Сила архимедова поверхностная

Следует обратить внимание на то, что архимедова сила является поверхностной, то есть, действует на смоченную поверхность тела. Равнодействующая этой силы приложена в точке пересечения смоченной поверхности с вертикалью, проходящей через центр тяжести массы вытесненной жидкости в объёме погруженной части тела. Последний фактор важен для понимания природы поверхностных сил при решении задач по определению внутренних напряжений при расчёте бурильных и обсадных труб. [c.59]

Первый член этого уравнения представляет собою архимедову силу, отрывающую пузырь от стенки. Второй член представляет собою гидродинамическое сопротивление движению пузыря и третий — силу поверхностного натяжения, прижимающую ножку пузыря к стенке. Отсюда [c.395]

В капиллярный канал максимальных термометров второго типа закладывают миниатюрный ползунок, обычно удерживающийся в канале специальной пружинкой благодаря трению. При соприкосновении мениска с ползунком поверхностное натяжение (архимедова сила практически не играет роли) способствует выталкиванию ползунка из ртути. При снижении мениска ползунок остается в наивысшей точке, указывая, таким образом, максимальную температуру, измеренную термометром. Ползунок изготовляют из железа, стекла или иного материала, не поддающегося амальгамированию. Для обоих типов в качестве термометрической жидкости применяется ртуть. [c.92]

В некоторых работах авторы для определения отрывного диаметра пузыря, растущего на поверхности, определяют силы, действующие на него (или часть из них) архимедову силу, силу сцепления с поверхностью за счет поверхностного натяжения, [c.255]

Силе поверхностного натяжения противодействует архимедова сила Рц, стремящаяся вытолкнуть образовавшийся пузырь. Если пренебречь плотностью газа по сравнению с плотностью жидкости, то эта сила равна [c.134]

Область 1 соответствует подъемному движению весьма малых сферических пузырьков при Re < I. Как уже указывалось, для воды кривая в этой области построена по расчетному соотношению (5.24), поскольку в опытах столь малые пузырьки < 0,07 мм) получить затруднительно. При движении в минеральном масле условию Re = I отвечают газовые пузырьки радиусом 0,9 мм, так что здесь область 1 вполне доступна опытному исследованию. Условие Re < 1 и сферичность пузырьков позволяют полагать, что на их движение не должны влиять силы инерции и силы поверхностного натяжения /д. При установившемся движении отношение двух оставшихся сил (архимедовых и вязкости/ ) должно быть постоянным [c.206]

Действием массовых сил Л)ассД доказательстве теоремы будем пренебрегать, так как оно сводится, к появлению гидростатической (архимедовой) силы, которую всегда можно вычислить, если ее действие существенно. Контрольная поверхность 5 в нашем случае будет состоять из цилиндрических поверхностей, определяемых окружностью С и контуром тела Ь. Соответственно, главный вектор поверхностных сил будет состоять из сил давления, распределенных по поверхностям С и I, причем результирующая [c.248]

Величина отрывного диаметра иузыря в покоящемся объеме насыщенной жидкости определяется уравнением равновесия сил поверхностного натяжения, архимедовой [c.69]

Критерий (4-3) характеризует взаимодействие подъемной (архимедовой) силы в двухфазном слое с силами вязкого трения в тяжелой фазе и поверхностного натяжения. [c.75]

Значение da определяется из условия равновесия пузыря в момент отрыва от теплоотдающей поверхности. Если рассматривать процесс роста пузыря как квазистатический, то условие равновесия обычно записывается в виде равенства двух сил — подъемной (архимедовой), стремящейся оторвать пузырь от поверхности, и поверхностного натяжения, удерживающей его на стенке. Для сферической формы пузыря это уравнение схематично можно записать в виде [c.175]

В этих выражениях / , / , /,, — соответственно силы поверхностного натяжения, тяжести (архимедовы), инерции и вязкости L — характерный размер системы х — динамическая вязкость жидкости а — коэффициент поверхностного натяжения р р"— плотности жидкости и газа м/ — характерная скорость g — ускорение свободного падения. Введенные в п. 1.5.4 числа Рейнольдса и Фруда можно представить как Re = /, // , Fr = = /,/ fg, причем для двухфазной системы Fr = [c.89]

