Намагниченность насыщения ферромагнетиков

Зависимость намагниченности насыщения ферромагнетиков от температуры, выраженная в относительных единицах, показана на рис. 5. По оси ординат отложено отношение Ms при данной температуре Т к Мдо при 0 К, а по оси абсцисс отношение Т Ту , где Гк—температура точки Кюри. [c.11]

Р — намагниченность насыщения ферромагнетика сОц — собственная частота прецессии сигналов [c.230]

В последнее время вновь были поставлены опыты по влиянию растяжения на намагниченность насыщения ферромагнетиков [16]. Был применен более чувствительный метод измерения, чем использованный в указанной выше работе [14]. Поскольку таких опытов ранее почти не производилось, приведем более подробное описание методики измерений и полученных результатов. [c.114]

Если в качестве среды взять намагниченный до насыщения ферромагнетик, то, как показал в 1936 г. Блох, при наличии у нейтрона магнитного момента должен наблюдаться дополнительный эффект за счет электромагнитного взаимодействия магнит- [c.77]

Большинство ферримагнетиков относятся к ионным кристаллам и поэтому обладают низкой электропроводностью. В сочетании с хорошими магнитными свойствами (высокая магнитная проницаемость, большая намагниченность насыщения и т. д.) — это важное преимущество по сравнению с обычными ферромагнетиками. Именно это качество позволило использовать ферриты в технике сверхвысоких частот, где они произвели -целый переворот. Обычные ферромагнитные материалы, обладающие высокой проводимостью, [c.342]

Магнитные свойства феррита при увеличении температуры исчезают дважды в точке Кюри и в точке компенсации [Л. 63]. Наличие этой второй точки объясняется особенностями его кристаллической структуры. В подавляющем большинстве ферриты представляют собой твердые растворы окиси железа РегОз и окислов двухвалентных металлов. Феррит имеет две подрешетки с магнитными моментами, направленными антипараллельно. Компенсация происходит тогда, когда эти моменты будут равны. Намагниченность насыщения у ферритов меньше, чем у ферромагнетиков. Влияние температуры на начальную динамическую магнитную проницаемость увеличивается с ростом этой величины. Однако у никель-цинкового феррита (ц= 200) магнитная проницаемость 14 [c.14]

При повышении температуры ориентация магнитных моментов атомов внутри домена постепенно расстраивается, что приводит к соответствующему уменьшению намагниченности насыщения Условие Л/д = О определяет температуру точки Кюри для ферромагнетиков или температуру [c.11]

ФЕРРОМАГНЕТИК—вещество, в к-ром ниже определ. темп-ры (Кюри точка Тс) устанавливается ферромагн. порядок магнитных моментов атомов (ионов) в неметаллич. веществах и спиновых магн. моментов коллективизированных электронов в металлич. веществах (см. Ферромагнетизм). Наиб, важными характеристиками Ф. являются точка Кюри 7 с, атомный магн. момент Л/ при О К, уд. самопроизвольная (спонтанная) намагниченность М(1 (на 1 г) при О К и уд. намагниченность насыщения (на 1 см ) при О К. Среди чистых хим. элементов к Ф. относятся только 3 переходных З -металла — Fe, Со, Ni — и б редкоземельных металлов (РЗМ) — Od, ТЬ, Dy, Но, Ег и Тп1 (табл. 1). В 3< -металлах и РЗМ Gd реализуется [c.299]

У ферромагнетиков внутри каждого домена магнитные моменты атомов расположены параллельно друг другу в одном направлении, поэтому каждый домен спонтанно намагничен до величины магнитного насыщения. Вектора намагниченности доменов ферромагнетиков в отсутствие внешнего магнитного поля ориентированы таким образом, что результирующая намагниченность образца в целом, как правило, равна нулю. [c.97]

В достаточно сильном магнитном поле ферромагнитный образец намагничивается до насыщения. Намагниченность насыщения — это состояние ферромагнетика, при котором его намагниченность J достигает предельного значения не меняющегося при дальнейшем увеличении напряженности намагничивающего поля. При этом образец состоит как бы из одного домена с намагниченностью насыщения, направленной по полю. [c.99]

