Оптическая ось линзовая

Характеристики этих мод можно найти по изображению точечного источника, расположенного в произвольной точке оптической оси линзового волновода. Предположим, что при прохождении луча через линзу он пересекает оптическую ось на расстоянии 1 от плоскости линзы ,.,.1. Заметим, что в общем случае как /, так и , , отличаются от о (расстояние от точечного источника до линзы 0), если только г о не принимают некоторых конкретных значений. Действительно, распределение изображения получается периодическим, когда 2 = 0 так что в соответствии с формулой тонкой линзы условие взаимного отображения можно записать следующим образом [c.498]

Линзовые телеобъективы имеют широко расставленные переднюю положительную и заднюю отрицательную компоненты. Принципиальная схема такого объектива приведена на рис. 22, в. По рисунку можно проследить принцип действия телеобъектива. Луч света, пройдя переднюю положительную компоненту, в случае обычной оптической системы должен был бы пересечь главную оптическую плоскость в точке Р. Благодаря отрицательной задней компоненте, этот луч отклоняется и пересекает оптическую ось под значительно меньшим углом. С помощью отклоненного в точку Р луча можно определить, какую длину должен был бы иметь объектив обычной конструкции без отрицательной компоненты. Продолжив этот луч в сторону предметного пространства до пересечения с входящим в переднюю линзу лучом, получим положение задней главной плоскости Н. Именно в этой области должны были бы находиться оптические компоненты обычного объектива с фокусным расстоянием и до этой плоскости необходимо было бы продлить оправу обычного объектива или растянуть мех складной камеры. [c.28]

Призменные системы применяются в сочетании с линзовыми системами, для которых понятие оптической оси строго определено, В призмах можно иметь бесконечное количество осей, относительно которых преломленные лучи обладают одинаковыми свойствами. Оптическую ось предшествующей линзовой системы примем за начальную [c.174]

Установленная формальная аналогия, разумеется, не случайна. Как при голографировании, так и при отображении в линзовой либо зеркальной оптической системе речь идет о преобразовании одной сферической волны (предмета) в другую, также сферическую волну (изображения). Формальный вид закона такого преобразования (линейное преобразование кривизны волновых фронтов) предопределен самой постановкой задачи и никак не связан с конкретным способом его реализации. Любой способ, голографический или линзовый, может только изменить кривизну исходного волнового фронта в определенное число раз и добавить к ней новое слагаемое ), но не более того. Анализ физического явления, призванного осуществить эту процедуру, конкретизирует физический смысл соответствующего множителя и слагаемого и их зависимость от характеристик явления и конструктивных особенностей системы. Последнее оказывается очень существенным при сравнительном рассмотрении разных способов. Как уже упоминалось, применение разных длин волн на первом и втором этапе предоставляет голографии неизмеримо более широкие возможности, чем аналогичный фактор в линзовых и зеркальных системах (различие показателей преломления в пространстве изображений и предметов, иммерсионные объективы микроскопов, см. 97), ибо можно использовать излучение с очень сильно различающимися длинами волн, например, рентгеновское и видимое (когда будет создан рентгеновский лазер). [c.253]

Уже отмечалось, что волновой процесс (реальный или записанный без искажений) несет в себе информации больше, чем записанное плоское изображение, и различие заключается прежде всего в информации о распределении света по направлениям. Можно, однако, показать, что предел объема записанной информации определяется размером поверхности, на которой она записана, и либо разрешаюш,ей способностью материала, если она является ограничивающим фактором, либо длиной волны падающего света. Ограниченность размера и разрешающей способности материала, на котором записана голограмма, приводят к некоторой неопределенности в направлениях распространения волны и к увеличению элементов разрешения изображения объекта. В предельном случае общее число различимых деталей плоской проекции объекта и направлений распространения света приближается к предельному числу элементов, различаемых на светочувствительном материале. То же относится и к линзовой оптической системе. Хотя ограниченность информационной емкости светочувствительного материала и не позволяет передать больше информации, потери информации при разных способах записи (голографическом или линзовом) могут быть различны. Преимущество здесь остается за тем видом записи, который лучше согласован с характеристиками светочувствительного материала. [c.123]

