Сухой насыщенный пар и вода на кривой насыщения (по давлениям)

Сухой насыщенный пар и вода на кривой насыщения (по давлениям) [c.538]

Таблица 3. Параметры сухого насыщенного пара и воды в зависимости от давления на кривой насыщенности

Энтальпии воды на кривой насыщения и сухого насыщенного водяного пара при разных давлениях представлены на рис. 6-46. [c.253]

Содержание. Экспериментальное измерение теплоты парообразования воды при атмосферном давлении. Расчет кривой насыщения и удельного объема сухого насыщенного пара. [c.261]

По диаграмме T—s (рис. 89, б) можно определить количество теплоты каждого процесса. Например, площадь под кривой аЬ характеризует количество теплоты, необходимое для нагревания 1 кг воды от 273 К до температуры кипения, соответствующей определенному давлению. На участке Ь Ь изобара совпадает с изотермой, и площадь под этим участком характеризует количество теплоты, необходимое для превращения 1 кг кипящей воды в сухой пар при температуре насыщения, т.е. представляет собой удельную теплоту парообразования г. Площадь под кривой Ь"Ь характеризует количество теплоты, затраченное на перегрев 1 кг сухого пара до некоторой температуры > Тц с гп (Г — Г ), где — средняя теплоемкость пара в температурном интервале Гц. .. Г . [c.127]

Следует сделать оговорку, что кривые на диаграмме не соответствуют действительному соотношению объемов воды и пара. Это объясняется тем, что объем воды при невысоких давлениях пренебрежимо мал по сравнению с о " ом насыщенного пя . о же давления. Таким .- а зом, если построить диаграмму, соблюдая точные пропорции, и отметить объем воды отрезком абсциссы, выраженным в миллиметрах, то объем сухого насыщенного пара пришлось бы отмечать отрезком, выраженным в метрах. [c.113]

Путем изменения в ту или другую сторону величин давления, при которых происходит процесс парообразования, можно на рис. 106 наметить ряд точек а, Ь, d, а, Ь, d, соответствующих определенным давлениям. Соединение одноименных точек между собой плавной кривой дает (на рис. 106 это сделано только на v-p — диаграмме) три кривые совокупность геометрических мест точек а дает изотерму капельножидкой воды при температуре 0° С совокупность геометрических мест точек Ь дает кривую состояний кипящей воды при определенных давлениях и, наконец, совокупность геометрических мест точек d дает кривую сухого насыщенного пара также при определенных давлениях. С повышением давления точки Ь я d приближаются друг к другу и при определенных давлении и объеме встречаются в критической точке К- [c.245]

Сухой насыщенный пар и вода на кривой насыщения, (по давлениям) (1 бар=0,1 МПа) [c.347]

В паровом котле происходит нагревание воды при постоянном давлении (процесс 4—5) до температуры кипения (точка 5 на нижней пограничной кривой), затем происходит в том же котле парообразование (процесс 5—6). Так как сухой насыщенный пар в настоящее время редко применяется для силовых установок, то его в пароперегревателе С (фиг. 44) перегревают до требуемой температуры (процесс 6—I). [c.85]

Допустим, что в цилиндре под поршнем (рнс. 11.2) находится 1 кг воды, которую нужно превратить в пар. К поршню цилиндра с внешней стороны приложена нагрузка — сила Р, обеспечивающая постоянное давление внутри цилиндра. На диаграмме по оси абсцисс отложены удельный объем воды н образовавшегося пара, а по оси ординат — давление в цилиндре. Следует сделать оговорку, что кривые на диаграмме не соответствуют действительному соотношению объемов воды и пара. Это объясняется тем, что объем воды прн невысоких давлениях пренебрежимо мал по сравнению с объемом насыщенного пара того же давления. Таким образом, если построить диаграмму, соблюдая точные пропорции и отметить удельный объем воды отрезком абсциссы, порядка нескольких миллиметров, то удельный объем сухого насыщенного пара пришлось бы отмечать отрезком, порядка нескольких метров. [c.129]

Если теперь соединить одноименные точки плавными кривыми, то получим нулевую изотерму /, каждая точка которой соответствует состоянию 1 кг воды при О °С и давлении р, нижнюю пограничную кривую II, представляющую зависимость от давления удельного объема жидкости при температуре кипения, и верхнюю пограничную кривую УУ/, дающую зависимость удельного объема сухого насыщенного пара от давления. [c.36]

