Оптическая толщина пограничного слоя

Коэффициент изменения средней радиационной функции fp по длине канала бр = fp fp,w меняется на начальном участке канала благодаря увеличению толщины пограничного слоя. Однако поскольку в исследуемом случае (как показали предварительные расчеты) оптическая толщина пограничного слоя весьма мала, ее изменение практически не будет сказываться на величине 8р, которая и может быть принята приближенно равной единице. [c.138]

Если рассматривается ламинарный пограничный слой, то число Рейнольдса не превышает 5-10 . При скоростях внешнего потока, соответствующих числам Маха не больше 5, число Эккерта приблизительно равно 7 или меньше. В этом случае тепловой пограничный слой для газообразного СОг при давлении 10 Па является оптически тонким, так как величина , вычисленная по формуле (13.35), имеет порядок 10 или меньше, а N значительно меньше единицы. Однако при низких давлениях положение изменяется. G понижением давления плотность уменьшается, а К увеличивается, что приводит к увеличению оптической толщины пограничного слоя. [c.536]

Не следует также упускать из виду то обстоятельство, что океаническая поверхность составляет 83 % всей земной, а средняя оптическая толщина пограничного слоя атмосферы — от 40 до 70% [c.59]

Измерения распределения скоростей в вихревых камерах с помощью оптического допплеровского измерителя скорости [29] показали, что толщина пограничного слоя [c.174]

В уравнении (3.10) второй и третий члены в правой части интегрируются по верхнему пределу I и I,, где I н I, — соответственно эффективная длина пути луча и приведенная толщина пограничного слоя, в котором происходит догорание продуктов термического разложения. Значения величин I и I, могут быть больше, меньше и равны толщине пограничного слоя 6(. При пограничный слой можно считать оптически прозрачным и уравнение энергии можно рассматривать без члена, учитывающего интегральный поток результирующего излучения. Условие /. бг означает, что в пределах теплового пограничного слоя не происходит догорания продуктов термического разложения. Практически это выполняется для строительных конструкций из негорючих материалов или для конструкций, в состав которых входят сгораемые и трудносгораемые материалы после их полного выгорания. Оба случая имеют практическое значение в развитой стадии пожара. Анализ влияния горения в пределах пограничного слоя приводится в гл. 4. После подстановки найденных с учетом соответствующих граничных условий интегралов в (3.10) после несложных преобразований получаем интегральное уравнение энергии пограничного слоя (предполагается, что теплофизические свойства среды постоянные, в том числе и для ее интегральных оптических характеристик) б [c.62]

I равна толщине пограничного слоя б. При Ви<1 задачу сложного теплообмена необходимо решать в приближении оптически прозрачного пограничного слоя, что соответствует процессу сложного теплообмена в незадымленных помещениях. [c.70]

Наличие излучения приводит к увеличению оптической толщины теплового пограничного слоя. Безразмерный параметр, характеризующий оптическую толщину теплового пограничного слоя, оказывается-весьма полезным при анализе теплообмена. Например, для ламинарного пограничного слоя на плоской пластине толщина теплового пограничного слоя bt, если предположить число Прандтля равным единице, описывается формулой [c.534]

Параметр V характеризует оптическую толщину теплового пограничного слоя. [c.535]

Определение оптической толщины слоя газа в виде (3.16) по своей сути обозначает, что тепловой пограничный слой толщиной 61 с коэффициентом ослабления оказывает на перенос лучистой тепловой энергии такое же воздействие, как и вся система, состоящая из очага пожара и строительных конструкций с газовой средой, имеющей коэффициент ослабления к и определяющий размер /. [c.65]

Вынужденная конвекция должна обеспечить уменьшение толщины концентрационного пограничного слоя и, как следствие, увеличение скорости роста кристалла гомогенизацию пограничного слоя для обеспечения послойного роста монокристалла и тем самым его необходимого оптического качества. [c.71]

Ко фициент изменения радиационной теплоотдачи по длине канала бр= эфМэф,ц. меняется на начальном участке за счет увеличения толщины пограничного слоя. Однако, как показали предварительные расчеты, в исследуемом случае оптическая толщина пограничного слоя весьма тла и ее изменение практически не будет сказываться на величине ер, который с достаточной точностью может быть принят приближенно равным единице. [c.430]

Когда л/ Nl > 1, roBOpHt, что пограничный слой оптически толстый, а при V 1 — оптически тонкий. Таким образом, параметры и играют важную роль при оценке оптической толщины пограничного слоя. [c.535]

