Теплоемкость определение, метод измерени

Теория последовательной кристаллизации Н. Т. Гудцова 486 Тепловой баланс слитка 485 Тепловые напряжения 396 Теплоемкость определение, метод измерения 148, 151—157 Теплопроводность зависимость от температуры 157 [c.1201]

Рис. 4.22. Температурные зависимости теплоемкости (1), магнитной восприимчивости (2) и электрического сопротивления (3) вблизи сверхпроводящего перехода индия, определенные в двух отдельных экспериментах. Соответствие значений температур, полученных при разных методах измерений, тщательно контролировалось по второму образцу индия [72].

В книге рассмотрены основные методы экспериментальных термодинамических исследований. Подробно излагаются вопросы техники теплофизическою эксперимента. Даны методы измерения давления и температуры, а также методы определения удельных объемов твердых тел, жидкостей, газов и паров методы определения количества тепла, теплоемкости и энтальпии. Приведены сведения по изучению процессов дросселирования, плавления, парообразования, сублимации и критических явлений. [c.175]

Помимо метода, основанного на подведении к жидкости тепла от электрического источника, применяется, особенно для высокотемпературных определений, метод смешения [131]. Он заключается в добавлении определенной массы нагретого испытуемого материала к определенной массе воды или иной жидкости, имеющей меньшую температуру, и в последующем измерении установившейся в результате смешения равновесной температуры. Количество тепла, поглощенного водой и резервуаром, которое было отдано более нагретой жидкостью, может быть подсчитано. Средняя удельная теплоемкость измеряется средним количеством тепла, необходимого для изменения на 1°С температуры единицы массы нагреваемого тела в данном интервале температур [6]. Такой метод обычно применяется для измерения теплоемкости твердых веществ. Однако благодаря использованию специальной капсулы, предназначенной для жидкости, такая методика успешно может применяться и для определения теплоемкости многих жидких продуктов. [c.111]

К основным методам исследования превращений порядок беспорядок относятся методы определения удельной теплоемкости, рентгеновские методы, метод измерения электропровод- ности и термический анализ. Эти методы кратко рассматриваются ниже, [c.122]

Наиболее распространенным в настоящее время методом измерения теплоемкости при высоких температурах является метод смешения. Он заключается в измерении теплосодержания образца, нагретого до определенной температуры. Последнее определяют по величине повышения температуры калориметра, в который помещен образец. Значения теплоемкости могут быть получены путем дифференцирования зависимости теплосодержания от температуры. Этот метод мало пригоден для изучения небольших тепловых эффектов. При повышении температуры также возрастают погрешности измерения. [c.111]

Самая большая по объему в третьем разделе пятнадцатая глава посвящена экспериментальным методам определения теплоемкостей. Описание их дано раздельно для веществ, находящихся в различных агрегатных состояниях. Наибольшее внимание уделено классическому методу, основанному на периодическом вводе теплоты в калориметрическую систему, который в настоящее время широко используется для измерения истинных теплоемкостей как при низких, так и при сравнительно высоких температурах. Значительное место в этой главе занимает также описание методов непрерывного нагрева (для измерения истинных теплоемкостей), смешения (для измерения средних теплоемкостей), а также методов определения и Ср газов. Другие методы, например импульсный метод, описаны более кратко. Описание применяемой аппаратуры приведено лишь для наиболее типичных и распространенных калориметрических методик. [c.6]

Измерения средних теплоемкостей в настоящее время проводят значительно реже, чем измерения истинных теплоемкостей. В прошлом методы измерения средних теплоемкостей применяли очень широко, но в последние 20—25 лет в связи с успешным развитием методов измерения истинных теплоемкостей (в частности, повышением точности и значительным расширением температурного интервала) сильно сократилось число работ по определению средних теплоемкостей и понизился интерес к этим определениям. Измерения средних теплоемкостей в последние годы особенно часто практикуют при наиболее высоких температурах, примерно до 2500° С, пока еще недоступных для обычных методов измерения истинных теплоемкостей. В области таких высоких температур методы измерения средних теплоемкостей успешно развиваются и быстро совершенствуются в связи с тем, что опытные данные по теплоемкостям при высоких температурах часто бывают необходимы как для решения различных теоретических вопросов, так [c.293]