Достижение таких значений магнитной энергии становится возможным при условии использования одноосных ферромагнитных соединений с намагниченностью насыщения более 2,44 Тл . Среди классических ферромагнетиков такой намагниченностью насыщения при климатических температурах обладают сплавы Fe- o (2,45 Тл), при температурах жидкого гелия редкоземельные металлы ТЬ (3,27), Но (3,75), Dy (3,70), Ег (3,42), Тт (2,72 Тл). [c.510]

Исходное состояние ферромагнетика перед измерениями — размагниченное, достигается при наложении знакопеременного магнитного поля с убывающей амплитудой или при нагреве образца выше температуры Кюри и охлаждении в отсутствие магнитного поля. В размагниченном состоянии ферромагнетик состоит из отдельных доменов, в которых атомные магнитные моменты выстроены параллельно и лежат в одном из направлений легкого намагничивания, а величина намагниченности в них равна или близка к намагниченности насыщения. Однако суммарный магнитный момент образца равен нулю, так как векторы намагниченности доменов в общем случае распределены в пространстве равновероятно и их геометрическая сумма равна нулю. [c.311]

Намагниченность монокристалла ферромагнетика анизотропна (рис. 16.5). Кристалл железа в направлении ребра куба < 100 > намагничивается до насыщения Ms при значительно меньшей напряженности поля Hs по сравнению с Hs" при намагничивании в направлении диагонали куба < 111 > или в других кристаллографических направлениях. Следовательно, в монокристалле железа имеется шесть направлений легкого намагничивания, развернутые между собой на 90 или 180°, по которым и ориентируются векторы намагниченности доменов (см. рис. 16.3). [c.526]

Для ферромагнетиков даже в отсутствие внешнего поля энергетически выгодным является параллельное расположение спинов соседних атомов. Такое состояние называют атомным ферромагнитным порядком. Следовательно, уже в отсутствие внешнего поля ферромагнетик находится в состоянии спонтанного (самопроизвольного) намагничивания, которому соответствует намагниченность технического насыщения УИ,,. Эта намагниченность зависит от температуры, возрастая по мере ее уменьшения и достигая истинной намагниченности насыщения /Ио при температуре О К. При температуре Т> ферромагнитный атомный порядок разрушается и, как уже отмечалось, вещество переходит в парамагнитное состояние. [c.275]

Ферримагнетики обладают некоторыми специфическими особенностями. Для них характерна значительно меньшая по сравнению с ферромагнетиками величина намагниченности насыщения в ряде случаев имеет место аномальная температурная зависимость намагниченности насыщения с наличием так называемой точки компенсации и др. [c.277]

Ответ. 1. Магнитное насыщение. С увеличением напряженности магнитного поля Н, в которое помещен ферромагнетик, намагниченность М ферромагнетика растет. Однако при некотором значе- [c.147]

Следует отметить тот факт, что, если напряженность внешнего магнитного поля становится равной нулю, прямая, определяемая формулой (3-4-5), проходит через начало координат и при этом пересекается с кривой Ь х) в точке В. Это означает, что существует намагниченность насыщения при Я=0, т. е. у ферромагнетика даже при отсутствии внешнего магнитного поля внутри доменов имеется спонтанная намагниченность. Рассмотрим зависимость спонтанной намагниченности от температуры. При 7 =0 К получаем Ms=Mo >, и по мере увеличения температуры наклон прямой возрастает (угол между осью х и прямой увеличивается). При этом величина Мв уменьшается и при тангенсе угла между осью л и прямой Ь х), равном /з. становится равной нулю. Эта граничная температура представляет собой точку Кюри (см. задачу 3-2) и выражается формулой [c.182]

Рис. 3-4-2. Температурные характеристики для намагниченности насыщения М, ферромагнетиков.

Особенностью ферромагнетиков является тот факт, что намагниченность насыщения внутри их доменов существует даже при отсутствии внешнего магнитного поля. [c.415]

Характеристики РЗМ и элементов группы железа приведены в табл. 2-1 [2-1, 2-2]. Их сравнение показывает, что РЗМ превосходят элементы группы железа по магнитному насыщению, но уступают им в значениях температуры Кюри. Задача повышения температуры Кюри РЗМ при сохранении высоких значений намагниченности насыщения и константы анизотропии была решена в результате исследования сплавов РЗМ с ферромагнетиками группы железа. [c.49]

