Скорость динамическая (скорость касательного напряжения)

Равновесным пограничным слоем называют слой, в котором профили скорости и(х, у) на определенных отрезках продольной координаты X подобны по форме и отличаются только масштабами скорости и длины. Показателями динамического подобия являются автомодельные распределения средней скорости и рейнольдсовых касательных напряжений. Такие пограничные слои могут устанавливаться на плоской пластине и в потоках с продольными градиентами давления при определенных законах изменения скорости внешнего потока в направлении течения. [c.181]

Жидкости называются ньютоновскими если касательное напряжение прямо пропорционально скорости угловой деформации, начиная с нулевого напряжения и нулевой деформации. В этих случаях постоянный коэффициент пропорциональности определяется как [i, абсолютная или динамическая вязкость. Таким образом, ньютоновские жидкости обладают свойством динамической вязкости, независимой от конкретного характера претерпеваемого жидкостью движения. Наиболее обычные для нас жидкости, такие, как воздух и вода, являются ньютоновскими. Имеет место некоторая аналогия между ньютоновскими жидкостями с постоянной вязкостью, связывающей напряжение и скорость деформации, и твердыми телами, подчиняющимися закону Гука с постоянным модулем упругости, связывающим напряжение и величину деформации. [c.14]

На профиле осредненной скорости в турбулентном пограничном слое на гладкой стенке различают три зоны (рис. 12-5,aj. К самой стенке прилегает зона, где зависимость й от у весьма близка к линейной. Это — зона, где осредненное во времени касательное напряжение определяется динамической молекулярной вязкостью ц. Недавние исследования Л. 2] показали, что структура течения в этой области существенно трехмерна с перемежающимся образованием винтообразных вихрей, простирающихся по направлению течения. Одиако энергия флуктуаций в этой зоне практически очень невелика, 248 [c.248]

Турбулентное движение является автомодельным по структуре, если в различных его сечениях характеристики движения различаются масштабами скорости и длины. Прн этом показателями динамического подобия являются автомодельные распределения средней скорости и рейнольдсовых касательных напряжений. [c.342]

Найти закон распределения скоростей и = / (/у) в слое жидкости н ее расход через поперечное сечение слоя ширимой В = 50 мм, а также определить касательное напряжение Tq на пластинке, если it = 0,2 м/с, а = 15°, Ь =---= 0,5 мм, плотность р = 900 кг/м и динамическая вязкость жидкости U, = 2 П. [c.207]

Паскаль-секунда равна динамической вязкости среды, касательное напряжение в которой при ламинарном течении и при разности скоростей слоев, находящихся па расстоянии 1 м по нормали к направлению скорости, равной 1 м/с, равно 1 Па. [c.69]

Во всех этих приведенных выше и других соотношениях для турбулентной вязкости в качестве масштаба скорости используется динамическая скорость о./или Яе./, пропорциональная величине касательного напряжения на стенке. [c.35]

U v), может быть принята любая потерянная скорость в пр< делах потока, например, динамическая скорость. Для определения связи между динамической скоростью и базовой скоростью формулу касательного напряжения (3.20) преобразуем и с учетом формулы (3.31) получим [c.72]

Из уравнения (1.10) следует, что динамическая вязкость р = = т (du/dy) численно равна касательному напряжению т при градиенте скорости du/dy, равном единице, т. е. имеет вполне определенный физический смысл и полностью характеризует вязкость жидкости. [c.11]

Составим безразмерные комбинации Л для линейных размеров I, а, Ь, характерной скорости v, плотности р жидкости, перепада Ар давления, касательного напряжения т, ускорения g свободного падения, динамического коэффициента вязкости р., поверхностного натяжения а, модуля упругости жидкости [c.129]

Определим касательное напряжение для этого подставим в формулу закона (1.15) распределение скорости (7.20) и толщину динамического пограничного слоя б (7.22) полученное выражение для подставим в (7.23) [c.126]

