Масса тяготеющая

Одновременно с Эйлером членом Петербургской Академии наук состоял и великий русский ученый, основатель Московского университета, М. В. Ломоносов (1711 — 1765). Для теоретической механики имеет принципиальное значение открытый Ломоносовым фундаментальный закон природы о сохранении массы и движения. Ломоносов занимался также изучением связи массы инертной и массы тяготеющей. Он был автором целого ряда остроумных механических устройств прибора для определения вязкости жидкости, гидравлического пресса, модели вертолета с двумя поверхностями, вращающимися в разные стороны, и других. Его научная деятельность и методологические взгляды имели огромное влияние на развитие всей русской науки и, в частности, механики. [c.15]

ГРАВИТАЦИОННАЯ МАССА (тяжёлая масса, тяготеющая масса)—физ, величина, характеризующая свойства тела как источника поля тяготения численно равна инертной массе. См. Масса. [c.521]

Весомая, инертная, тяготеющая, движущаяся, приведённая, переменная, постоянная, секундная, присоединяющаяся, воображаемая, распределённая. .. масса [c.4]

Укажем некоторые свойства функции У х,у,г), предполагая, что точка М(х,у,г) находится вне тяготеющих масс. Пусть Г[ обозначает кратчайшее расстояние между точкой М и телом К, в котором расположена сплошная среда. Наибольшее расстояние точки М от тела К обозначим гг, т. е. [c.485]

Не будем исследовать здесь вторые производные по координатам точки M x,y,z) потенциала V x,y,z), а рассмотрим тот случай, когда точка M x,y,z) лежит внутри тяготеющих масс. [c.486]

Следовательно, если точка М х,у,г) находится внутри тяготеющей сплошной среды, ньютоновский потенциал V удовлетворяет уравнению Пуассона (IV. 38). Если точка М х,у,г) находится вне тяготеющих масс, то вместо равенства (IV. 32). следует воспользоваться соотношением (IV.31). Тогда вместо уравнения Пуассона (IV. 38) получим уравнение Лапласа [c.492]

Теперь перейдем к составлению общих уравнений, связывающих метрику с материей, движущейся в четырехмерном пространстве. Обратимся сначала к классической механике. Согласно теории ньютоновского потенциала потенциальная энергия П должна удовлетворять уравнению Пуассона (IV. 38) внутри тяготеющих масс [c.529]

Потенциальная энергия системы тяготеющих масс. Рассмотрим массу т, находящуюся в точке М с вектор-радиусом г в поле притяжения, создаваемом системой п масс ш/, находящихся в точках Mi с вектор-радиусами л [c.227]

Найденная по формуле (5) масса материальной точки называется тяготеющей массой точки. [c.444]

Так как тяготеющая масса материальной точки равна ее инертной массе, то эпитеты тяготеющая и инертная становятся излишними, и поэтому в дальнейшем мы ими пользоваться не будем. [c.444]

В рамках классической механики равенство инертной и тяготеющей масс не объясняется, но принимается как результат точных экспериментов. [c.444]

Это выражение справедливо либо для расстояний, больших по сравнению с размерами тяготеющих тел, либо для шаров, распределение масс в которых обладает сферической симметрией (в частности, однородных шаров). В последнем случае, очевидно, не может быть меньше, чем сумма радиусов обоих шаров. В частности, для потенциальной энергии, обусловленной взаимным тяготением Земли и какого- [c.321]

В законе тяготения понятие массы представляется с другой стороны. Масса тела пропорциональна тому действию, которое это тело производит на другое тело. Эта точка зрения почти противоположна предыдущей масса, рассматриваемая с этой новой ее стороны, называется тяготеющей, или гравитационной массой. [c.127]

Мы проведем интегрирование способами а) и б) и при этом предположим, что тяготеющая масса и инертная масса равны друг другу [c.33]

Равным образом, неудачен термин центр тяжести , так как здесь речь идет не о тяготеющих , а об инертных массах. Более подходящим был бы термин центр инерции . [c.99]

Таким образом, в данном случае Т т V тождественны со значениями этих величин для одного тела, тяготеющего к неподвижному центру с силой (гп + тп )Е, пропорциональной некоторой функции расстояния р (п. 4). Стало быть, относительное движение тела т вокруг тела т тождественно с тем движением, какое получилось бы, если бы второе тело было неподвижно и притягивающая масса была равна сумме обеих масс это известно уже со времени Ньютона. [c.142]

Это уравнение представляет искомую форму поверхности фигуры равновесия вращающейся массы жидкости. Чтобы дать некоторое, хотя бы качественное представление о приложении только что полученной формулы к вопросу о форме Земли, представляющей в грубом приближении вращающуюся однородную жидкость, тяготеющую к центру, зададим ускорение тяготения масс на полюсе, находящемся на расстоянии 7 о от центра Земли тогда будем иметь [c.84]

