Орована уравнение

Пусть минимальный зазор между цилиндром и поршнем в горячем состоянии должен быть равен А р = 0,4 мм. Тогда согласно предыдущему уравнению холодный зазор в нижнем поясе А л = А,ор + 0,23 = 0,4 + 0,23 = = 0,63 мм, а в верхнем поясе Aj = 0,63 + Ad — 0,63 + 0,345 х 1 мм. [c.383]

Имея в виду, что hi + = h, из уравнений (11.40) и (11.41) найдем р, hi и h , а затем по формулам (11.39) — напряжения Ор [c.328]

Улитка Паскаля общего вида — конхоида окружности относительно точки О этой окружности, т. е. геометрическое место точек Л/ и М если ОМ = ОР а и ОМ = ОР — а, или МР --- М Р — а (рис. 1, а). Уравнение улитки [c.22]

По аналогии с (6. 3. 22), (6. 3. 23) уравнения для функций С (6, Ь Ор) и g (6) будут иметь вид [c.314]

Составим уравнение относительного движения точки по отношению к осям Охуг, т. е. уравнение (56) из 91. Так как оси Охуг движутся поступательно, то ор=0 и уравнение примет вид [c.261]

Отнесем сферу к прямоугольной системе координат, расположив ее так, как указано на рис. 103. Проведем [MiV] х [ОР] и [AfQ] х [ОВ]. Тогда из треугольников NOQ и MON находим параметрические уравнения сферы [c.82]

Отсюда можно рассчитать / ор и соответствующую скорость коррозии. Стерн [6] показал, что скорости коррозии железа, рассчитанные по уравнению (2) с использованием эмпирических значений Р и / ,, хорошо согласуются с измеряемыми величинами скорости коррозии. Типичные примеры даны в табл. 4.2. [c.65]

Из полученных уравнений видно, что при [% FeO] —> Ор ог О, а ДО оо, т. е. при любых малых концентрациях кислорода в газовой атмосфере жидкое железо будет его поглощать, окисляясь при этом, из-за чего в процессе сварки стали любым способом не можем избежать окисления металла шва и должны принимать дополнительные меры для снижения содержания кислорода до допустимых пределов — раскисление. [c.322]

Найти уравнение картезианского овала (параметрами задач являются расстояния РО = /о и ОР = и показатели преломления сред п и /г ). Указать на чертеже поверхности, для которых применимо требование минимума и максимума при формулировке теоремы Ферма. [c.867]

Метод вращения кристалла. Используют монохроматическое излучение определенной длины волны Я. Кристалл вращают вокруг оси, направление которой найдено методом Лауэ. С помощью сферы Эвальда и обратной решетки легко объяснить получающуюся дифракционную картину (рис. 1.46). Пусть обратная решетка вращается, а сфера Эвальда неподвижна. В момент, когда какой-либо узел обратной решетки касается поверхности сферы Эвальда, для него выполняется интерференционное уравнение (S—So)/X=H, и в направлении, например, ОР, происходит отражение. [c.50]

Последние три из уравнений (1) определяют движение тела относительно системы координат 0 т]С (относительное движение тела), т. е. движение тела вокруг полюса О, который занимает в этой подвижной системе координат неизменное положение. Это относительное сферическое движение таково, что в каждый данный момент существует проходящая через полюс О мгновенная ось вращения ОР, вокруг которой тело вращается с некоторой мгновенной угловой скоростью и) и с мгновенным угловым ускорением е. Если последние три из уравнений (1) заданы, то модуль и направление вектора ш, а также и вектора е могут быть определены по формулам, выведенным в 75. [c.396]

Подставляя значения Т , и в уравнение (а), получим ЗР 2 оР/г, [c.657]

Ор], [П ], [С], [Ц - фундаментальные матрицы. Свойство (1.6.4) позволяет преобразовать "связанную" систему уравнений (1.6.1) к виду, удобному для решения, т.е. к виду [c.43]