В ферромагнетике при температурах ниже температуры Кюри все спиновые моменты атомов с недостроенными ё- или Г-оболочками (электронными подуровнями) ориентируются параллельно друг другу. В результате этого намагниченность (4.3) макроскопического образца должна быть близка к намагниченности насыщения. Однако опыт обычно показывает размагниченное состояние ферромагнитных тел. При помещении такого образца в магнитное поле результирующий магнитный момент возрастает и В достаточно слабых полях достигает насыщения. Объяснение этому эффекту было дано П. Вейссом, который предположил, что при отсутствии поля кристалл разбивается на магнитные области - домены - размером 10 м (рис. 4.6), где [c.284]

При температурах ниже точки Кюри магнитные моменты электронов ферромагнетика в рамках микроскопически малых объемов выстроены в основном параллельно друг другу. Еслн же рассматривать образец в целом, то наблюдаемая его намагниченность может оказаться значительно меньше, чем ожидаемая намагниченность насыщения, для достижения которой необходимо приложение внешнего магнитного поля. Кроме того оказывается, что в этом смысле магнитное поведение поликристаллических образцов аналогично поведению монокристаллов. [c.578]

Магнитно-твердые стали и сплавы применяют для постоянных магнитов. Магнитная энергия постоянного магнита тем выше, чем больше остаточная индукция Вг и коэрцитивная сила Магнитная энергия пропорциональна произведению ВгхН . Учитывая, что значения Вг ограничены значениями намагниченности насыщения ферромагнетика (железа), увеличение магнитной энергии достигается повышением коэрцитивной силы [c.243]

Для определения магнитного момента нейтрона был использован несколько измененный ло сравнению со способом Рабн вариант метода магнитного резонанса. В этом методе нейтроны пропускаются последовательно через два намагниченных до насыщения ферромагнетика, причем не требуется узких пучков. [c.77]

Строго параллельная ориентация спинов в ферромагнетике наблюдается лишь при ОК. Такое расположение спинов соответствует минимуму энергии. Результирующая намагниченность при этом равна намагниченности насыщения J. С повышением температуры ферромагнетика его энергия возрастает за счет появления перевернутых спинов. В отличие от основного состояния (при 7=0 К) состояние с перевернутым спином является возбужденным. Если соседние спины связаны взаимодействием вида (10.45), то поворот в обратную сторону одного спина требует затрат дополнительной энергии Другими словами, из-за обменного взаимодействия состояние с перевернутым магнитным моментом в одном из узлов решетки является энергетически невыгодным. Соседн ]е спины стремятся возвратить перевернутый спин в исходное положение. Обменное взаимодействие приводит при этом к тому, что соседний спин переворачивается сам. По кристаллу пробегает волна переворотов спинов. Существование таких волн было установлено в 1930 г. Ф. Блохом. Сами волны получили название спиновых. [c.340]

В ферромагнетиках намагничивание из состояния с нулевой индукцией изображается кривой намагничивания ОА (или ОЛ ) (рис. 27.1), описывающей зависимость магнитной индукции (или намагниченности) от Н. Намагниченность с ростом поля достигает предела Js. называемого намагниченностью насыщения. При перемаг-ничивании зависимость В(Н) [или J(H)] образует характерную S-образную кривую — петлю гистерезиса [c.613]

Зависимость интенсивности намагниченности насыщения от температуры у ферритов существенно отличается от аналогичной характеристики ферромагнетиков, Температура Нееля у ферримагнетнков обычно ниже, чем температура Кюри у ферромагнетиков. У некоторых ферритов, например у литий-хромферрита, наблюдается предсказанная Неелем аномалия температурной зависимости намагниченности насыщения. Различный характер температурной зависимости намагниченности подрешеток А п В (рис. 6) приводит к тому, что результирующая характеристика С при некоторой температуре компенсации Т1, лежащей ниже температуры Кюри Гк, проходит через нуль, так как магнитные моменты атомов подрешеток взаимно уравновешиваются. [c.11]

М ОТ II в ферромагнетике из состояния Л/ = 0 при /7=0 с увеличением Н. значение М растёт по кривой а (осн. кривой намагничивания) и в достаточно сильиом поле 11 11 гп становится практически постоянной и равной намагниченности насыщения Ms- При yMefibnie. НИИ Н от значения обратный ход изменения М (Я) уже по будет описываться кривой а и намагниченность при И=0 не вернётся к значению Л/ = 0. Это изменение описывается кривой Ъ (кривой размагничивания), и при II —о намагниченность принимает значение М— [c.492]