По оси струи на расстоянии менее 38 мм от места входа ее в слой отмечались пульсации температуры (равные примерно 100° С), особенно заметные, когда подводимая мощность превышала 1 кет. Видимо, из-за эжекции частиц струей плазмы происходили быстрое нарастание двухфазного (среда — частицы) пограничного слоя струи, смыкание ее газового факела и периодические отрывы его с образованием пузырей аналогично появлению пузырей при распространении в псевдоожи-женном слое турбулентных низкотемпературных газовых струй, наблюдавшемуся автором [Л. 350]. Уже поэтому закономерна пульсация температуры по оси струи — в зоне образования и движения пузырей. Следует отметить, что для восходящей высокотемпературной струи в более холодном псевдоожиженном слое эффект эжекции частиц может быть сильнее, чем в изотермическом слое, из-за быстрого уменьшения удельного объема плазменного газа при охлаждении. Это, видимо, позволяет интенсивно эжектировать даже тонкодисперсные частицы, которые в изотермическом слое увлекаются слабо. Улучшение условий эжекции подтверждаются измерениями авторов (Л. 472], показавшими, что давление в плазменной струе ниже входа ее в псевдоожи-женный слой значительно меньше статического давления в слое на уровне решетки, а также самим фактом очень быстрого охлаждения плазменной струи в псевдоожиженном слое, связанным, по нашему мнению, в первую очередь с увеличением большого количества тонко-дисперсных частиц, а не с радиационным обменом, которому сами авторы 1[Л. 472] отводят несколько преувеличенную роль, считая, что им обусловлена главная часть теплообмена струи в поперечном направлении . Во всяком случае в середине проводившегося процесса глубокого охлаждения струи с 6 000 до 80—100° С, когда температура тонкой, имевшей малую оптическую толщину струи была уже в пределах 1000—1500° С, не приходилось ожидать существенной теплоотдачи радиацией непосредственно от струи газа, тем не менее и эта [c.63]

Подобный механизм интенсификации конвективного теплообмена, как показали опыты с использованием оптической неоднородности среды, имеет место и при свободной конвекции. При одинаковой температуре поверхности шероховатых и гладких труб картина движения воздуха около них различна (см. рис. 2-7, б). Так например, неодинакова структура пограничного слоя на боковых частях шероховатых и гладких труб (для гладких количество темных полос меньше). На шероховатых трубах больше угол отрыва ф вихрей с верхней части трубы, шире угол Р, в котором они поднимаются вверх, больше толщина Ь столба нагретого воздуха над трубой. Для воды яа 20° С) максимальная интенсификация теплообмена шероховатостью также имеет место и происходит при (Gr-Pr) rf 5-10, что соответствует диаметру, равному 10 AtAi. В этих условиях наблюдалось более интенсивное размытие подкрашенных струй около шероховатых труб. [c.74]

Для оптически тонкого теплового пограничного слоя уравнение энергии (13.92) упрощается в результате подстановки выражения для dQ dx, полученного в приближении оптически тонкого слоя. Если пограничный слой рассматривать как локально плоскопараллельный слой газа оптической толщины То, то в приближении оптически тонкого слоя вьфажение для dQ jdx получается либо непосредственно из формул (9.7) и(9.3а) ), либо путем упрощения выражения (lll04) для этого предельного случая. В результате получаем [c.559]

К рассмотренной в этом параграфе задаче примыкает задача об устойчивости подогреваемого снизу плоского слоя с учетом происходящего в нагретой среде лучистого теплообмена. Теплопередача излучением приводит к изменению невозмущенного температурного профиля, который при достаточных оптических толщинах слоя приобретает характер пограничного слоя. Кроме того, излучейие увеличивает эффективную теплопередачу, приводя к более быстрому выравниванию возмущений. Оба указанных фактора оказывают стабилизирующее действие. [c.284]

Произведение VI -- ЛФ(т) является отношением функции источни-Л0В в задаче о изотермической среде к функции Планка, вычисленной для частоты линии при температуре среды (см. уравнение (31)) При г —V оо это произведение стремится к 1, т.е. указанная функция источников становится равной функции Планка, что называется термализацией. Таким образом, длина термализации — это пограничное значение оптической глубины. На расстояниях от границы, сзгщественно больших его, происходит термализадия атомов й излучения. Напротив, спад функции Ф (г) к границе среды вследствие выхода излучения происходит также на расстояниях порядка rьi так что эта величина характеризует толщину приграничного слоя. [c.189]

При анализе второго члена в уравнении (3.15), описывающего лучистую составляющую эффективного теплового потока, необходимо оценить оптическую толщину теплового пограничного слоя То. Трудности, возникающие при решении интегродифференциальных уравнений лучистого теплообмена, привели к появлению ряда приближенных методов решения уравнений переноса излучением [3]. В приближениях оптически тонкого и оптически толстого слоев (последнее называется диффузионным или приближением Росселан-да) используются упрощения, вытекающие из предельного значения оптической толщины среды. [c.64]

Процесс проявления в этих условиях в пограничной зоне изображения можно представить как процесс с обратной связью. При такой предпосылке прирост почернения на светлом участке изображения и его торможение в темном участке можно выразить математической моделью. Далее, задаваясь соответствующими параметрами, характеризующими скорость диффузии продуктов реакции и изменение оптической плотности, толщиной эмульсионного слоя в набухшем состоянии и другими необходимыми данными, получают возможность провести детальный теоретический анализ процесса проявления с учетом проявления смежных мест. Подобного рода теоретическое и экспериментальное исследование позволяет более отчетливо выявить влияние различных факторов [Frieser Pflugbeil, 1967]. [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...