Рейнольдса число текущее

Пока число Рейнольдса мало, силы вязкости преобладают над силами инерции и всякие случайно возникающие в жидкости возмущения гасятся силами вязкости. При возрастании числа Рейнольдса до значения, называемого критическим, силы инерции становятся сопоставимыми с силами вязкости и наблюдается переход от,ламинарного режима течения к турбулентному. Например, для жидкости, текущей ио гладкой круглой трубе (в качестве линейного размера / которой взят ее диаметр), Ре -2300. При этом несущественно, за счет чего получается большое значение числа Рейнольдса возрастает ли оно при увеличении линейного размера I пли же скорости течения V, либо за счет малого значения кинематической вязкости. Поэтому число Рейнольдса может служить критерием механического подобия различных потоков. [c.146]

Из формулы (3.54) видно, что функция связи х зависит от числа Рейнольдса и координаты где текущая потерянная скорость -и) равняется потерянной базовой скорости (U-u/ ). [c.79]

Коэффициент теплоотдачи измерялся малогабаритным датчиком теплового потока. Числа Рейнольдса и Нуссельта (рис. 32.11) составлены следующим образом lRe = р ШоД /[1д , Ыи = (дг)х Xx/[k(T —TJ], где д —текущая координата (х)—плотность [c.399]

Согласно формуле (7-18) коэффициент сопротивления трубы является функцией числа Рейнольдса, а q определяется разностью температур стенок трубы и текущего газа и коэффициентом теплоотдачи, зависящим согласно (7-19) от чисел Рейнольдса и Прандтля. [c.265]

Пример. При стабилизированном турбулентном течении несжимаемой жидкости в прямой гладкой трубе, если заданы расходная скорость и), физические свойства жидкости р и диаметр трубы О, то критерий Рейнольдса Рсо = wD/ч и относительный радиус = R/Ro являются определяющими критериями, а коэффициент гидравлического сопротивления С = 2 ДцП/рш Ь, безразмерная скорость 0) = wlw или текущее значение числа Ре = являются [c.29]

Величина Цу рассматривается при этом как некоторый коэффициент турбулентной вязкости и называется коэффициентом турбулентного переноса количества движения. Следует отчетливо представлять, что величина [д.,., также как и аналогичные ей коэ( и-циенты турбулентного переноса теплоты и массы, о которых будет идти речь в последующем, отнюдь не является неким физическим свойством текущей среды. Так, в потоке жидкости с постоянными р и fi, величина Цг зависит от абсолютного значения ц, числа Рейнольдса потока и координат. В развитом турбулентном потоке [c.36]

Здесь Re = —текущее значение числа Рейнольдса [c.220]

Рис. 11-24. Влияние числа Рейнольдса на локальные значения коэффициента трения при вдуве гелия в турбулентный пограничный слой на пластине при Моо=4 Тш = Т (хц и х — начальное и текущее значения продольной координаты).

Здесь Re — число Рейнольдса, выраженное через текущие параметры в ядре потока, Л — теплопроводность газа, [c.694]

Рассчитав по однопараметрической теории величины / = / (а ) и Ре = == Ре (х) для обтекания с заданным распределением " скоростей и (х), исключим безразмерную абсциссу х и построим кривую связи текущих значений / и Ре в тех же координатах, что и на рис. 198. Это приведет к кривой (на рис. 198 показанной штрихами), имеющей наклон противоположного знака и пересекающей основную кривую. Действительно, в то время как критическое число Рейнольдса Рвк в диффузорной части пограничного слоя (/ < 0) меньше, чем в конфузорной (/ >. 0), текущее число Рейнольдса Ре , наоборот, возрастает вдоль поверхности тела вниз по потоку, 34 л. г. Лойцянский [c.529]

Влияние сжимаемости. Изложенные выше соображения о подобии относились к несжимаемой жидкости. В этом случае безразмерные коэффициенты зависят только от безразмерной величины, называемой числом Рейнольдса. В случае сжимаемой среды имеет место зависимость еще от одной безразмерной величины, а именно от числа Маха Ма = W , которое, согласно сказанному в 3 настоящей главы, можно рассматривать как меру сжимаемости текущей среды. Для таких течений, при которых сжимаемость играет существенную роль, безразмерные коэффициенты подъемной силы и лобового сопротивления зависят от обеих величин Re и Ма и вместо зависимостей (1.15) имеют место следующие [c.32]

Рис. 16.3. Зависимость коэффициента перемежаемости V в трубе в области перехода ламинарной формы течения в турбулентную от текущей длины х при различных числах Рейнольдса Ре. По измерениям И. Ротты[ ]. Значение 7 = 1 соответствует сохранению чисто турбулентного, а значение V = О—сохранению чисто ламинарного течения.

