ф и функцию тока для источника. Непосредственно из определения очевидно, что линии тока будут радиальными прямыми, а в таком случае линии [c.115]

Диполь. Расположим источник в точке 2 —е и сток того же расхода в точке г = е. Тогда комплексный потенциал результирующего течения [c.219]

При непрерывном расположении источников и стоков вдоль некоторой кривой L обозначим через dQ их расход на участке кривой ds. Тогда рассуждения, аналогичные приведенным о вихревом слое, приводят к выражению для комплексного потенциала течения, вызванного слоем источников и стоков [c.222]

Диполь получается в результате предельного перехода, подобного тому, который был выполнен для плоского течения. Расположим на расстоянии As друг от друга источник и сток равных расходов. Тогда потенциал результирующего течения в некоторой точке М (рис. 7.34) [c.277]

Используя принцип суперпозиции, получим потенциал течения, созданного всеми источниками и стоками с поверхности S [c.278]

Представим, что на заданной поверхности 5 тела (см. рис. 7.35) непрерывно распределены источники и стоки. Они вызовут течение, потенциал которого определяется формулой (7.122). Если 280 [c.280]

Представим, что на заданной поверхности тела S (см. рис. 158) непрерывно распределены источники и стоки. Они вызовут течение, потенциал которого определяется формулой (7-136). Если тело обтекается однородным потоком вдоль оси х, то потенциал результирующего течения [c.315]

Потенциал скоростей точечного сверхзвукового неустановившегося источника (стока) единичной интенсивности определяется выражением [191 [c.480]

Поскольку уравнение (5.5) — линейное, решение (5.6) можно использовать для получения других частных решений уравнения Лапласа. Очень важным для приложений является решение уравнения (5.5) для диполя, т.е. для течения, обусловленного действием источника и стока одинаковой мощности. Если мощность источника и стока устремить к бесконечности, а расстояние между ними — к нулю и потребовать, чтобы произведение мощности на расстояние оставалось конечной величиной т, называемой моментом, или интенсивностью точечного диполя [3, 26], то потенциал скорости такого течения получается дифференцированием функции (5.6) по направлению прямой, соединяющей источник и сток. В частности, для направления оси л (рис. 5.1) потенциал течения, обусловленного диполем, определяется как [c.187]

Важным отличием потенциала (5.7) от (5.6) является то, что полный поток жидкости через любую поверхность, охватывающую диполь, равен нулю, поскольку мощности источника и стока, составляющих диполь, одинаковы. Это свойство удобно, если требуется удовлетворить граничному условию на непроницаемой поверхности. [c.187]

Источник и сток. В качестве второго примера рассмотрим комплексный потенциал вида [c.163]

Следовательно, число а можно выразить через объемный расход Q, определяющий мощность источника или стока, и комплексный потенциал такого потока можно представить в виде [c.165]

Если источник (сток) поместить не в начале координат, а в точке Z = а, то потенциал скорости и функция тока ij будут [c.176]

В случае замены границы тела и каверны особенностями типа источников и стоков используют известные из кинематики жидкости формулы для комплексного потенциала и комплексной скорости. Составляют выражение для суммарной скорости, обусловленной скоростью потока, присутствием тела в потоке, а также распределенными по поверхности каверны неизвестными источниками и стоками. С помощью граничных условий на каверне составляют интегральное уравнение для нахождения неизвестной интенсивности особенностей и их распределения по телу и каверне. [c.68]

Известно, что безразмерный комплексный потенциал скорости течения, вызванного источником или стоком, определяется формулой [c.129]

Обозначая через g (ср) и g ( ) погонную интенсивность источников (стоков) на дуге круга и отрезке прямой соответственно, составим комплексный потенциал течения на плоскости [c.159]

Первый член (П1.6.2) представляет собой потенциал скорости обтекания неподвижного единичного круга под некоторым углом а. Второй член учитывает наличие циркуляции Г, третий и пятый члены представляют собой потенциал скоростей, вызванных источниками и стоками и расположенных на дуге круга и на оси симметрии течения (в случае развитой каверны). Четвертый и седьмой члены определяют условие непротекания через круг и горизонтальную стенку, это потенциалы скоростей от стоков, расположенных в центре круга, шестой член определяет потенциал скорости зеркально отображенных источников [c.161]

