Сила точная

Понятно, что при достаточно больших удлинениях (с[я. рис. 406) эта закономерность теряет свою силу точно так же, как до этого теряет свою силу закон Гука. Диаграмма, показанная на рис. 406, носит название диаграммы идеальной пластичности. [c.355]

Если называть все колебания, происходящие при наличии притока энергии извне системы, вынужденными, то к ним принадлежат и автоколебания. От вынужденных колебаний, рассмотренных выше, автоколебания отличаются, прежде всего, тем, что они вызываются непериодической возмущающей силой. Точнее, следуя А. А. Андронову, можно охарактеризовать автоколебательную систему как такую, которая при непериодическом источнике энергии генерирует периодический колебательный процесс. [c.276]

Отсюда видно, что в соответствии с описываемой формальной схемой характер взаимодействия между двумя нуклонами определяется только абсолютной величиной вектора изотопического спина и не зависит от величины его проекции, т. е. от поворота осей изотопического пространства . Это свойство ядерного взаимодействия носит название изотопической инвариантности. Изотопическая инвариантность является прямым следствием зарядовой независимости ядерных сил. Точнее говоря, изотопическая инвариантность — это выражение зарядовой независимости в изотопическом пространстве. Естественно, что изотопическая инвариантность существует с точностью до кулоновского взаимодействия. [c.515]

В отдельных частных случаях силы давления на криволинейные поверхности могут приводиться и к одной равнодействующей силе. Так, например, для произвольной части шаровой поверхности элементарные давления, будучи направлены по радиусам, пересекутся в центре сферы и дадут, следовательно, одну равнодействующую силу. Точно так же к одной силе сведется давление на цилиндрические поверхности с горизонтальной и вертикальной осями. [c.33]

Здесь через p обозначен вектор эквивалентных узловых сил от массовых сил (точно такой же прием имел место и в одномерной задаче). Если какой-либо элемент имеет общую грань с границей на которой задан вектор поверхностных сил Рг, то для него необходимо вычислить интеграл [c.633]

ДЛЯ силы Лоренца, т. е. согласуется со всей совокупностью электродинамических явлений. При включении же слабых взаимодействий как раз традиционное толкование заряда как скаляра, электрического поля как полярного вектора и т. д. оказывается правильным лишь приближенно, а трактовка, исходящая из комбинированной инверсии, сохраняет свою силу, точнее, сохраняла до осени 1964 г. О том, что случилось с правым и левым дальше, будет рассказано в гл. VII, 8. [c.251]

На концы А со стороны валика действуют силы (З . В точках В действуют силы Q2. Природа этих сил точно та же, что и в задаче 59. [c.155]

В свете сказанного становится правомерным наряду с силовым рассматривать и температурное воздействие. Температурная деформация пропорциональна изменению температуры. Если материал подчиняется закону Гука и при нагреве не возникает пластических деформаций, то в приведенных вьппе рассуждениях под или Pj или под тем и другим вместе можно понимать температуры или, точнее говоря, температурные поля. Естественно, это верно до таких значений температур, при которых модуль упругости Е может считаться не зависящим от температуры, как до этого он считался независимым от сил. Точно так же и коэффициент линейного расширения а предполагается не зависящим от напряжений и температуры. [c.57]

Проверка жесткости производится главным образом при нагружении рабочих органов станка несколькими силами, точнее, равнодействующей этих сил. [c.756]

Это очень важная гипотеза, которая сводится к тому, чтобы приписать каждому телу определенную химическую силу, точно так же как оно обладает определенным весом. Эту гипотезу следует рассматривать как постулат, аналогичный тем, которые служат основой в классической механике. Прим. авт. [c.46]

У несвободных стержневых систем опорные связи препятствуют появлению изгибных форм и для точного определения критических сил необходимо учитывать деформацию растяжения-сжатия в условиях продольно-поперечного и статического изгибов. Данная проблема сводится к аналитическому решению соответствующих нелинейных дифференциальных уравнений, что, в свою очередь, имеет трудности математического порядка. Поэтому обычно при определении критических сил несвободных систем продольными перемещениями (деформациями растяжения-сжатия) пренебрегают. Полученные при этом критические силы точными методами (методы сил, перемещений, начальных параметров, МГЭ) будут заниженными по отношению к действительному спектру. В этом состоят трудности расчета статическим методом несвободных систем на устойчивость. Однако подобные расчеты выполняются, так как критические силы будут иметь определенный запас устойчивости. Рассмотрим примеры определения критических сил несвободных рам. [c.192]