Однако действие архимедовых сил приводит к увеличению истинной скорости всплытия газового пузыря только при определенных условиях при наличии в несущем потоке жидкости небольших по объему газовых включений. Малые пузыри газа, находящиеся в жидкости, обладают большей устойчивостью к сохранению формы, чем большие, вследствие существования обратной зависимости между объемом пузыря и силой поверхностного натя кения. Поэтому влияние архимедовых сил проявляется неодинаково для случаев малого и большого газовых включений. [c.158]

Работа несущего потока на преодоление сил поверхностного натяжения приводит к уменьшению толщины сфероида и увеличению поверхности трения, что в значительной степени компенсирует аффект архимедовой силы. [c.158]

В реальных условиях наиболее обычными внешними силами являются неслучайные силы типа силы тяжести или поверхностных сил, возникающих при движении в жидкости тех или иных тел. Однако в некоторых теоретических моделях турбулентных потоков оказывается целесообразным вводить в рассмотрение и случайные силы Х х, Ь). Так, турбулентность в температурно-стратифицированной среде (см. гл. 4) может описываться с помощью уравнений динамики несжимаемой жидкости, находящейся в поле случайных архимедовых сил, пропорциональных турбулентным пульсациям температуры. Представляет интерес также идеализированная модель стационарной изотропной турбулентности, стационарность и изотропность которой обеспечиваются введением искусственного стационарного и изотропного поля случайных внешних сил Х х, 1) (такая модель использовалась, например, в работе Уайлда (1961) см. выше п. 19.6). Правда, такая модель является фиктивной, так как силы Х х, () не имеют реальных аналогов. Однако если ввести силы X так, чтобы они обеспечивали заметный средний приток энергии лишь н крупномасштабным компонентам турбулентности (в этом случае мелкомасштабные компоненты будут получать энергию практически только от крупномасштабных компонент, а не за счет работы сил X), то вследствие представлений теории локально изотропной турбулентности о независимости статистического режима мелкомасштабных компонент от крупномасштабных особенностей движения можно будет ожидать, что фиктивный характер поля Х х, I) не скажется на статистических свойствах мелкомасштабных компонент турбулентности. Поэтому мелкомасштабные свойства турбулентности могут быть правильно описаны и на основе описанной фиктивной модели. [c.632]

В ряде работ для определения отрывного диаметра пузырька, растущего на поверхности, выписываются условия равновесия сил, действующих на пузырь (или части из них) архимедовой сцепления с поверхностью из-за поверхностного натяжения инерции со стороны жидкости лобового сопротивления и др. Из условия равновесия всех этих сил находят отрывной диаметр пузыря. Это удается сделать в силу приближенного характера выражений для перечисленных сил. [c.245]

Термогравитационная конвекция. Рассмотрим движение вязкой жидкости в бесконечно протяженном слое постоянной толщины 2/г. Сила тяжести направлена перпендикулярно слою. На нижней плоской твердой поверхности поддерживается постоянный градиент температуры. Неоднородность поля температуры приводит к двум эффектам, способным вызвать движение жидкости термогравитационному, связанному с тепловым расширением жидкости и появлением архимедовых сил, и термокапиллярному (если вторая поверхность является свободной), связанному с появлением касательных напряжений на межфазной границе вследствие зависимости коэффициента поверхностного натяжения от температуры. [c.232]

Термогравитационное движение описывается в приближении Бус-синеска, согласно которому в уравнениях движения (6.1.1) — (6.1.3) и теплопроводности (6.1.4) непостоянство плотности учитывается лишь в члене, отвечающем за архимедову силу (последнее слагаемое в уравнении (6.1.2)) и пропорциональном отклонению температуры от среднего значения. Термокапиллярное движение создается поверхностными силами, которые учитываются в граничном условии на свободной поверхности (см. ниже). [c.232]

К. я. охватывают разл. случаи равновесия и движения поверхности жидкости под действием сил межмолекулярного взаимодействия и внеш. сил (в первую очередь, силы тяжести). В простейшем случае, когда внеш. силы отсутствуют или скомпенсированы, поверхность жидкости всегда искривлена. Так, в условиях невесомости ограниченный объём жидкости, не соприкасающейся с др. телами, принимает под действием поверхностного натяжения форму шара (см, ст. Капля). Эта форма отвечает устойчивому равновесию жидкости, поскольку шар обладает мин. поверхностью при данном объёме и, следовательно, поверхностная энергия жидкости в этом случае минимальна. Форму шара жидкость принимает и в том случае, если она находится в другой, равной по плотности жидкости (действие силы тяжести компенсируется архимедовой выталкивающей силой). [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...