Конструктивно жесткие эндоскопы представляют собой линзовую конструкцию, при этом оптическая передающая система смонтирована внутри прямой трубки соответствующей длины. Жесткие эндоскопы имеют рабочую длину до 1500 мм и диаметры рабочей части 1,7 2 2,7 4 6 8 и 10 мм. Оптическая трубка эндоскопов может вращаться на 360 . Направление обзора может быть прямым, а также составлять с осью эндоскопа угол О, 30, 45, 70, 90 и 110 , Такие эндоскопы пригодны для работы как в воздушной среде, так и в сре де нефтепродуктов, гидравлических жидкостей, большинства про- [c.61]

При анализе явления дифракции Френелем был сделан вывод, о том, что на оси круглого непрозрачного экрана может быть воспроизведено волновое поле, распространяющееся до экрана. Зонная пластинка Френеля, состоящая из прозрачных и непрозрачных кольцевых зон, создает, как известно, усиление освещенности в определенных точках на оси. Она дает результат, сходный с действием традиционной линзовой оптической системы, формирует изображение в плоскости, сопряженной с плоскостью объекта. Как известно, фотографическая запись сохраняет информацию только о распределении интенсивности. Информация о фазе теряется. Вследствие этого в полученном изображении (негативе или позитиве) содержится не полная информация об исследуемом объекте. [c.300]

Считаем, что ширина а пучка, формирующегося в линзовой линии, много меньше радиуса линз г,,. Это допущение позволяет пренебречь краевыми эффектами, связанными с конечностью апертуры оптической системы. Однако нужно, иметь в виду, что в приближении бесконечных линз (го-> °о) отсутствуют потери па излучение — так называемые радиационные потери. В реальных системах они возникают вследствие того, что часть энергии пучка, формируемого предыдущей линзой, проходит мимо последующей линзы и необратимо излучается в пространство. Помимо радиационных потерь энергия поглощается в материале линз из-за его неидеальной прозрачности эти (диэлектрические) потери мы также будем считать пренебрежимо малыми. [c.346]

Объектив класса А-Зсп для инфракрасной области спектра. На рис. V. 100 представлена подлежащая расчету принципиальная оптическая схема объектива 20 X 0,60. Объектив содержит фронтальный мениск с жестко закрепленным на нем малым выпуклым зеркалом. За выпуклым зеркалом расположен линзовый дублет, первая часть которого положительная, вторая — отрицательная (в обратном ходе лучей). Зеркальная часть является концентрической, апланатической и анастигматической ее увеличение V3 = —и центральное экранирование 0 = 0,333 [461. Конструктивные параметры зеркальной системы при S, = S,i = = S,,, = О можно определить из уравнений (V.50)—(V.55). Полагая увеличение объектива в обратном ходе Уоб = —0,05х, имеем Voe = = —0,2l7 = —0,05, откуда = 0,25><. Чтобы поместить между зеркалами данный [c.244]

Оптическая ось первой линзовой системы с последней поверхностью (рис. 102) составляет угол у с оптической осью второй лин-вовой системы с первой поверхностью г. Точка О является точкой пересечения этих оптических осей и отстоит от поверхностей на расстояниях Zi и гц. После первой системы параметры выходного луча siUi и Uk-i. Для продолжения вычисления [c.183]

В 1950 г. в Государственном оптическом институте (ГОИ) были разработаны специальные зеркально-линзовые насадки к объективам микроскопа, увеличивающие рабочее расстояние. В качестве примера на рис. 43 приведена оптическая система, состоящая из собственно объектива микроскопа с увеличением 40 и апертурой 0,65 (40x0,65) и микронасадки (компоненты / и //) с рабочим расстоянием 30 мм и увеличением 1, дающей промежуточное изображение О. Первая поверхность линзы I выполнена асферической и тщательно просветлена. Чтобы исключать влияние прямой засветки, на центральную часть линзы нанесен непрозрачный экран. [c.95]

