Волна фазовый угол

На рис. 11.16 показана схема получения голограммы при помощи установки, представленной на рис. 11.6. Из рис. 11.16 видно, что при развороте полупрозрачного зеркала 5 между сигнальной А[ и опорной Л о когерентными волнами образуется угол 0. В результате после проявления фотопластины, помещенной на месте экрана 6, получается голограмма — своеобразная дифракционная решетка с чередующимися темными и светлыми полосами высокой частоты. При появлении фазовых возмущений от неоднородности они налагаются на структуру решетки голограммы в виде искажений интерференционных полос. Такая голограмма содержит практически всю информацию об исследуемом потоке. [c.233]

Из уравнений (а) и (в) видно, что фазовый угол можно выразить как функцию X и длины волны следующим образом [c.22]

Формула (2.22) подтверждает тот факт, что решетка (при данных ограничениях на длину волны и угол падения) полностью пропускает энергию не только при ф = —ij), но и при ф Особенность случая ф = ф заключается в том, что прошедшая сквозь решетку волна получит другой фазовый сдвиг, определяющийся при фиксированных ф nif длиной волны и шириной лент решетки. [c.80]

Детальный математический анализ процесса восстановления бинарной голограммы Ломана дан в работе [188]. Мы остановимся здесь лишь на качественном объяснении процесса восстановления, позволяющем наглядно понять способ формирования фазового фронта волны. Рассмотрим сечение бинарной голограммы Ломана, показанное на рис. 4.14. Пусть три точки 1,3,4, соответствующие 3 отсчетам математической голограммы, имеют нулевую фазу и расположены в регулярных точках решетки. Точка 2 имеет отличный от нуля фазовый угол, например фа, и поэтому она смещена на расстояние Сз от узла растра, т. е. = 0 Са = (ф2/2я)А С. = 0 i = 0. Хотя эти методы были предложены для записи бинарных голограмм с помощью стандартных графопостроителей для ЦВМ, тем не менее они могут быть использованы для записи голограмм с помощью других устройств записи. [c.84]

Действительная часть R дает напряжение при =0 в этот момент в точке 0 = л /2 напряжение в падающей волне достигает максимума. Мнимая часть 7 дает напряжение при t = T/, где Т =2n/ o — период колебания в падающей волне в этот момент напряжения, возбужденные падающей волной, равны нулю при 0 = л /2. Абсолютное значение есть максимальное главное напряжение V фазовый угол. [c.78]

Мы замечаем также, что фазовый угол тх — nt) волны является одновременно эксцентрическим углом эллипса, так что каждая частица описывает свой эллипс за время, равное периоду волны, и все они находятся в одной и той же фазе. Вертикальная линия, состоящая из частиц жидкости в начальный [c.373]

О и в точке Р, расположенной на расстоянии г от О. Восстанавливая перпендикуляры к Sq и Si в точках О ж Р, находим, что разность длин путей для волн, рассеянных в этих точках, равна r-Si — r-So-Соответствующий фазовый угол, выраженный через длину волны Я, записывается в виде [c.12]

Из выражения (4.8) видим, что величина предельного тока возрастает с увеличением напряженности Яд/, длины волны к, значения фр и величины фазовой скорости р (энергии инжекции). В большинстве ускорителей на бегущей волне применяют группирователи волноводного типа. Сгусток в начале такого группирователя не сформирован, занимает полный фазовый угол в 2л, и поэтому особых ограничений продольное движение на величину тока практически не накладывает. [c.92]

Рис. 4.176. Рассчитанные относительные фазы звукового давления в квадранте плоскости в ближнем поле решетки Научно-исследовательской лаборатории ВМС на озере Сенека [19]. Расстояние по оси Я=250,0000 см, или 10,000 длин волн. Частота 6 кГц. Расстояние между излучателями 20 см. = 26, т=36. Решетка 50 X 50. Ломаной линией показана граница области, в пределах которой фазовый угол имеет постоянное значение с точностью до 5 ",

Эта интенсивность не зависима от р и, следовательно, не зависима от х. Хотя давление, скорость частиц и фазовый угол между ними изменяются вместе с координатой х, это изменение таково, что поток энергии вдоль линии распространения волны один и тот же. Так и должно быть, иначе в одних точках энергия стала бы накопляться, а в других — непрерывно уменьшаться. [c.269]

Фаза волны 345 Фазовая скорость 177 Фазовый угол 24 [c.496]

Видно, если фазовый угол для элементарного объема не зависит от частоты, то и относительное уменьшение энергии на расстоянии длины волны также не зависит от частоты. Приведенные факты применимы также и к продольным волнам. [c.102]

Резонансный метод. В этом случае информацию о комплексной проводимости получают из экспериментальной частотной зависимости результирующего КСВ, создаваемого двумя одинаковыми неоднородностями. Такая зависимость из-за интерференции отраженных от неоднородностей волн носит квазипериодический характер. На частотах, соответствующих минимумам КСВ, определяют фазовый угол коэффициента отражения и затем комплексную проводимость [66]. [c.117]