Этому числу Рейнольдса, составленному для текущей длины х, соответствует число Рейнольдса [c.437]

Табл ица 17.2. Зависимость критического числа Рейнольдса для профиля скоростей при отсасывании от безразмерной текущей длины [c.467]

Влияние теплопередачи. Основные особенности влияния теплопередачи от стенки к текущей среде на устойчивость ламинарного пограничного слоя легко обнаруживаются уже в случае несжимаемого течения, поэтому мы поясним их сначала в этой упрощенной постановке. Некоторые экспериментальные исследования о влиянии теплопередачи на переход ламинарной формы течения в турбулентную выполнил еще в сороковых годах В. Линке Р ]. В этих экспериментах измерялось сопротивление трения вертикально поставленной плоской пластины, подвергавшейся нагреванию, при ее горизонтальном обтекании. Измерения показали, что в области чисел Рейнольдса Rez от 10 до 10 нагревание приводит к значительному повышению сопротивления трения. Отсюда Линке сделал правильный вывод, что нагревание пластины понижает критическое число Рейнольдса, что и влечет за собой заметное увеличение сопротивления трения в наблюдавшейся области чисел Рейнольдса, т. е. в той области этих чисел, которая соответствует переходу ламинарной формы течения в турбулентную. [c.475]

При большом значении числа Рейнольдса Ке в достаточно малой области внутри потока разность векторов скоростей в двух точках, из которых одна О неподвижна — фиксированная, а другая М текущая, т. е. может быть совмещена с любой точкой внутри выбранной области, можно представить в виде [c.101]

Термическое сопротивление пленки конденсата зависит от режима течения. Поперек ламинарно текущей пленки теплота переновит-ся теплопроводностью, через турбулентную — дополнительно и конвекцией. Переход of ламинарного течения пленки к турбулентному определяют по величине числа Рейнольдса пленки. Для пленки [c.267]

При этом возникают силы, стремящиеся вернуть жидкость к равновесию. При стекании пленок большое значение имеет сила, обусловленная поверхностным натяжением жидкости. Под действием восстанавливающих сил жидкие частицы стремятся вернуться к положению равновесия. Однако по инерции они будут проходить положение равновесия, вновь испытывать действие восстановительных сил и т. д. На это движение накладывается действие сил тяжести [Л. 133]. В результате на поверхности пленки, подвергшейся случайному возмущению, будут возникать волны. Волновые движения, возникающие разновременно в различных местах от случайных возмущений, налагаясь друг на друга, прив(5Нят к сложной трехмерной картине процесса. Ламинарно текущая пленка обладает неустойчивостью относительно возмущений с достаточной длиной волны (>б). При малых числах Рейнол 1Дса возникающие в слое возмущения сносятся вниз по течению. Если же число Рейнольдса пленки больше некоторого предельного Кеволн, то образуется устойчивый волновой режим. [c.267]

Согласно [3-3, 3-25] лампнарно текущая пленка всегда обладает конвективной неустойчивостью относительно возмущений с длиной волны, намного большей толип-шы пленки. Наличие конвективной неустойчивости не означает невозможности осуществления ламинарного течения. При малых числах Рейнольдса возникающие в пленке возмущения сносятся вниз по течению и не приводят к образованию какого-либо устойчивого рел има. Если же число Рейнольдса пленки больше некоторого предельного ResonH, то образуется устойчивый волновой режим. При ReВОЛН такой режим невозможен. [c.57]

Wr wilwr — безразмерная скорость частиц Wx, wr — соответственно абсолютная скорость частицы и газа, м/с L, L", L — безразмерная текущая длина пути полета частицы I — длина пути полета частицы, м Yt. Yr — соответственно удельный вес частиц и газа Н/м — диаметр частиц, м Rer = t4)rdT/v — число Рейнольдса v — вязкость газа, mV ф — коэффициент, зависящий от формы частиц f —число, определяющее влияние силы тяжести на движение частиц g — ускорение силы тяжести, м/с [c.666]

