Постоянная барьера

Определение напряженного состояния по постоянным барьера. Из упругого тела в двусвязном объеме Vi выделяется объем Vi, ограниченный поверхностью S, часть которой о представляет барьер, делающий Vi односвязным объемом. Поверхность объема Vi обозначается О, объем вне О — через Ve, а вне [c.198]

Пусть С, Ь — заданные постоянные барьера. Сославшись на формулы (3.7.9) и (3.7.10), имеем [c.199]

Полупространство упругое 223 Постоянная барьера 198 [c.936]

В пределах pH =4-f-10 скорость коррозии определяется только скоростью диффузии кислорода к поверхности металла. Основной диффузионный барьер — пленка оксида железа(П) — постоянно обновляется в ходе коррозионного процесса. Независимо от величины pH воды в этих границах поверхность железа всегда контактирует со щелочным раствором, насыщенным гидратированным оксидом железа (pH 9,5). [c.105]

Так как в процессе создания и эксплуатации конструкционных материалов дефекты кристаллической структуры возникают неизбежно как результат диссипации вносимой в материал энергии (см. п. 4.2), то границы представляют собой не фиксированную, а постоянно изменяющуюся фазу, в которой происходят процессы постоянного накопления дефектов и перестройки дефектной структуры материала. Это осуществляется посредством структурных фазовых переходов второго рода. Барьер энергии активации фазовых переходов преодолевается при нагружении материала в процессе эксплуатации. Кинетика фазовых переходов из одного состояния в другое и определяет свойства границ и всего материала в целом. [c.126]

Полученная выше величина коэффициента прозрачности потенциального барьера D имеет физический смысл вероятности для а-частицы пройти через потенциальный барьер. Для того чтобы связать эту величину с экспериментально определяемым значением постоянной распада X, надо учесть вероятность образования а-частицы внутри ядра (в зависимости от его свойств) и скорость ее движения. Это приводит к соотношению [c.134]

Тепловые колебания атомов в твердых телах сводятся в основном к колебаниям с малой амплитудой, которые они совершают около средних положений равновесия. Однако кинетическая энергия атомов вследствие их взаимодействия с соседними атомами не остается постоянной. Даже в том случае, когда средняя кинетическая энергия атомов мала, согласно максвелловскому закону распределения скоростей, в кристалле всегда найдется некоторое число атомов, кинетическая энергия которых достаточно велика. Такой атом может сорваться со своего равновесного положения и, преодолев потенциальный барьер, созданный окружающими его атомами, перейти в некоторое новое свободное положение равновесия. При этом атом теряет избыточную энергию, отдавая ее атомам кристаллической решетки. Через некоторое время атом снова может набрать достаточную энергию, чтобы вырваться из нового окружения и перейти в соседнее. Такие перемещения атомов, обусловленные тепловым движением, и составляют основу диффузионных процессов в твердых телах. [c.198]

Найдем связь между постоянной распада X и коэффициентом прохождения D. Двигаясь в ядре, а-частица сталкивается со стенками потенциального барьера. Вероятность проникнуть через потенциальный барьер при одном столкновении равна D. В еди- [c.184]

На границе ядра вступает в игру мощное притяжение, обусловленное ядерными силами, и потенциальная кривая резко, почти вертикально, уходит вниз. Точная форма потенциала внутри ядра неизвестна. Более того, внутри ядра а-частица может разваливаться, так что материнское ядро, строго говоря, следует рассматривать не как совокупность дочернего ядра и а-частицы, а как сплошную систему из многих нуклонов. Однако для рассмотрения главных черт явления а-распада, как мы увидим дальше, можно считать, что а-частица существует и внутри ядра. Потенциал внутри ядра можно считать примерно постоянным и немного меньшим энергии вылетающих а-частиц, так как согласно соотношению неопределенностей скорость, а следовательно, и кинетическая энергия частицы внутри ядра не могут равняться нулю. В результате мы получаем для потенциала кривую, изображенную на рис, 6.6. Область под кулонов-ским потенциалом вне ядра является потенциальным барьером. [c.222]

