Вихрь изолированный

Вихрь, изолированный в начале координат (рис. 60), с циркуляцией Г (действительная величина) [c.172]

Рассмотренное движение жидкости носит название безвихревого циркуляционного движения, а соответствующее ему поле скоростей называется полем скоростей плоского изолированного вихря. Если считать жидкость несжимаемой, то давление [c.107]

При го->-0 ядро переходит в точку. Эту точку называют точечным изолированным вихрем. Поэтому безвихревое циркуляционное движение можно связать с точечным вихрем последний индуцирует в каждой точке плоскости скорость, перпендикулярную к отрезку, соединяющему эту точку с вихрем, и равную по величине Г/2яг, где г — длина указанного отрезка, т. е. индуцирует безвихревое движение с циркуляцией Г. [c.107]

В соответствии с формулой (12.6.35) [19] для определения коэффициента интерференции необходимо найти отношение нормальной силы на хвостовой части корпуса с оперением ДК(т.оп) в. обусловленной вихрем, к нормальной силе изолированного оперения Кдц. Значение АК(т.оп) в определяется с помощью метода обратимости потока, а — по формуле, полученной с помощью теории тонкого тела. И хотя каждая из этих величин находится приближенно, их отношение достаточно точное. [c.618]

Концевые вихри образуются вблизи краёв лопаток вследствие разности давлений на вогнутой и выпуклой сторонах лопатки. В крайних сечениях изолированного крыла вследствие отсутствия преграды воздух перетекает от вогнутой поверхности, на которой имеется избыточное давление, к выпуклой поверхности, где получается разрежение (фиг. 14). Аналогичные явления возникают на концах лопаток турбомашин. Перетекание пара происходит не только через радиальный зазор (если лопатки не свя- [c.140]

В технических приложениях мы чаще всего сталкиваемся с задачами теплообмена, в которых происходит не изолированное развитие теплового пограничного слоя, а совместное развитие гидродинамического и теплового пограничных слоев. В литературе имеется несколько работ, посвященных решению этой задачи. Решения проводились преимущественно интегральными методами, так как в принципе эта задача подобна задаче теплообмена при развитии турбулентного пограничного слоя на наружной поверхности тела. Однако первая задача дополнительно осложняется тем, что на развитие турбулентного пограничного слоя сильно влияют условия на входе в трубу. Если вход в трубу выполнен в виде хорошо спрофилированного сопла, формирующего профиль скорости во входном сечении, близкий к однородному, и если на входе имеется турбулизатор пограничного слоя, то развитие полей скорости и температуры в начальном участке близко к расчетному. Такие условия на входе специально создаются в лаборатории, а на практике встречаются довольно редко. Если не проводить искусственную турбулизацию пограничного слоя, на стенке будет развиваться ламинарный пограничный слой. В зависимости от числа Рейнольдса и степени турбулентности главного потока ламинарный пограничный слой может стать стабилизированным прежде, чем произойдет переход к турбулентному пограничному слою. В промышленных теплообменниках вход в трубу выполнен обычно далеко не в виде сопла. Значительно чаще вход представляет собой внезапное сужение. Во многих теплообменниках перед входом в трубки имеются колена. В любом случае на входе происходят отрыв потока и интенсивное образование вихрей, распространяющихся вниз по течению. Это значительно интенсифицирует теплоотдачу по сравнению с теплоотдачей к развивающемуся турбулентному пограничному слою, когда турбулентные вихри образуются только на стенке трубы. [c.235]

Из рассмотрения выражения (198) можно установить те условия, которым должен отвечать вихрь скорости, чтобы термодинамический процесс, происходящий в изолированном потоке, являлся изоэнтропийным. [c.187]

Рис. 1. Распределение плотности сверхпроводящих электронов л, а магнитного поля изолированного вихря в зависимости от расстояния до оси вихря г.

