Распределение длины пути смешения

Опыты показывают, что градиент давления не оказывает суш,ест-венного влияния на распределение длины пути смешения по сечению пограничного слоя. В этом случае, интегрируя уравнение (62), с использованием уравнения (63) находим профиль скоростей в турбулентном ядре пограничного слоя для области отрыва [c.116]

Выше было показано, что при течении несжимаемой жидкости в трубе реальное распределение скоростей отличается от логарифмического весьма мало. В пограничном слое на непроницаемой пластине отклонения более существенны. Тем не менее и в этом случае логарифмическое распределение скоростей удовлетворительно описывает реальное до значений со=0,9. Это обстоятельство позволяет ввести понятие модельного турбулентного пограничного слоя с законом распределения длины пути смешения [c.28]

Принимая, что закон распределения длины пути смешения по сечению пограничного слоя не зависит от продольного градиента давления и определяется формулой (1-10-1), из уравнения (6-1-8) получаем [c.90]

Распределение длины пути смешения [c.15]

Рис. 1.2. Распределение длины пути смешения по сечению пограничного слоя.

На первый взгляд может показаться странным, что распределение скоростей, теоретически выведенное для движения жидкости вдоль плоской стенки из заведомо неправильного закона распределения длины пути смешения ( =у. /), оказывается таким же, как распределение скоростей при течении по трубе. Некоторые исследователи (в том числе и Прандтль) считают, что совпадение экспериментальных результатов Никурадзе для течения по трубам с теоретическими результатами Прандтля для плоского потока вдоль стенки является счастливой случайностью . [c.503]

Задание начального распределения е( о> О может быть реализовано в данной задаче по профилю К , Q, распределению длины пути смешения Прандтля Q и значению [c.87]

Принимая, что закон распределения длины пути смешения по сечению пограничного слоя не зависит от продольного градиента давления и определяется формулой [c.83]

Б. В. Канторович [158], исследуя возможность управления движением струй и процессами горения и тепломассообмена, а также методами их расчета, не ограничивает поставленную задачу только нахождением длины пути смешения струй, но и изучает распределение средних скоростей как [c.158]

Дробление капель Поверхностный срыв массы Разность скоростей Поперечное перетекание Распределение капель по размерам Длина пути испарения Длина пути смешения Турбулентность Потери на дробление Потери на рассеяние Трехмерные эффекты Кинетические эффекты Отставание частиц Полное давление [c.166]

Схема получения материала с дискретными волокнами состоит из операций смешения порошкового матричного материала с ме-ющи . определенную длину волокнами упрочнителя. При использовании металлического упрочнителя (нарезаемая определенной длины проволока) возможно применение обычных валковых мельниц и шаровых смесителей. Возможно перемешивание как всухую, так и с применением жидкостей, например спирта. При этом следует обратить внимание на возможность комкования волокон отдельно от порошковой фракции обычно это происходит в том случае, когда отношение длины к диаметру волокон составляет более ста. Получение хорошо перемешанной шихты с равномерным распределением волокон зависит от следующих факторов, устанавливаемых опытным путем 1) метода перемешивания [c.151]

Распределение давления при наличии длинного пузыря определяется с учетом толщины профиля. Это делается путем простого вычитания измеренного распределения давления при нулевой подъемной силе. Единственное решение можно получить при использовании условия, следующего из расчета области турбулентного смешения при о = 0,35. Это значение а используется [c.66]

Хинце [197], рассматривая проблемы переноса в турбулентных потоках, ввел понятие жидкого моля, под которым понимает достаточно протяженную часть жидкого континуума, состоящую из когерентного конгло (ерата жидких частиц . Размер жидкого моля сравним с интефальным масштабом турбулентного движения, причем обмен его с окружающей средой будет определяться влиянием мелкомасштабных турбулентных движений. В процессе перемещения в радиальном направлении, совпадающем с направлением фадиента давления и при противоположном движении, турбулентные моли совершают микрохолодильные циклы. В рамках формализма Прандтля предполагается, что каждый жидкий или, как его еще называют, турбулентный моль в процессе турбулентного движения представляет собой некоторую индивидуальность, сохраняющую свою субстанцию в течение некоторого характеристического промежутка времени. Необходимо помнить, что имеющие место пульсации давления при перемещении моля на длине пути смешения / будут сопровождаться переносом импульса. Тогда, если импульс не сохраняется, нарушается требование, предъявляемое Прандтлем к транспортабельной субстанции,— турбулентному молю. Тем не менее понятие турбулентного моля удобно использовать при анализе задач переноса. Ссылаясь на работу Шмидта [256], Хинце отмечает, что расслоение будет устойчивым, если распределение температуры отличается от адиабатного [c.164]

Из выражений (42) и (43) следует, что наложение поперечного магнитного поля приводит при турбулентном течении проводящей жидкости к некоторому уменьшению длины пути смешения турбулентных пульсаций и к возрастанию дшх1дг, т. е. к более крутому профилю скоростей. При этом в уравнении распределения скоростей наряду с характерным для турбулентного потока логарифмическим членом появляется линейный член. [c.662]

Однако Липман и Лауфер [56] посредством измерений турбулентности термоанемометром 2°) показали, что эффективная длина пути смешения (которая в среднем составляет приблизительно 4% от общей ширины струи [31, гл. XIII]) оказывается переменной вдоль струи, в противоположность предположениям Прандтля — Гертлера и Толмина, и что соответствующее расчетное распределение касательных напряжений оказывается полностью неверным. [c.397]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...