Вихрь винтообразный

Вихри, их образование 37, 40, 395, 480, 483 Вихрь винтообразный 483 [c.708]

Как показали опыты на моделях, винтообразное движение продолжается и при подъёме потока к внутренней трубе, которую необходимо устанавливать так, чтобы не создавать повышенных скоростей при входе в неё, когда труба опущена в коническую часть циклона. В этом случае отсепарированные частицы вновь подхватываются вихрем. [c.111]

Появлением центробежной силы и наличием пограничного слоя у стенок объясняется возникновение в изогнутой трубе вторичного (поперечного) течения, т. е. образование так называемого парного вихря, который налагается на главный поток, параллельный оси канала, и придает линиям потока винтообразную форму (рис. 6-2). [c.257]

На профиле осредненной скорости в турбулентном пограничном слое на гладкой стенке различают три зоны (рис. 12-5,aj. К самой стенке прилегает зона, где зависимость й от у весьма близка к линейной. Это — зона, где осредненное во времени касательное напряжение определяется динамической молекулярной вязкостью ц. Недавние исследования Л. 2] показали, что структура течения в этой области существенно трехмерна с перемежающимся образованием винтообразных вихрей, простирающихся по направлению течения. Одиако энергия флуктуаций в этой зоне практически очень невелика, 248 [c.248]

Таким образом, след лопасти оптимального несущего винта представляет собой геликоидальную пелену с постоянным углом наклона, не возмущенную индуктивными скоростями и и V. При такой (винтообразной) форме пелены любой поперечный свободный вихрь, который сходит с задней кромки лопасти и становится элементом следа, все время будет оставаться на той же радиальной горизонтальной прямой. Эта структура следа соответствует несущему винту с минимальной индуктивной мощностью при заданной силе тяги. [c.92]

Симметрия винтообразная 218. Система прямолинейных вихрей 289. Скорость волны 468. [c.926]

Поворот. При изменении направления потока появляются центробежные силы, направленные от центра кривизны к внешней стенке трубы. Давление в пределах поворота у внешней стенки больше, чем у внутренней. Соответственно скорости у внешней стенки меньше, чем у внутренней. Вследствие этого вдоль боковых стенок трубы, вблизи поверхности которых скорость невелика, будет происходить движение жидкости от внешней стенки к внутренней, т. е. возникает поперечная циркуляция в потоке. В результате образуется так называемый парный (двойной) вихрь, который накладывается на поступательное движение линии тока становятся винтообразными (рис. 9.9). Происходит отрыв потока от обеих стенок, образуются водоворотные области с обратными направлениями линий тока в них у стенок трубы. Эпюра скоростей в связи с этим перестраивается. [c.193]

Вращающийся винтообразно вихрь запыленного воздуха вначале попадает в кольцевое пространство между конусами 3. 4. Здесь вследствие наличия перегородок поток рассеивается и теряет вращательное направление движения. В результате из него выпадает основная часть пыли. Дальнейшее очищение происходит за счет двукратного преломления струи воздуха, движущейся вверх 122 [c.122]

Цилиндр / служит перегородкой для преломления потока запыленного воздуха. Одновременно этот цилиндр является приемной камерой эжектора. Вращающийся винтообразно вихрь запыленного воздуха вначале попадает в кольцевое пространство между конусами 2 и 3, где ввиду наличия перегородок поток рассекается на части и теряет вращательное направление движения, вследствие чего из него выпадает основная часть, пыли. Дальнейшее очищение происходит за счет двухкратного преломления струи воздуха, движущегося вверх к эжектору. При этом отделяется остальная пыль. Сравнительно чистый воздух трубой 4 отводится за пределы цеха. [c.133]

Отметим, однако, что если мы будем рассматривать скорость перемещения следа вихревого ядра в фиксированном поперечном сечении трубы, то ее значение не совпадет с П. Это связано с тем, что спиральный вихрь имеет ненулевую скорость собственного движения вдоль оси трубы. В самом деле, в силу винтообразной структуры вихря даже чистое его перемещение вдоль оси Z при Г2 = 0 приведет к вращению изображения сечения вихря в фиксированной плоскости, перпендикулярной оси трубы, т. е. за время At след вихря в плоскости перемещается на величину щAt за счет окружной скорости и па величину-М2(й//)Д за счет осевой скорости и винтовой формы. В результате получаем, что угловая скорость следа вихря в поперечном сечении трубы [c.388]