Поскольку особенности устройства калориметров и приемы работы с ними очень сильно зависят от температурного интервала, описание методов измерения теплоемкостей дано раздельно для низких и высоких температур. Отдельно обособлены некоторые частные методики, применяемые обычно при температурах, близких к комнатным, а также краткие описания методов определения теплоемкостей газов и жидких растворов, обладающих специфическими особенностями. [c.294]

Импульсный и модуляционный методы определения истинных теплоемкостей основаны на измерении подъема температуры образца при пропускании через него электрического тока известной мощности в условиях, близких к адиабатическим, или же на измерении амплитуды модуляции температуры образца при пропускании переменного тока. Оба эти метода гораздо менее универсальны, че.м описанные выше методы определения истинной теплоемкости веществ в калориметрах-контейнерах. Они применимы лишь к веществам, которые обладают высокой электропроводностью и к тому же могут быть изготовлены в форме проволочки или стержня (металлы, некоторые карбиды, графит и др.). [c.330]

Значительно более слол<ны проведенные сравнительно недавно определения истинной теплоемкости импульсным методом до температуры 3650° С. Схема измерений показана на рис. 83. Образец 7 исследуемого вещества представляет собой стержень диаметром [c.332]

При определениях теплоемкостей С методом взрыва приходится вводить ряд поправок на потери теплоты, неполноту сгорания при высоких температурах и т. д. . Этот метод применим до температуры около 3000° С. При более высоких температурах диссоциация продуктов сгорания становится очень значительной и, кроме того, большие трудности связаны с измерением максимального давления во время взрыва. [c.355]

Второй из упомянутых методов предназначен для работы с образцами в форме проволоки. Здесь сочетается нестационарный способ измерения теплоемкости, основанный на нагреве проволоки током, содержащим переменную составляющую, со стационарным методом измерения теплопроводности того же объекта на той же установке. Теплоемкость определяется фотоэлектрической регистрацией колебаний температуры проволоки при известной мощности переменного нагрева, для определения теплопроводности изучается распределение температуры вдоль проволоки вблизи искусственно созданного локального искажения температуры. Систематическая погрешность измерения теплоемкости и теплопроводности в этом методе оценивается примерно в 4%. Заканчивая изложение вопросов, имеющих отношение к методической части работы, скажем несколько слов о методической новинке. Речь идет о новом способе анализа экспериментов, где используется П-образная модуляция мощности. Эксперименты показывают, что кривые изменения температуры имеют, как правило, довольно протяженный линейный участок. Это означает, что в пределах полуцикла изменения мощности в процессе реализуются условия нагрева образца с постоянной скоростью, т. е. так называемый регулярный тепло- [c.52]

Метод микрокалориметра успешно применялся для определения удельной теплоемкости твердых тел. Р. А. Мустафаевым впервые показана возможность измерения удельной теплоемкости жидкостей методом микрокалориметра регулярного режима [65]. [c.25]

Линейная зависимость С от температуры подтверждается экспериментально. Такие измерения позволяют определять плотность состояний вблизи уровня Ферми Ер, причем именно измерения электронной теплоемкости являются одним из прямых методов определения зонной структуры твердых тел. [c.126]

Первый метод, ранее употреблявшийся особенно часто при определении теплоемкости с-р, заключается в исследовании к-ривой выбега калориметра, как это делается для непроточного калориметра в этом случае в расчетной формуле (6,2Д) принимают Qт.п=0, но вместо действительно измеренной температуры Ь в формулу подставляют то значение температуры на входе, которое было бы при отсутствии тепловых потерь точно так, как это делается для непроточного калориметра (см. 6.1). [c.117]

В книге приводится описание методов и аппаратуры для экспериментального определения теплоемкости, теплопроводности и температуропроводности материалов в твердом, жидком и газообразном состояниях. Методы основываются на решении задач нелинейной теплопроводности в режиме монотонного разогрева (охлаждения) образцов и в совокупности позволяют осуществлять теплофизические измерения в области температур от — 180 до 3000° С. Главное внимание уделено физической сущности методов, особенностям технической реализаций экспериментальных установок и анализу методических погрешностей опыта. [c.2]

Метод позволяет получить точные значения скрытой и удельной теплоты из кривых нагревания или охлаждения он был применен для измерения аномалии на кривой удельной теплоемкости Р-латуни в процессе превращения порядок — беспорядок . Полученные результаты хорошо согласовывались с другими определениями. [c.161]