За начало координат принято состояние воды в тройной точке. Откладывая на диаграмме для различных давлений значения s и h для воды при температуре кипения, а также s" и h" для сухого насыщенного пара, получаем нижнюю и верхнюю пограничные кривые. [c.37]

В качестве иллюстрации на рис. 6-1 нанесены кривые безразмерных предельных плотностей потоков воды, ртути и фреона 12, вытекающих из трубы в состоянии сухого насыщенного пара. Под безразмерной плотностью (/) здесь понимается отношение предельной плотности (С ек/Лкр. отвечающей выбранной температуре (и давлению) в выходном сечении, к при температуре, равной 0,5 критиче- [c.204]

На рис. 45 и 46 изображен цикл Кар но в диаграмме v—p и в диаграмме s—Т. На обеих диаграммах рассматриваются процессы, отнесенные к 1 кг пара, а одноименные точки обозначены одинаковыми буквами. Началу цикла соответствует точка 1 на обоих рисунках (рис. 45 и 46), лежащая на нижней пограничной кривой (х=0) и соответствующая начальному давлению. Изотермическому расширению, с которого начинается цикл Карно, в рассматриваемом случае соответствует процесс парообразования, который на всем своем протяжении происходит при постоянной температуре. Этот процесс изображается на указанных рисунках линией 1—2, так как он является одновременно и изобарным. Процесс заканчивается при превращении всей воды в сухой насыщенный пар. Этому соответствует точка 2, лежащая на кривой сухого насыщенного пара (л =1). Затем в цикле Карно следует процесс адиабатного расширения, которое в нашем случае связано с постепенным увлажнением пара и изображается линией 2—3. Расширение заканчивается [c.164]

Такое возрастание энергии происходит за счет энергии масс воздуха, которые поднимаются вслед за ранее поднявшимися массами, причем основную роль в этом явлении играет следующий термодинамический процесс. Воздух, насыщенный парами воды, при подъеме в область с более низким давлением адиабатически охлаждается и выделяет часть влаги в виде тумана. При этом освобождается так называемая скрытая теплота испарения, вследствие чего поднимающийся воздух охлаждается не на 1° (круглым числом) на каждые 100 м высоты, а только на 0,5-0,7° на 100 м (в зависимости от начальной температуры). Кривая, изображающая такое изменение состояния, называется влажной адиабатой. Если расслоенный воздух, не принимающий участия в подъеме, по своему состоянию ближе к сухой адиабате, например, понижение температуры в нем составляет 0,8-0,9° на каждые 100 м высоты, то восходящая масса воздуха, изменяющая свое состояние по влажной адиабате, может увеличивать свою энергию при подъеме и, следовательно, совершать определенную работу . [c.512]

Если соединить одноименные точки ж, ж , Ж2,..., ж отрезками, то получим линию ж—ж , выражающую влияние давления на удельный объем воды при температуре 0° С. Если же соединить между собой точки ж, Ж1, Ж2,.. ж/, то получим кривую ж —ж ж —к), устанавливающую влияние давления на удельный объем воды при температуре кипения. Наконец, соединение точек с, с , с дает кривую с—с (с—к), представляющую зависимость удельного объема сухого насыщенного пара от давления. [c.216]

Удельный объем влажного пара. При данном давлении состояние влажного пара изображается точками в, расположенными между нижней и верхней пограничными кривыми (см. фиг. 9. 1). Эти точки в отличаются между собой различными соотношениями пара и воды. Точки в, лежащие на нижней пограничной кривой, выражают количество сухого насыщенного пара (х=0), а точки в, лежащие на верхней пограничной кривой, выражают количество этого пара (л =1). Количество сухого насыщенного пара в какой-либо промежуточной точке в между пограничными кривыми равно X, а количество воды 1 —х. [c.217]

