Теплоемкость жидких газов

В своей первой работе Лондон отметил, что процесс конденсации идеального газа Бозе—Эйнштейна будет сопровождаться появлением максимума теплоемкости при температуре, при которой по мере охлаждения частицы начнут переходить в состояние с нулевым импульсом. Этот процесс будет переходом третьего рода, при котором пи энергия, ни теплоемкость пе претерпевают разрывов (фиг. 19). Тот факт, что аномалия теплоемкости жидкого гелия является в действительности переходом второго рода, не должен казаться удивительным, если иметь в виду существенное различие между жидкостью с сильно взаимодействующими атомами и идеальным газом [c.800]

Калориметрические измерения жидкостей при повышенном давлении также можно проводить в этом калориметре. В таком случае калориметр должен быть герметичным и выдерживать полное давление. Пространство над жидкостью заполняют газом, не реагирующим с исследуемой ЖИДКОСТЬЮ. Таким способом определена теплоемкость жидкого этилового спирта [41]. При расчете теплоемкости в этом случае необходимо учитывать, что в значение постоянной калориметра А дополнительно войдет теплоемкость всего количества газа, заполняющего калориметр, [c.123]

Для газовой постоянной смеси получим ту же формулу, что и ранее (8.3). Следовательно, уравнение состояния (8.4) также не изменится, так как его вид не зависит от теплоемкости жидкой фазы. Показатель изоэнтропы смеси в рассматриваемом частном случае не отличается от показателя изоэнтропы газа, переносящего капли [c.201]

Как отмечено выше (гл. 14), расчетные методы позволяют вычислять теплоемкость многих газов, особенно простых, с высокой точностью, часто превышающей точность экспериментального определения. Поэтому в отличие от теплоемкости твердых и жидких веществ, теплоемкость газов часто находят расчетом, не прибегая к эксперименту. Разумеется, из этого нельзя делать вывод, что экспериментальные определения могут быть полностью заменены теоретическими расчетами. В гл. 14 указано, что для газов, состоящих из сложных молекул, точный расчет теплоемкости квантово-статистическими методами часто бывает невозможен. Кроме того, следует принять во внимание, что теоретически вычисленные величины теплоемкостей С° относятся к газу, находящемуся в идеальном состоянии, а калориметрические измерения дают теплоемкость реального газа. Разница между этими двумя величинами, в особенности при больших давлениях, может быть значительной. Далее нередко возникает необходимость исследования теплоемкости в критической области как ниже, так и выше критической точки, а в этих случаях также необходимы экспериментальные определения. Точные экспериментальные данные по теплоемкостям газов могут быть использованы также и для расчета потенциальных барьеров, препятствующих внутреннему вращению в молекулах (см. гл. 14, 2). Наконец, экспериментальные определения во многих случаях необходимы для проверки результатов, полученных теоретическими методами. [c.351]

Для определения теплоемкости газов при постоянном объеме нередко применяют калориметры-контейнеры, подобные тем, которые используют для определения теплоемкости s жидких и твердых тел (см. 2 и 3 этой главы). Значительные трудности при измерении теплоемкости С,, газов этим методом связаны с тем, что плотность, а следовательно, и масса газа бывают малы и поэтому измеряемая теплоемкость очень невелика по сравнению с тепловым значением пустого контейнера. Это неблагоприятно сказывается на точности получаемых результатов. [c.354]

На величину теплоемкости жидкости давление не оказывает существенного влияния, за исключением области вблизи пограничной кривой насыщения и особенно в закритической области, где влияние давления существенно. С изменением температуры величина теплоемкости жидкостей в отличие от газов изменяется незначительно. В табл. 10. 15 и 10.16 приведены теплоемкости ряда газов я жидких тел при атмосферном давлении, а в табл. 10. 17 — теплоемкость воды при различных давлениях и температурах. [c.142]

Это значение достаточно близко к Я,-точке — температуре, при которой Ще I переходит в Не II поэтому широко распространено предположение о том, что > -нереход в жидком гелии Не по своей природе действительно связан с конденсацией Бозе — Эйнштейна. Помимо других фактов, эксперимент расходится с этой простой теорией в том, что теплоемкость идеального газа бозонов остается конечной при температуре (см. задачу 11.6), в то время как теплоемкость жидкого гелия в Я-точке становится бесконечной ). [c.328]

