Природа рентгеновских лучей

Особенным затруднением для гипотезы волновой природы рентгеновских лучей служили неудачи опытов, проделанных Рентгеном и рядом других исследователей с целью обнаружить интерференцию и дифракцию рентгеновских лучей. Лишь значительно позже (около 1910 г.) выяснилось, что длина волны рентгеновского излучения значительно меньше, чем у видимого света и ультрафиолетовых лучей, и поэтому первые опыты по осуществлению интерференции были заранее обречены на неудачу. [c.407]

Надо отметить, что уже после опубликования первых работ Рентгена, а именно в 1897 г., Стокс высказал в общем правильные в рамках современных представлений взгляды на природу рентгеновских лучей. Стокс считал,что это — короткие электромагнитные импульсы, возникающие при резком изменении скорости электронов, ударяющихся об анод. Такое изменение скорости движущегося заряда можно рассматривать как ослабление электрического тока, каковым является летящий электрон оно сопровождается ослаблением связанного с движущимся электроном магнитного поля. Изменение магнитного поля индуцирует в окружающем пространстве переменное электрическое поле, которое в свою очередь вызывает переменный ток смещения, и т. д. Возникает, согласно представлениям Максвелла, электромагнитный импульс, который распространяется в пространстве со скоростью света. [c.407]

Открытие Лауэ рассматривалось в свое время как явное доказательство волновой, а не корпускулярной природы рентгеновских лучей. В настоящее время мы знаем, что дифракционные явления могут наблюдаться и с корпускулами. К вопросу о волновой и корпускулярной природе излучения мы вернемся ниже (ср. 178). [c.409]

Однако в отличие от опытов Герца при торможении электронов на аноде отсутствует колебание тока, и поэтому Стокс представил рентгеновское излучение в виде электромагнитного импульса. Окончательное выяснение природы рентгеновских лучей как электромагнитных волн стало возможным в 1912 г., когда М. Лауэ предложил опыты по дифракции рентгеновских лучей, не только доказавшие их волновую природу, но и позволившие измерять длину волны. [c.48]

По своей природе рентгеновские лучи и гамма-лучи родственны и те и другие способны проходить через металлы, действуют на фотопленку, при попадании на некоторые химические соединения заставляют их светиться и т. д. Эти свойства рентгеновских и гамма-лучей широко используются для определения дефектов сварных соединений. [c.298]

Некоторые элементы обладают естественной радиоактивностью, т. е. способностью излучать альфа- и бета-частицы в сопровождении излучения гамма-лучей. Гамма-лучи образуются при распаде атома. Установлено, что они родственны по природе рентгеновским лучам и подобно последним могут проходить через металлы. [c.308]

По своей природе рентгеновские лучи не отличаются от световых, но имеют очень малую длину волны от 3 [c.323]

По своей природе рентгеновские лучи не отличаются от световых, но имеют очень малую длину волны от 3 до 0,001 А (1 А= 10- см). Чем меньше длина рентгеновских лучей, тем они глубже проникают в металл. [c.284]

Природа рентгеновских лучей, их свойства и способы [c.101]

Кристалл одного вещества заменить кристаллом другого. Явлению этому можно дать полное количественное истолкование, если допустить, что рентгеновские лучи суть волны, испытывающие дифракцию на пространственной решетке, каковой является кристалл. Действительно, кристалл представляет собой совокупность атомов, расположенных в виде правильной пространственной решетки. Расстояние между атомами составляет доли нанометров (для кристалла каменной соли, например, расстояние от Ыа до С1 равно 0,2814 нм). Каждый атом решетки становится центром рассеяния рентгеновских волн, когерентных между собой, ибо они возбуждаются одной и той же приходящей волной. Интерферируя между собой, эти волны дают по известным направлениям максимумы, которые вызывают образование отдельных дифракционных пятнышек на фотографической эмульсии. По положению и относительной интенсивности этих пятнышек можно составить представление о расположении рассеивающих центров в кристаллической решетке и об их природе (атомы, атомные группы или ионы). Поэтому явление дифракции, будучи важнейшим и непосредственным доказательством волновой при- [c.408]

