Толщина слоя газа спектральная оптическая

Соотношение (3.248) называется законом Бугера безразмерная величина / есть спектральная оптическая толщина слоя газа [c.257]

Рис. 5-22. Зависимость спектральной степени черноты плоского слоя газа от его оптической толщины а 1.

Расчеты спектральной интенсивности падающего излучения, на основании которых построены приведенные регрессионные зависимости, были проведены применительно к составу продуктов сгорания природного газа при значении парциального давления СОз Рсо, = 0,0089 МПа. На рис. 5-17 показано, как изменяется величина 1х (0) в зависимости от парциального давления при заданной толщине слоя L == 5 м и треугольном профиле температуры с заданными величинами Гц = 1500 К и Тс == 1200 К- Видно, что для оптически плотного участка спектра (X = 4,273 мкм, = 2116 м ) интенсивность падающего излучения (0) практически не зависит от парциального давления СОа. Это связано с тем обстоятельством, что значение коэффициента поглощения является здесь столь высоким, что во всей рассматриваемой области значений поглощательная способность слоя близка к единице. При этом изменение р , естественно, не сказывается на значении спектральной степени черноты слоя, а следовательно, и на 4 (0). [c.203]

Сообщаются результаты теоретического исследования излучательной способности равновесной цезиевой плазмы в диапазоне температур 2000—6000 К для давления 10 , 10 , 1 ата и толщин газового слоя =1 10 100 см. Рассматривается излучение в спектральных линиях атома цезия и предлагаются интегральные аналитические формулы для расчета энергии линейчатого излучения в главной, резкой, диффузной сериях и в серии 5 )—пР для оптически плотного и тонкого слоев газа. Таблиц 3. Библиографий 14. Иллюстраций 2. [c.405]

Рассмотренный выше метод даже при применении его к идеально однородному газу основывался на предположении, что интенсивность спектральной линии пропорциональна числу соответствующих атомов вдоль линии наблюдения. Это правильно только для тонкого слоя газа. Для наших рассуждений имеет значение не действительная толщина а, а оптическая толщина d = иа, где к — коэффициент поглощения для данной частоты. [c.295]

Из уравнения (5-21) видно, что с ростом спектральной оптической толщины слоя а 1 суммарная спектральная интенсивность излучения с поверхности(О растет и при i>3 практически достигает спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела /ov при температуре, равной температуре газа в объеме. Вне полос спектра поглощения газа величина ,==0 из соотношения (5-21) следует, что в этих участках спектра излучение газового объема отсутствует. Выражение (5-21) определяет интенсивность излучения по направлению нормали к поверхности плоского слоя. Плотность полусферического излучения с поверхности Е , можно найти, если рассмотреть также иные направления, по которым излучение пересекает граничную поверхность. Выражение для интенсивности излучения в произвольном направлении п (рис. 5-21) определяется тем же уравнением (5-21), если в нем толщину слоя газа I заменить на длину пути луча в этом направлении / =// osO. Если подставить это соотношение в (в), то после вычислений получим [c.174]

Весьма важно выяснить спектральную зависимость оптических свойств веществ, образующих дисперсную среду. Твердым материалам, обычно применяемым в технике псевдоожижения, свойственна слабая зависимость радиационных свойств от длины волны излучения [125]. Это позволяет при расчете 4HTaTjD поверхность частиц серой. Для газов, ожижающих дисперсный материал, характерна сильная селективность. Однако из-за малой оптической плотности она может сказаться лишь при значительной оптической толщине излучающего слоя газа. В псевдоожиженном слое средняя толщина газовых прослоек порядка диаметра частиц не более нескольких миллиметров), В этом случае можно не рассматривать излучение газа и считать его прозрачным [125]. [c.134]

Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучают энергию всех длин волн от О до оо. К твердым телам, имеющим непрерывный спектр излучения, относятся непроводники и полупроводники электричества, металлы С окисленной шероховатой поверхностью. Металлы с полированной поверхностью, газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. Твердые и жидкие тела имеют значительные поглощательную и излучательную способности. Вследствие этсго в процессах лучистого теплообмена участвуют лишь тонкие поверхностные слои для непроводников тепла они составляют около 1 мм для проводников тепла — 1 мкм. Поэтому в этих случаях тепловое излучение приближенно мо) но рассматривать как поверхностное явление. Полупрозрачные тела (плавленый кварц, стекло, оптическая керамика и др., газы и пары) характеризуются объемным характером излучения, в котором участвуют все частицы объема вещества. Излучение всех тел зависит от температуры. С увеличением температуры тела его энергия излучения увеличивается, так как увеличивается внутренняя энергия тела. При этом изменяется не только абсолютная величина этой энергии, но и спектральный состав. При увеличении температуры повышается интенсивность коротковолнового излучения и уменьшается интенсивность длинноволнового излучения. В процессах излучения зависимость от температуры значительно большая, чем в процессах теплопроводности и конвекции. Вследствие этого при высоких температурах основным видом переноса может быть тепловое излучение. [c.362]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...