Поведение теплоемкости газа Бозе—Эйнштейна вблизи весьма напоминает поведение теплоемкости жидкого гелия вблизи так называемой А,-точки (фиг. 1.7) вычисление скачка величины [c.44]

Следует иметь в виду, что последняя частная производная берется при постоянной энтропии смеси s, а не газа s . При этом в силу того, что теплоемкость газовой фазы с х мала по сравнению с теплое.мкостью жидкой фазы (из-за a i С а ,, с ), равновесные адиабатические процессы в смеси идут практически при постоянной температуре Т. Действительно, за счет тепла, выделяющегося прп сжатии газа, температура смеси практически не повысится. Поэтому [c.51]

Таким образом, поток газа, истекающего через сечение п - п свободного вихря при давлении Ревя- температуре Т , массовом расходе F и компонентном составе имеет следующие параметры, находимые из уравнений (4.1.1)-(4.1.44) массовые расходы жидкой и газовой Сс,,,, фаз, их компонентные составы Х,снл и /сал. удельные энтальпии и саш удельные теплоемкости и Ср . , ,j n показатель [c.167]

Для нахождения температурного изменения теплоты сгорания моля водорода с образованием жидкой воды вычтем из теплоемкости ( p)i смеси, состоящей из моля водорода и Va моля кислорода, теплоемкость (Ср)2 моля воды. Для двухатомных газов (кислород, водород) = 20,95 Дж/(К моль) [c.298]

Скачок теплоемкостей. При переходе через кривую фазового равновесия из двухфазной области в область однородного состояния вещества теплоемкость Ср изменяется от оо до значения теплоемкости в однородном (т. е. жидком или газообразном) состоянии. Другими словами, скачок теплоемкости Ср при переходе через кривую фазового равновесия жидкость—газ равняется бесконечности. [c.273]

Из уравнения (8.56) видно, что при переходе через кривую фазового равновесия жидкость—газ изохорная теплоемкость вещества также претерпевает скачок, равный соответственно для жидкой и газообразной фаз [c.273]

ТЕПЛОЕМКОСТИ ПРОДУКТОВ СГОРАНИЯ ТВЕРДЫХ И ЖИДКИХ ТОПЛИВ, золы и ГОРЮЧИХ ГАЗОВ [c.314]

Практически огромное большинство процессов, рассматриваемых теорией теплообмена, протекает при взаимодействии твердых тел и жидких сред, размеры которых чрезвычайно велики по сравнению с длиной свободного пробега структурных частиц (атомов, молекул). Так, например, в объеме газа равном 10 мм , при давлении в 1 ата и температуре 0° С содержится число молекул порядка 10 . Поэтому такие статистические понятия как температура, давление, теплоемкость, вязкость и т. п. могут быть приписаны даже таким малым элементам системы, которые с физико-математической точки зрения могут рассматриваться в данном случае как дифференциалы ее объема. [c.8]

Процессы насыщенного газа совершаются так, что при испарении жидкость потребляется из самой смеси, а при конденсации она остается в смеси. Следовательно, в смеси содержится влага в жидкой фазе, объемом которой в большинстве случаев можно пренебречь. Калорические параметры жидкости необходимо учитывать, поскольку от их величины зависит количество поглощаемого или выделяемого тепла в связи с фазовым переходом. В пересыщенном газе, как указывалось, пар и жидкость всегда находятся в равновесии, поэтому разность внутренних энергий сухого пара и жидкости равна и — и = Q, г. соответствующая разность энтальпии г" — i = г. Это обстоятельство необходимо учесть, используя формулы (П. 15) и (П. 16) для теплоемкости подставив в них вместо величину р и вместо величин г. [c.44]

Для газов величина удельной теплоемкости определяется так же, как и для жидких и твердых тел, однако она существенно зависит от того, каким образом осуществляется подвод теплоты к газу. Поэтому в том или ином процессе в качестве индекса теплоемкости ставится величина, которая остается постоянной в данном процессе, например Ср—теплоемкость при постоянном давлении, Сх, — теплоемкость при постоянном объеме и т. Д. [c.26]

Все экснерименты по теплоелгкости яспо показывают, что жидкий Не не ведет себя как идеальный ферми-дираковскпй газ. Теплоемкость подобного газа с температурой вырождения 4,98° К (определенной согласно плотности и массе атома Не ) представлена на фиг. 107 кривой С. Из значений теплоемкости могут быть вычислены разности энтропии, комбинируя которые с дан- [c.575]