В сторону наиболее коротких волн шкала не обрывается на жестких рентгеновских лучах. Мы имеем в природе гораздо более короткие волны, чем обычные рентгеновские. Это у-лучи, испускаемые радиоактивными веществами, которые по своей природе совпадают с рентгеновскими волнами, но отличаются еще большей жесткостью. Разнообразные радиоактивные вещества испускают у-лучи различной длины волны от таких, которые мягче некоторых рентгеновских лучей (у-лучи, испускаемые полонием), до лучей, длина волны которых, в сотни раз короче самых жестких из обы.чных. рентгеновских лучей (у-лучи, испускаемые торием ) [c.415]

Исследование рентгеновскими лучами. Рентгеновские лучи представляют собой лучистую энергию, имеют электромагнитную и волновую природу и отличаются от видимого света значительно [c.374]

Из предыдущего изложения следует, что квантовые свойства должны наиболее отчетливо проявляться н опытах с коротковолновым излучением. К такого рода опытам относятся эксперименты с рентгеновским излучением, в частности исследование рассеяния рентгеновских лучей. Некоторые свойства рассеянного рентгеновского излучения (интенсивность, поляризация) довольно легко объясняются с волновой точки зрения, тогда как другие свойства (изменение частоты при рассеянии) могут быть объяснены только при условии, если считать, что рентгеновские лучи имеют квантовую природу. Недостаток волновой теории рассеяния рентгеновских лучей обнаруживается при изучении интенсивности рассеяния и измерения частоты рентгеновских лучей. [c.178]

В рассеянном рентгеновском излучении присутствуют как первичная длина волны Я падающего на вещество излучения, так и длина волны >/, смещенная в длинноволновую сторону. Как показывает эксперимент, величина смещения АЯ=Я —Я не зависит от длины волны рассеиваемых рентгеновских лучей и природы рассеивающего вещества, ио зависит от угла рассеяния и возрастает по мере увеличения этого угла. Зависимость от угла 0 может быть представлена формулой [c.179]

Описанные особенности эффекта Комптона легко объяснить, если считать, что рентгеновское излучение имеет чисто квантовую природу, т. е. представляет собой поток фотонов. Тот факт, что все легкие атомы ведут себя одинаково, позволяет предполагать, что процесс рассеяния сводится к столкновению фотонов с электронами. Действительно, в таких атомах связь электронов с ядром слаба и под действием рентгеновских лучей электроны легко отделяются от атома. Поэтому эффект Комптона можно в первом приближении рассматривать как рассеяние рентгеновских лучей свободными электронами. [c.180]

Физические основы метода. Рентгеновское и гамма-излучения относят к ионизирующим излучениям, которые при прохождении через вещество ионизируют его молекулы и атомы. Ионизирующее излучение имеет электромагнитную природу. Длина волн рентгеновских лучей составляет 6 ... 10 ) мм, гамма- излучения 10 мм. [c.147]

Все три способа наблюдения дифракции волн на кристаллических структурах были успешно использованы для изучения дифракции рентгеновских лучей. Это позволило экспериментально доказать электромагнитную природу рентгеновского излучения и определить длину волны рентгеновского излучения, поскольку [c.51]

Природа и закономерности радиационного переноса имеют волновой характер, такой же, как имеют любые другие электромагнитные волны (радио свет, рентгеновские лучи). Все они отличаются лишь длиной волны. Тепловые излучения — это электромагнитные волны длиной 0,76—4000 мкм, в то время как видимые человеческим глазом световые лучи имеют длину волны 0,35— 0,75 мкм. [c.75]

Теория Д. э. Теория Д. э. строилась по аналогии с теорией дифракции рентгеновских лучей, однако физ, природа этих явлений существенно различна. В от- 681 [c.681]