Главной чертой формулы (6.34) является то, что в ней постоянная Планка U стоит в знаменателе экспоненты. При переходе к классике, т. е. при йО, будет D->Q, X-> О, Тч, оо, так что распад становится невозможным. Если система близка к классической, то период полураспада становится чрезвычайно большим. Именно эта ситуация и встречается в а-распаде. Чтобы убедиться в этом, оценим Ti/, по формуле (6.34) в приближении прямоугольного барьера, положив U — Е = 20 МэВ, d = 2-10" см. Показатель экспоненты в этом случае по абсолютной величине равен [c.225]

Эта центробежная энергия складывается с кулоновской и тем самым увеличивает потенциальный барьер. Искажение формы барьера за счет центробежной энергии довольно незначительно главным образом из-за того, что центробежная энергия спадает с расстоянием значительно быстрее кулоновской (как а не как г" ). Однако, поскольку это изменение делится на постоянную Планка и попадает в показатель экспоненты, то при больших I оно приводит к изменению времени жизни, выходящему за пределы, обусловленные степенью неопределенности теории. В табл. 6.1 приведен коэффициент k уменьшения вероятности распада для разных / при типичных значениях Е = 5 МэВ, R = 9,6-10"см. [c.227]

Рис. 3-3. Зависимость пробивного напряжения азота от давления. Электроды острие — плоскость постоянное напряжение. Расстояние между электродами 10 мм расстояние барьера от острия 2 мм.

Здесь То — постоянная, имеющая смысл среднего времени, в течение которого происходит переход через потенциальный барьер, по порядку величины равная 10 с. Время То оказывается много меньше среднего времени пребывания атома в одном междоузлии. [c.240]

Ограничимся здесь случаем, когда температура Т и высоты барьеров Ам ,- в рассматриваемом интервале изменения времени остаются постоянными. Тогда а и не зависят от и решение уравнений (32,6), удовлетворяющее начальным условиям [c.323]

Поскольку Г) остается постоянным, высоты потенциальных барьеров не зависят от времени. Решение уравнений (34,1), удовлетворяющее начальным условиям (32,15), имеет вид (32,17), где время релаксации [c.334]

Если принять, что распределение ингибитора по поверхности корродирующего металла отвечает принятой модели (рис. 5), то можно полагать, что на разных участках поверхности скорость коррозии будет существенно отличаться. Энергетический барьер на той части поверхности, на которой находятся изолированные частицы ингибитора, постоянно меняющие места своего расположения (в результате поверхностной диффузии и обмена с окружающей средой), создается благодаря адсорбционному потенциалу. Высота такого барьера достаточна для существенного торможения скорости коррозии, но она намного ниже, чем на участках, занятых кластерами (рис. 6). [c.20]

При понижении температуры н переходе вещества в твердое состояние расстояния между молекулами еще несколько уменьшаются и энергетически выгодной становится перестройка частиц с образованием правильной структуры, в которой каждая из частиц оказывается заключенной в ячейке постоянных размеров и постоянного расположения (рис. 1.2, б). Так как такая структура является более плотной, то потенциальный барьер, окружающий частицу, повышается по сравнению с жидким состоянием. Вместе с понижением температуры это приводит к тому, что частота перехода частиц из ячейки в ячейку резко падает. Частицы фактически закрепляются в определенных положениях равновесия, совершая около них колебания с частотой v 10 —10 S и только время от времени (примерно раз в течение нескольких суток) могут переходить из одной ячейку в другую. [c.7]

Понижение потенциального барьера под действием внешнего поля называется эффектом Шоттки. Он приводит к тому, что с ростом положительного потенциала на коллекторе ток эмиссии не сохраняется постоянным (/о), а несколько увеличивается (непрерывная кривая рис. 8.8, а). [c.215]

Согласно теории диффузии, в процессе электропереноса существенное значение имеют лишь те ионы, которые находятся на вершине потенциального барьера решетки, так называемые активированные ионы. Сечения рассеяния этих ионов намного больше таковых для ионов, находяш,ихся в регулярных местах решетки. Поэтому такие факторы, как температурные колебания и концентрация вносят малый вклад в изменение сечений рассеяния активированных ионов. Следовательно, в интервале состава, где истинные заряды ионов не изменяются с концентрацией сплава, величины а и а+ можно считать постоянными. В случае же изменения [c.203]