Метод определения теплоемкости и энтальпии металлов в расплавленном состоянии. В этом случае измерения рекомендуется проводить в процессе плавки металла во взвешенном состоянии (ПВС) [7]. Схема калориметрической установки с использованием ПВС представлена на рис. 17.7. Установка состоит из двух основных частей камеры ПВС 1 и [c.280]

Значительное количество данных о теплоемкостях растворов было в последние годы получено с помощью проточных калориметров (см., например, [2—4] и библиографию в этих работах). Кроме высокой производительности и отсутствия паровой фазы, к достоинствам этого метода следует отнести удобство использования раствора предыдущей концентрации как эталона для последующей в дифференциальных измерениях. Это позволяет добиться более высокой по сравнению е другими методами воспроизводимости результатов при определении избыточной теплоемкости. Однако проточный калориметр измеряет объемную теплоемкость, и для ее перевода в мольные или удельные величины требуются данные о плотностях растворов. [c.195]

Исходя из современного представления о связи свойств и структуры полимерных материалов, для более правильного определения теплостойкости необходимо пользоваться методами, осно-. ванными на измерении упруго-эластических и вязко-пластических свойств материала в широком интервале температур или измерении таких параметров, как модуль упругости, теплоемкость, коэффициент линейного расширения и др. [c.192]

Напротив, выбор способа определения требуемой величины часто бывает затруднительным. Для такого определения чаще всего используют калориметрические методы (например, измерение величин ЛЯ или аО в соответствующих калориметрах, вычисление А5 из калориметрических данных по теплоемкостям, вычисление АО из экспериментально измеренных величин АН и А5). Но нередки случаи, когда эти величины можно получить, не обращаясь к калориметрическим измерениям (например, вычисление АО, АН, Аи или Д5 химических реакций из экспериментальных данных по константам равновесия при различных температурах или из измерения э.д. с. соответствующим образом составленных гальванических элементов, расчет термодинамических величин из спектроскопических данных и т. д.). [c.9]

Данные по теплоемкостям и теплотам фазовых переходов при средних температурах, например от —20 до 300° С, нередко могут быть использованы для изучения свойств и строения полимеров. Пользуясь результатами измерения теплоемкостей полимеров, можно сделать выводы о существовании кристаллической и аморфной фаз этих веществ при различных температурах и в некоторых случаях вычислить степень кристалличности полимера, наблюдать и изучать процессы стеклования и кристаллизации, использовать калориметрические методы для определения теплот и энтропий плавления полимеров [17]. [c.246]

Изложение методов измерения теплоемкостей при низкргх температурах в настоящем параграфе ограничено такими методами, которые наиболее часто используют для целей химической термодинамики, в частности, для надежного определения абсолютных энтропий веществ. Поскольку измерения теплоемкостей при этом бывает достаточно доводить до 5° К (а во многих случаях — до [c.294]

В настоящее время в области температур ниже 300° К почти всегда определяют истинную теплоемкость. Это объясняется прежде всего тем, что при низких температурах зависимость Ср от Т очень велика и гораздо сложнее, чем при высоких температурах, поэто му измерение средних теплоемкостей в этой области, как правило не может дать верного представления о том, как изменяется теп лоемкость вещества при изменении температуры. Очень сущест венно также и то, что методы измерения истинных теплоемкосте при низких температурах в настоящее время хорошо разработаны В связи с эти.м ниже рассматриваются почти исключительно мето ды измерения истинных темплоемкостей при низких температурах Из калориметров, предназначенных для определения средних теп лоемкостей, описан лишь калориметр Нернста с сотрудниками ознакомление с этим калориметром имеет исторический интерес, поскольку он был первым массивным калориметром. [c.295]

При измерениях теплоемкости модуляционным методом образец также представляет собой тонкую металлическую проволочку, которая нагревается электрическим током. Отличие от импульсного метода состоит в способе измерения теплоемкости. Для нагревания проволочки в модуляционном методе используют переменный ток известной частоты V. При нагревании проволочки переменным током ее температура не остается постоянной, а меняется синусоидально с той же частотой V. Амплитуда модуляции температуры проволочки может быть однозначно связана с ее тепло емкостью, частотой переменного тока и некоторыми другими параметрами, которые могут быть сравнительно легко измерены [87, 89, 90]. Амплитуда модуляции температуры в работе Цвикке-ра [87] измерялась по колебаниям тока термоэлектронной эмиссии зависимость тока эмиссии от температуры была исследована в специальной серии опытов. Применение модуляционного метода позволило Цвиккеру в 1928 г. довести определения теплоемкости вольфрама до 2600° К. [c.333]