Если при просвечивании рентгеновскими лучами, изменяя напряжение катода, можно менять длину волны, то длина волны гамма-лучей, излучаемых данным веществом, постоянна и определяется природой самого вещества. [c.309]

Эта величина ничтожно мала. А на примере рентгеновских лучей мы уже знаем, как трудно установить волновую природу коротких волн. Из этой оценки также становится ясно, что реально регистрировать волновые свойства материи можно лишь на частицах микроскопически малой массы. И первый кандидат 6 волны — электрон. [c.96]

Галогенидосеребряные эмульсии по своей природе чувствительны к высокоэнергетическому излучению, включая рентгеновские лучи, гамма-лучи, ультрафиолетовый и синий свет, а при использовании соответствующих красителей присущая им чувствительность может быть распространена на зеленый, красный и ближний инфракрасный участки спектра. Поэтому по характеру спектральной чувствительности различают пять типов эмульсий. [c.114]

Хотя в качестве идеализированного примера можно рассматривать образование неупорядоченного твердого раствора, однако экспериментальные данные, полученные в основном при изучении диффузного рассеяния рентгеновских лучей, свидетельствуют о том, что полной неупорядоченности (так же как и идеального кристаллического строения), по всей вероятности, в природе не существует. Твердые растворы, находящиеся в термодинамическом равновесии ), в макроскопическом масштабе можно считать истинно гомогенными, однако при этом они не обязательно являются гомогенными при рассмотрении в атомном масштабе. [c.151]

Толщина материала, участвующего в отражении рентгеновских лучей, зависит от природы вещества, длины волны излучения, геометрии съемки. Этот вопрос подробно рассмотрен в работе [11 ], где проанализированы существующие способы оценки толщины эффективно рассеивающих слоев и границы их возможного применения. [c.78]

Окончательное выяснение природы рентгеновских лучей произошло в 1912 г., когда по идееМ. Лауэ удалось осуществить с несомненностью явление дифракции рентгеновских лучей. [c.407]

Формула Вульфа — Брэгга. Вскоре после открытия М. Лауэ (1912) электромагнитной природы рентгеновских лучей русский ученый Ю. В. Вульф (1912) и независимо от него английские физики отец и сын Г. и Л. Брэгги (1913) дали простое истолкование интерференции рентгеновских лучей в кристаллах, объяснив это явление их отражением (как от зеркала) от атомных плоскостей. Основываясь на этих соображениях, они вывели формулу, описывающую положение интерференционных максимумов. Ниже приводится вывод этой формулы, носящей название формулы Вуль-Рис. 1.36. К выводу формулы фа — Брэгга. [c.38]

Рентгеновское излучение. Рентгеновское излучение возникает при бомбардировке анода быстрыми электронами (рис. 25), ускоренными большой разностью потенциалов. Раскаленная металлическая нить Н испускает электроны (электроны термоэмиссии), которые, пройдя через сетку-катод С, попадают в ускоряющее электрическое поле между катодом С и анодом А. Из анода в результате удара в него электронов испускается рентгеновское излучение. Все это происходит в объеме с высоким вакуумом, показанном штриховой линией. В обычных условиях используются разности потенциалов порядка 100 кэВ. Однако имеются установки с использованием электронов с энергией в миллион электрон-вольт. Оно генерируется также в виде тормозного излучения в бетатронах и синхротронах (синхро-тронное излучение). Рентгеновское излучение является электромагнитным, длина волн которого заключена примерно между 10 и 0,001 нм. Однако такой взгляд на природу рентгеновского излучения возник не сразу. Рентген предполагал (1895), что открытые им лучи являются продольными световыми волнами, хотя и не настаивал на этом представлении. В принципе правильные представления на природу рентгеновских лучей высказал Стокс (1897). Он считал, что это электромагнитное излучение, которое возникает в результате торможения электрона при ударе о катод. Тормозящийся электрон эквивалентен переменному току, который, как это было уже известно из опытов Герца, генерирует электромагнитные волны. [c.48]