Хотя эта книга и содержит необходимые основные сведения, ее все-таки нельзя назвать полным пособием по поляризационнооптическому методу исследования напряжений и деформаций, так как некоторые сведения пришлось опустить. Так, читатель найдет здесь мало сведений о стандартных линзовых полярископах, о некоторых оптически чувствительных материалах, например о бакелите 61-893, о фотометрах и некоторых методах, которыми авторы пользуются редко. Все такие ценные сведения читатель сможет найти в других опубликованных работах. С другой стороны, приборы и методы, которые но опыту авторов особенно полезны и интересны, описаны здесь детально, даже если они и редко упоминаются в других книгах или статьях. Таким образом, хотя в книге содержится много классических сведений, все же авторы стремились внести все новое, что им подсказывала их собственная практика. [c.14]

Изображение градусных штрихов лимба проецируется системой, состоящей из объектива 27 и линзовых компенсаторов 34, 33, в плоскость шкалы 35 с ценой деления 10. Шкала 35 состоит из семи просветов на темной полосе с оцифровкой через два деления, а именно в точках О, 20, 40, 60 (рис. 42, в). Расстояние между крайними делениями точно соответствует одному градусному делению на лимбе. Таким образом, положение градусного штриха на этой шкале сразу позволяет отсчитывать угол поворота корпуса головки в целых градусах и десятках минут. Для отсчета дробных частей этого деления (единичные минуты) в оптической схеме помещены компенсационная линза 34 и жгстко связанная с ней шкала 36. [c.97]

Ошибочное мнение Ньютона о невозможности ахроматизации линзовых систем, состоящих из двух или большего числа линз, в середине XVIII в. было теоретически опровергнуто Эйлером в 1755 г. Доллонду удалось практически осуществить двухлинзовые ахроматические объективы — основной конструктивный элемент для множества современных оптических приборов (зрительных труб, микроскопов и др.). [c.168]

При контроле нрименяют аттестованные коллиматоры, миры, уровни и т. п., естественные эталоны— напр, длину волпы света, изменяют положенпе прибора, напр, поворачивают его вокруг неподвп ж-ной оси на 180°. Различают два вида Ю. о. с. н е -зависимую, когда каждая погрешность устраняется отдельно от других, и зависимую, когда взаимосвязанные погрепшости устраняются одновременно путем последовательных приближений. При Ю. о. с. производится 1) фокусировка изображения, устранение параллакса, регулировка масштаба изображения и увеличения оитич. систем продольными смещениями их элементов 2) установка оптических и визирных осей линзовых систем, плоскостей зеркал, главных сечений призм и т. д. относительно осей вращения, опорных плоскостей и др. баз поперечными сдвигами и наклонами оптич. элементов 3) ориентирование шкал, щелей, решеток и т. п., а также изображений предметов, их траекторий в поле зрения — разворотами онтич. элементов вокруг оси системы [c.540]

Оптическая емкость Р. о. с. — количество различных изображений, к-рые можно наблюдать раздельно через данную Р. о. с. из различно расположенных в пространстве точек. Напр., из точки Go (рис. 5) точечным источником можно спроектировать через щели растра на экран светлые полосы г, к-рые не будут видны из точек oj, а будут наблюдаться из точек Gj, также расположенных на прямой УУ. При движении от точки Gj вдоль этой прямой кажущаяся яркость 2-го изображения (полос г ) будет изменяться по закону, изображенному на рис. в виде пунктирных треугольных графиков. В зонах шириной Ь можно увидеть только 1-е (полосы г) или 2-е изображение (полосы г ). Следовательно, данный экран обладает емкостью, равной двум изображениям. Если бы относит, ширина щелей растра была меньше, то раздельно через растр можно было бы наблюдать большее число изображений. Однако значит, увеличения оптич. емкости экранов со щелевыми экранами достигнуть не удается вследствие появления при уменьшающейся ширине щелей заметных дифракционных явлений, размывающих ширину световых нолос. Значительно большей эффективности для новышения оптич. емкости дает применение линзовых растров, с помощью к-рых удается получать емкость Р. о. с. 1000. [c.374]

