Формула для количества движения жидкости при

Установим теперь для количества движения жидкости О следующую формулу, справедливую при произвольном движении в идеальной несжимаемой жидкости твердого тела любой формы [c.197]

Необходимо отметить, что известные формулы для определения угла факела при истечении идеальной жидкости и реальной с учетом сил трения о торцовые стенки камеры закручивания являются частными случаями формулы (56). Так, без учета потерь давления топлива, неравномерности распределения скоростей вблизи внутренних стенок распылителя и падения момента количества движения формула (56) примет вид [c.67]

В формуле Эйлера рассматривается изменение количества движения секундного объема жидкости, протекающей по колесам гидромуфты. Однако при этом не учитывалось еще и то обстоятельство, что количество движения жидкости изменяется также и за счет ее трения на границах этих колес. Поскольку величины моментов трения в значительной степени зависят от разности скоростей, го в гидромуфтах, предназначенных для работы со значительными скольжениями, учитывать эти величины обязательно потому, что силы трения влияют на жесткость характеристики гидромуфты, а следовательно, и на устойчивость привода в целом. Кроме того, силы трения существенно влияют на глубину регулирования по моменту. [c.269]

В газах вязкость обусловлена хаотическим движением молекул, благодаря которому происходит обмен количеством движения. При относительном сдвиге слоев газа этот обмен создает тенденцию к выравниванию скоростей, т. е. препятствует сдвигу и порождает силу внутреннего трения (вязкости). Для совершенного газа напряжение Тц можно вычислить, применив теорему импульсов к массе молекул, пересекающих единичную площадку на поверхности раздела сдвигаемых слоев. В результате получается формула, имеющая такую же структуру, как и формула (1.11). Следовательно, последняя справедлива как для жидкостей, так и для газов, и различие этих сред проявляется только в закономерностях изменения коэффициента вязкости. [c.16]

Пусть парообразование в трубе происходит в условиях развитого пузырькового кипения (жидкость смачивает стенку). Тогда изменение в некотором диапазоне скорости движения, как известно (см., например, [Л. 441), слабо сказывается на интенсивности теплообмена, так как в этих условиях изменение турбулентности потока мало влияет на возмущения пристеночного слоя, вызываемые энергичным образованием и отрывом пузырьков пара. Коэффициент теплоотдачи при пузырьковом кипении в большом объеме, а также при движении внутри трубы в условиях естественной циркуляции может быть представлен зависимостью вида л = Aq1 [Л. 26]. Имея в виду сказанное выше о режиме кипения, воспользуемся этой формулой для рассматриваемого случая. Связь между элементарным количеством тепла dq и параметрами среды выразим через соотношение (1-5 ) [c.210]

Лаплас с той же точки зрения исследовал формулу для главного момента количеств движения. Оказывается, что правая часть формулы (9) непрерывно возрастает от О до оо, когда С уменьшается от оо до 0. Поэтому при заданном объеме определенной жидкости существует одна и только одна форма эллипсоида Маклорена, обладающая заданным наперед главным моментом количеств движения. [c.887]

Практические приложения теории крыла. Сравнение с экспериментом. При практическом приложении теории крыла, вкратце изложенной в предыдущем параграфе, необходимо иметь в виду, что в реальных жидкостях всегда имеет место сопротивление трения, а также сопротивление вследствие отрыва потока от поверхности крыла. Сумма этих сопротивлений, называемая профильным сопротивлением, может наблюдаться изолированно от индуктивного сопротивления в закрытой аэродинамической трубе при продувке крыльев, концы которых вплотную примыкают к стенкам трубы. В самом деле, в этом случае индуктивное сопротивление равно нулю. [В свободной струе между параллельными боковыми стенками, открытой сверху и снизу, крыло всегда испытывает индуктивное сопротивление вычисление этого сопротивления производится по формуле (98), причем для берется площадь поперечного сечения струи.] Другой способ определения сопротивления трения отдельно от индуктивного сопротивления состоит в приложении теоремы о количестве движения к области малых скоростей в кильватерном потоке (см. 22, п. с). [c.294]