Природа рентгеновских лучей долгое время оставалась неизвестной. Английский ученый Дж. Стокс высказал гипотезу, что рентгеновские лучи представляют собой очень короткие электромагнитные волны, возникающие при торможении электронов при ударе их об анод. В 1904 г. английский ученый Ч. Баркла экспериментальным путем обнаружил поляризацию рентгеновских лучей. Доказательством того, что рентгеновские лучи представляют собой электромагнитные волны, было также открытое в 1912 г. немецким ученым М. Лауэ (совместно с В. Фридрихом и П. Книппингом) явление диффракции рентгеновских лучей при прохождении их через кристаллы. Последовавшие затем фундаментальные исследования русского ученого Г. В. Вульфа (1913 г.), английских ученых В. Г. и В. Л. Брэггов (1913 г.), Г. Мозли (1913 г.) и других привели к тому, что рентгеновские лучи получили широкое примение в физике и технике. [c.354]

Выяснить природу закаленной стали можно лишь, применяя рентгеновские лучи и другие методы физического аиалг.за металлов (электронный микроскоп, внутреннее трение и др.). [c.235]

Физические основы. В основе радиациотгых методов когггроля лежит ионизирующее излучение в форме рентгеновских лучей и гамма-излучения, Н то и другое излучение имеет электромагнитную природу. [c.114]

Физическая природа у-лучей та же, что и любого электромагнитного излучения (рентгеновских лучей, ультрафиолетовых и видимых лучей и т. д.). Мягкие у-лучи, т. е. у- хучи с энергией примерно до 10 эе, ничем не отличаются от рентгеновского характеристического излучения, кроме своего происхождения. Это излучение было названо у-лучами еще в ранний период изучения естественной радиоактивности в отличие от а- и р-лучей, отклоняющихся в электрическом и магнитном полях. В настоящее время иногда термин у-лучи используется для обозначения электромагнитного излучения любого происхождения, если энергия его квантов больше 100 кэв. [c.250]

Хотя уже первые исследователи рентгеновских лучей (Стокс, Д. А. Гольдгаммер и отчасти сам Рентген )) высказывали мысль, что рентгеновские лучи суть электромагнитные волны, возникающие при торможении быстрых электронов, ударяющихся об анод, однако ряд свойств рентгеновского излучения трудно было примирить с его волновой природой. Вообще исследование большинства его свойств давалось с большим трудом. Долго не удавалось наблюдать отражение и преломление рентгеновских лучей при переходе из одной среды в другую. Рентген смог только обнаружить слабые следы рассеяния рентгеновских лучей, что, конечно, легко было объяснить и исходя из предположения о корпускулярной их природе. [c.407]

Y-Лучи— сильно проникаюидее излучение, не отклоняющееся ни в электрическом, ни в магнитном полях. Природа у-лучей — жесткое электромагнитное излучение, имеющее еще более короткую длину волны, чем рентгеновские лучи. [c.102]

Широкое применение в технике и в сварочном производстве получил способ просвечивания изделий рентгеновскими лучами, который дает возможность обнаруживать внутренние пороки в сварных соединениях, не прибегая к разрушению деталей. Рентгеновские лучи по своей природе являются электромагнитными колебаниями, аналогичными радиоволнам или волнам видимого света, но с гораздо меньшей длиной волны. Чем короче длина волны, тем они (лучи) обладают большей способностью проникать в непрозрачные тела. На этом свойстве основано просвечивание непрозрачных тел рентгеновскими лучами, лучами радия, мезотория и других радиоактивных элементов. [c.304]