Вынужденные колебания при резонансе отстают по фазе от вынуждающей силы точно на 90° независимо от величины демпфирования. [c.188]

Центробежные силы дают среднюю величину момента относительно оси ГШ, определяющую угол конусности Ро- Сумма первых гармоник моментов инерционных и центробежных сил точно равна нулю. Следовательно, первые гармоники момента аэродинамических сил также должны быть равны нулю. Из условия равенства нулю моментов тангажа и крена, создаваемых аэродинамическими силами, получаются два уравнения, которые позволяют определить углы Pi и Ри наклона ПКЛ. Точная взаимная компенсация инерционного члена и члена, пропорционального углу взмаха, обусловлена тем, что первые гармоники аэродинамических сил действуют в резонансе с собственными колебаниями лопасти. Если бы эти гармоники отсутствовали, то управлять несущим винтом было бы нельзя, так как ПКЛ находилась бы в равновесии при любой ориентации. [c.189]

Было установлено, что при высоких температурах образцы стали ползут под воздействием постоянной растягивающей силы точно так же, как ползет свинец при обычной температуре. Попытки определить предельное напряжение ползучести , ниже которого всякая ползучесть прекращается, обнаружили, что такого предела не существует и что чем чувствительнее используемые в испытаниях аппаратуры, тем меньшими оказываются отмечаемые ими напряжения, способные вызвать ползучесть в нагруженных образцах. В связи с этим стало ясно, что обычные методы назначения надлежащих размеров для элементов сооружений (на основе указываемых техническими условиями допускаемых напряжений) не применимы к конструкциям, подвергающимся действию высоких температур. Проектировщику надлежит в подобных случаях учитывать и те деформации, которые возникают в результате ползучести, и в соответствии с этим назначать размеры элементов. Это должно выполняться таким образом, чтобы ожидаемые деформации в сооружении на протяжении всего срока его службы, например 20—30 лет в случае электростанций, не превзошли некоторых допускаемых. пределов. [c.445]

Сосредоточенные силы точно так же, как и распределенная нагрузка, приводят к возникновению в вершинах прямоугольной пластинки направленных вниз реактивных сил и значительных моментов [c.174]

Чтобы получить уравнения, необходимые для решения этих задач, рассмотрим элемент, подобный изображенным на рис. 228, а и 235, и выведем для него уравнения равновесия. Из симметрии заключаем, что мембранные силы сдвига = обращаются в данном случае в нуль, а силы остаются постоянными по окружности. Обратившись к поперечным перерезывающим силам, точно так же из симметрии обнаруживаем, что отличными от нуля остаются здесь лишь силы Рассмотрение действующих на элемент (рис. 235) моментов приводит нас равным образом, на основании симметрии, к выводу, что крутящие моменты обращаются в нуль, [c.514]

Из уравнения (4.16) видно, что при гладких связях закон движения тела по траектории зависит только от активной силы (точнее, от ее тангенциальной составляющей). Уравнение же (4.17) служит для определения реакции связи. Обычно из-за трудности интегрирования уравнения движения по траектории [c.104]

На этом рисунке отчётливо видно увеличение сечения рассеяния, когда угол рассеяния приближается к тт. Такое возрастание рассеяния возможно, как мы видели выше, только под действием обменных сил. В области малых углов также имеется максимум рассеяния. Это указывает на существование наряду с обменными также и обычных, необменных сил (точнее говоря, сил, не связанных с обменом зарядами). Из приблизительного равенства сечений рассеяния в области малых и больших углов можно заключить, что обменные и обычные силы имеют одинаковый порядок величины. [c.77]

Построение кривой скорости u = f (s) ведем следующим образом. К вычерченному спрямленному профилю прикладываем диаграмму ускоряющих сил так, чтобы ее ось сил точно совпадала с направлением оси S профиля. [c.144]