Следует отметить, что кинематическая структура потока в некруглых трубах имеет свои особенности. На рис. 102 показаны циркуляционные течения, возникающие в прямоугольных трубах. Эти движения в плоскостях, нормальных к оси потока, называют поперечной циркуляцией. В прямых круглых трубах достаточной длины поперечная циркуляция не возникает. Причина таких вторичных течений еще до сих пор четко не выяснена. Можно допустить, что из тех мест, где касательные напряжения больше, жидкость вследствие механизма турбулентности переносится в середину трубы (канала), а оттуда течет к местам с меньшими касательными напряжениями, в частности, в углы рассматриваемых сечений. Это приводит к тому, что в местах с большими касательными напряжениями скорость немного уменьшается, а в местах с меньшими касательными напряжениями, наоборот, немного увеличивается. В результате касательные напряжения у стенок выравниваются. Иначе говоря, динамическая структура потока в прямоугольных трубах в целом не отличается от осесимметричного течения в круглых трубах. [c.179]

Вязкость — это способность жидкости сопротивляться сдвигу. Различают динамическую (ц) и кинематическую (v) вязкости. Первая входит в закон жидкостного трения Ньютона, выражающий касательное напряжение т через поперечный градиент скорости dv/dt [c.6]

Краевые условия для уравнений гидродинамики разделяются на кинематические условия, налагаемые на скорость, и динамические условия, налагаемые на силы к последним относятся касательные напряжения и давление (в общем случае — нормальные напряжения, куда давление входит составной частью), при необходимости могут учитываться силы поверхностного натяжения. Поток жидкости может быть ограничен поверхностями твердых тел (стенкой) или поверхностью раздела фаз пар — жидкость, газ — жидкость. [c.280]

Принимается применительно к течению в трубе двухслойная схема течения турбулентное ядро — пристенный слой. Осредненные скорости в турбулентном ядре считаются распределенными практически равномерно, что тем точнее отвечает действительности, чем большее значение имеет число Рейнольдса. В динамическом и тепловом пристенных слоях трение и радиальный перенос тепла считаются развивающимися только на молекулярном уровне, причем по толщине оба слоя одинаковыми. Это приблизительно оправдывается в случаях, когда число Прандтля мало отличается от единицы. Кривизной пристенных слоев пренебрегают, вследствие чего в их пределах можно полагать постоянными касательное напряжение трения и плотность теплового потока. [c.117]

Для ньютоновской жидкости (а в этой книге будут рассматриваться только ньютоновские жидкости) постулируется, что касательные напряжения прямо пропорциональны скорости деформации жидкого элемента и коэффициентом пропорциональности является динамическая вязкость fi. В декартовых координатах с составляю- [c.25]

Другой метод решения рассмотренной задачи предложил Сполдинг [Л. 4]. Он непосредственно решил дифференциальное уравнение энергии в столь обш.ем виде, что результат можно использовать и для расчета теплоотдачи при изменении вдоль пластины скорости внешнего течения. Правда, его уравнение не так удобно для практического применения, как уравнение (11-20). Кроме того, уравнение Сполдинга получено при допущении, что местное касательное напряжение не зависит от у. Уравнение Сполдинга точнее в области, в которой толщина теплового пограничного слоя мала по сравнению с толщиной динамического пограничного слоя. [c.292]

Коэффициент динамической вязкости р в наиболее простом случае согласно закону Ньютона является коэффициентом пропорциональности между градиентом скорости и касательным напряжением [c.9]