Из диаграммы рис. 8.1 видно, что по мере увеличения давления разность удельных объемов и"—и умень-щается и при некотором давлении становится равной нулю. В этой точке, называемой критической, сходятся пограничные кривые МК и МК. Состояние, соответствующее точке К, называется критическим. Оно характерно тем, что в точке К кипящая жидкость и сухой насыщенный пар имеют одинаковые параметры ркр, кр и Укр, называемые критическими, т. е. в точке К вода и пар не отличаются по свойствам друг от друга. Для воды параметры критического состояния таковы р р 22,56 МПа кр = 374,15 С, Укр = 0,00326 м /кг., [c.89]

Ts-д и а г р а м м а. Как и в случае газов, в термодинамике паров находит широкое применение Ts-диаграмма, в которой площадь под кривой процесса дает количественное выражение теплоты процесса. На рис. 1.14 в системе координат Т, s представлен изобарный процесс превращения 1 кг воды при температуре плавления в перегретый пар заданной температуры перегрева, соо1ветствующей состоянию в точке d. Кривая аЬ представляет изобарный процесс нагрева воды от То = = 273 К до Т при данном давлении р поэтому площадь под кривой процесса будет представлять q . В процессе подогрева жидкости зависимость s = p(T) выражается уравнением (1.128), откуда следует, что кривая аЬ в первом приближении есть логарифмическая линия. Площадь под кривой Ьс есть теплота парообразования г. В соответствии с уравнением = s"x -Ь s (l — х) = s -t- rx/Tn в процессе парообразования. 5, — s = rxjTn и, следовательно, площадь под прямой be есть гх. Очевидно, площадь под кривой d есть теплота перегрева q e. Процесс перегрева описывается уравнением (1.130), которое приближенно можно представить в виде s e - s" In T IT ). Следовательно, в первом приближении линия d есть логарифмическая кривая.. Так как для воды Срж > Ср, то кривая перегрева пара d идет круче кривой нагрева воды аЬ. Степень сухости влажного пара давлением р в точке е определится как отношение отрезков be к Ьс, так как Ье Ьс = (rxjT (г/Тп) = х. Как видно из рис. 1.14, 1.15, при увеличении давления точки hue, оставаясь в каждом отдельном случае на горизонтали, сближаются и при критическом давлении сливаются в одну точку к. Соединив между собой точки hi, hi, Ьз и т. д., соответствующие состоянию кипящей жидкости при различных давлениях, получим пограничную кривую жидкости. X = 0. Аналогичным образом получим пограничную кривую пара X = 1, соединив между собой точки с, Сь С2 и т. д., соответствующие состоянию сухого насыщенного пара при различных давлениях. Подобно пограничным линиям ри-диаграммы, пограничная кривая [c.36]

Если провести большое число процессов, аналогичных abd e, при различных давлениях и нанести результаты в соответствуюш,ем масштабе на координатную плоскость pv, получим характерные кривые Яйц, kbuQ и ксс. Первая из них представит изотерму воды при 0° С, вторая — совокупность состояний кипящей (насыщенной) воды. Эта кривая называется нижней пограничной кривой. Наконец, кривая ксс состоит из точек, соответствующих состояниям сухого насыщенного пара при различных давлениях. Она называется верхней пограничной кривой. [c.168]

По той же таблице Сухой насыщенный пар и вода на кривой насыщения (по давлениям) определяем tx = н = 249,18 С v = 0,05078 м /кг и = = 0,00112493 mVkz i" = 669,0 ккал/кг i = 258,4 ккал/кг s" = = 1,4517 ккал/кг град s = 0,6654 ккал/кг град г — 410,6 ккал/кг. [c.228]

Если взять воду при другом давлении р (точка а ) и повторить процесс подвода тепла, то получатся новые характерные точки Ь и с, соответствующие началу и концу парообразования. Соединив точки а, а Ь, Ь. .. с, с, получим три характерные линии /, И, III. Линия / (в ри-диаграмме) соответствует состояниям воды при разных давлениях и t = 0° . Так как вода малосжимаемая жидкость, то линия I будет прямой, почти параллельной оси ординат. Линия II соответствует началу парообразования при разных давлениях и называется нижней пограничной кривой или кривой жидкости. Точки, характеризующие состояния сухого пара при разных давлениях, образуют так называемую верхнюю пограничную кривую, или кривую сухого насыщенного пара (линия III). [c.46]