Для расчета нестационарной генерации рубинового ОКГ надо составить диференциальные уравнения, которые определяют изменение во времени инверсной населенности АЫ и плотности излучения в резонаторе и. Решение этих уравнений, полученное на электронно-вычислительной машине, представлено на рис. 114. Генерация возникает, когда под действием излучения накачки достигается пороговое значение инверсной населенности АМ ор, при котором коэффициент усиления К равен коэффициенту потерь Кп- Однако плотность излучения и вначале невелика и скорость вынужденных переходов 1С верхнего уровня еще меньше, чем скорость его заселения под действием накачки. Поэтому в течение некоторого времени (-- 1 мкс) АЫ продолжает возрастать, несколько превышая ЛЛ/дор. Если пренебречь незначительным вкладом спонтанного излучения, то [c.297]

Если Mdx j Ndy не является полным дифференциалом некоторой функции, то существует так называемый интегрирующим множнтель ц (х, у), умножением на ко орый уравнение приводится к виду в полных дифференциалах. Условие инте- [c.46]

Функции ф х, у) и я]) х, у) удовлет оряют уравнению Лапласа, т. е. [c.186]

В модификации уравнения состояния Бенедикта—Вебба—Рубина, разработанной Старлингом и др., используется И констант для каждого чистого компонента. Для смесей эти константы зависят от состава и рассчитываются по произвольно подобранным правилам смешения. Как и в методе Орая [уравнение (8.12.9)], для достижения хорошего согласия с экспериментом необходимо, чтобы по крайней мере одно из этих правил смешения включало в себя настраиваемый параметр бинарного взаимодействия. Старлинг и Хэн в своей работе [83] дают значения параметров бинарного взаимодействия для смесей, содержащих легкие углеводороды [(до [ундекана), азот, двуокись углерода и сероводород. Для многокомпонентных смесей константы, характеризующие тройные (или высшие) взаимодействия не используются (как и в методе Орая), нужны только константы чистых компонентов и параметры бинарного вза- [c.329]

После подстановки в уравнение (XII—15) и простых преобразований получим формулу Н. Е. Жуковского ДуРуд = оР г, (XI1—16) [c.346]

Обозначив допускаемые напряжения на растяжение и сжатие соответственно [Ор] и [а,. (], приходим к следующим уравнениям прочности при изгибе балок, для которых [Ор] Ф [Осж1- [c.174]

На фиг, 2.16 изображена завнсилюсть отношения ОрЮ от К согласно уравнению (2.120), причем отношение Я/Лд является параметром. На графике представлены лишь те значения ОрЮ, которые отвечают условию пренебрежения ч.ченами более высокого порядка. При расчете в приближении более высокого порядка этп кривые должны изгибаться и асимптотически приближаться к оси ОрЮ = о при значении Ор/О, меньшем, чем показано на фиг. 2.16. [c.75]

Угол наклона dr /d Ig j кривой, описываемой этим уравнением, невелик для небольших значений /. Наклон увеличивается по мере приближения / к / ор + /V и достигает значения р при / > 3> /г + /кор- Перенапряжение выделения водорода для некорродирующего металла также можно выразить с помощью тафелев-ского уравнения, оно имеет вид il = Р Ig (/ + /V)//o и справедливо для всех значений / (см. рис. 4.5). Значения вычисленные с помощью измеренных значений т], также следуют соотношению Тафеля, но с наклоном обратного знака. Наиболее медленной стадией разряда ионов водорода на платине или палладии, видимо, является рекомбинация адсорбированных атомов водорода. Справедливость этого допущения подтверждается тем, что найденное значение а = 2. Для железа а 0,5 и, соответственно, р = = 0,1. Вероятно, медленная стадия реакции выделения водорода на железе протекает по схеме [c.57]

Уравнение (3.128) рсп1астся, если определены направления векторов и задан закон изменения одного из этих векторов. Вектор (d i определяет положение мгновенной оси вращения ОР в относительном движении звер1ьев, т. е. при вращении звена 2 из данного положения относительно неподвижного звена / в положение, бесконечно близкое к данному. [c.136]