Потенциал скоростей и функция тока для стока будут иметь вид, аналогичный (26.3) и (26.5), но с обратным знаком. [c.86]

Плоскими, как это уже указывалось, называются потоки, имеющие в параллельно расположенных плоскостях одинаковое распределение скоростей. Живые сечения таких потоков — цилиндрические поверхности. Следы этих поверхностей образуют на рассматриваемых плоскостях одинаковые линии равного потенциала. Расход жидкости д на единицу расстояния между плоскостями называется удельным расходом. Считая, что скорости вдоль концентрических окружностей одинаковы, получим для расхода жидкости д = 2пг-1ю, где ш — радиальная скорость. Если скорость направлена от центра концентрических окружностей, течение называется источником если скорость направлена к центру — стоком. [c.139]

Потенциал скорости первого стока [c.141]

Потенциал скорости потока, образованного этими стоками, [c.141]

Циркуляционное течение. Рассмотрим течение, сопряженное со стоком (источником), в этом случае гидродинамическая сетка остается без изменения, но линии тока и равного потенциала меняются местами. При таком течении частицы жидкости движутся по концентрическим окружностям вокруг центра О, поэтому его называют циркуляционным (рис. 47). При этом сами частицы не вращаются вокруг своих осей, поскольку в целом поток безвихревой (потенциальный). [c.77]

В настоящее время в США сооружаются ГЭС на бытовом стоке. На рис. 2.12 показана динамика роста установленной мощности гидростанции в США, а Р оо представляет собой оценку федеральной энергетической комиссией гидроэнергетического потенциала рек. Гидроэнергетический потенциал всех рек мира оценивается в 2857 ГВт однако маловероятно, что этот потенциал когда-либо будет полностью освоен. [c.29]

Значение суммарного энергетического потенциала приливов мирового океана по оценке составляет 13 ГВт, что очень немного по сравнению с гидроэнергетическим потенциалом речного стока. Конечно, данная оценка может иметь серьезные погрешности, но маловероятно, чтобы их устранение внесло принципиальные изменения в вывод о гом, что приливная энергия не может внести существенного вклада в покрытие энергетических потребностей человечества в будущем. Вместе с тем следует отметить, что использование энергии при- [c.30]

Гидроэнергетический потенциал речного стока и приливов таков, что его практически хватило бы, чтобы обеспечить все потребности мира в энергии примерно до 2000 г. Однако освоению в полной мере этого потенциала препятствует несоответствие размещению населения промышленно-городских центров. Общая установленная мощность ГЭС в ближайшие десятилетия, вероятно, будет расти, однако их доля в суммарной выработке электроэнергии в мире будет снижаться. Гидроэнергия будет преимущественно использоваться для покрытия пиковой части графика нагрузки объединенных энергосистем с целью улучшения работы базисных электростанций, которые должны эксплуатироваться практически постоянно на полную мощность.. Исключение могут составить лишь те районы, где существуют исключительно благоприятные условия для эксплуатации ГЭС в базисном режиме. [c.30]

Если V — магнитный скалярный потенциал, то при отсутствии источников и стоков лапласиан [c.224]

Теоретический гидропотенциал Румынии оценивается в 70 млрд. кВт-ч, а экономический— в 28 млрд. кВт-ч. Особенно велик теоретический потенциал речного стока Дуная (примерно 18,5 млрд. кВт-ч). В 1970 г. гидроэлектростанции Румынии выработали около 5,7% всей электроэнергии. [c.103]

Можно рассматривать указанные полуокружности как линии равного потенциала течения, вызванного источником и стоком одинаковой интенсивности Q, помещенными соответственно в точках W = ai и w =—Ы. Можно установить соответствие между переменными w п т (рис. 3), рассматривая последнюю как комплексный потенциал течения на плоскости w п принимая Q = п [c.169]

Пусть в двух точках Л и В расположены соответственно точечные источник и сток с одинаковой интенсивностью (рис. 2.28). В некоторой точке Р суммарный потенциал от них ф = [ 1 2п) д пг — /1пл1) == = [у/(2л )11п[1 — (Л1 — г) г . [c.68]