Рассмотрим случай, когда замкнутая форма гироскопических сил точна Г = уравнения движения можно представить в виде уравнений Лагранжа с глобально определенным лагранжианом Ь = (х, х)/2 - - [c.24]

Формулы (5.8) и (5.8 ) содержат предположение об упругости рассматриваемой среды под упругостью понимается свойство среды восстанавливать свою форму после прекращения действия на нее сил. Точнее, упругость — это такое состояние сплошной среды, при котором между напряжениями и деформациями существует взаимно однозначная зависимость, причем нулевым напряжениям отвечают нулевые деформации. [c.23]

Подставив выражения [а] для составляющих напряжения в уравнения равновесия [116], найдем, что эти уравнения будут удовлетворены, если только нет объемных сил. Точно также для боковых поверхностей стержня, свободных от внешних сил, выполняются и условия на контуре [117]. [c.249]

Далее следует выражение (9.51) подставить в уравнение (9.39). В выведенных таким образом уравнениях нужно приравнять коэффициенты перед Vd, Dij, V-v и А нулю, в результате чего получатся интегральные уравнения для V , j. Га в и -Здесь мы не будем выписывать эти уравнения и пытаться решать их ). Из-за чрезвычайной сложности межмолекулярных сил точное решение с учетом реальных взаимодействий частиц обычно недоступно. Вместо этого коэффициенты переноса фактически определяются экспериментальным путем. [c.349]

В том случае, когда динамометр имеет резко уменьшенную жесткость в направлении измеряемой силы (точнее, ее компонента), можно принимать систему за абсолютно жесткую во всех остальных направлениях и тем самым ограничить число степеней свободы. [c.73]

Определяется зтз сила точно так же, как и реакция шарнирно-неподвижной опоры, то есть по ее проекциям на коордатеатные оси. [c.69]

Таким образом величина Я не есть удельная потенциальная энергия жидкости (находящейся, например, в некотором сосуде см. рис. 2-13), подсчитанная относительно принятой плоскости сравнения 00 в предположении, что на жидкость действуют только силы тяжести. Величина Я представляет собой отнесенную к единице веса жидкости потенциальную функцию, описывающую суммарное векторное силовое поле, образованное силами тяжести и еще архимедовыми силами (точнее говоря, силами, выражаемыми градиентами давления см. выше). [c.51]

Решение. Коэффициент линейного расширения меди больше коэффициента линейного грасширения стали, поэтому стальные стержни будут препятствовать удлинению медного стержня, вызывая в нем сжимающие силы. Точно так же медный стержень, стремясь удлиниться на величину, большую, чем стальные стержни, будет вызывать в стальных стержнях усилия растяжения. [c.92]

Откуда при EJ = onst найдем приближенное значение критической силы Точное значение Р, " [c.77]

Машина 1. Способна управлять большими мощностями и работать с большими скоростями и ускорениями плавно, равномерно и точно прилагать силы, точно выполнять стандартные программы и работать с малым запаздыванием реагировать на любые отклонения заданных параметров. 2. Способна воспринимать внешние возбудители, например радиоактивные и инфракрасные лучи и радиоволны, в более широких пределах, чем оператор. 3, Способна безошибочно производить вычисления с очень большой скоростью, 4. Обладает бдительностью, отсутствием утомления, постоянством готовности к действию, 5. Способна легко хранить информацию н так же легко от fiee освобождаться. 6. Не испытывает скуки, [c.73]

В предыдущих разделах было указано, что высокополимерные соединения обладают значительной когезией их когезия много выше, чем адгезия их пленок к гладким металлическим поверхностям. Из этого следует, что специфическая адгезия является функцией действительной поверхности молекул покрытия, находящихся в соприкосновении с поверхностью металла. Повышения адгезии высокомолекулярных соединений можно достигнуть добавлением к ним относительно больших количеств низкомолекулярных смол или пластификаторов, уменьшающих силы когезии, а также вводя в их состав относительно небольшие количества высокополярных веществ, например малеиновой кислоты, добавляемой к виниловым полимерам. Такие добавки увеличивают специфическую адгезию покрытия за счет изменения степени его полярности. Оба эти метода увеличения адгезии предполагают, что специфическая адгезия представляет собой силу, действующую на поверхности раздела покрытия и подложки. Эта сила, вероятно, распространяется вглубь покрытия на толщину только нескольких слоев молекул. Поэтому любая попытка измерить адгезию по величине силы, необходимой для снятия покрытия с металла, требует приложения этой силы точно к поверхности раздела. Практически [c.734]