Для анализа пространственных и временных особенностей в равномерно-ускоренной системе и в поле тяготения Эйнштейн обращается к сложному мысленному эксперименту. Он вводит понятия местного времени и времени системы . Соотношения между ними можно получить из формул преобразований Лоренца. В этой же работе рассмотрено влияние гравитационного поля на часы, на электромагнитные процессы и определено влияние гравитационного поля на частоту излучаемого света (без учета эффекта кривизны 365 пространства). Показано, что теорема о соответствии энергии Е массе величины Е/с выполняется не только для инертной, но и для тяготеющей массы. [c.365]

Этвеш, применив крутильные весы, усилил чувствительность опытов и получил 8 <[ 20 000 000 Опыты Этвеша составили основную базу для утверждения об эквивалентности инертной и тяготеющей масс. Опытный факт, установленный Этвешем, формулируют так все тела в поле тяжести падают с одинаковым ускорением . [c.368]

Общая теория относительности (ОТО) была разработана А. Эйнштейном как релятивистская теория тяготения применительно к четырехмерному пространственно-временному континууму в метрике Римана. Согласно ОТО геометрические свойства пространства-времени зависят от параметров распределения в пространстве тяготеющих масс, искривляющих реальное трехмерное пространство. [c.446]

Еще более сложная модель пространства и времени используется в общей теории относительности (теории тяготения), в которой рассматриваются неинерциальные системы отсчета. Эта модель уже предполагает зависимость пространства и времени от тяготеющих масс и полей. [c.11]

При /3 = 0 уравнения (5), (6) переходят в уравнение ограниченной задачи трех тел с одинаковыми массами двух тяготеющих тел. Соответственно точки стягиваются при /3 —) О к точке 2(0, 0), и точки (г = 1... 5) превращаются в точки либрации ограниченной задачи трех тел (например, = у/З /2 и т. п.). [c.125]

Так как движение системы двух тяготеющих материальных точек обусловлено внутренними силами (силами взаимного притяжения), то центр масс системы будет оставаться в покое, если в начальный момент движения скорость центра масс была равна нулю. Примем центр масс системы за начало координат [c.515]

Потенциал ф тяготеющей массы т, распределенной на расстоянии г от центра (т. е. механическая работа, совершаемая, когда масса, равная единице, приближается из бесконечности к массе т), равен [c.761]

Условие равновесия сил, действующих на малый элемент массы внутри тяготеющего шара, требует, чтобы давление р удовлетворяло уравнению [c.762]

Воспользуемся указаниями Эддингтона [110, с. 232—236]. В рассматриваемом случае возмущения метрики пространства, вызванные действием тяготеющих масс, заменяются компонентами тензора деформаций. Таким образом, уравнения (2.22) приводят к волновым уравнениям [c.43]

В последние десятилетия благодаря созданию быстродействующих ЭВМ стал развиваться раздел небесной механики, в котором в качестве главного инструмента исследования используются численные методы. В этом разделе рассматривается движение трех или нескольких (а иногда и многих) тяготеющих масс. Значительный прогресс в изучении указанной проблемы, не поддающейся решению обычными методами, оказался возможным благодаря применению ЭВМ. Численные методы применяются не только при анализе движения спутников вокруг планет или эволюции планетных орбит, но также и при исследовании образования двойных звезд и динамики звездных скоплений. [c.7]

Наряду с понятием о массе как мере инертности — инертной массе — в механике приходится иметь дело также с тяготеющей массой , входящей в формулировку закона всемирного тяготения. Как показали многочисленные опыты и в первую очередь оиыты самого Ньютона, численные величины инертной и тяготеющей массы для одного и того же тела равны между собой. Этот принцип эквивалентности инертной и тяготеюш ей масс был в дальнейшем обобщен и па область движений, требующих для своего рассмотрения применения специальной теории относительности (см. гл. XXXI). [c.16]

Таков общий вид формулы закона всемирного тяготения, сп])авсдл1шого для любых двух тяготеющих масс. [c.27]

Г. ф. света своеобразно проявляется при его распространении в пространстве, заполненном прозрачной для света тяготеющей материей, нацр. в однородной расширяющейся Вселенной, в плотность к-рой осн. вклад вносит не обычное вещество, а частицы типа iie lmpuHO (если они обладают массой, см. Космология). Тяготение материи, находящейся в конусе лучей, искривляет их. Чем дальше объект, тем большая масса содержится в конусе лучей, тем больше искривление. Это приводит к тому, что, начиная с нек-рого расстояния во Вселенной, более далёкий объект имеет большие угловые размеры, чем такой же объект, расположенный ближе. [c.524]

ОБЩАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ (ОТО) — современная физ. теория нространства, времени и тяготения окончательно сформулирована А. Эйнштейном в 1916. В основе ОТО лежит эксперим. факт равенства инертной массы (входящей во 2-й закон Ньютона) и гравитац. массы (входящей в закон тяготения) для любого тела, приводящий к эквивалентности принципу. Равенство инертной и гравитац. масс проявляется в том, что движение тела в поле тяготения ее зависит от его массы. Это позволяет ОТО трактовать тяготение как искривление пространственно-временного континуума. Это искривление пространства-времени оиисывается метрикой, определяемой из ур-ний теории тяготения (см. Тяготение). Пространство Минковского, рассматриваемое в частной (специальной) теории относительности (т.е. в отсутствие тяготеющих тел), обладает высокой степенью симметрии, описываемой группой Пуанкаре. Эта группа в соответствии с принципом относительности порождает изоморфные последовательности событий. В пространстве, где есть поле тяготения, симметрия полностью исчезает, поэтому в нём не выполняется принцип относительности (т. е. нет сохранения относительной или внутренней структуры цепочек событий при действии группы симметрии). Назв. О. т. о. , принадлежащее Эйнштейну, является поэтому неадекватным и постепенно исчезает из литературы, заменяясь на теорию тяготения . и. ю. Кобзарев. [c.392]

Во-вторых, следует считать пространство однородным или псе-вдоевклидовым (в смысле преобразования Лоренца) на оо. Тогда неоднородности, обусловленные тяготеющими массами, будут носить локальный характер. Иначе говоря [360], массы с их полями тяготения будут как бы погружены в неограниченное галилеево пространство . Однородность пространства согласно ОТО в бесконечно малом все же имеется, что делает возможным замену в окрестности данной точки поля тяготения полем ускорения. [c.425]

Это уравнение и дает искомую форму поверхностн фигуры равновесия, тяготеющей к центру жидкости при вращении ее вокруг неподвижной осн. Имея в виду приложения формулы (82) к вопросу о форме Земли, представляющей в грубом приближении вращающуюся однородную жидкость, тяготеющую к центру, зададим ускорение q тяготения масс па полюсе, находящемся на расстоянии Гг, от центра Земли, тогда будем иметь [c.116]

Струйные течения в веществе, окружающем диск аккреции, являются ие только следствием, по и необходимым условием образования массивных объектов. Они уносят лишний момепт импульса аккреционного диска, препятствующий гравитационному захвату вещества тяготеющим центром. На основе карты режимов течения (см. рис. 49) можно получить представление пе только о крупномасштабной структуре течения, но и об эволюции космических струн. Наблюдаемые струи согласно оценкам являются слабо закрученными, поэтому в рамках модели следует принять д1 > Го. На квазнстационарной стадии струя соответствует точке па рис. 49 вблизи кривой 1. Когда захват вещества прекращается, 1д1 убывает и импульс струи падает. При пересечении изображающей точкой кривой 2 циркуляция начинает преобладать, и струя раскрывается. Наконец, когда д обращается в нуль, струя ложится на плоскость и течение обращается, унося остаточную массу и момент пмпульса на периферию плоскости аккреции. Монсет быть, с этим связан необычный характер распределения момента импульса в нашей галактике [128]. [c.143]

Заметим, что в отличие от инертной массы, фигурирующей во втором законе Ньютона, здесь речь идет о тяготеющей (гравитационной) массе. Весь человеческий опыт (наука, техника, повседневная жизнь) подтверждает эквивалентность, пропорциональность этих двух видов масс. При соответствующем подборе гравитацион- [c.54]

Если уменьшать величину С, внешняя замкнутая кривая сжимается. Кривые, окружающие т и wi2, расширяются и, как показали расчеты, доходят до соприкосновения друг с другом (в особой точке поверхности Хилла), а затем соединяются между собой, образуя профиль несимметричной гантели, тяготеющей к большему по массе притягивающему телу гп (точка 1 — m на рис. 6.3, а, б, в). Гантель имеет симметричную форму только при т = 1/2, когда гп = Ш2. Дальнейшая эволюция формы кривых при уменьшении величины С показана на рис. 6.3, г, 3, е и будет обсуждаться несколько позже. Значения постоянной С, соответствующие построенным кривым, удовлетворяют неравенствам [c.223]

Оорт предположил, что гравитационное поле в основном определяется сферической центральной массой Мх и сфероидальным однородным распределением массы М , имеющими общий центр. Солнце должно лежать вне пределов центральной сферической массы, но внутри тяготеющего сфероида. Указанная модель, хотя она и является грубой, должна иметь некоторое сходство с реальной Галактикой, так что полученные на основе этой модели результаты должны по крайней мере давать правильные порядки величины. [c.497]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...