Диполь как комбинация источника и стока равных интенсивностей не дает расхода через окружность, и, следовательно, суммарный расход определяется интенсивностями четырех источников. Интенсивность каждого из них может быть уста-гювлена следующим образом. Как известно, комплексный потенциал течения от источника интенсивностью д имеет вид [c.70]

Полное перекрытие невозможно, потому что при сужении канала увеличивается плотность тока, а вместе с ней и электрическое поле в канале. При этих услов1Иях сила тока 1 -, на стоке становится практически независимой от потенциала на стоке И , но, конечно, продолжает зависеть от потенциала на затворе [/,, причем в определенных пределах эта зависимость почти линейна. Именно в этом режиме максимального перекрытия канала и используется полевой транзистор. [c.368]

Построение аналитических и даже числовых решений полной системы уравнений газовой динамики связано со значительными трудностями не только из-за сложности физико-химических процессов, но и потому, что в общем случае течение содержит дозвуковые, трансзвуковые и сверхзвуковые области, для описания которых требуется различный математический аппарат. При этом приходится иметь дело сразу с эллиптическими, параболическими и гиперболическими уравнениями в частных производных. В то же время построение некоторых аналитических решений, основанных на приближенных предпосылках, позволяет, значительно упростив методы решения, установить многие качественные закономерности. В настоящем параграфе будут рассмотрены некоторые аналитические решения, позволяющие выявить ряд важных закономерностей движения газа и являющиеся необходимыми тестовыми примерами при численных расчетах. К числу таких решений относятся одномерная теория сопла, теория простой волны (течение Прандт-ля — Майера, волна Римана), обтекание клина, распад произвольного разрыва, точечный взрыв, решение методом источников и стоков, решение уравнения для потенциала. [c.54]

Метод источников и стоков. Метод источников и стокон широко используют в газовой динамике при решении различных линейных задач, когда может быть применен принцип суперпозиции. Наложение полей течений, соответствующих источникам и стокам различной интенсивности, позволяет получить картину течения при обтекании тел в случае течения в каналах различной формы. В газовой динамике этот метод используют для решения стационарных задач как при дозвуковых, так и при сверхзвуковых скоростях. Поскольку выше для сверхзвуковых скоростей уже приведены некоторые аналитические решения, ограничимся рассмотрением случая течения несжимаемой жидкости, что соответствует малым дозвуковым скоростям. Обычно в рассматриваемом методе используют уравнение для потенциала скорости (2.17), а также точные решения этого уравнения, описывающие течения от источников и стоков. Подбирая системы источников и стоков, можно построить течение в канале заданной формы или около тела заданной формы. Значительно проще обратная задача, позволяющая по заданной системе источников и стоков определить форму поверхностей, которые могут быть приняты за стенки канала или поверхность обтекаемого тела. Рассмотрим, как применяется метод для плоского или осесимметричного течения. [c.71]

Для решения этой задачи Б. И. Сегал рассматривает сначала потенциал скорости группы N источников и стоков с интенсивно- стями помещенных в основном параллелепипеде с ребрами а, Р, V, в точках ( , Т1 , Эта группа источников и стоков повторяется в параллелепипедах, заполняющих все пространство, координаты вершин которых суть l a,, l y, где l , I2, I3 — целые числа, изменяющиеся от — оо до + оо. Потенциал скорости такой пространственной решетки выражается рядом [c.320]

Подводя итог термодинамическому анализу, можно утверждать, что увеличение степени диссоциации молекул стекла, а следовательно, и интенсивности испарения возможно лишь в том случае, если в поверхностном слое имеется мощный сток молекул кислорода. Окислительный потенциал воздушного потока ограничен величиной P q , и с ростом скорости разрушения (вдува) он убывает. При вполне определенном содержании углерода в стеклографитовых материалах их разрушение будет сопровождаться восстановлением стекла до окиси SiO или до чистого кремния, т. е. свободный углерод, образовавшийся, например, при термическом разложении органического связующего (кокс), обусловливает мощный сток молекул внешнего (из набегающего потока) и внутреннего (из молекул стекла) кислорода. При этом если доля С в материале велика, то он так же, как и водород, будет реагировать с самим 254 кремнием, образуя Si2 , SiH и С2Н2. [c.254]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...