Проведенный анализ позволил выдвинуть гипотезу о существовании более сложных винтообразных вихревых структур с переходом от правосторонней симметрии к левосторонней. Проверить ее удалось после внесения в конструкцию установки дополнительных усовершенствований, позволяющих в ходе эксперимента изменять наклон дна камеры [Алексеенко и др., 1995]. На выходе из камеры была установлена диафрагма со смещенным на 62 мм от оси отверстием диаметра 70 мм. При угле наклона дна камеры 20° от горизонтальной плоскости, расходе Q = 5,25 л/с и конструктивном параметре крутки 5 = 3 была получена хорошо выраженная стационарная (неподвижная) вихревая структура с изменением винтовой симметрии от правой к левой. На рис. 7.346,в представлены фотографии тонкой воздушной нити, фиксирующей геометрию вихря. Фотографии одного и того же неподвижного вихря сделаны с двух позиций под углом 90°. Несовпадение количества витков на фотографиях связано с изменением направления завивки оси вихря (см. схему рис. 7.34а). В нижней части камеры реализуется вихрь с правой винтовой симметрией, а в верхней части - с левой. Зона перехода в центре камеры имеет плавный характер. Здесь винтовая симметрия нарушается аналогично сопряжению левого вихря с горизонтальной плоскостью (см. рис. 7.32). [c.433]

В последнее время начинают применяться циклонные топки (фиг. 3-10), позволяющие сжигать мелкодробленое топливо. В них обеспечивается более полное сжигание летучих и углерода топлива, уменьшается шлакование поверхностей нагрева котла, улучшается золоулавливание и золоудаление. В такой топке в нижней части круглой камеры устроены два винтообразных ввода воздуха. Воздух засасывает топливо центральным вихрем в топку и увлекает его закрученным потоком вверх. [c.54]

Таким образом, поток топлива как бы засасывается обратным вихрем в глубину циклона и в нижней его части подхватывается двумя винтообразными потоками основного воздуха. Выход [c.99]

Течение газа в цилиндрическом канале сопровождается образованием структуры, состоящей из двух вращательно-поступательных потоков. По периферии движется потенциальный (первичный) вихрь. Центральную область занимает вторичный вихрь с квазитвердой закруткой, образующейся из масс газа, втекающих из окружающей среды. Вблизи оси поступательная составляющая скорости вторичного вихря имеет противоположное первичному направление. При некоторых условиях течение в вихревом генераторе звука (ВГЗ) теряет устойчивость, в результате чего возникают интенсивные пульсации скорости и давления, которые распространяются в окружающую среду в виде звуковых волн [96]. Источником звуковых волн при этом считается прецессия вторичного вихря относительно оси ВГЗ. Пульсации скорости и прецессию ядра наблюдали визуально в прозрачной трубке с помощью вводимого красителя [94]. При нестационарном режиме угол наклона винтообразной линии тока периодически менялся по величине точно в соответствии с углом поворота прецессирующего ядра. [c.118]

Второе представление. Экспериментальные исследования П. В. Рун-стадля и других /373/ показали, что структура движения в вязком подслое трехмерная с перемежающимися образованиями винтообразных вихрей, простирающихся по направлению движения. Во второй зоне вязкое движение подвергается влиянию интенсивных турбулентных [c.24]

На рис. 8-Г1 изображена циклонная вихревая топка системы профессора Г. Ф. Кнорре, предназначенная для сжигания всевозможной топливной мелочи опилок, лузги, топливной крошки и т. п. К обычной топочной камере присоединяется вертикальная цилиндрическая кирпичная шахта 1, дно которой представляет собой кирпичный конус 2. Основной поток воздуха с начальной скоростью 20—25 м сек нагнетается вентилятором по трубе 8 в кольцевое пространство между корпусом и цилиндрической частью шахты через два канала 5 с выходами в канал 4. Такой способ подвода воздуха создает циклонное движение воздуха по шахте снизу вверх. При этом на периферии вихря создается зона повышенного давления, а в центре его — зона разрежения и, следовательно, частичной обратной циркуляции воздуха сверху вниз. Этот обратный поток, идущий по центру шахты, служит для подачи свежего топлива, которое поступает через верхний свод в циклон. Таким образом, поток топлива как бы засасывается обратным вихрем в глубину циклона и в нижней его части подхватывается двумя винтообразными потоками основного воздуха. Выход образующегося в результате возгонки топлива полугаза в топочную камеру осуществляется через диффузор, ось которого совпадает с осью дожигательной камеры. В этот поток полугаза вводится остальная часть воздуха в качестве вторичного. [c.161]

Зависимость u от х при фиксированных значениях Р = О и радиуса ядра (с равномерным распределением завихренности) г/R = 0,05 и при различных значениях a/R приведена на рис. 6.31. Анализ формулы (6.68) и графика позволяет сделать важное заключение о возможности существования стационарных (неподвижных) винтообразных вихревых структур, когда самоинду-цированная скорость движения винтового вихря, вызванная его кривизной и кручением, полностью гасится скоростью, наведенгюй стенкой и скоростью иа оси. На рис. 6.31 стационарным вихрям соответствуют точки, где кривые пересекают абсциссу, т. е. ut, = 0. Из уравнения (6.68) следует, что для любого вихря можно подобрать значение Ро, такое, что вихрь будет неподвижен. Зависимость Ро от х при различных значениях a/R показана на рис. 6.32. Заметим, что при малых х при всех значениях a/R Ро —> 0,5. При больших х в соответствии с (6.66) кривые выходят па асимптоты т/ R /а- - 1). [c.386]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...