Использование метода смешения дает возможность проводить определения теплот плавления и теплот превращения при весьма высоких температурах. Верхняя граница интервала применения калориметров, работающих по методу смешения, доходит до 2500—2600° (см. гл. 15). В таких калориметрах можно экспериментально определять теплоты плавления и превращения многих тугоплавких веществ, что невозможно сделать при использовании калориметров-контейнеров, предназначенных для определения истинных теплоемкостей. Например, методом смешения была определена теплота плавления бериллия, ДЯпл = 3520 80 кал/г-атом [112]. Несмотря на высокую температуру плавления (1560°К), точность измерений остается довольно высокой. [c.361]

Калориметрия, основанная на измерении изменения температуры образца при подведении к нему теплоты, — наиболее распространенный метод измерения удельной теплоемкости, особенно при очень низких температурах. Еще в 1845 г. Джоуль использовал такой калориметрический метод для определения удельной теплоемкости жидкостей в 1910г.Нернст начал работы по тщательному измерению теплоемкости твердых тел. [c.111]

Точность измерения теплоемкости в области очень низких температур должна быть высокой. Удельная теплоемкость уменьшается пропорционально температуре в третьей степени (закон Дебая), так что с понижением температуры мощность нагревания должна уменьшаться соответствующим образом и погрешности за счет тепловых потерь возрастают. Как правило, для определения удельной теплоемкости по методу Нернста при низких температурах относительный шаг по температуре не должен превьппать ДГ/7 = 1 %. [c.113]

В [118] приведены сглаженные значения Ср при атмосферном давлении, полученные расчетным путем по данным о коэффициенте теплопроводности. Коэффициент теплопроводности измерен относительным стационарным методом нагретой нити [117] с применением искусственного приема исключения влияния конвекции. Формула для расчета Ср представляет собой комбинацию критериев Нуссельта, Грасгофа и Прандтля, в которые входят как теплопроводность, так и теплоемкость Сенфтлебен оцепил погрещность полученных значений теплоемкости в 2 % Однако сложность и относительный характер метода измерения теплопроводности, а также применение расчетного способа определения Ср ставят авторскую оценку точности данных [118] под сомнение. [c.25]

Для опытного определения значений теплоемкости газов исследователи использовали различные методы. В зависимости от точности исследований и диапазона температур, в котором определялась теплоемкость, были опубликованы многочиеленные формулы под именами их авторов. Наиболее точные данные о теплоемкостях, полученные путем спектрографических измерений, приведены в приложениях 1, 2 и 3, а о термодинамических свойствах воздуха — в приложении 4. [c.62]

Допускаются и другие способы определения Qp (t ) и (t ). Так, Qp (t ) можно измерить непосредственно в серии стационарных опытов (1 стац = Qp), а теплоемкость трубки Ст ( р) рассчитать по справочным данным. Такой способ градуировки с-калори-метра особенно удобен, когда трубка обладает малой теплоемкостью, а также когда в методе не предусмотрено непосредственное измерение температуры трубки (т). В последнем случае градуировочный опыт можно ставить с любым образцом и судить о температуре трубки по температуре образца, так как в стационарном режиме — ty. [c.62]

Для исследования физических свойств жидкостей и их смесей в ГИИТТ были разработаны приборы для измерения теплопроводности и удельной теплоемкости. Речь идет, в частности, о приборах для определения теплопроводности вязких жидкостей нестационарным методом, в пределах температур от 15 до 90° С теплопроводности неагрессивных [c.37]

Наибольшее количество измерений теплоемкости Со выполнено по методу шарового адиабатного калориметра. Калориметр состоит из стального тонкостенного калориметрического сосуда (рис. 5-7) и концентрично расположенной толстостенной адиабатной оболочки, между которыми располагается слой закиси меди, служащий для передачи давления от сосуда к оболочке. Благодаря этому возможно создание калориметра с тонкой стенкой сосуда, а следовательно, с относительно малым тепловым значением. Одновременно слой закиси меди в паре с металлом сосуда и оболочки образует чувствительную дифференциальную термопару, по показаниям которой можно судить об условиях адиа-батичности калориметра во время опыта. Опыты производятся по изохорам через определенные интервалы температур [28, 33]. [c.300]