В этих уравнениях х, у — координаты точки Л1 в неподвижной системе координат хо1> Уо — координаты полюса Ор, x , уу — координаты точки М в системе координат х,у1, жестко связанной с плоской фигурой ср — угол поворота подвижной системы координат. Координаты Х], У) — это два постоянных, неизменных во время движения числа, определяющих рассматриваемую точку плоской (рщуры. Остальные величины, входящие в уравнения (2 ), являются функциями времени, которые определяются посредством уравнении ( ). Исключая из уравнений (2 ) время, находим траекторию точки ЛК [c.367]

Гхли это уравнение имеет р корней внутри единичного круга и q вне него, то неподвижная точка типа Ор- (р - - q — = rt—I). O " —это устойчивая неподвижная точка, [c.248]

Пример 3.7.3. Движение точки в поле параллельных сил тяжести. Основные формулы для такого движения можно найти в примере 3.5.2. Здесь проиллюстрируем действие основных теорем динамики точки. Пусть вектор ез задает направление вертикали, и на материальную точку действует сила тяжести Р = —тдеа. Выберем ор-тонормированный репер Оехвзвз с началом в произвольной точке О трехмерного пространства. Векторы в1 и ез образуют горизонтальную плоскость V, проходящую через начало координат О Количество движения материальной точки подчиняется уравнению [c.196]

Так как бр и бр вследствие голономности системы независимы и равенство (48) удовлетворяется при любых вариациях бр и бр , то коэффициенты при бp и при ор( в левой и правой частях уравнения (48) равньь Поэтому [c.403]

Из уравнения (29.12) следует, что при постоянном параметре mearle максимальная амплитуда зависит только от отношения (йр/сОо. При больших значениях (Ор/мр она стремится к утах = = meaill , так как коэффициент ( up/ O )/(l — (л1/(ч1) стремится к единице. Зная максимальную амплитуду вынужденных колебаний и жесткость С крепления стойки на фундаменте, можно определить величину максимальной силы, передаваемой на него [c.360]

Рис. 7.14. При любом <р OPQ образует прямоугольный треугольник. Хорда ОР = = - (fo/v)sin ср. Из уравнений (115) —(И7) видно, что хорда ОР = (dj o = Uo представляет

Действительно, так как векторы ОР и (о коллинеарпы, то ОР = = Хю, и надо только показать, чю X — постоянная величина. Под-ставр1в координаты точки Р Хр-=кр, yp = Xq, Zp = Xr в уравнение эллипсоида инерции и воспользовавшись интегралом (9), получим [c.161]

На рис. 140 значения параметров а, р, удовлетворяющие перавепству (22), соответствуют точкам, лежащим в незан.1трпхованной области плоскости илн на се границе. Верхняя граница области задается уравнением а = /(Р) она касается оси ОР в точке (—2, 0), а при роо имеет асимптоту сг = р. [c.280]

Решение. Выберем в качестве обобщенной координаты угол ф между горизонталью и большой полуосью цилиндра а. Мгновенная ось вращения проходит через точку Р касания цилиндра с горизонтальной плоскостью. Следовательно, скорость центра масс и угловая скорость связаны соотношением о=Гф. Определим зависимость г= ОР и h= OH от угла ф (рис. 3.16). С этой целью запишем в координатах х у уравнение эллипса в параметрической форме л =осо5 , / = bsm . Поскольку [c.214]

Это уравнение геометрического места точек Р, удаленных от начала координат на расстояние, обратное корню квадратнол1у из момента инерции относительно оси 01. Поскольку Ji ибо тело расположено в конечной части пространства, и Л О, так как точки тела не лежат на одной прямой, то ОР =0 а ОР Единственной поверхностью второго порядка, пе имеющей бесконечно удаленных точек, является эллипсоид. Поэтому уравнение (22.3) есть уравнение эллипсоида, называемого эллипсоидом инерции тела для точки О. [c.395]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...