Вязкость динамическая молекулярная

Вязкость (динамическая молекулярная), ц. Благодаря подвижности молекул свойство, именуемое вязкостью, проявляется при таком движении жидкости, когда происходит относительное перемещение смежных объемов. Отсюда следует общепринятый метод определения величины вязкости в рамках простой схемы течения. [c.19]

Такой расчет дает для профиля скорости удовлетворительное согласие с опытом, а для профиля температуры — физически правильное соотношение эффективных толщин динамического и теплового слоев (молекулярного и переходного). Следует отметить, что выбор безразмерного расстояния Т1 в качестве координаты состояния для переходной области течения е является однозначным. Следуя общей схеме переходного процесса, правильнее выбрать в качестве такой координаты местное число Рейнольдса. Если последнее построить по Лойцянскому [Л. 5] в виде отношения чисто турбулентной вязкости к молекулярной [c.156]

Коэффициент я называется динамической молекулярной (или просто динамической) вязкостью, потому что выражение (1-1) представляет динамическую зависимость между силой и движением жидкости. Ее размерность содержит в себе динамическую величину — единицу силы (или массы в единицах М, L, Т). Для ньютоновских жидкостей величина ц зависит только от состояния жидкости и поэтому является одним из параметров самой жидкости. Как уже говорилось выше, многие реальные жидкости близки по свойствам к ньютонову предположению, но есть и важные исключения [c.19]

Динамическая молекулярная вязкость зависит от температуры и давления. Зависимость от давления практически пренебрежима для жидкостей и мала или пренебрежимо мала для большинства газов и паров, пока давление не слишком велико. [c.21]

Рис. 1-3. Динамическая молекулярная вязкость [Л. 2].

На профиле осредненной скорости в турбулентном пограничном слое на гладкой стенке различают три зоны (рис. 12-5,aj. К самой стенке прилегает зона, где зависимость й от у весьма близка к линейной. Это — зона, где осредненное во времени касательное напряжение определяется динамической молекулярной вязкостью ц. Недавние исследования Л. 2] показали, что структура течения в этой области существенно трехмерна с перемежающимся образованием винтообразных вихрей, простирающихся по направлению течения. Одиако энергия флуктуаций в этой зоне практически очень невелика, 248 [c.248]

Вес молекулярный......... Вес относительный......... Вязкость динамическая (коэффициент М d — — [c.4]

В этих формулах и и у - пульсационные составляющие скоростей, черта над произведением пульсационных величин означает усреднение, и коэффициенты динамической молекулярной и турбулентной вязкости, Рг и Ргт - ламинарное и турбулентное числа Прандтля. Поперечная сила появляется в задачах о МГД-пограничном слое при наличии эффекта Холла. [c.552]

И введены обозначения р, [х, пг соответственно плотность, динамический коэффициент вязкости и молекулярный вес в данной точке смеси, а [c.871]

Плотность, удельный обьем, количество вещества, относительная молекулярная масса, молярная масса, молярный объем, коэффициент продольного растяжения, модуль продольной упругости, твердость, ударная вязкость, динамическая вязкость, текучесть, кинематическая вязкость, коэффициент поверхностного натяжения, концентрация вещества, коэффициент диффузии [c.17]

Как указывалось в 16, в пренебрежении молекулярной вязкостью динамические уравнения изотропной турбулентности имеют помимо автомодельных решений вида (17.51) целое семейство дополнительных автомодельных решений-(определяемых значением отношения с,/с2 в формулах (16.20) и [c.221]

Теоретический анализ задачи о росте парового пузыря, учитывающий инерционные динамические эффекты (при сохранении вполне допустимых для технических задач допущений о пренебрежимо малой роли вязкости жидкости и эффектов молекулярной кинетики испарения), должен включать в себя уравнение (6.1а) для поля скорости в жидкости, уравнение Рэлея (6.7), определяющее давление пара в пузырьке р" в процессе его роста, и уравнение энергии в окружающей пузырек жидкости (6.25). При этом в последнем из перечисленных уравнений температура = Т - Т", т.е. отсчитывается от температуры пара, изменяющейся в процессе роста пузырька. [c.259]

Пример 48. Определить дебит естественного газа из скважины, диаметр которой равен 300 мм. Мощность пласта 2 ж, радиус контура питания 500 ж, проницаемость 3 дарси. Статическое давление у забоя 70 ama, динамическое давление у забоя 50 ama. Газ имеет средний молекулярный вес 18,5 и абсолютную вязкость 2,3 10 г/сж сек при пластовой температуре +50°. [c.337]