Особенно подробно Ньютон исследовал движение гипотетической разреженной жидкости, состоящей из отдельных (дискретных) частиц — корпускул и лишенной трения. Применительно к ней Ньютон создал так называемую ударную теорию сопротивления пластинки, движущейся под некоторым углом. Ньютон считал, что набегающий на пластинку поток состоит из большого числа твердых неупругих частиц, которые, ударяясь о пластинку, полностью теряют свою скорость. Применяя теорему о количестве двил<ения, Ньютон определил величину силы сопротивления. Именно, полагая, что масса жидкости, набегающая в единицу времени под углом атаки а на пластинку, имеющую площадь 5, равна pSv sin а, а скорость частиц жидкости, нормальная к пластинке, равна t) sin а и полностью теряется при ударе жидкости о пластинку, Ньютон получил следующую формулу для силы сопротивле-. ния R, нормальной к поверхности пластинки [c.6]

Еще одним примером экстремальной ситуации, вызванной взаимодействием двух различных процессов, является зависимость производительности от импульсов холостого хода. Обычно считалось очевидным, что пропуск импульса или серии импульсов пропорционально уменьшает съем. В свете изложенного это утверждение нуждается в поправке. Всякое увеличение зазора улучшает эвакуацию и снижает необходимое для саморегулируемого процесса число эвакуационных импульсов. Следовательно, налицо экстремальная ситуация, т. е. существует оптимальное для данных условий процесса количество импульсов холостого хода, при котором будет минимум импульсов, затрачиваемых на повторное диспергирование, и, следовательно, максимум для этих же условий производительности потери времени на холостой ход компенсируются выигрышем в числе первичных рабочих импульсов за счет вторичных. Такие же экстремальные ситуации складываются для любых мероприятий по улучшению эвакуации, связанных с прерыванием процесса. Например, периодическое разведение электродов (релаксация) для освежения рабочей жидкости и вымывания продуктов эрозии должно производиться в течение такого времени, чтобы эффект от увеличения перекрыл потери производительности от вынужденного холостого хода. Этими же соображениями нужно руководствоваться при использовании вибрации, орбитального движения, принудительного нагнетания или отсоса жидкости, или сжатого воздуха в зазоре, а также при выборе уставки в регуляторах без оптимизации. В последнем случае практически часто работают с отставанием , т. е. настраивают при существенной неустойчивости регулятор таким образом, чтобы подача отставала от линейной скорости эрозии и зазор был несколько больше, чем Зр. При этом возникают периодические колебания зазора зазор постепенно достигает значений, при которых наступает полный холостой ход, регулятор резко увеличивает скорость сближения электродов, зазор снова уменьшается, и так далее с периодичностью, определяемой формулой (V. 10), соответствующей данным условиям значения Мд. [c.163]

В основе общей теории турбулентного переноса лежит представление о том, что одни и те же объемы жидкости илн газа, участвуя в пуль-сационном движении, одновременно переносят количество движения, тепло и вещество. При этом, казалось бы, коэффициенты переноса Ах, Ад й Л , должны быть равны между собой. И это действительно было бы так, если бы переносимая субстанция (количество движения, тепло, примесь вещества) не взаимодействовала с окружающей средой, вела себя пассивно в процессе переноса. Но на самом деле это не так. Если представить себе, что на некотором пути смешения 1%, как этого требует теория Прандтля, количество движения сохраняется, то отсюда еще не следует, что на том же пути 1% будет сохраняться и количество тепла и вещества, заключающиеся в переносящем их жидком объеме. Естественнее предполагать, что для тепла имеется свой путь смешения а для вещества также свой путь смешения С- По изложенной в настоящем параграфе теории смешения можно предполагать, что, согласно формуле (31), для переноса импульса и аналогичным соотношениям для переноса тепла и вещества, будут справедливы равенства [c.701]