Адиабатный импульсно-стационарный метод, применяемый для определения истинной теплоемкости до 700°С, основан на введении заданного теплового импульса Q в калориметр с исследуемым материалом и измерении повышения его температуры M—h — ti. Этот метод принципиально аналогичен методу непосредственного нагрева для исследования жидкостей и газов (см. 5-2). Потери тепла с поверхности образца в среду устраняются автоматически действующей адиабатной оболочкой. Заданный температурный уровень опыта обеспечивается внешним нагревателем. Перед началом каждого опыта в калориметрической системе устанавливается стационарное тепловое состояние с равномерным температурным полем. Для улучшения условий адиабатизации опыты обычно проводят в вакууммированной среде [33, 121]. [c.313]

Во многих случаях приложения термического анализа достаточно определить температуру остановок и указать их относительные величины в серии сплавов. Однако для определения природы превращения бывает необходимо более детальное знание термических эффектов. Примером явл1яется превращение порядок — беспорядок , происходящее при высокой температуре, которое не может быть обнаружено обычными рентгеновскими методами вследствие того, -что изменение структуры произошло уже при низких температурах или из-за очень малого различия в величине атомных радиусов компонентов сплава. Качественные методы, описанные в главе 11, полезны, но доказательство является более убедительным, если для области превращения установлено соотношение между удельной теплоемкостью и температурой. В принципе терми-чтекий анализ может быть использован для измерения скрытой теплоты и теплоемкости, но на практике очень трудно получить количественные данные из кривых охлаждения, снятых обычным путем. Даже если поддерживается постоянная скорость нагрева или охлаждения, тепловой поток к образцу или От образца не является постоянным, так как разность температур между образцом и окружающей его средой меняется во премя остановку а с температурой меняется излучательна [c.159]

Метод Сайкса — Грузина [1]. Метод основан на измерении количества теплоты, необходимой для нагрева образца до определенной температуры (принцип обратной калориметрии). Образец 1 (см. рис. 17.2) массой т нагревается электрической спиралью 2 от температур Т до Га. Необходимое количество теплоты без учета тепловых потерь определяется как Q = PR%, где 1 — сила электрического тока проходящего через спираль сопротивлением Д за время т. Средняя теплоемкость образца Ср= РЯ%1т. Для определения истинной теплоемкости необходимо уменьшить ДГ = = Гг—Т. Для этого образец помещают в блок 3, находящийся в печи 4. Теплоемкость определяется уравнением Ср= 1 1 тс1Т ёх), где [c.277]

Метод Сайкса—Грузина [9.4]. Метод основан на измерении количества тепла, необходимого для нагрева образца до определенной температуры (принцип обратной калориметрии). Образец 1 (рис. 9.2) нагревается с помощью спирали сопротивления 2, помещенной внутри образца. При нагреве образца массой т от температуры до Tjj количество тепла, необходимое для нагрева без учета тепловых потерь, определяется как Q = PRx, где I — электрический ток, проходящий через спираль сопротивлением R в течение времени т. Средняя теплоемкость определяется по формуле Ср = PRxjm. Для получения значения истинной теплоемкости необходимо уменьшить АГ = — Tj. Для этого образец помещают в блок 3, который в свою очередь находится в печи 4. Теплоемкость определяется уравнением Ср = = Wjm (dTJdt), где W — мощность спирали m — масса образца dTJdt — скорость изменения температуры образца. [c.51]

Если длительность измерений выбрать так, чтобы за пределы полуцилиндра радиуса Я уходило незначительное количество тепла, то в процессе измерений количество энергии и средняя температура останутся постоянными, хотя температура отдельных точек полуцилиндра и треугольника будут изменяться во времени. Независимость средней температуры от времени — преимущество данного способа, благодаря чему методика измерений прош е, чем при использовании других методов. Точность определения теплоемкости можно повысить, увеличив число датчиков температуры на треугольной площадке. При этом уменьшится влияние плохого контакта с поверхностью отдельных датчиков и увеличится суммарный сигнал, что позволит изменить соотношение сигнал — шум на регистрирующем приборе. [c.54]