Прозрачность оказалась понятием относительным. Вероятно, абсолютно непрозрачных тел в природе вообще не существует. Так большинство диэлектриков, поглощая световые волны, прозрачны для радиоволн, гамма- и рентгеновских лучей. Металлы непрозрачны для электромагнитных волн (лишь очень жесткие рентгеновские и гамма-лучи проникают сквозь сравнительно небольшие толщи металла), но они обладают хорошей прозрачностью для ультразвуковых колебаний. Даже земной шар оказывается прозрачным для потока нейтрин. [c.62]

В вечном соперничестве энергии и энтропии из атомов складываются самые причудливые узоры. Но и на этом пестром фоне особенным совершенством выделяются упорядоченные твердые растворы. Это — созданные природой шедевры атомного зодчества. Если при комнатной температуре посмотреть глазами рентгеновских лучей на сплав, состоящий на 75 % из атомов меди, а на 25 % — из атомов золота ( usAu), то можно увидеть картину тщательно подобранной мозаики (рис. 98). Почти во всех углах элементарных кубиков ГЦК решетки расположится золото, а почти все центры граней займут атомы меди. [c.170]

Рентгеноструктурный анализ. Этот способ применяют для изучения строения кристаллической решетки. Начало ему было положено в 1912 г., когда Макс фон Лауэ, Вальтер Фридрих и Пауль Киппинг впервые направили узкий рентгеновский луч на кристалл сернокислой меди, за которым поставили фотографическую пластинку. Помимо центрального черного пятна от пучка, прошедшего через кристалл, на пластинке отчетливо было видно множество расположенных в строгом порядке черных точек. Эти точки давали лучи, которые при прохождении через кристалл отклонялись от центрального пучка под разными углами. Удачный эксперимент позволил установить сразу два фундаментальных факта во-первых, рентгеновское излучение по природе представляет собой электромагнитные волны, во-вторых, кристалл — это трехмерная периодическая решетка, расстояние между узлами которой близко к длине волны рентгеновского излучения. Этим способом, но при более совершенной аппаратуре, ученые пользуются и в настоящее время. [c.46]

Структура низкоразмерных объектов не может быть определена только на основе метода рентгеновской дифракции. Известно, что наноструктурные многокомпонентные пленки имеют очень широкие дифракционные максимумы низкой интенсивности, что обычно объясняется аморфным состоянием вещества, хотя кристаллическая природа наноструктурных пленок может быть подтверждена другими методами. Поэтому для характеристики низкоразмерных объектов рекомендуется использование комбинированного подхода с применением различных методов, таких как рентгеновская фотоэлектронная спектроскопия, Рамановская спектроскопия, расширенные измерения поглощения рентгеновских лучей тонкой структурой (EXAFS), электронная микроскопия высокого разрешения и спектроскопия энергетических потерь электронов. [c.480]

Рентгеновские лучи имеют ту же природу, что и световые, но длина их волны приблизительно в 10 ООО раз меньше, что позволяет им проникать внзот)ь непрозрачных тел и отражаться от атомов, выявляя их расположение в пространстве. [c.192]

Исследованию собственно хаотической микроструктуры пористой среды, закономерностей реализуемого в природе перемешивания твердых и жидких частиц посвящено большое число работ, обзор части которых можно, например, найти в монографитг [8]. Здесь отметим только работу П. Дебая и др. [274] по рассеиванию рентгеновских лучей в пористых средах. [c.14]

Рентгеновский анализ. По своей природе рентгеновы лучи аналогичны световым, но отличаются от них малой длиной волны, измеряемой в пределах от 2- Ю до 0,06- 10 сж. [c.45]

Определение структуры металлов и типа кристаллической решетки при помощи рентгеновских лучей основано на диффракции (отражении) рентгеновских лучей рядами атомов кристаллической решетки. Зная длину волны рентгеновых лучей, можно определить расстояние между рядами атомов и расположение их в пространстве. Установление атомной структуры металлов и сплавов весьма существенно для понимания физической природы явлений, происходящих при изменении состояния металла в процессе его обработки. [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...