При наложении однородного потока на поток от изолированного вихря, помещенного в начало координат г = 0 плоскости комплексного переменного г = получается течение, изображенное на [c.16]

О потере азимутальной однородности сформировавшихся кольцевых вихрей, что соответствует нелинейной стадии развития возмущений в слое смешения, можно с некоторым приближением судить по поведению изолированного вихревого кольца. В самом деле известно, что вихревое кольцо в идеальной жидкости неустойчиво, причем число образующихся азимутальных волн определяется размером ядра вихря. Другая причина возможной потери азимутальной однородности вступает в действие при взаимодействии двух соосных кольцевых вихрей. Анализ показал [1.24], что расширяющийся передний кольцевой вихрь в меньшей мере, а сжимающийся задний - в гораздо большей мере чувствителен к радиальным возмущениям, следствием чего является более ранняя потеря им азимутальной однородности (рис. 1.3,6). [c.25]

Некоторые интересные примеры можно получить в случаях, в которых имеется один или несколько изолированных вихрей с бесконечно малым сечением. [c.276]

Теория системы изолированных прямолинейных вихрей была приведена в очень изящный вид Кирхгофом ). [c.288]

Мы можем применить вышеизложенное к движению в сферическом слое. Простейший случай — это тот, когда пара изолированных вихрей находится в диаметрально противоположных точках линии тока будут тогда малые параллельные круги, а скорость будет обратно пропорциональна радиусу круга. Для пары вихрей, которые находятся в двух произвольных точках А я В, линии тока будут окружности с общей осью, как и в 80. Методом стереографической проекции легко найти, что скорость произвольной точки Р есть результирующая из двух скоростей [c.297]

Если в области течения нет вихрей (даже отдельных, изолированных вихревых нитей), то, согласно (8), потенциал скоростей представляет однозначную функцию координат [c.215]

Движение вихревых нитей. Мы уже видели (п. 13.10), что изолированный круговой вихрь не может перемещаться в жидкости, то же самое, следовательно, справедливо и в случае вихревой нити. Таким образом, если существует несколько вихревых нитей, то движение нити, расположенной в точке Р, совпадает с движением, которое создавали бы в точке Р остальные вихри, если бы вихрь в точке Р отсутствовал. Однако следует заметить, что общее движение жидкости может существовать не только вследствие наличия вихрей, но также вследствие наличия источников, потоков или других причин. Тогда скорость в точке Р будет равна сумме скорости, индуцированной другими вихрями, как только что было описано, и общей скорости жидкости в точке Р вследствие всех причин. [c.338]

Последнее уравнение идентично уравнению радиального распространения тепла на плоскости) ). Значит, в случае изолированного прямолинейного вихря интенсивности х, который в начальный момент времени совпадает с осью 2, будем иметь следующее решение [c.535]

Аналогичное течение возникает также в том случае, когда восходящая масса воздуха, часто делающаяся заметной в виде кучевого облака , достигает слоя, в котором температура выще, чем в нижележащих слоях. В такой слой восходящая масса воздуха не может проникнуть, и поэтому, сохраняя свою кинетическую энергию, она отклоняется в стороны и начинает двигаться горизонтально вдоль границы этого слоя. При этом фронт движущегося воздуха свертывается так же, как на рис. 295, но одновременно и вверх и вниз. При подходящих условиях этот двойной вихрь может сохраняться очень долго, причем в верхней его части возникает новая конденсация. Таким путем иногда возникают изолированные вытянутые в длину облака, простирающиеся от одного горизонта к другому. [c.489]

В интервале чисел Маха 0,2 Л/ 1,12. охватывающем трансзвуковую область, и чисел Рейнольдса 0,8-10 Не 2,7 10 Нэш и др. [9] экспериментально исследовали донное течение и донное давление за изолированным профилем с затупленной задней кромкой и за уступом, расположенным по потоку. При затупленной задней кромке в дозвуковом интервале скоростей течение в донной области характеризуется периодическим образованием вихрей и их сходом в след. Коэффициент донного давления изменяется от —0,6 приблизительно до —0,78, а максимальный подсос имеет место на осевой линии донной области (фиг. 7). Нача- [c.15]

В заключение рассмотрим пульсации давления на стенке трубы. Поскольку в расчетах частота прецессии основного вихря, как уже говорилось, оказалась близкой к частоте прецессии изолированного вихря Рэнкина в круговой области, по-видимому и пульсационные характеристики течения (по крайней мере, на частоте прецессии) будут близкими к случаю с одним вихрем. [c.383]

Влияние вихря. Пусть Г1 будет изолированный вихрь, расположенный в точке с аффиксом (см. фиг. 14.2). Выражение для потенциала в системе осей координат, проходящих через центр образующего круга, получается из соотношения (3.29). Для упрощения подсчетов можно предположить, что центр совпадает с началом координат. Это допущение не вносит ощутимой погрешности и позволяет выразить потенциал и скорость следующим образом [c.166]