Теплоемкость азотной кислоты Зависимость мольной теплоемкости жидкой и газообразной безводной HNO3, Дж/(моль К) от температуры Г, К, можно выразить в виде уравнений [79] Ср (ж) = 107,35 + 5,975 10-= T 1,712-10- 7 Ср (газ) = 12,05 + 16,94IO.OS- IO-bT . [c.5]

Связь между этими. процессами и величиной теплоемкости реального газа в жидкой и газовой фазах наглядно иллюстрируется полученной экапериментально ВТИ [c.100]

В практике работы печей подогревается жидкое и газообразное топливо теплоемкость жидкого топлива (мазута) Ст = ОД Ч-О, 5 ккал1кг. °С, а теплоемкость газа определяется по теплоемкости его составляющих (см. табл. 12) или по графику (фиг. 6). [c.234]

Температуры плавления и кипения, теплоемкость разрежеиного газа Су (при 300 К) и свойства жидких хладонов на линии насыщения пр температуре Т [c.124]

Теплоемкость жидкого и твердого кислорода в состоянии равновесия с газом впервые измерил Эйкен [103] при температурах 17—73° К. В дальнейшем Клюзиус [107] и Джиок и Джонстон [117] получили аналогичные данные в интервалах Т = 10,2—72,8 и 13,0—90,3° К соответственно. М. П. Орлова 120] отмечает, что при температурах выше 44° К данные [107] и [117] расходятся примерно на 5—8%, хотя сами авторы оценивают погрешность получения экспериментальных данных в этой области величиной 0,1% более надежными являются результаты [117], полученные с помощью адиабатического калориметра. [c.77]

Например, по табл. 5.10 и 5.11 можно вычислить изотермическое изменение теплоемкости С — С° как жидкости, так и газа. Имеются также сообщения о том, что хорошие результаты можно получить, используя аналитическую форму функции отклонения теплоемкости Ли — Кеслера [51 ] для расчета теплоемкости жидких углеводородов [16]. [c.150]

Большая плотность рабочего тела в цикле, по-видимому, является основной причиной, ограничивающей высокую частоту вращения двигателя. Поэтому такие двигатели, вероятно, должны иметь большую массу и низкую частоту вращения. С другой стороны, необходимо также знать, какими преимуществами должны обладать такие двигатели для широкого их применения в будущем. Во-первых, это высокий коэффициент теплоотдачи и большая удельная теплоемкость жидкого рабочего тела по сравнению с газом. Во-вторых, менее сложная проблема уплотнений, несмотря на высокое давление в двигателе. В третьих использование жидкого рабочего тела в качестве смазочного материала. Оригинальным и специфическим свойством такого двигателя является способность к са-моповышению давления. Например, рассмотрим двигатель, в котором в качестве рабочего тела используется вода. При подводе определенного количества теплоты давление в двигателе автоматически возрастает, так как нагретое в горячей зоне рабочее тело сжимает оставшуюся в двигателе жидкость в этом случае отношение (1р/с1и) имеет большое значение. [c.160]

Простая модель электронного газа, созданная Друде в 1900 г., успещно предсказала законы Ома и Видемана — Франца. Однако она не объяснила зависимость электропроводности от температуры, а также магнитные свойства и малую величину электронной теплоемкости по сравнению с классическим значением 3/ . В настоящее время ясно, почему удельное сопротивление особо чистых металлов падает от типичного для комнатных температур значения 10 мкОм см до значения менее 10 з мкОм -см при температуре жидкого гелия в то время как удельное сопротивление концентрированного сплава падает всего в два раза в том же диапазоне температур. Поведение полупроводников также хорошо понято удельное сопротивление экспоненциально возрастает при уменьшении температуры, и при очень низких температурах чистые полупроводники становятся хорошими диэлектриками. Добавка в образец полупроводника небольшого количества примесей чаще всего существенно уменьшает удельное сопротивление (в противоположность чистым металлам, в которых наличие примесей ведет к увеличению удельного сопротивления). [c.187]