В качестве тестового смещения выберем наклон поверхности объекта на малый угол со относительно оси у, лежащей в плоскости объекта. Известно [74], что такое смещение приводит к линейной фазовой модуляции объектного поля вида ехр [/2 я (1 + os 7) сол/Х] и к поперечному смещению фурье-образа этого поля на величину Д = (1 + os 7) со/, где X - длина волны, 7 - угол падения освещающего объект пучка, х - координата в плоскости объекта, / - фокусное расстояние фурье-преобразующей линзы. [c.168]

Свойства смектической С-фазы (рис. 1) также могут служить иллюстрацией применимости новых идей статистической механики. Движение директора С-фазы, не изменяющее угла между ним и нормалью К смектическим слоям, требует очень малой знергии Такая мода сильно рассеивает свет, и смектик С выглядит столь же мутным, как нематик. Смектическую -фазу можно характеризовать комплексным пара- метром порядка, амплитуда которого определяется уг лом наклона директора по отношению к вектору вол ны плотности, а фазовый угол равен, азимуту поворота молекулярных осей вокруг нормали к слоям. Симметрия такого параметра порядка должна была бы разрешать фазовый переход второго рода из смектика С в нем атическую фазу. Однако наблюдаемые переходы всегда первого рода. Механизм такого постоянства оказывается весьма интересным. С, А. Бра зовский [10] показал, что если в веществе устанавливается волна плотности с бесконечным набором характеристических волновых векторов, то вследствие флуктуационных эффектов всегда будет иметь место переход первого рода. Согласно же Дж. Суифту [11], азимутальная симметрия смектической С-фазы [c.37]

Для пояснения сказанного рассмотрим, следуя работе [91, результаты расчета фазовых скоростей упругих волн в плоскости (001) кубического кристалла меди (плоскость ХуХ2 на рис. 1.5). На рис. 1.34 по оси абсцисс отложен угол 9 между направлением распространения волны и осью Ху, а по оси ординат — скорость волн в относительных единицах. Из графика видно, что, как и в кристалле никеля (см. разд. 6), прежде всего имеется волна фазовая скорость которой не зависит от направления распространения. Это — чисто сдвиговая объемная волна со смещениями, параллельными оси Хз. Скорость второй сдвиговой объемной волны Т 2 со смещениями в плоскости напротив, существенно зависит от направления распространения. В точках 9 = О и 9 = 45° (отмечены крестиками на рисунке) волна строго удовлетворяет условию отсутствия напряжений на плоскости х х кристалла. Одна из этих точек 9 = 45° является точкой рождения двух поверхностных волн. [c.95]

В этом равенстве Aq — амплитуда, О — фазовый угол, не завяся-щий от положения и времени и определяющийся выбором начала системы координат, к — волновой вектор, указывающий направленне распространения (о его величине речь пойдет ниже), а г — радпус-вектор произвольной точки па волновой поверхности, проведенный из начала выбранной системы координат. Пусть расстояние от начала координатной системы вдоль направления распространения есть S. Для точек, лежащих на этом расстоянии, к г = = ks. Длина волны Я — это расстояние между соседнил1и максимумами = Aq. Максимумы расположены в точках Sm и S + Я, поэтому [c.43]

Таким образом, используя выражения (31) для Ру и Q , замечаем, что фазовый угол Ро зависит как от параметров волны (фазы, длины волны и частоты), так и от характера обтекания крыла (на что указывает функция Теодорсена 0). [c.122]

Внутренние гравитационные и иные волны. Наряду с поверхностными гравитационными и капиллярными волнами в океане существует множество других видов волн, которые играют важную роль в динамике океана. Океан, в отличие от идеальной жидкости, стратифицирован — то есть его воды не являются однородными, а изменяются по плотности с глубиной. Это распределение обусловлено потоками энергии (тепла) и вещества. В упрощенном виде океан можно представить состоящим из двух слоев воды сверху лежит более легкая (теплая или менее соленая), снизу — более плотная (более соленая или холодная). Подобно тому как поверхностные волны существуют на границе вода-воздух, на границе раздела вод разной плотности будут существовать внутренние гравитационные волны. Амплитуда волн этого типа в океане может достигать сотни метров, длина волны — многих километров, но колебания водной поверхности при этом ничтожны. Внутренние волны проявляются на поверхности океана, воздействуя на характеристики поверхностных волн, перераспределяя поверхностно-активные вещества. По этим проявлениям они и могут быть обнаружены на поверхности океана. Так как поверхностные гравитационно-ка-пиллярные волны и поверхностно-активные вещества сильно влияют на коэффициент отражения электромагнитных, в том числе световых волн, внутренние волны хорошо обнаруживаются дистанционными методами, например, они видны из космоса. Внутренние волны по сравнению с обычными поверхностными гравитационными волнами обладают рядом удивительных свойств. Например, групповая скорость внутренних волн перпендикулярна фазовой, угол отражения внутренних волн от откоса не равен углу падения. [c.130]