Определить дебит естественного газа из скважины диаметром = 200 мм. Мощность пласта = 2,5 м радиус контура питания / = 800 м, проницаемость = 4 дарси. Статическое давление у забоя Рз. с — 90 ата динамическое давление / з, д = 60 ama. Средний молекулярный вес газа Л1 — 20,0 вязкость i = 2,0 Ю z M сек. Температура пласта равна 7 = 50 "С. [c.149]

Как видно из (4-56), величина динамического коэффициента пропорциональна градиенту скорости, причем коэффициент т),, в отличие от коэффициента Т1 (коэффициента молекулярной вязкости) зависит от характера движения жидкости. [c.151]

Газ или смесь газов Химическая формула Динамическая вязкость 10 , Па-с Молекулярная масса М Средняя длина пробега 108, см [c.10]

Динамическая вязкость 1 (1-я) — 447 -Молекулярный вес 1 (1-я) — 456 [c.361]

Из уравнения (1-39) видно, что турбулентное трение пропорционально плотности среды и квадрату скоростей, в то время как молекулярное трение пропорционально коэффициенту динамической вязкости и первой степени скорости. [c.18]

У молекулярного переноса — диффузии — механической энергии и аналогичного переноса количества движения — вязкого трения — общий носитель и, как далее будет выяснено, общий коэффициент переноса (диффузии) это — динамический коэффициент вязкости р, или кинематический коэффициент вязкости V. В конце главы нам придется встретиться с процессами переноса тепловой энергии (теплопереносом) и введенного в жидкость вещества (массопереносом), частью которых будет также диффузия (теплопроводность, массопроводность). И в этом случае носителями явятся молекулы, но разница в переносимой субстанции вызовет различие и в коэффициентах переноса (диффузии). [c.431]

Динамическая вязкость (коэффициент вязкости, коэффициент внутреннего трения). Динамическая вязкость была определена и получена ее единица на основе гидродинамической формулы (7.39). Теперь получим эту единицу с помощью формулы молекулярной физики. [c.52]

При рассмотрении вязкости, как явления переноса, на основе молекулярно-кинетической теории выведена следующая формула динамической вязкости [c.52]

Рассмотрим теперь течения, в которых, например, можно в локальном масштабе пренебречь инерционными силами. Учтем также, что конвективная диффузия динамически нейтральной примеси независима, по предположению, от величины коэффициента молекулярной диффузии /)(,. Поэтому характерными параметрами процесса будут средняя скорость ю, вязкость жидкости [X и геометри- [c.19]

Приводимые в литературе экспериментальные данные по молекулярным массам (ММ) кремнийорганических жидкостей (КОЖ) немногочисленны [43-46], а для некоторых из них указываются лишь возможные интервалы молекулярных масс, иногда достаточно широкие (см. табл.1.10). С другой стороны, известно, что между динамической вязкостью полимеров и их молекулярной массой существует зависимость вида 18 л /( 8 представляющая собой монотонно возрастающую кривую с более или менее выраженным изломом в области ММ порядка 1—2-10 [1]. Последнее обстоятельство и было положено в основу определения молекулярных масс кремнийорганических жидкостей. [c.278]

Для определения динамической вязкости смеси по формуле (26,1) необходимо знать состав смеси (/-i, г , ), молекулярные массы (Mi) и динамическую вязкость компонентов (tj ) газовой смеси. Вычислив т]см, находим кинематическую вязкость смеси [c.114]

В отличие от газообразного состояния вещества, в жидкостях, вследствие весьма большой концентрации молекул, происходит образование отдельных неустойчивых молекулярных структур. Образование молекулярных структур в жидкости усиливается по мере фазового перехода вещества из жидкого состояния в твердое. Наличие молекулярных структур в жидкостях приводит к тому, что молекулярное трение при течении жидкостей по сравнению с газами оказывается значительно большим. Динамическая вязкость у жидкостей больше, чем у газов. Однако вследствие значительно большей плотности жидкостей кинематическая вязкость у жидкостей меньше, чем у газов. [c.115]