Опыт показывает, что в потоках вязких жидкостей или газов около поверхности твердого тела или у границы двух потоков жидкости, движущихся с разными скоростями, действие сил вязкости в разных областях течения проявляется неодинаково. Оно проявляется заметно там, где возникают большие поперечные градиенты скорости и, как следствие, касательные напряжения велики. По мере увеличения расстояния от стенки действие сил вязкости ослабевает и становится исчезающе малым на сравнительно небольшом удалении, В обычных условиях течения скорость частиц жидкости относительно обтекаемой поверхности и на самой поверхности равна нулю с увеличением расстояния от стенки она быстро увеличивается, приближаясь к скорости внешнего потока О), где поперечные градиенты скорости практически равны нулю, а касательные напряжения, возникающие вследствие трения, пренебрежимо малы. Течение в области, удаленной от поверхности, можно считать совпадающим с потенциальным течением идеальной жидкости и применять к нему закономерности теории идеальной жидкости. Эту область называют потенциальным или внешним потоком. Тонкий слой жидкости, прилегающий к поверхности обтекаемого тела и заторможенный вследствие трения, называют динамическим пограничным слоем. В пределах пограничного слоя касательное напряжение от трения очень велико даже при малой вязкости жидкости, поскольку очень велик градиент скорости в направлении, перпендикулярном поверхности тела. Во внешнем потоке инерционные силы преобладают над силами вязкости, поэтому уравнения Навье—Стокса переходят в уравнения движения идеальной жидкости. [c.18]

Выразив касательное напряжение на стенке через динамическую скорость по формуле (7.17), получим [c.167]

Поделим выражение под радикалом на касательное напряжение на стенке и введем динамическую скорость по формуле (7.17) [c.179]

Обозначения (V, w — локальная и средняя по сечению скорости жидкости — коэффициент гидравлического сопротивления — касательное напряжение на стенке / — длина трубы ц — динамическая вязкость жидкости. [c.214]

Принятый закон распределения по радиусу показан на рис. 2.22. Здесь = К — г—расстояние от стенки тракта, = АиУр—динамическая скорость — касательное напряжение трения о стенки тракта. Первым между стенкой и координатой 1 = 5у м расположен вязкий ламинарный слой, в котором турбулентная вязкость у = 0. Во втором, переходном, слое турбулентная вязкость определяется зависимостью [c.108]

Величина имеет размерность скорости и ее иногда условно на-зьГвают скоростью касательного напряжения или в силу своего чисто динамического определения через величины хо и р—динамической скоростью (следует иметь в виду, что у не является скоростью движения частиц жидкости). Таким образом, [c.234]

В случае дисперсного потока при Re=idem, D = idem динамическая скорость жидкости определится напряжением вязкостного трения, на стенке S t, которая меньше общего касательного напряжения и больше напряже- 06 [c.206]

Обобщением этого факта на случай произвольного движения является гипотеза о том, что касательные напряжения, а также зависящие от ориентаций плои адок части нормальных напряжений пропорциональны соответствующим скоростям деформаций. Иными словами, предполагается во всех случаях движения жидкости линейная связь между вязкостными напряжениями и скоростями деформаций. При этом коэффициентом пропорциональности в формулах, выражающих эту связь, должен быть динамический коэффициент вязкости д,, так как для прямолинейного движения эти формулы должны превращаться в формулу Ньютона (1.11) для вязкостного напряжения. [c.80]

Величина износа и механизм изнашивания определяются структурой и свойствами изнашиваемого материала (количеством, размерами и расположением упрочняющих фаз, степенью легирования,, прочностью, пластичностью и т. д.) и параметрами газоабразивного нагрун<ения (углом атаки, скоростью ударения, физико-механическими характеристиками абразива и т. д.). Одним из важнейших параметров внешнего силового воздействия является угол атаки. Различают малые, средние углы и углы, соответствующие прямому динамическому внедрению. При малых углах атаки разрушение поверхности обусловлено действием касательных напряжений. Вместе с тем было показано, что разрушение не связано с процессами микрорезания. На это указывают данные рентгеноструктурного анализа и замеры микротвердости поверхностного слоя, свидетельствующие о незначительном наклепе [202]. [c.116]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость динамическая (скорость касательного напряжения) : [c.517] [c.155] [c.159] [c.152] [c.171] [c.487] [c.346] [c.28] [c.128] [c.32] [c.152] [c.59] [c.14] [c.314] [c.18] [c.29] [c.205] [c.77] [c.139] [c.50] [c.88] [c.424]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...