В разделе Основные требования к технической безопасности АС дальнейшее развитие получила идеология защитных барьеров как главного средства сокращения поступления радиоактивных продуктов из мест их образования к человеку. Выражено требование тщательного и постоянного контроля состояния защитных барьеров во все время эксплуатации АЭС. [c.14]

Разрывы вектора поворота <о и вектора перемещения и на барьере определяются по формулам Вейнгартена через векторы дисторсии с и 6 компоненты их Вольтерра назвал постоянными барьера. Для двусвязного тела формулировка теоремы Кирх-гоффа должна быть дополнена требованием задания шести постоянных барьера если упругая среда заполняет двусвязный объем и ее деформация правильная, напряженное состояние в ней определяется заданием не только внешних сил, но и шести постоянных барьера. Это доказывается в п. 5.2 построением напряженного состояния в ненагруженном теле по заданию векторов с, Ь. Измененная формулировка теоремы взаимности в двусвязном теле дается в п. 5.3, а в пп. 5.4 и 5.5 приводится выра-жение потенциальной энергии деформации, определяемой наличием дисторсии. Краевая задача теории дисторсии сформулирована в п. 5.6. Примеры, относящиеся к задачам дисторсий в полом цилиндре, рассматриваются ниже, в п. 7.3 и гл. V. [c.198]

Измерив скорость, с которой ншдкость перетекала в ванну из заполненного сосуда, Доунт и Мендельсон обнаружили, что она за все время истечения существенно не меняется. В первом же их эксперименте было подмечено, что скорость переноса слегка увеличивается, когда уровень жидкости находится в нескольких мм от края сосуда, и что затем постепенно она становится постоянной и не меняется даже при резких изменениях относительной разности уровней. Таким образом, эти опыты показали, что перенос гелия по пленке не зависит от разности высот, длины пути и высоты промежуточного барьера (фиг. 15). [c.796]

Из р — диаграммы хорошо видно, как изменяется состояние вещества в процессе нагрева, например, при постоянном давлении. При переходе по изобаре (p = idem) из области твердого состояния вещества в область газообразного состояния пересекаются линия плавления в точке С, область жидкого состояния II, линия насыщения АК в точке D. Одновременно на р — /-диаграмме, прослеживая путь перехода из явно жидкого состояния (точка /) в явно газообразное, путь 1—1 — 2 —2 через закритическую область, приходим к выводу, что этот переход можно осуществить путем непрерывных изменений вещества, т. е. минуя фазовые энергетические барьеры (в данном случае линию насыщения по пути I—2). Это значит, что между жидкостью и газом нет принципиальных различий и для них может быть сформулировано единое уравнение состояния вещества [c.18]

Как обычно, характеризуем дальний порядок в сплаве степенью порядка т] = 2 (рд — Са)) где рд — вероятность замещения атомов А узла первого типа и Сд — относительная атомная концентрация компонента А на узлах. Воспользуемся результатами теории диффузии внедренных атомов в сплавах, развитой в приближении средних энергий (см. 28). Как было показано в 28, средние высоты потенциальных барьеров АИ12 для перехода атома С из положения ЛГ1 в Л/г и АВ21 для обратного перехода, а также их разность Аи определяются формулами (28,12). Входящие в них величины и и определены выражениями (28,13) и (8,11), причем ю является энергетической постоянной, а и — линейной функцией концентрации Сд. [c.329]

В работе [6] кинетика процессов перераспределения внедренных атомов С в упорядочивающихся сплавах А — В типа АнСнз была рассмотрена аналогичным методом для более сложного случая, когда атомы С могут занимать не только октаэдрические, но и тетраэдрические междоузлия ГЦК решетки, В упорядоченном состоянии таких сплавов приближение средних энергий, как и для сплавов типа р-латуни, приводит к двум рассмотренным выше типам октаэдрических междоузлий и к одному типу тетраэдрических. Таким образом, атомы С распределяются по междоузлиям трех типов, В связи с этим в общем случае упорядоченного сплава процесс перераспределения атомов С, как и в сплавах с ОЦК решеткой, уже не может быть охарактеризован одним временем релаксации и требуется вводить лве постоянные размерности времени. Время релаксации может быть введено в случае неупорядоченных сплавов А — В. Температурная зависимость равновесных концентраций атомов С в междоузлиях трех типов определяется разностями средних высот потенциальных барьеров для соответствующих переходов. [c.337]