Аналогия Рейнольдса. Ранее в 7.6 обсуждалась гипотеза О, Рейнольдса об аналогии между процессами переноса количества движения и теплоты в потоке несжимаемой жидкости (p= onst), на основании которой выведены формулы для определения коэффициента теплоотдачи. Выясним, сохраняется ли аналогия Рейнольдса в высокоскоростном пограничном слое сжимаемого газа (при переменной плотности р). [c.207]

При первоначальном расчете скорости v и касательного напряжения t было найдено, что некоторые члены, включающие в себя полные производные искомой функции / уравнения (1), могут быть объединены весьма простым путем. Данный раздел следует начать с более детального рассмотрения уравнения количества движения с целью определения условий, которые приводят к формуле (9), описывающей распределениз касательного напряжения в жидкости с постоянной плотностью. Для этого удобно представить зависимую переменную и в уравнении (3) в безразмерном виде [c.142]

Для построения треугольников скоро- Teii при расчете турбинных ступеней важно знать де11ствительпые углы выхода потока пара Qii и жидкости ai2. В то же время формула (4-4) дает возможность определить только осредненный по количеству движения угол выхода Оюр. Весьма приближенно эту задачу можно решить, если предположить, что угол выхода паровой фазы определяется из упрощенного уравнения неразрывности и зависит только от потерь энергии. [c.80]

Для ламинарного течения связь между перепадом давления и количеством протекающей жидкости Q = (расход) определяется чисто теоретически, и при этом получается хорошее совпадение с опытом ). Для турбулентного течения такую связь можно установить только на основе измерений, так как чисто теоретический расчет турбулентных течений в настоящее время пока еще невозможен. Связь между перепадом давления и расходом устанавливается законом сопротивлениялля движения в трубе. В литературе известна большое число формул, определяющих сопротивление в трубе, причем более старые из них выведены без учета закона подобия Рейнольдса и зависят от выбора единиц. В настоящее время таким формулам придают безразмерный вид, для чего вводят безразмерный коэффициент сопротивления Я, определяемый соотношением [c.537]

Действительная (или истинная) скорость и)п пара 1В двухфазном слое обыч1но оказывается больше скорости всплывания всп отдельных пузырьков в малоподвижной жидкости. Это связано с тем, что при развитом кипении жидкость над поверхностью нагрева довольно интенсивно движется вверх в виде отдельных струй или столбов, увлекаемая шаровыми пузырьками. Нисходящее движение, компенсирующее это подъемное движение жидкости в центральной части сосуда, происходит около стенок, где количество пузырьков меньше и жидкость в среднем тяжелее Вследствие такой циркуляции основное количество пузырьков всплывает в восходящем потоке жидкости. Поэтому скорость их подъема относительно стенок сосуда оказывается большей, чем вычисленная по приведенным формулам для малоподвижной жидкости. [c.299]

Главный момент количества движения при переходном движении жидкости в трубе определяется по формуле = Рфо м/ о- Критерий Рейнольдса для переходного режима определяется из выражения Re = Re4ro- При достижении жидкостью, движущейся [c.50]

Как уже указыва.чось выше, наиболее полно экспериментально изучено установившееся турбулентное движение несжимаемой жидкости в круглой цилиндрической трубе. Именно для этого случая было получено большое количество экспериментальных данных о распределении скоростей по сечению трубы и о зависимости коэффициента сопротивления трубы от числа Рейнольдса. Многочисленные экспериментальные данные, разнообразные по своему характеру, удалось рационально обработать и привести в определённую, связь с помощью привлечения теории подобия и рассмотренных выше полуэмпирических теорий турбулентности. В этом отношении полуэмпирические теории турбулентности сыграли и продолжают играть большую роль. Но при этом оказалось, что для рациональной обработки экспериментальных данных и для получения чисто расчётным путём каких-либо новых данных достаточно было использовать формулу Прандтля [c.475]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...