Есть все же два вопроса, которые не были нами затронуты вовсе это, прежде всего, влияние на изолированное крыло распределения по поверхности присоединенных вихрей и затем — кривизна потока в точках подверженного воздействию крыла, обусловленная влиянием другого крыла. [c.390]

Взаимооднозначность функций, определяющих закон движения 24 Взрыв точечный 386, 410 Вихрь изолированный 118 Возмущения малые 347 Волна взрывная 386 [c.487]

Коэффициент интерференции крыла и расположенного за ним оперения l on представляет собой отношение двух безразмерных величин первая — это отношение нормальных сил АК(от.оп) в/Коп соответственно на корпуее и оперении с учетом влияния вихрей, сошедших е крыла, и на изолированном оперении, а вторая— безразмерная циркуляция, характеризующая интенсивноеть этих вихрей. [c.617]

Результаты исследования координаты г , полученные по аэродинамической теории тонкого тела [18], приведены в табл. 2.5.1 в виде зависимости безразмерного параметра 2, = (2 — г)кр/(5т — г) р от отношения (гт)кг> = = /(5т)кр- Эта зависимость, как видно из табличных данных, весьма слабая, что свидетельствует о возможности осуществлять приближенный расчет боковой координаты вихря без учета интерференции с корпусом, т. е. для изолированного крыла. При этом такой расчет, основанный на линеаризованной теории, позволяет учесть влияние числа Мю, сужения Г1 р = Ь р/Ькц. удлинения Х р = 2 (5т — г)/Ьсц и угла стреловидности tgyJ 2. Соответствующие [c.198]

Аналогично, в гидродинамике вместо системы вихрей, заполняющих поверхность при переменном скачке потенциала Ф1 — ф2, появляется изолированная вихревая линия Ж, когда скачок потенциала постоянен на 2, или в электродинамике вместо систелш поверхностных токов появляется линейный ток вдоль линии X. [c.543]

Жан Бернар Леон Фуко, физик Парижской обсерватории, первый обратил внимание на электрические вихри, названные впоследствии его именем. Они начинают бушевать в металле каждый раз, когда меняется окружающее магнитное поле. Из-за этого сердечники электрических машин приходится собирать из тонких стальных листов, изолированных друг от друга. Иначе теряется много энергии на бесполезный нагрев магнитопроводов. Эти-то зловредные токи и решил использовать советский изобретатель кандидат технических наук Тадеуш Янушевич Гораздовский. [c.50]

В работе [S.185] исследован импульсный шум винта на режиме висения. Установлено, что граница роста подъемной силы (где d ifdM = 0) профиля исследуемого винта хорошо согласуется с оцениваемым на слух началом возникновения интенсивных хлопков лопастей. Известно, что у данного профиля достижение границы роста подъемной силы сопровождается возникн0вен1 ем скачков уплотнения на верхней поверхности. Поэтому авторы предлагают следующее объяснение механизма возникновения хлопков лопастей у изолированного винта на режиме висения. Сходящ,ий с лопасти концевой вихрь создает перед следующей за ней лопастью переменное поле скоростей, которое вызывает на этой лопасти скачок уплотнения или перемещает уже имеющийся там скачок. Сопутствующее таким изменениям местных условий обтекания звуковое давление и проявляется в виде хлопков лопастей. Основанные на этой схеме расчеты дают приемлемые значения величин импульса давления. Сделан вывод, что хлопки лопастей могут быть уменьшены путем применения профилей, у которых прекращение роста подъемной силы с ростом угла атаки наступает при больших числах Маха. [c.867]

В общем случае протекание процесса сопровождается взаимодействием между системой и ее окружением. Существует, однако, важный класс процессов, когда состояние системы может изменяться даже при полном отсутствии взаимодействия с окружающей средой. К этому классу относятся процессы перехода изолированной системы из неравновесного состояния в конечное неизменяющееся состояние устойчивого термодинамического равновесия, которое для краткости мы будем называть просто устойчивым состоянием. В качестве простейщего примера можно привести случай перемешиваемой жидкости, на которую в определенный момент времени все внешние воздействия уже не оказывают влияния. Вследствие того что жидкость характеризуется вязкостью, созданные в процессе перемешивания вихри разрушаются за счет вязкой диссипации и в конечном итоге в жидкости устанавливается неизменяющееся устойчивое макроскопическое состояние, хотя случайные перемещения отдельных молекул продолжаются. [c.26]