До сих пор мы рассматривали оптические системы, в которых используется некогерентное освеш,сние. В таких системах усредненный по времени квадрат электрического вектора складывается липейпо от точки к точке в плоскости изображения, т. е. отсутствует интерференция. Поэтому подобные системы всегда ведут себя как низкочастотные фильтры прострапственных частот. Чтобы оптические фильтры были столь же разнообразными, как и электрические, необходимо обеспечить возможность интерференции. При этом нужно учитывать, что интерференция не всегда лишь искажает изображение, но может быть использована и для улучшения его качества. Короче говоря, нужно иметь возможность воздействовать на амплитудное и фазовое распределение точечного изображения. Как показали Марешаль и Крое [17] и О Нейл [18], это возможно при использовании когерентного освеш ения в плоскости объекта. В схеме фиг. 6.8 преобразование Фурье для структуры прозрачного объекта производится тогда, когда свет проходит от плоскости объекта к плоскости фильтра. В соответствии с принципом Аббе фурье-составляюш,ие структуры объекта в результате действия второй линзовой системы рекомбинируют, образуя изображение. Необходимо иметь в виду, что в этой схеме оптическая система, расположенная слева от объекта, используется просто для когерентного освеш ения плоскости объекта. Можно считать, что изображение в такой системе [c.154]

Светодиод с торцевым излучением на основе двойной гетероструктуры, показанный на рис. 9.18, дает увеличение излучения с очень малой излучающей поверхности. Он имеет целый ряд интересных особенностей. Благодаря полному внутреннему отражению оптическое излучение распространяется вдоль перехода. Активная область ограничивается полосковым контактом и щелью на задней части активного слоя. Это позволяет сделать активную область достаточно короткой, чтобы не возникали лазерные колебания (см. 10.3). Световое излучение может самопоглощаться в активном слое, но он сделан очень тонким, в результате чего большая часть оптической мощности распространяется в слое, который ее не поглощает, так как имеет более широкую запрещенную зону. Поглощение оказывается максимальным для коротковолнового излучения, о существенно сужает спектральную ширину линии — от 35 до 25 нм на длине волны 0,9 мкм и от 100 до 70 нм на 1,3 мкм. Действие оптического волновода приводит к сужению диаграммы направленности излучения до 30°. о, а также малая площадь излучателя, делает светодиод с краевым излучением хорошо приспособленным для работы с линзовым согласующим устройством. Хоро- [c.260]

В настоящее время разработано несколько оптических конструкций кардиоидконденсоров. В качестве примера может служить конденсор ОИ-13 с числовой апертурой 1,2, приведенный на рис. VIII. 16. Зеркальный конденсор требует очень точной центрировки относительно оптической оси микроскопа, так как затененная зона между внешней границей апертуры объектива и внутренней границей апертуры конденсора обычно составляет небольшую величину. Если апертура осветительного конуса находится в пределах 1,2—1,33, то для того, чтобы прямой свет не мог попасть в объектив, его числовая апертура должна быть не более 1,05. Объективы с более высокой апертурой следует диафрагмировать. Заметим, что освещение по методу темного поля можно получить с помощью линзового конденсора, если центральную часть осветительного пучка задержать специальной диафрагмой В (см. рис. VIII.7). Такие конденсоры обладают значительными рефлексами и поэтому применяются редко. [c.364]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...