Для идеального газа изотерма имеет вид монотонной гиперболы. Для пара (рис. 17.2) это - сложная кривая, имеющая характеристические точки в связи с изменением фазового состояния воды. На участке АВ существует только вода. В точке В начинается процесс парообразования, и ее координаты характеризуют состояние кипящей воды. При заданном давлении процесс парообразования совершается при неизменной температуре (экспериментальный факт). Поэтому изобара ВС для двухфазной структуры влажного пара одновременно является и изотермой. В точке С вся жидкость выкипела и обратилась в сухой насыщенный пар. Поскольку физическое строение системы изменилось, кривая Т = onst после точки С (в области перегретого пара) меняет свой ход, снижаясь с расширением объема пара при уменьшении его давления. [c.395]

На рис. 14.12,6 показан теоретический цикл в s — 7-диаграмме. Линия 1—2 — адиабатное расширение сухого рабочего иара в соиле эжектора от давления пара в котле р до давления в испарителе / о. Линия 2—4 условно изображает смешение рабочего пара, состояние которого соответствует точке 2, с сухим насыщенным паром из испарителя, состояние которого соответствует точке 4. Состоянию смеси соответствует условная точка 5 при давлении Ро- оПиния 5—5 — сжатие смеси рабочего и холодного иаров при обмене энергией в камере смешения 5 —6 — сжатие смеси в диффузоре до давлетшя конденсации рк 6—7 — конденсация водяных паров в конденсаторе 7—8 — дросселирование части воды в РВ 8—4 — кипение воды в испарителе 7—9 — повышение давления до р за счет работы насоса 9—10 — нагрев воды в котле 10—1 — парообразование в котле. Так как изобар ,i совпадают с левой пограничной кривой, то точки 7 и 9 совпадают. В машине условно мои<1го выделить два цикла прямой /—3—7— 9—10 и обратный холодильный цикл 4—6 —7—8. В действительности процессы прямого и обратного циклов в эжекторе осуществляются одновременно и не могут быть разделены. [c.139]

Если провести линии через точки одинаковых характерных состояний (рис. 3-1), то получим три кривые /, // и ///. Линия / соединит все точки, характеризующие состояние воды при 0° С и разных давлениях. Так как мы исходим из предположения, что вода несжимаема, эта линия должна быть параллельна оси ординат. Линия II представляет собой геометрическое место точек, характеризующих воду в состоянии кипения при разных давлениях, а линия III — точек, характеризующих сухой насыщенный пар. Эти две линии соединяются в точке /<. Это значит, что при некотором давлении нет прямолинейного участка перехода воды в пар. Очевидно, что в этой точке кипящая вода и сухой насыщенный пар обладают одними и теми же параметрами состояния. Эта точка называется критической точкой. Все параметры ее называются критическими и имеют для водяного пара следующие значения критическое давление = 221,145 бар критическая температура 4р = 374,116° С критический удельный объем у р = 0,003145 м 1кг, критическая энтальпия /кр = == 2094,8 кдж1кг. [c.110]

Пусть в цилиндре находится 1 кг воды при 0° С, а подвижный поршень оказывает на поверхность воды давление р = onst. Точка а характеризует начальное состояние, для которого Уо — удельный объем воды при 0° С. Значение энтропии при 0° С условно принимается равным нулю, т. е. s = 0. Отрезок а—Ь (в Т—s-диаграмме это логарифмическая кривая) соответствует подогреву жидкости от 0° С до температуры насыщения (кипения) Г . Точка h, для которой = О, характеризует начало кипения (парообразования) жидкости при у, s и Тц = +273,15. Отрезок Ь—с соответствует процессу парообразования при постоянной температуре Г . Точка с, для которой л = 1, характеризует конец парообразования и получение сухого пара с параметрами и", " и Т = t + 273,15. Процесс Ь — с протекает с двумя постоянными [c.55]

Анализ показывает, что с увеличением начального давления расход смеси возрастает как за счет увеличения критического. перепада давления, так и вследствие увеличения плотности двухфазной смеси. Нижние граничные кривые представляют собой расходные характеристики, полученные для сухого воздуха, верхние — для случая истечения воды без газа. Расходные характеристики газоводяной смеси занимают промежуточное положение между указанными граничными кривыми и проходят тем круче, чем выше степень недогрева воды до состояния насыщения. По мере увеличения объемного газосодержания характеристики сближаются с расходными характеристиками [c.39]