В размагниченном состоянии ферромагнетик разбивается на отд. области — домены, в пределах к-рых материал намагничен до насыщения вдоль одной из осей лёгкого намагничивания. Ввиду разл. ориентации намагниченности в доменах суммарный магнитный момент образца равен нулю. Под влиянием внеш, магн. поля происходит рост областей, в к-рых Мд составляет найм, углы с направлением поля, за счёт соседних областей. Этот рост осуществляется в результате смещения доменных границ доменных стенок). После завершения процессов смещения в каждом кристалле остаётся всего лишь один домен, намагниченность к-рого ориентирована вдоль ближайшей к направлению поля оси лёгкого Н. Дальнейшее Н. идёт за счёт вращения векторов Мд к направлению магн. поля. По завершении процесса вращения в образце достигается техническое магнитное насыщение, и прирост намагниченности может иметь место лишь за счёт иарапро-цесса — увеличения самой намагниченности насыщения вследствие подавления магн. полем тепловых колебаний элементарных магн. моментов вещества. [c.241]

Движение ДГ приводит также к т. и. неоднородному ферромагнитному резонансу (резонансу ДГ). Он может возникать лишь при отклонении вектора М от плоскости ДГ, что приводит к появлению магн. зарядов , а следовательно, и появлению магнитостатич. энергии, обусловливающей инерционные свойства ДГ (напр., их эфф. массу т, составляющую для мн. ферромагн. веществ ок. 10 г/см ). Обычно ДГ испытывает воздействие квази-упругой возвращающей силы, коэффициент к к-рой может быть оценён по нач. восприимчивости ферромагнетика Хо согласно ф-ле к= МЦх О. где D — ср. размер домена, М,—намагниченность насыщения. Благодаря этой квази-упругой силе ДГ обладает собственной частотой (Во = = (kjm y . Для ферромагнетиков с йзгЮ см, Хо =Ю, Л/ йЮ Гс имеем А яг Ю эрг/см , что даёт Шо 3,5 10 с . Резонанс ДГ стал мощным методом исследования их тонкой структуры, связанной с существова- [c.305]

Таким образом, под размерными эффектами в самом широком смысле слова следует понимать комплекс явлений, связанных с изменением свойств вещества вследствие собственно изменения размера частиц и одновременного возрастания доли поверхностного вклада в общие свойства системы. Благодаря отмеченным особенностям строения нанокристаллические материалы по свойствам существенно отличаются от обычных поликристаллов. По этой причине уменьшение размера зерен рассматривается как эффективный метод изменения свойств твердого тела. Действительно, имеются сведения о влиянии наносостоя-ния на магнитные свойства ферромагнетиков (температуру Кюри, коэрцитивную силу, намагниченность насыщения) и магнитную восприимчивость слабых пара- и диамагнетиков, об эффектах памяти на упругих свойствах металлов и существенном изме- [c.13]

При уменьшении размера ферромагнетика замыкание магнитных потоков внутри него оказывается все менее выгодным энергетически. Пока ферромагнитная частица имеет многодоменную структуру, ее взаимодействие с внешним магнитным полем сводится к смещению граничного слоя (стенки) между доменами. По мере приближения ферромагнитных частиц к однодоменному состоянию основным механизмом перемагничива-ния становится когерентное вращение большинства магнитных моментов отдельных атомов. Этому препятствуют анизотропия формы частиц, а также кристаллографическая и магнитная. При достижении некоторого критического размера частицы становятся однодоменными, что сопровождается увеличением коэрцитивной силы до максимального значения (для пере-магничивания однодоменной сферической частицы путем когерентного вращения нужно приложить обратное магнитное поле (максимальную коэрцитивную силу) Н, = 2К11 где К — константа анизотропии, /, — намагниченность насыщения). Согласно [329], наибольший размер однодоменных частиц Fe и Ni не превышает 20 и 60 нм соответственно. Дальнейшее уменьшение их размера приводит к резкому падению коэрцитивной силы до нуля вследствие перехода в суперпарамагнитное состояние. Исходя из соотношения неопределенностей Гейзенберга в [328] показано, что критический линейный размер частицы, при котором из-за тепловых флуктуаций ориентации магнитного момен- [c.94]