Ж. Лаламбер в Трактате о равновесии и движении жидкостей (1744 г.) так и не смог найти горизонтальную силу действия жидкости на сосуд, из которого она вытекает. В конце работы он замечает Я полагаю, что очень трудно вычислить эту силу точно и это задача такой природы, где отсутствуют достаточные исходные данные . Надо сказать, что интерес к строгому определению реакции струи идеальной жидкости сохраняется вплоть до настоя-ш его времени (см., например, работы Н.Е. Жуковского, У. Чизотти, Л.А. Эфроса, Л.И. Седова [306] и др.). [c.27]

Чтобы получить для подъемной силы точное выражшне, рассмотрим течение сквозь решетку из бесконечно большого числа крыльев или [c.174]

Пусть ва тело действует данная система сил Fl, / 2> Рп . Если приложим к этому телу еще две уравновепшвающиеся силы Р тп Р, то полученная после этого система п 2 сил будет эквивалентна данной системе п сил, т. е. Р, Р, Р , Р , Р ) = Р Р ,. .., Р ), где знак = обозначает -эквивалентность сил. Точно так же, если в данной системе сил Р ,. .., Р имеются две-уравновепшвающиеся силы, например силы Р и Р г данная система сил будет эквивалентна той же системе за исключением этих двух уравновешивающихся сил, т. е. [c.38]

Перейдем к анализу предельных ситуаций. Влияние параметров аи h непосредственно следует из приведенных формул ст х < 1) /г(а-ж) / , W h a =F 1) / . При с —Сд из (12)-(14) следует Q, К2, w( l), w(a) О, если длина трещины фиксирована. Если же ограничить снизу К2 < Кто а 1 при с с - Это находится в качественном согласии с результатами для подвижного клина в однородной среде. К выводам для неоднородной среды следует относиться с осторожностью, ибо при с —) Сд имеем Л, О —) 00, L, / —> 0(1) и решение теряет силу. При околорэлеевских скоростях необходимо рассматривать задачу с учетом контакта берегов трещины и каверны в главном. Однако область этих скоростей весьма мала. Так, например, в худшем случае жесткой среды 2 вычисления дают L 6,3 при i/j = 0,3, / ji = 0,9 (скорость клина очень близка к рэлеевской скорости). Можно утверждать, что найденное приближенное решение имеет силу точного решения при О < с < Сд(1 - г), е та 0,05, так как дальнейшее уточнение лишено практического смысла. [c.661]

Устойчивость движения полюса. Скорость полюса появляется и исчезает вместе с появлением и исчезновением сил, и величина этой скорости пропорциональна этим силам (точнее, их моментам). Перемещения же определяются скоростями и временем. Поэтому удары и другие так называемые мгновенные силы, т. е. силы, действующие в течение очень короткого времени, могут только очень мало изменить движение полюса. Другими словами, это движентте обладает свойством устойчивости оно мало изменяется от действия мгновенных сил ударов, сотрясений. Но эта устойчивость отличается от всем известной устойчивости при равновесии. Когда тело, находящееся в устойчивом равновесии, получит удар или толчок, то оно начинает колебаться взад и вперед около равновесного положения колебания эти могут продолжаться довольно долго после прекращения толчка. На движение же полюса толчок оказывает влияние только в течение короткого времени своего действия, и колебаний не получается как [c.203]

TO в теореме 1 можно заменить полиномиальные интегралы на аналитические [26]. Если форма гироскопических сил точна, то ус,яовие (4.1) заведомо выполнено при h > supНо, где Но = = Н р, q) При / = О получаем теорему 2 из 3. [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...