Так, кривая II отделяет на диаграмме область жидкости от области насыщенных паров, а кривая III — область, насыщенных от области перегретых паров. Заметим, что с повышением давления точки й,. и взаимно приближаются, т. е. разность удельных объемов сухого пара и горячей воды постепенно уменьшается (отрезки bfii). Наконец, при некотором давлении эти точка совпадают, т. ё. линии II и III соединяются и указанная разность объемов превращается в нуль. Точка встречи k [c.125]

Диаграмма s—i для водяного пара приведена на рис. 28. По ее вертикальной оси откладываются значения энтальпии воды и пара, а по горизонтальной, так же как и в диаграмме s — Т, значения энтро1ПИ1И. Линия О — Д в диагра1мме представляет собой нижнюю пограничную к,ривую, линия 1 — К верхнюю пограничную кривую. Место встречи этих двух кривых дает критическую точку к. Обе пограничные кривые строятся по значениям i, s (линия О — К) к i", s" (линия 1 — К), которые для разных давлений берутся из таблицы сухого насыщенного пара. Правее линии О — /Си ниже линии 1 — /С в диаграмме располагается область влажного насыщенного пара. Выше линии / — К лежит область терегретого пара. Каждая точка линии О — К соответствует состоянию воды, нагретой до температуры кипения того или иного давления, а каждая точка линии 1 — К — состоянию сухого насыщенного пара. Если соединить точки одинаковых давлений на обеих пограничных кривых, то прямые линии, пересекающие область влажного насыщенного пара, представляют собой изобары. Они же одновременно являются и изотермами, так как в процессе превращения воды в пар при постоянном давлении температура остается неизменной и равной температуре кипения. В диаграмме на рис 28 нанесены изобары давлений 0,02, 0,05, 0,2, 1, 2,5, 20, 100, 200 и 250 ага. [c.136]

Изобары в Т, 5-диаграмме являются ломаными кривыми. Например кривая ADEF — изобара для давления 0,1 МПа. Кривая AD изображает процесс нафева воды от температуры 273 до 373 К, соответствующей температуре насыщения и началу кипения. Горизонтальная линия DE соответствует температуре кипения, которая не изменяется вплоть до достижения состояния сухого насыщенного пара (очевидно, в этой области изотермы и изобары совпадают). Линия EF изображает перефев пара при изобарном подводе тепла. [c.22]

Причем отрезок вг — С2<в1 — С1<в — с. Если соединить точки в, ви в2... и точки с, Си С2... плавиыми кривыми в — /СП с — к, линия вк покажет зависимость удельного объема воды от давления при параметрах насыщения, а линия ск — зависимость удельного объема сухого насыщенного пара от давления [c.128]

Проведя процессы парообразования при различных давлениях и соединив между собой точки, отвечающие одинаковому состоянию, получим три кривые. Кривая MN соответствует воде при 0° С, кривая АК — воде при температуре кипения и кривая ВК — сухому насыщенному пару. Для кривой АК — х = 0, а для кривой В К — х= 1. Кривые АК и ВК смыкаются в критической точке К. В ней вода и сухой насыщенный пар обладают одними и теми же параметрами, носящими названия критических. Для воды критическое состояние наступает при ркр = 225,65 кг1см , /кр = 374,15 С, у= 0,0031 м /кг, [c.39]

На рис. 11.3 показана индикаторная диаграмма цикла паросиловой установки, работающей по циклу Карно. Вода при давлении pi и температуре tal поступает в паровой котел (точка 0). Степень сухости пара в точке О равна X = 0. Точка О находится на пограничной кривой жидкости. В процессе 0-1 при постоянном давлении pi = idem (изобарный процесс) к воде подводится энергия в тепловой форме. Линия 0-1 представляет собой и изобару, и изотерму. В точке 1 изобарно-изотермический процесс подвода тепловой энергии заканчивается, когда пар становится сухим насыщенным. Степень сухости пара в точке 1 равна ж = 1. Точка 1 находится на пограничной кривой пара. Таким образом, процесс 0-1 подвода тепловой энергии является изотермическим, как и в цикле Карно. [c.230]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...