Ниже критической частоты экспоненциальный рупор не может считаться длинным по сравнению с волной (внутри рупора), так что наличие импеданса на выходном отверстии рупора уже должно быть принято в расчёт. Выше критической частоты полное сопротивление равно постоянной величине рс, а фазовый угол равен 90° при критической частоте п приближается к нулю с повышением часюты. [c.309]

Очевидно, что свойства звуковых волн в канале с затуханием, даже для основной волны, сильно осложнены, когда безразмерная проводимость стен не мала по сравнению с единицей. Если к этому прибавить тот факт, что многие пористые аку-стическве материалы обладают импедансом, сильно зависящим от частоты, становится очевидным, что лишь немногие, причем довольно шаткие, обобщения могут быть сделаны относительно распространения звука в трубах с сильно поглощающими стенками. Изучение графика на листе V показывает, что для отрицательных фазовых углов (преобладание упругости) и для большРхХ значений к (малые значения импеданса или высокие частоты) величина может стать достаточно большой, и тогда даже основная волна может сильно затухать. Дальнейший анализ показывает, что в этих случаях основная волна далека от однородной плоской волны, и большая часть энергии волны отсасывается от оси трубы к периферии, где она наиболее быстро поглощается по мере того, как распространяется вдоль трубы. Положительный фазовый угол (инерционное реактивное сопротивление) создаёт противоположный эффект. Изменение акустических свойств с частотой является наибольшим, [c.407]

Поскольку при измерении сдвига фазы 0 фазовый угол волны, прошедпюй через стержень, составляет несколько тысяч градусов, необходимо применять балансные устройства с двумя буферными стержнями для уменьшения требований к стабильности частоты и температуры. Для уменьшения влияния температуры можно использовать стержни из кварца Л Г-среза. [c.354]

Вторая нз формул (4.32) определяет выражение для модуля Юнга через параметры Ламе. Все комментарии, сделанные выше для комплексных модулей массивных тел, справедливы и для введенного здесь комплексного модуля Юнга (f+if sgnoj). В этом случае также существует фазовый угол bv—E jE между напряжением и деформацией волны, распространяющиеся вдоль стержня, испытывают затухание с коэффициентом поглощения ау— = ш еу/2су. [c.103]

Потерю энергии за один цикл напряжения и фазовый угол между напряжением и деформацией возможно применить для характеристики рэлеевских волн, Однако уменьшение амплитуды на расстоянии одной длниы волны по-прежнему служит подходящим параметром и выражается так же,, как и логарифмический декремент затухания объемных волн 5н=свсв/ . Макдональд [96] получил аналог уравнения (4.35) и показал, что величина 6е очеиь просто выражается через п-араметр т,.который изображен на рис. 4.5 [c.105]

Следовательно, фазовый угол для состояния, появившегося в результате реакции, равен сумме фазовых углов для первоначально возбужденного состояния (фр) и состояния Я, если бы оно было возбуждено непосредственно (ф ) (все значения фазовых углов берутся относительно возбуждающего света). Это соотношение легко понять, зная, что заселение состояния Я идет из состояния Р. Точно такие же рассуждения мы проводили при описании метода обратной свертки иа различных длинах волн. Важное применение этого метода будет продемонстрировано в разд, 12.6.2, Мы увидим, что если известны индивидуальные спектры испускания, то с помощью методики фазочувствительной регистрации флуоресценции [ 30, 31 ] можно определить фазовые углы для каждого из видов частиц независимо от перекрывания спектров [32], Следовательно, можио измерить разность фаз между флуоресценцией из состояний F и Я и определить время жизни состояния Я. Другой способ - непосредственное определение на фазовом флуорометре сдвига фаз между длинноволновой и коротковолновой областями спектра испускания. При благоприятных условиях, когда при этих длинах волн отсутствует перекрывание спектров испускания состояний F и Я, разность фаз будет равна ф - ф , т.е, представляет собой разность фаз между испусканием из состояний Р и Я. Используя выражение для [c.406]

Теперь, используя (3.84) и (3.85) и задаваясь (лучевым) углом падения 0, можно определить фазовый угол 1адающей волны, а через него для заданных характери- тик сред выше и ниже преломляющей границы полупить фазовые углы вторичных волн. Присваивая индек- ы /, г и Г падающей, отраженной и проходящей волнам, на основании неизменности параметра луча (3,85) при пересечении границы (см. рис. 3.15) получаем [c.101]

Смотреть страницы где упоминается термин Волна фазовый угол : [c.690] [c.266] [c.89] [c.21] [c.401] [c.100] [c.398] [c.57] [c.157] [c.126] [c.130] [c.128] [c.302] [c.139] [c.164] [c.265] [c.112] [c.258] [c.46] [c.115] [c.237] [c.251] [c.432] [c.82] [c.394]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...