Рассмотрим поток жидкости, текущей вдоль твердой границы. Как указывалось в гл. 8, при достаточно больших числах Рейнольдса можно выделить прилегающую к твердой поверхности зону течения, называемую пограничным слоем, в пределах которой существенно влияние вязкости. Для гладких тел этот слой на начальном участке является ламинарным (гл. 10), и распределение скорости в нем имеет вид и = и у). Если число Рейнольдса Re. превосходит определенное критическое значение R kp, то заторможенное стенкой ламинарное течение становится неустойчивым и возникает турбулентность. Турбулентный пограничный слой описывается с помощью понятия осредненной во времени скорости и = а у). Турбулентность быстро поглощает первоначально ламинарный пограничный слой И распространяется в область свободного потока, более интенсивно вовлекая жидкость из внешнего потока и формируя в результате более толстый пограничный слой. В то же время осредненная скорость вблизи поверхности возрастает, так что получается более заполненный профиль, чем в случае ламинарного течения. Если поверхность тела является шеро- [c.243]

Существующие результаты в области исследования МГД-течений газа в каналах на основе простейших моделей четко делятся на две основные группы по величине характеризующего задачу магнитного числа Рейнольдса (ReTO< l Re l). К первой группе относятся в основном задачи о течении плазмы в канале МГД-генератора, причем условие Rem 1 nu3B0JiHeT пренебречь в этих задачах компонентой магнитного поля, индуцируемой токами, текущими в плазме. Ко второй группе относятся ускорительные течения, в которых индуцируемые магнитные поля играют основную роль. [c.445]

В пограничном слое из ламинарной формы в турбулентную резко заметен по перелому кривой кверху этот перелом показывает, что в турбулентном пограничном слое толщина слоя возрастает при увеличении текущей длины пластины значительно быстрее, чем в ламинарном пограничном слое. Согласно измерениям ван дер Хегге-Цейнена и Ханзена, переход течения в пограничном слое из ламинарной формы в турбулентную происходит при критическом числе Рейнольдса, равном [c.139]

Если ЧИСЛО Рейнольдса составить не для текущей длины пластины х, а для толщины вытеснения 61, то в соответствии с формулой (7.37) вместо числа Рейнольдса 17оохН = 3 10 мы будем иметь [c.139]

Рис. 16.2. Осциллограммы скорости при течении в трубе в области перехода ламинарного течения в турбулентное на различных расстояниях от оси трубы. По измерениям H.JPotth [ ]. Число Рейнольдса Re = wdlv — 2550 текущее расстояние от входа в трубу x/d = 332 w = 4,27 м/сек скорость W в м/сек, время t в секундах. Эти осциллограммы, полученные посредством термоанемометра, показывают перемежающийся характер течения, т. е. чередование интервалов с ламинарным и турбулентным

Рис. 16.2. Осциллограммы скорости при течении в трубе в области <a href="/info/203223">перехода ламинарного течения</a> в турбулентное на различных расстояниях от оси трубы. По измерениям H.JPotth [ ]. <a href="/info/689">Число Рейнольдса</a> Re = wdlv — 2550 текущее расстояние от входа в трубу x/d = 332 w = 4,27 м/сек скорость W в м/сек, время t в секундах. Эти осциллограммы, полученные посредством термоанемометра, показывают перемежающийся характер течения, т. е. чередование интервалов с ламинарным и турбулентным

Над математическим обоснованием предположения Рейнольдса работали многие ученые в течение многих десятилетий. В частности, после самого О. Рейнольдса этой проблемой занимался Рэйли [ ]. Эти теоретические исследования, приводившие к очень сложным расчетам, долгое время были безуспешными. Только в начале тридцатых годов текущего столетия Л. Прандтлю и его сотрудникам удалось удовлетворительно решить первоначально поставленную задачу — теоретически найти критическое число Рейнольдса. Спустя еще десять лет X. Л. Драйдену и его сотрудникам удалось подтвердить теорию устойчивости экспериментально, причем получилось блестящее совпадение между теорией и экспериментом. Сводные обзоры исследований по теории устойчивости ламинарного течения опубликованы Г. Шлихтингом [ ], и Ц. Ц. Линем [ ] см. также книгу Д. Мексина [ ]. [c.422]