Кроме того, за последние несколько лет была значительно усо вершенствована экспериментальная техника и накоплено много важных экспериментальных данных, что также обогатило интересующую нас область новыми фактами. Исследование критических явлений сопряжено со значительными трудностями. Для проблемы перехода газ — жидкость основной метод состоит в точном измерении давления, плотности и температуры (получение уравнения состояния), а также удельной теплоемкости. Оказывается, что поведение типа степенного закона, позволяющее определить критические показатели, имеет место лишь очень близко от критической точки, скажем при 0 < 10" . Даже определение критических параметров Т , Ро с с точностью, удовлетворяющей потребностям эксперимента, сопряжено с чрезвычайно большими трудностями. Поэтому требуется очень точное определение температуры (погрешность АТ/Тс не выше 10" ). Кроме того, благодаря большой теплоемкости су теоретически расходится) время установления равновесия в системе очень велико (порядка дней). Большое значение сжимаемости также создает серьезные проблемы влияние гравитации на систему становится очень сильным, она создает градиент плотности, который должен быть очень точно учтен. Весьма важные для магнитных систем экспериментальные измерения намагниченности и восприимчивости и проведение экспериментов по рассеянию нейтронов также сопряжены с весьма существенными трудностями их преодоление требует большого искусства и тщательности. Мы не можем вдаваться здесь в подробности и рекомендуем читателю обратиться к оригинальным работам и обзорам. [c.357]

В рассмотренном методе теплопроводность измеряют при условиях так называемого регулярного режима первого рода. Именно в таком режиме работает плоский бикалориметр, что дает возможность использовать его для измерений методом одного температурно-временного интервала. Устройство бикалориметра показано на рис. 29.110. Два испытываемых образца в форме дисков 6, между которыми имеется тонкий металлический диск (ядро бикалориметра) с заделанной в него термопарой, помещаются в герметичный металлический корпус 1 с крышкой 7 и уплотнением 5. После нагревания до определенной температуры бикалориметр помещают в термостат с маслом, где он постепенно охлаждается. Снимается зависимость Г(т). На графике выделяют линейный участок зависимости, который относится к регулярному режиму охлаждения Я вычисляют для моментов времени Ti и Та и соответствующих им температур Т и Гг, используя значения удельной теплоемкости диэлектрика и металлического ядра бикалора-метра. [c.441]

В силу экспериментальных трудностей теплоемкость при постоянном объеме Су крайне редко измеряется непосредственно, хотя отдельные исследования известны [9]. Обычно же определение этой величины основано на данных о Ср и сжимаемости жидкости. Выбор того или иного метода определяется требуемой точностью данных. Прецизионные измерения необходимы тогда, когда данные о теплоемкостях растворов используются для расчета избыточной теплоемкости, парциальных мольных теплоемкостей. компонентов и т. п. Действителйно, избыточная теплоемкость составляет нередко лишь около процента от теплоемкости растворов. Понятно поэтому, что даже если ошибка в экспериментальных значениях теплоемкости не превышает 0,1%, значения Ср будут характеризоваться относительной ошибкой порядка 10%. [c.195]

Используя данные о классе точности применявшихся приборов и отдельных узлов измерительной схемы, рассчитывали погрешность определения теплоемкости относительная ошибка единичного измерения оказалась равной 2%. Была вычислена также дисперсия многочисленных экспериментальных данных, полученных описанным методом. Найденная в результате статистической обработки погрешность, определяемая двухсигмовым интервалом, равна 5%. Такое различие вызвано тем, что в аналитическом расчете ошибки не [c.73]

Ввод теплоты в калориметр может быть как периодическим, так и непрерывным. В первом случае, как это описано раньше (I, гл. 8), опыт имеет начальный, главный и конечный периоды, причем термодинамическое состояние калориметрической системы в начальном и конечном периодах является вполне определенным. Во втором случае нагревание калориметрической системы во всем температурном интервале измерений (нередко несколько сот градусов) проводится непрерывно, причем одновре-ыекно измеряется скорость изменения температуры системы. Отмечая эти различия в способе измерений, обычно рассматривают раздельно измерение истинных теплоемкостей методом периодического ввода теплоты и методом непрерывного вво-датеплоты. [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...