В начале процесса намагничивания величина намагниченности растет пропорционально напряженности внешнего магнитного поля, однако с увеличением поля намагниченлость асимптотически стремится к некоторому предельному значению, так что и для аморфный ферромагнетиков выполняется асимптотический закон приближения к насыщению. Для магнитномягких аморфных металлических лент намагниченность насыщения достигается при весьма высоких значениях напряженности внешнего магнитного поля [во многих случаях эти значения составляют (8 80) 10 А/м]. Величина спонтанной намагниченности уменьшается с ростом температуры и в точке Кюри (Гс) становится равной нулю. При разработке магнитных материалов необходимо находить такие, у ко- [c.125]

ГО состояния использован сплав, обогащенный за счет неодима железом. Согласно диаграмме состояния, полному затвердеванию сплавов этого состава предшествует перитектическая реакция с участием железа, поэтому в результате быстрого охлаждения или последующей кристаллизации из аморфного состояния получается смесь нанокристалличес-ких частиц соединения Nd2Fej4B и железа. Удивительным является тот факт, что при наличии изотропной поликристаллической структуры у полученного порошка и у магнитов из него отношение остаточной намагниченности к намагниченности насыщения больше 0,5, что не должно быть у одноосного ферромагнетика. В настоящее время существует несколько гипотез, объясняющих эту аномалию. Одна из них предполагает, что происходит подмагничивание частиц магнитомягкого железа как миниатюрными магнитиками частицами магнитотвердого соединения [c.528]

Особенности магнитного резонанса в металлических ферромагнетиках обусловлены наличием в них электронов проводимости. Благодаря скин-эффекту индуцированная высокочастотным магнитным полем намагничивае-мость неоднородна по объему образца, что ведет к уширению линии ФМР-поглощения. По порядку величины ширина линии равна Дсо == =[Х0с(а/5) 1 , где 9с = (2я РвЛ)/аШа х— константа порядка температуры Кюри А — параметр обменного взаимодействия Мо — намагниченность насыщения а — постоянная решетки б — глубина проникновения электромагнитного поля в металл. Количественные оценки показывают, что обменное взаимоден-. ствие электронов расширяет линию ФМР примерно до 10 А/м при комнатной темп атуре, [c.182]

Для ферромагнитных и ферримагнитных материалов характерна высокая индукция насыщения, которая медленно уменьшается с повышением температуры, а затем резко падает, достигая нулевого значения при некоторой характеристической температуре, известной как точка Кюри (фиг. 4). Ферримагнитные вещества во многих отношениях ведут себя как ферромагнетики, обнаруживая не зависящую от поля намагниченность насыщения и фиксированную точку Кюри. (Ниже термин ферромагнетизм будет применяться для обозначения как ферро-, так и ферримагнетиз- [c.283]

Эффект изменения магнитной проницаемости ферромагнетиков под давлением тесно связан с их магнитострикционным эффектом. Магнитоанизотропные, спонтанно намагниченные домены материала находятся в деформированном состоянии. Эти внутренние магнитострикционные деформации Я , вызванные намагниченностью насыщения / доменов, совпадающие с h по направлению, не создают общего напряженного состояния, так как домены ориентированы случайно и не создают общего магнитного поля, пока на них не действует внешняя напряженность магнитного поля. Внутренние механические напряжения а в материале, связанные с деформацией доменов, зависят в сильной степени от обработки материала (отжиг, закалка, наклеп, прокатка). Суммарная магнитная и упругая энергия в каждом домене в состоянии равновесия минимальна. Можно показать, что начальная магнитная проницаемость (АО (т. е. предел отношения индукции В к напряженности внешнего поля Н при Я- ) в ферромагнетике связана с h, h и внутренними механическими напряжениями а, соотношением [c.221]

Коэрцитивная сила Щ от латинского соегс11ю — удерживание) — напряженность магнитного поля, необходимая для полного размагничивания предварительно намагниченного до насыщения ферромагнетика (получения 5 = О по предельной петле гистерезиса). Магнитные свойства ферромагнетиков (в первую очередь сталей) определяются их химическим составом. Так, введение никеля, марганца, углерода, азота и меди уменьшает начальную магнитную проницаемость )Хнач и повышает коэрцитивную силу Одновременное введение кремния, хрома, молибдена, ниобия, вольфрама и ванадия увеличивает л,,ач и уменьшает Между начальной магнитной проницаемостью и коэрцитивной СИЛОЙ Д. ДЛЯ стэлсй существует обратно пропорциональная зависимость. Так, для диапазона значений = 0, 2...5 кА/м и )1 = 10...270 установлена зависимость ( нач (0Л7Яг)- (см. Богачева Н. Д. Расширение возможностей применения метода коэрцитивной силы // В мире неразрушающего контроля. — М., 2005 г.—№ 2. — С. 8—10). [c.102]