Пониженное влияние скорости на сопротивление пластическому сдвигу после предварительной деформации может быть объяснено как изменением активационного объема [334], так и изменением плотности дислокаций и концентрации барьеров на пути их движения при одной и той же скорости деформирования, Действительно, в области термоактивируемых процессов сопротивление сдвигу определяется выражением (1.27), откуда скоростной коэффициент сопротивления (при постоянной величине у и то) [c.34]

Линейная зависимость сопротивления от 1пе может быть связана с термоактивируемыми процессами преодоления барьеров одного типа на пути движущихся дислокаций и для невысоких температур (при которых можно пренебречь процессами релаксации, т. е. изменением структуры материала во времени при постоянной величине деформации). Величина р,,т является функцией величины пластической деформации и скорости деформации Ц(, = а(еп, 8п). [c.133]

В морской воде зависимость коррозионных потерь массы от времени, показанная на рис. 121, становится линейной пактически уже после 1 года экспозиции, что было бы невозможно, если бы коррозия определялась диффузией кислорода через постоянно растущий слой продуктов коррозии и морских организмов. Следовательно, необходимо искать другое объяснение. Полученные данные позволили предположить, что еще до первого измерения (1 год) покрытие, возникающее на металле одновременно в результате коррозии и обрастания, становится достаточно толстым и образует эффективный барьер для диффузии кислорода к корродирующей поверхности. Возможно, что прекращение доступа кислорода к поверхности металла связано не только с непроницаемостью образовавшегося слоя. Дышащие аэробные сапрофитные бактерии, присутствующие во внешнем слое, также могут частично или полностью поглощать направляющийся к металлу кислород. Возможность такого защитного действия названных организмов обсуждалась в литературе [65, 66]. [c.443]

Схема насоса с опорами вала, работающими на перекачиваемом теплоносителе, и механическим уплотнением вала с чистой запирающей водой представлена на рис. 8.11. Вертикальный вал направляется двумя радиальными дроссельными гидростатическими подшипниками 2 и 8. Нижний подшипник питается горячей водой с напора осевого рабочего колеса 1 при помощи винтового насоса 3 с многозаходными резьбовыми втулками, а слив из подшипника организован на всасывание рабочего колеса по каналам, выполненным в его ступице. Верхний радиальный ГСП питается охлажденной контурной водой от импеллера, выполненного заодно с пятой 7. В подшипниках применима пара трения сталь по стали. Осевая сила воспринимается двухсторонним гидростатическим осевым подшипником, работающим на охлажденном теплоносителе. Элементы, образующие пары трения, изготовлены из силицированного графита. Сегментные самоустанавли-вающиеся колодки снабжены ребрами качания и опираются на рессоры. Для снятия тепла, выделяющегося в осевом и верхнем радиальном ГСП, в корпусе насоса встроен трубчатый холодильник 6. Поток воды из пяты-импеллера сначала попадает на осевой подшипник, затем в верхний рад1 альный ГСП, после чего, проходя через трубчатый холодильник, охлаждается, поступает в зазор между валом и корпусом насоса, снимает тепло с вала и вновь попадает в пяту-импеллер. Такая система циркуляции позволяет поддерживать постоянной температуру (примерно 70°С) в полости пяты, предохраняя тем самым уплотнение вала от воздействия высокой температуры со стороны проточной части ГЦН. Между полостью пяты и проточной частью расположен тепловой барьер, представляющий собой каналы, засверленные в корпусе насоса. Через трубчатый холодильник 6 теплового барьера циркулирует вода промежуточного контура, имеющая на входе температуру примерно 45 °С. В верхней части ГЦН размещено уплотнение вала, представляющее собой блок из трех пар торцовых уплотнений, работающих на холодной запирающей воде. Первая ступень предотвращает протечки запирающей воды в контур с перепадом давления на нем около 2 МПа, вторая ступень предотвращает протечки в атмосферу и работает под полным давлением запирающей воды, а третья ступень является резервной и автоматически включается в работу в случае выхода из строя второй ступени уплотнения. [c.280]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...