Упомянутые выше экспериментальные результаты, относящиеся к переходу ламинарной формы течения в турбулентную, дают основание считать, что при малых числах Рейнольдса, при которых течение остается ламинарным, возмущения с любой длиной волны всегда затухают, в то время как при более высоких числах Рейнольдса, когда течение турбулентно, по крайней мере некоторые возмущения с определенной длиной волны нарастают. Однако необходимо теперь же подчеркнуть следующее важное обстоятельство нельзя ожидать, что теоретическое критическое число Рейнольдса, полученное посредством исследования устойчивости, совпадет с тем экспериментально определенным числом Рейнольдса, при котором происходит, переход ламинарной формы течения в турбулентную. В самом деле, теоретическое критическое число Рейнольдса, полученное путем исследования устойчивости, например, пограничного слоя на стенке, определяет ту точку на стенке, дальше которой по течению происходит нарастание некоторых отдельных колебаний. Однако очевидно, что должно пройти некоторое время, прежде чем из нарастания этих возмущений возникнет турбулентность. До наступления этого момента возмущение успеет распространиться вниз по течению на некоторое расстояние. Поэтому следует ожидать, что точка наблюдаемого перехода ламинарной формы течения в турбулентную" будет лежать всегда ниже по течению, чем точка, соответствующая теоретически вьгаисленному пределу устойчивости. Другими словами, экспериментальное критическое число Рейнольдса всегда больше теоретического критического числа Рейнольдса, и притом безразлично, составлены ли эти числа для текущей длины или для толщины пограничного слоя. Для того чтобы различать точки, соответствующие теоретическому и экспериментальному числам Рейнольдса, будем называть ту из них, в которой достигается теоретическое критическое число Рейнольдса (предел устойчивости), нейтральной точкой а ту, в которой возникает турбулентность,— точкой перехода ламинарной формы течения в турбулентную [c.427]

Полученные для различных значений числа Рейнольдса Uoolh зависимости местного числа Рейнольдса UjYfiJv от текущей длины x V V — полупериметр эллипса) изображены на рис. 17.6 более тонкими линиями. Точки пересечения этих линий с кривой предела устойчивости определяют положения нейтральных точек ( t/Z )kp для рассматриваемых чисел Рейнольдса Uoolh ). [c.457]

Предварительные замечания. Все теоретические и экспериментальные результаты по переходу ламинарной формы течения в турбулентную, изложенные в предыдущих параграфах, относятся к течениям с умеренной скоростью (несжимаемые течения). В настоящее время в связи с запросами авиационной техники усиленно исследуется влияние сжимаемости текущей среды на переход ламинарной формы течения в турбулентную. В сжимаемых течениях важным фактором, влияющим на переход ламинарной формы течения в турбулентную, является, наряду с числом Маха, теплопередача между обтекаемой стенкой и текущей средой. В несжимаемых течениях теплопередача между стенкой и текущей средой происходит только в том случае, когда температура стенки поддерживается на более высоком или более низком уровне, чем температура протекающей жидкости. В сжимаемом течении на теплопередачу между стенкой и текущей средой сильное влияние оказывает тепло, выделяющееся в пограничном слое вследствие трения (см. главу XIII). В сжимаемом течении, наряду со скоростным пограничным слоем, всегда образуется температурный пограничный слой, оказывающий существенное влияние на устойчивость динамического пограничного слоя. Как показывают излагаемые ниже теоретические и экспериментальные результаты, теплопередача от пограничного слоя к стенке действует стабилизующим образом, т. е. приводит к повышению критического числа Рейнольдса теплопередача же от стенки к пограничному слою, наоборот, уменьшает устойчивость пограничного слоя, следовательно, приводит к понижению критического числа Рейнольдса. [c.474]

Наиболее характерным при обтекании пучков труб является смешанный режим течения, при котором в пространстве между трубами имеется турбулентный поток, а на передней половине трубы формируется слой ламинарно текущей жидкости. Смешанный режим течения характеризуется следующим диапазоном изменения числа Рейнольдса l0 <Яed=Wodp < 0 , здесь — наружный диаметр труб ы Шо — скорость в узком сечении пучка (/" — для коридорного пучка, f или — для шахматного, рис. 12-29), значения р, р, берутся при средней температуре жидкости. [c.291]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...