Высокая объемная удельная теплоемкость твердых частиц, или капель жидкости в составе многофазных систем по сравнению с газом, а также потребность в высоких коэффициентах теплоотдачи в газоохлаждаемых реакторах определили интерес к теплообмену смесей газ — твердые частицы при течении их по трубам. Теоретический анализ теплообмена таких смесей при турбулентном течении в трубах принадлежит Тьену [808, 809]. Он основан на результатах экспериментальных исследований систем газ — твердые частицы [212, 687], жидкие капли — газ [393] и жидкость — твердые частицы [676]. Анализ Тьена правомерен для следующей упрощенной модели [c.169]

Если подсчитать теплопроводность газа, обладающего теплоемкостью и вязкостью жидкого Не I, то получается величина, близкая по порядку к теплопроводности Не I, что вместе с линейной зависимостью тенлонровод-ности от температуры лишний раз подчеркивает сходство Не I с газом это сходство является следствием большой нулевой энергии, на что указывалось ранее (см. и. 10). Следует вспомнить, что в такой простой кинетической модели газа теплопроводность оказывается пропорциональной теплоемкости и вязкости. Ниже 2,6° К эти величины обнаруживают изменения, предваряющие ).-иереход теплоемкость при понижении температуры растет, а вязкость падает. Возможно поэтому, что теплопроводность не зависит от температуры в этом интервале вследствие одновременного действия этих двух факторов. [c.840]

Далее рассчитываются удельные холодопроизводительности всего потока q-(7.21), по газовой фазе с/ц - (7,22), по жидкой фазе qi - (7.23) и полная холодо-производительность цр - (7.28), Затем рассчитывается температура - (7.26), теплоемкость Ср из (4.1.25), (4.1.26), (4.1.34)-(4.1.37) при давлении Р , температуре и компонентном составе После чего определяется эффективность процесса охлаждения газа Г - (7.25). [c.183]

Параметры струйного течения в конце камеры смешения, сечение 0-0 массовые расходы высоконапорной среды F , низконапорной среды F.J и их смеси F,,,), средняя скорость смеси о, ее компонентный состав С, о, удельная энтальпия / о, удельная теплоемкость С , температура Т 1, и плотность р о, а также содержание жидкости и газа, выражаемого в виде расходов жидкой ( и газовой С,, фаз, компонентный состав л, о и К,1,(1 ш)следних, их удельные теплоемкости С о, Ср о, Си,,о, число Пуассона 1,0, газовая постоянная Л (), удельные энтальпии // о и /( п, плотности р (, и р( ц рассчитываются по алгоритму, блок-схема которого представлена на рис. 5.2. [c.231]

При изучении идеального цикла пренебрегают объемом жидкого топлива по сравнению с объемом газов. Циклы считают обратимыми, так как процесс горения отождествляется с подводом эквивалентного количества теплоты при р — onst, а процесс выброса газов в окружающую среду — с отводом эквивалентного количества теплоты от рабочего тела также при р = onst. 4t Рабочее тело, участвующее в цикле, рассматривается как идеальный газ с постоянной теплоемкостью. [c.174]

Вещества в жидком и газообразном состояниях отмечены буквами ж и г . Различные кристаллические модификации отмечены греческими буквами а, р, f, Ь и др. Теплоемкость газов приведена в состоянии идеального газа, т. 6. при предельно низком давлении. Химическая формула приведена лишь для неодноатомных молекул [c.199]

Теплоемкость газов дана в состоянии идеального газа, т. е. при предельно низком давленпи. Изменение состояния вещества обозначено до и после фазового перехода т — твердое, ж — жидкое, г—газообразное. Различные кристаллические модификации твердого состояния отмечены греческими буквами а, р, / и др. [c.210]

На основании такого сопоставления [119] можно сделать вывод о том, что различие потенциала вваимодействия U(г) в сжиженных инертных газах и жидких металлах, установленное в работе [129], не оказывается в нулевом приближении на характере температурной зависимости теплоемкости по крайней мере при 7 /7пл<2, но может, по-видимому, привести к некоторому различию в абсолютных значениях с . Необходимо, однако, помнить, что эти выводы справедливы лишь для относительно узкого температурного интервала (для значений Т /Т пл, как правило, превышающих для жидких металлов 3—4). [c.29]

При жидком шлакоудаленип потеря тепла с физическим теплом шлаков учитывается для всех топлив и определяется по той же формуле (10-9), так как в теплоемкости золы для температур газов выше I 200° С условно включена теплота плавления золы. Температура шлака принимается на 100° С выше температуры начала жидкоплавкого состояния. [c.426]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...