Специфическими свойствами ферритов по сравнению с обычными ферромагнетиками являются высокое электрическое сопротивление 10 —10 Ом-см (что приводит к малым потерям при высоких частотах) и относительно невысокая намагниченность насыщения 100- 20000 Гс. Чаще применяют магнитномяг- [c.347]

В ферромагнетиках домены даже при отсутствии внещнего магнитного поля характеризуются намагниченностью насыщения. При подсчете с помощью формулы (3-4-1) напряженности магнитного поля, обеспечивающей спонтанную намагниченность железа, равную 1,8Х Х10 A/M при комнатной температуре 300 К, получается значение порядка 10 А/м. Так как наибольшая напряженность, которую можно получить в сердечниках современных электромагнитов, равна около 10 А/м, то понятно, какое сильное магнитное поле действует в атомах реальных ферромагнитных веществ. Впервые о существовании этого поля сделал предположение Вейсс, и поэтому магнитное поле, действующее в реальных атомах, называют магнитным полем Вейсс а. Оно также носит название молекулярного поля. Это магнитное поле, характеризующее напряженностью Н, определяется по аналогии с локальным электрическим полем, имеющим место в диэлектриках [c.180]

Основные свойства ферромагнитных материалов объясняются на основе двух гипотез о существовании в них самопроизвольной (спонтанной) намагниченности, не зависящей от внешнего поля и равной намагниченности насыщения материала Мз, и о разделении ферромагнетика в равновесном состоянии на области (домены), намагниченные до насыщения, но с таким распределением направлений намагниченности, что 2Л18Иг=0, где VI — относительный объем г-й области. [c.13]

Ферромагнетизм обнаруживают кристаллы только девяти химических элементов 3(1-металлы (Ре, N1, Со) и 4 -металлы (Од, Ву, ТЬ, Но, Ег, Тт). Однако имеется огромное число ферромагнитных сплавов и химических соединений. Перечисленные выше металлы имеют различную кристаллическую структуру и отличаются значениями намагниченности насыщения. Общий признак для всех ферромагнетиков -недостроенные (1- и -электронные подуровни атомов. Такие атомы имеют нескомпенсированный магнитный момент. Наличие спонтан- [c.278]

Ферромагнетики широко используются в электротехнических приборах и оборудовании (магнитопроводы генераторов, сердечники трансформаторов, постоянные магниты и др.). Следует учитывать, что такие магнитные характеристики, как намагниченность насыщения, коэффициент магнитострикции, константа анизотропии, температура Кюри, зависят только от химического состава. Остаточная намагниченность, коэрцитивная сила, площадь петли гистерезиса, магнитная проницаемость и другие величины - это структурочувст- [c.282]

Теория показывает, что / при уволпчешпх Н возрастает не неограпиченно, а так, что 7 асимптотически приближается к пределу / , совпадающему со значением /3 при Г = U /о наз. намагниченностью абсолютного насыщения ферромагнетика. При Т = 0 значения //, прп к рых / стала бы близкой к 1 , на [c.70]

Нарапроцесс заключается в выстраивании вдоль поля элементарных магнитных моментов, к-рые, из-за дезориентирующего действия теплового движения, были отклонены от направления в доменах. П11И этом величина намагниченности насыщения стремится к ее значению при абс. нуле. Парапроцосс в большинстве случаев дает очень малый прирост намагниченности, поэтому ход кривой намагничивания ферромагнетиков определяется в основпом двумя пе )выми процессами. [c.355]

Намагниченность насыщения при абсолютном нуле. В табл. 16.2 приведены типичные значения намагниченности насыщения Мв, эффективное число магнетонов Бора Пв и ферромагнитные температуры Кюри Tf . Эффективное число магнетонов Бора для ферромагнетика определяется из соотношения (0) = = nвNliв, где N — число формульных единиц элемента (или [c.551]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...