Сущность этих явлений можно объяснить следующим образом. Происхождение сил вязкости и возникновение процесса теплопроводности в газе связаны с молекулярным строением вещества. Перемеш,ение молекул в объеме газа из одного места в другое приводит к переносу энергии и количества движения. При этом изменение количества движения вызывает появление силы вязкости, а перенос энергии обусловливает свойство теплопроводности. Поэтому с увеличением температуры увеличиваются теплопроводность и динамическая вязкость в газовой среде. При возникновении диссоциации характер изменения X и л довольно сложный (рис. 1.29). При малой степени диссоциации значения X снижаются, что вызвано затратами внутренней энергии на разрыв молекулярных связей. При повышении степени диссоциации более интенсивное дробление молекул на атомы приводит к росту числа частиц, участвующих в процессах переноса и, следовательно, к увелйчению теплопроводности X. При очень сильном разогреве газа значительно увеличиваются затраты внутренней энергии на ионизацию, что снижает теплопроводность. [c.35]

Выражение (188) было предложено Буссинеском в 1867 г. В отличие от динамического коэффициента вязкости [х в формуле (6) коэффициент s учитывает не молекулярную структуру жидкости, а особенности турбулентного движения. Из формулы (189) следует, что величина е не является константой для данной жидкости, а изменяется при переходе от одной точки к другой в зависимости от кинематических характеристик потока в этих точках. Только при изучении турбулентности земной атмосферы можно считать коэффициент турбулентной вязкости постоянным для всех ее слоев. [c.153]

Длину пути смешения I можно определить по профилю скорости 0]х у) для турбулентного потока вблизи стенки отдельные значения скорости находят по экспериментальным измерениям динамического напора рш х/2. Предварительно необходимо получить формулу для профиля скорости с неизвестными константами. Первая константа вводится на основе физического смысла пути смешения. При приближении к стенке (у -> 0) пульсации уменьшаются из-за возрастающего эффекта молекулярной вязкости, в пределе — в вязком подслое — пульсации должны исчезнуть полностью, следовательно, должно быть I -> 0. При удалении от стенки наблюдается обратная закономерность возрастание I с увеличением у. В первом приближении можно принять линейную зависимость 1 = ху. Вторая константа вводится на основе довольно сильного, на первый взгляд, упрощения турбулентное трение Тух.т предполагается неизменным вдоль у и равным своему значению на стенке Тух.т =Тс =сопз1. Оказывается, что это предположение хорошо подтверждается экспериментом. [c.371]

Теплоотдача при турбулентном пограничном слое. Аналитический расчет теплоотдачи в турбулентном слое представляет большие трудности вследствие сложности самого двихсения и сложности механизма переноса количества движения и теплоты. Особенностью турбулентного течения является пульсационный характер движения. На рис. 2.34 показана осциллограмма колебаний скорости в фиксированной точке турбулентного потока. Отклонеггие мгновенной скорости w от средней w называется пульсацией. Наличие пульсаций как бы увеличивает вязкость, и тогда полная вязкость турбулентного потока будет суммой двух величин — молекулярной вязкости и дополнительной турбулентной. Турбулентная вязкость ji,p не является физическим параметром теплоносителя, как коэффициент динамической вязкости, и характеризует интенсивность переноса количества движения в турбу-лентно.м потоке. Аналогично вязкости в уравнении движения, в дифференциальном уравнении энергии дополнительно к молекулярной теплопроводности появляется турбулентная теплопроводность характеризующая турбулентный перенос теплоты и также не являющаяся физическим параметром теплоносителя. [c.129]

Здесь принято, что число Рг. и динамическая вязкость 1 х не зависят от температуры. Из приведенного соотношения следует, что оивек-тивный перенос тепла в среде при дайной температуре пропорцио- ален температурному напору ДГ, квадрату давления р, квадрату молекулярного веса газа М и кубу линейного размера пор I. [c.11]

Кривые динамической вязкости на рис. 1-3 [Л. 2] показывают, что вязкости всех жидкостей уменьшаются при увеличении температуры, а вязкости всех газов, наоборот, увеличиваются. Эти различия во влиянии температуры являются следствием различия в молекулярном строении между жидкостями и газами. Можно считать, что в жидком состоянии имеется относительно стабильная решеточная структура, в пределах которой молекулы колеблются относительно положений равновесия. Под действием касательных напряжений слои жидкости проскальзывают один относительно другого, и колеблющиеся частицы могут время от времени перескакивать в новые равовес-ные положения. Усиление молекулярных колебаний, сопровождаю- [c.21]

В связи с этим дадим физическую оценку порядка величины M /Reoo. Для этого, наряду с ранее введенными характерными размерами тела L II пограничного слоя б, рассмотрим еще основной молекулярный размер — длину I свободного пробега молекул газа между двумя последовательными их столкновениями. По известной формуле для динамического коэффициента вязкости [c.653]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...