Рассматривая возможные устойчивые состояния полной системы, можно теперь сделать весьма важное наблюдение. Представим себе, что в исходном положении маятник был отклонен от вертикали, причем воздух внутри яш,ика находился в определенном состоянии (т. е. при определенных давлении и температуре). Допустим далее, что, после того как маятник освобождается, в системе нет никаких взаимодействий (т. е. теплообмена или совершения работы) с окружающей средой. Чтобы устранить взаимодействия, необходимо окружить нашу систему неким гипотетическим идеальным теплоизолятором. Такой изолятор реализует то, что обычно называется адиабатической перегородкой . На практике мы не имеем идеальных теплоизолирующих материалов, однако можгю получить достаточно хорошее приближение к рассматриваемому идеальному случаю. Если нам удалось реализовать такую идеальную теплоизоляцию, то в дальнейшем мы обнаружим, что вследствие вязкой диссипации маятник постепенно перейдет в состояние покоя, соответствующее его устойчивому положению, и все вихри в воздухе также исчезнут, после чего в воздухе установится неизменяющееся устойчивое состояние при несколько более высоких значениях температуры и давления по сравнению с исходными. (Заметим, что гравитационное поле не совершает работы над маятником при его опускании, поскольку при этом потенциальная энергия маятника переходит в кинетическую, которая постепенно диссипирует за счет сил трения маятника о воздух, вследствие чего энергия воздуха возрастает. Разумеется, нам еще предстоит дать определение энергии, и это будет сделано в гл. 5.) Суть нашего важного наблюдения состоит в том, что, сколько бы раз мы ни повторяли данный эксперимент, каждый раз наблюдали бы, что полностью изолированная от внешней среды система из одного и того же начального состояния всегда переходит в одно и то же конечное устойчивое состояние [c.29]

Задачи нелинейной теории крыла, рассматриваемые в настоящей монографии, решаются численным методом дискретных вихрей (МДВ), в котором используются следующие вихревые элементы. В теории кры ла бесконечного размаха применяются в качестве основных тетечны вихрь tFl erio4Ka точечных вихрей с постоянной циркуляцией. Точечный вихрь используется при решении задачи об обтекании изолированного профиля (см. главу 4), профиля с механизацией (см. главу 5), а также системы произвольно расположенных в пространстве профилей (см. г.паву 6). При решении задачи об обтекании решетки профилей (см. главу 7) целесообразно использовать с точки зрения экономичности применения вычислительных средств цепочку точечных вихрей с постоянным шагом Л. [c.30]

Предположим, например, что вначале мы имели изолированный вихрь с напряжением ж, совпадающий с осью 2. Термическая аналогия представляет в данном случае распространение тепла в неограниченной среде ) от мгновенного линейного источника решеине в этом случае имеет вид [c.740]

Применение слова вихрь связано с неудобством, так как в общежитии под этим словом подразумевают совсем другое, именно -круговое дви-жеЕше жидкости. По Гельмгольцу чисто скользящее ламинарное, т. е. слоистое, движение жидкости, обладаюп1,ей треггием, было бы вихревым движением , что совершенно противоречит обычному смыслу этого понятия. В этой книге слово вихрь употребляется, главным образом, для кругового движения вокруг изолированной вихревой пити (ср. №71) ламинарные же движения обладают вращениями , но ни в коем случае не вихрями . [c.176]

В модели, предложенной Кп Л аЬага, Такат [1973], завихренность каждой частицы менялась со временем по закону диффузии изолированного вихря (см. п. 2.3.2), что соответствует функции F (6.14) с функцией формы [c.326]

Поскольку взаимодействия крупномасштабных вихревых структур играют значительную роль в процессах переноса в сдвиговых течениях, то представляет интерес рассмотреть основные типы взаимодействия изолированных вихревых структур и бесконечных цепочек вихрей. Исследованию взаимодействия вихрей посвящено больщое число работ (см., Saffman, Baker [c.338]

Приведенные примеры дают представление о некоторых механизмах образования больших вихрей в изолированных системах. В последующих параграфах будет пока 5ано, что подобные механизмы реализуются в различных сдвиговых и отрывных течениях. [c.349]

Gong wer С. A., Phil. Mag., 10 (1880), 155—168. Указанная неустойчивость связана с взаимодействием вихрей как указывается в гл. XI, п. 15, изолированные вихри устойчивы. [c.380]

Кривизна потока на изолированном крыле. Мы уже установили, что распределение по поверхности крыла присоединенных вихрей проявляется посредством искривления потока и уменьшения угла атаки на оп утимую величину, особенно при малых удлинениях. [c.390]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...